Звуковое поле дальнее

Рис. 3.4. Узкополосные спектры шума в дальнем звуковом поле струи, ip = = 45° Мо = 0,6.

Рис. 3.5. Относительные изменения уровня широкополосного шума в дальнем звуковом поле струи при ее обл ении.

Рис. 3.7. Узкополосные спектры шума в дальнем звуковом поле струи. а- <р = 31° Мо = 0,09 St, = 3,7 б- If = 90° Мо = 0,15 St, = 7,74

Рис. 3.8. Безразмерные спектры шума в дальнем звуковом поле струи при низкочастотном и высокочастотном возбуждении

Рис. 3.11. Третьоктавные спектры шума струи в дальнем звуковом поле. I- ) = 30° 2- vj = 60° 3- < = 90°.

Рис. 3.13. Третьоктавные спектры пульсаций давления в дальнем звуковом поле струи при высокочастотном возбуждении Мо = 0,47 То = 600 К

Рис. 3.16. Третьоктавные спектры шума в дальнем звуковом поле струи при наличии спутного потока.

В работе [3.20] исследован шум, излучаемый отдельными участками возбужденной струи, и вклад отдельных мод в общий уровень шума. При этом использовалась нетрадиционная методика измерений. Решетка микрофонов перемещалась вдоль оси струи, охватывая цилиндрическую поверхность, простирающуюся в дальнем поле струи до 50 калибров от среза сопла. Предложенный метод позволил выделить три квадрупольные составляющие в изотропном среднем звуковом поле возбужденной турбулентной струи и провести локализацию источников на начальном участке. Анализ спектров отдельных азимутальных составляющих в узких полосах частот показал, что аналогичную структуру имел бы шум от отдельных вихревых образований, локализованных в зависимости от частоты на разных расстояниях от срезе сопла. Это подтверждает представления о важной роли крупномасштабных структур в общем шуме возбужденной струи. [c.127]

Рис. 8.10. Третьоктавные спектры шума одиночной струи и струйной системы в дальнем звуковом поле при tp — 30° и Mi =2 а- М2=0, б- М2 = 2 I- п = 0,75, 2- п=1,0, 3- п=1,5

Проводились опыты с разным числом N периферийных струек (например, N = 3), расположенных как равномерно вокруг центральной струи, так и по одну сторону от нее. В дальнем звуковом поле при при фиксированном угле у) = 30° бьши измерены спектры пульсаций давления при ряде углов ф в окружном направлении (см. рис. 8.9). Оказалось, что эти спектры различаются незначительно как по широкополосному шуму, так и по дискретным составляющим. Правда, в отдельных измерениях снижение шума со стороны расположения периферийных струек было несколько больше. [c.205]

Рис. 8.12. Узкополосные спектры шума в дальнем звуковом поле струй, истекающих из центрального сопла (/) при М1 = 2ип=1,5и системы шести периферийных струй (2) при Мг = 2 и п = 1,5

Для дальнего звукового поля интегрирование по азимуту можно выполнить аналитически. Пусть расстояние от винта до наблюдателя настолько велико, что s R. Тогда с точностью до членов первого порядка относительно R/sq имеем [c.840]

Последний множитель здесь учитывает различия в величине запаздывания для разных точек диска винта, причем в выражении для S оставлены лишь члены порядка R/sq. Вследствие осевой симметрии обтекания винта на режиме висения примем, не нарушая общности, что наблюдатель расположен в плоскости XZ, т. е. положим г/ = 0. После указанных упрощений выражение для гармоники звукового давления дальнего поля запишется в виде [c.840]

X получим для звукового давления дальнего поля формулу [c.850]

Подчеркнем, что (1.61) пригодно для любой геометрии звукового поля, если иметь в виду, что в различных трубках тока средние за период потоки энергии различны. В дальнейшем будет показано, что некоторые задачи конечных колебаний источников звука (например, решение задачи о конечных колебаниях плоского поршня, рассмотренное в гл. 2) удовлетворяют именно зтому условию отсутствия среднего за период потока массы. [c.37]

Поскольку в некоторых задачах нелинейного распространения упругих волн необходимы абсолютные измерения и сравнение с теорией, геометрия звукового поля имеет существенное значение. Большинство измерений обычно проводится в ближнем поле излучателя, где волну еще можно считать плоской. Поскольку ближнее поле чрезвычайно неоднородно, такие измерения возможны только тогда, когда размеры приемника существенно больше неоднородностей поля и, следовательно, приемник усредняет эти неоднородности. С приемниками, размеры которых меньше или порядка длины волны, измерения обычно проводятся в дальнем поле [24], где уже начинает сказываться расходимость, что обычно учитывается при сравнении теории с экспериментом. [c.154]

В дальнейшем будет важно получать выражения для звукового поля в случае больших и малых значений аргумента [c.289]

Из этих выражений нетрудно определить, например, дальнее звуковое поле полоски, занимающей положение от — а до- - в и колеблющейся по всей поверхности с одинаковой скоростью и , в то время как остальная поверхность цилиндра остается неподвижной. Для дальнего поля мы получим [c.292]

