Поверхность рассеяния

При подсчете диэлектрических потерь, ведущих к нагреву диэлектрика, обычно учитывается только объемный ток утечки. Поверхностный ток утечки создает потери мощности на поверхности. Рассеяние энергии происходит при этом в основном в окружающую среду на нагрев диэлектрика поверхностная утечка в большинстве случаев не влияет. [c.10]

Авторы [414] выделили в гомогенной ширине линии поглощения три вклада. Наиболее существенный вклад (рис. 3.17, кривая 2) обусловлен упругим рассеянием излучения на примесях и дефектах решетки. Он зависит от размера наночастицы (точнее, от эффективной площади поверхности рассеяния, пропорциональной отношению S/V, где S — площадь поверхности, [c.113]

Решение. Уравнение поверхности рассеяния [c.144]

Двойная монохроматизация пучка лучей. В любом оптическом приборе, в том числе и в монохроматоре, образуется некоторая часть рассеянного излучения. Это происходит вследствие многократных отражений от поверхностей оптических деталей, рассеяния на загрязненных и запыленных участках поверхностей, рассеяния внутри оптических деталей из-за наличия пузырей и других дефектов материала. [c.407]

Во всех простых монохроматорах на выходную щель кроме разложенного в спектр излучения всегда поступает некоторое количество рассеянного излучения других длин волн. Причинами этого могут быть многократное отражение света от оптических деталей, блики на их оправах и внутренних стенках прибора, рассеяние света на запыленных поверхностях. Рассеянное излучение снижает точность спектрофотометрических измерений, особенно тогда, когда яркость источников или чувствительность приемников невелика. Уменьшение рассеянного света достигается чернением оправ и внутренних стенок, установкой внутри прибора бленд, применением дополнительных светофильтров. [c.387]

Локальный дефект рассматривается, как правило, в качестве источника рассеяния и дифракции. Рассеивающие свойства объекта характеризуются эффективной поверхностью рассеяния, определенной выражением [c.439]

Вся поверхность, представляющая при заданных условиях состояния с наименьшим термодинамическим потенциалом, состоит из двух частей конуса Р и (-поверхности вне кривой касания она называется поверхностью рассеянной энергии (Гиббс). [c.103]

Поверхность рассеянной энергии 103 [c.171]

Когда угол отклонения является стационарным как функция угла 7 между лучом, падающим на сферу, и нормалью к ее поверхности, рассеянное излучение должно быть особенно интенсивным. Если солнечный свет рассеивается капельками воды, большими по сравнению с длинами волн видимого света, то возникает радужное рассеяние. Угол рассеяния, при котором угол отклонения стационарен [c.83]

При ясном небе количество рассеянной радиации невелико и для горизонтальной поверхности составляет около 15% суммарной радиации. Для вертикальных поверхностей рассеянная радиация составляет около 50% приходящейся на горизонтальную поверхность. [c.133]

Запишем теперь выражения (13.18) и (13.19) в форме, наиболее удобной для расчета эффективной поверхности рассеяния [c.91]

Рис. 25. Диаграмма эффективной поверхности рассеяния для ко-

Ном совпадает, число дифракционных лепестков одинаково. С целью иллюстрации влияния торцов мы построили график эффективной поверхности рассеяния для тех же значений ка и к1 при учете только равномерной части тока на цилиндрической поверхности (рис. 27). Сравнение рис.. 25, 26 и 27 показывает, что влияние торцов начинает сказываться уже при О — 120°. [c.103]

Эффективная поверхность рассеян 1я согласно (12.18) определяется формулой [c.111]

Этот результат наглядно иллюстрируется кривыми, дающими зависимость эффективной поверхности рассеяния конуса (со=10°25, к=л, Q = 90°) от его длины (рис. 31). В то время, как наша формула (непрерывная линия) находится в удовлетворительном согласии с результатами измерений (крестики), приближение физической оптики (штрихованная линия) дает значения на 13—15 дб меньше экспериментальных. Особенно большое значение неравномерная часть тока имеет для острых коНусов. На рис. 32 построена кривая для эффективной поверхности конуса (ка = 2,75л, Q = 90°) при де- [c.112]

Рис. 31. Зависимость эффективной поверхности рассеяния конечного конуса от его длины. Функция о (сплошная линия) вычислена по формуле (17,06). учитывающей неравномерную часть тока вблизи кругового излома. Функция о° (штриховая линия) соответствует приближению физической оптики.

Рис. 32 Зависимость эффективной поверхности рассеяния конечного конуса от величины угла при вершине.

Следовательно, эффективная поверхность рассеяния будет равна [c.117]

Полагая в этих выражениях (о, = 0, находим эффективную поверхность рассеяния для конечного цилиндра [c.118]

Вычислим эффективную поверхность рассеяния параболоида в ращения r =2pz (рис. 36), облучаемого плоской волной (16.20). Равномерная часть тока, возбуж-118 [c.118]

Рис. 37. Зависимость эффективной поверхности рассеяния конечного параболоида от его длины при постоянном значении угла (tgu>=0,l). Диаметр основания меняется.

Рис. 39. Зависимость эффективной поверхности рассеяния конечного параболоида от формы теневой части.

В рассмотренной оптической схеме голографического контроля сферических и асферических поверхностей точечная диафрагма 6 играет важную роль, когда производится контроль неполированных оптических. элементов после различных стадий технологической обработки. Такие элементы, как известно, сильно рассеивают свет за счет щероховатой микроструктуры их поверхности (рис. 40 б). Диафра( ма, установугенная в фокусе этого элемента, будет пропускать те лучи, которые не рассеялись линзой. Волновой фронт нерассеянной составляющей объектной волны не зависит от микрорельефа или шероховатости поверхности линзы, а определяется только ее формой. Поэтому при контроле неполированных изделий используют для сравнения с эталонной волной именно нерассеянную составляющую объектной волны, отфильтровывая другие лучи с помощью диафрагмы. Ясно, что при большом значении шероховатости поверхности рассеяние света будет больше, следовательно, необходимо уменьшать диаметр диафрагмы (на практике используют диафрагмы с/=0,,5- -1 мм). [c.102]

Локальный де<Ъект рассматривается, как правило, ь качестве источника рассеяния и дифр .. ции. Рассеивающие свойства объекта характеризуются эффективной поверхностью рассеяния, определяемой выражением [c.229]

Рассеивающие свойства неровной поверхности характеризуют уд, эфф. поверхностью рассеяния п(а, р), к-рая определяется как умноженное на 4я отношение ср. потока энергии флуктуац. поля и, рассеянного с единицы площади 5р в единичный телесный угол в направлении р, к плотности потока энергии в падающей волне, распространяющейся в направлении а — k/ft [c.268]

При Р, 3. на периодически неровных пли нериоди-чески неоднородных поверхностях рассеянное поле состоит ИЗ суперпозиции плоских волн (дпфракц. спектров разл. порядка), распространяющихся в дискретных направлениях, определяемы.х условием Брэгга. Если период неровностей (неоднородносте ) меньше половины длины звуковой волны, то амплитуды всех рассеянных волн (помимо зеркально отражённой волны) экспоненциально убывают при удалении от поверхности и рассеянное поле сосредоточено вблизи поверхности (ближнее поле). [c.270]

Формула (36) дает возможность установить егце одно важное соотногаение — именно зависимость между освегценностью горизонтальной земной поверхности рассеянным светом и альбедо земной поверхности. Умножим обе части равенства (36) на 27r os sin S и проинтегрируем но в пределах от О до тг/2. Тогда, принимая для освегценности обозначение F, будем иметь [c.451]

Радиолокационная станция типа AN/FPQ-6 обеспечивала при работе по геодезическим ИСЗ типа GEOS-I и GEOS-II измерение координат со средними квадратичными отклонениями 2 м по дальности и 15" по угловым координатам с темпом поступления данных 20 Гц. Как показали эксперименты, применение лазерного локатора уменьшало ошибку измерения дальности до 1 м (среднее квадратичное отклонение). Радиолокационная станция A /FPQ-6, работавшая в С-диапазоне, могла осуществлять слежение за целью с эффективной поверхностью рассеяния 1 м на дальностях более 1 тыс. км. Внешний вид станции показан на рис. 5.22. Диаметр параболического отражателя равен 8,8 м. В отражателе имеются два отверстия диаметром по 36 см каждое, предназначенные для вывода и приема лазерного излучения. В верхнем отверстии установлен приемный телескоп диаметром 20 см, в качестве которого использован оптический визир радиолокационной станции, смонтированный позади антенны на угломестной оси опорно-пово- [c.202]

Большой класс рассеивающих объектов может быть представлен в виде совокупности отдельных центров рассеяния и описан локальными характеристиками рассеяния. Реконструкция изображения, сводящаяся обычно к преобразованию Фурье, позволяет определить эффективную поверхность рассеяния и расположение отдельных центров рассеяния на поверхности объекта, т. е. оценить его конфигурацию и размеры. Каждый центр рассеяния характеризуется модулями элементов пол5физационной матрицы рассеяния, т. е. четырьмя значениями эффективной поверхности рассеяния площадью поверхности, индексами поляризации и значением, определяющим положение центра на изображении. Эти величины было предложено использовать в качестве признаков распознавания. Были представлены экспериментальные результаты по распознаванию объектов простейших геометрических форм по их изображениям, полученным методом радиоголографии Фурье в условиях безэховой камеры. Доказана высокая эффективность предложенного метода распознавания. [c.129]

Для данного начального вектора ка для каждой ветви колебаний 5 уравнение (15.18) описывает в Л-пространстве поверхность 55, которую называют поверхностью рассеяния [33], Для нейтронов, расееянных при испускании фонона, уравнение (15.18) заменяется уравнением [c.88]

Заметим, что в (21.13в) содержится множитель ехр(гбг) характеризующий волну, распространяющуюся в положительном направлении оси г, но нет множителя ехр(—1Ьг), описывающего волну, распространяющуюся в обратном направлении. Строго говоря, выражение (21.13в) не совсем верно, так как в области между максимумами и минимумами шеро.ховатой поверхности рассеянное поле должно складываться из волн, бегущих как в направлении +г, так и в направлении —г. Поэтому в точном решении должно присутствовать дополнительное слагаемое, пропорциональное ехр(—1Ьг). Численные исследования показывают [127], однако, что выражение (21.13в) дает хорошее приближение, если только наклоны поверхности не превышают значения порядка 0,4. В практических задачах это условие обычно выполняется. Предположение, что рассеянное поле можно разложить только по волнам вида (21.23в), бегущим в положительном направлении г, называется гипотезой Рэлея. [c.221]

Две твердые фазы Рх и Рг могут находиться в равновесии с жидкой фазой С, если прямая лежит в касательной плоскости к (-поверхности в точке С. Ибо в этом случае обе прямые и РгС служат касательными к поверхности. Легко видеть, что плоскость Р] Р2С есть общая касательная плоскость двух конусов, касающихся (-поверхности и имеющих своими вершинами точки и Рг. Поверхность рассеянной энергии состоит в этом случае из треугольника РхР2С, а вне его — из двух конусов с вершинами в точках Рг и Р2 и, наконец, части (-поверхности, расположенной вне кривых касания. [c.104]

Мали и касательной к поверхности, рассеянии ПАВ на топографичес-Причину рассеяния рэлеевской вол- кой неоднородности, [c.319]

Согласно (12.17) эффективная поверхность рассеяния цилиндра определяется при -поляризации падаЪ-щей волны функцией [c.98]

Рис. 27. Эффективнач поверхность рассеяния боковой поверхности цилиндра в приближении физической оптики [см. (13.26)].

Следовательно, эффективная поверхность рассеяния тараболоида будет определяться соотношением [c.120]

Проведенный нами по формуле (18.04) расчет для тараболоидов с параметрами 0 = 90°, 1до) = 0,1. ( = я ) юказывает (рис. 37), что, хотя осциллирующий характер эффективной поверхности рассеяния сохраняется, амплитуда осцилляций составляет всего лишь около 2дб, [c.120]

Рис. 38. Зависимость эффективной поверхности рассеяния конечного иараболоида от его длины при постоянном радиусе основания.

В заключение параграфа остановимся иа вопросе о вычислении эффективной поверхности рассеяния для тел вращения сложной формы, элементом которых является боковая поверхность усеченного параболоида. Поле от неравномерной части тока, возникающего вблизи круговых изломов, может быть без труда определено с помощью формулы (17.03). Поле равномерной части тока находится квадратурами. При этом поле, создаваемое в направлении д = я равномерной частью тока, которая течет на боковой поверхности усеченного параболоида = 2рг (р = a,tg со, = a2tg ь>а см. рис. 40),. определяется формулой [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...