Акустическая антенна как механико-акустическая система характеризуется с механической стороны — ее механическим сопротивлением, состоящим из механического сопротивления колеблющегося устройства, излучающего звук, и сопротивления реакции звукового поля—сопротивления излучения. С акустической стороны антенна характеризуется ее акустической чувствительностью и коэффициентами направленности и концентрации излучения. Акустические характеристики определяются для дальней зоны (рис. 4.3) — зоны Фраунгофера. Для зоны Фраунгофера фазовая [c.111]

Прямой контакт, измерение в дальнем н о л е. В дальнем поле условия непосредственного расположения дефектоскопа усложняются. В этом случае можно еще рассчитать возникающее следствие отраженного сигнала в предположении, что двойная толщина пластины велика по отношению к длине ближнего поля. К проблеме отражения в ближнем поле при прямом контакте прибавляется проблема уменьшения амплитуды звукового давления в результате дивергенции звукового поля. Отражение от поверхности земли для расчета не важно, так как там происходит только одно полное отражение. Напротив, на передней стороне действует не нагруженная дефектоскопом поверхность как оптическое зеркало со 100%-ным отражением. Место, соприкасающееся с дефектоскопом, имеет только одно [c.189]

В дальней зоне звуковых полей дефекта и искателя, причем <а, Х<Ь) [c.137]

Трансформация упругих волн не оказывает существенного влияния на звуковое поле вблизи оси излучателя, которое нас в дальнейшем интересует. [c.119]

В последние годы дальнейшие исследования механизмов локализации в вертикальной плоскости убедительно показали, что на точность локализации в свободном звуковом поле источников звука в вер- [c.371]

Для установившегося режима (генерация монохроматического звука) получается следующее выражение, описывающее амплитуду и угловое распределение звукового поля в дальней зоне [c.361]

Например, сжатие ЛЧМ-сигнала во времени может быть осуществлено с помощью устройства, изображенного на рис. 13.19. Принцип действия его основан на том, что углы рассеяния света, прошедшего через различные участки звукового поля, обратно пропорциональны длине волны звука. Поэтому весь дифрагированный свет практически одновременно попадает на вход фотоприемника, что и влечет за собой сжатие ЛЧМ-сигнала. Коэффициенты сжатия для устройств подобного типа составляют - 100 [6, 56]. Для сравнения вспомним, что в акустоэлектронных фильтрах с апериодическими отражательными решетками (см. 4 гл. 12) этот параметр достигает нескольких десятков тысяч. Используя нелинейность характеристики фотоприемника, можно получить функцию свертки двух противоположно направленных акустических сигналов [571. Для этого на кристалл нужно направить пучок света и выделить с фотоприемника дифрагированный световой сигнал на двойной частоте. Согласно [57] вносимые потери устройства, использующего дифракцию на поверхностных акустических волнах, составляли 44 дБм, что вполне сопоставимо с эффективностью акустоэлектронных устройств свертки на основе токовой нелинейности (см. 7 гл. 12). Для повышения конкурентоспособности акустооптических процессоров необходимы дальнейшие поиски материалов с высокими фотоупругими свойствами. Определенные возможности здесь открывает использование взаимодействия света с волнами пространственного заряда, сопровождающего распро- [c.365]

Звуковые пучки большой интенсивности. В звуковых пучках высокой интенсивности изменение формы волны при распространении происходит не только вследствие различия в скоростях перемещения разл. точек профиля волны, но и в результате дифракц. эффектов. Если расстояние I от излучателя звука до области образования волны не выходит за пределы ближней зоны (см. Звуковое поле), т. е. I меньше длины т. и. прожекторной зоны излучателя I < Аа /2 (где а — радиус излучателя), то в области, где волна остаётся плоской, из синусоидальной волны успевает образоваться пилообразная волна, к-рая затем в результате сферич. расхождения в дальней зоне преобразуется в периодич. последовательность импульсов (рис. 4). Если же интепеивность волны недостаточно велика и пилообразная волна не успевает образоваться в прожекторной зоне излучателя, то вначале развиваются дифракц. эффекты сферич. расхождения и лишь в дальней зоне, в расходящейся волне происходит увеличение крутизны профиля волны с расстоянием до логарифмич. закону. [c.289]

Расчеты и измерения характеристик шума, создаваемого в дальнем звуковом поле реактивными самолетами / Под.ред. Л.И.Соркина. М. Машиностроение. 1968. 99с. [c.44]

Дальнее акустическое поле струн. Рассмотрим влияние акустического возбуждения на дальнее звуковое поле турбулентных струй. Бехерт и Пфиценмайер в 1975 г. обнаружили, что при низкочастотном продольном акустическом возбуждении струи (Мо = 0,6 St = 0,48 (Uз ) / /uo = 0,35%) происходит усиление широкополосного шума в дальнем поле струи [3.9], причем это усиление может достигать 6 - 7 дБ. Они же в 1977 г получили аналогичный результат [3.10] при возбуждении струи спиральными волнами (п = 2). На рис. 3.4 приведены соответствующие узкополосные спектры для плоских (а) и спиральных (б) волн. В первом случае в суммарном шуме струи преобладают дискретные составляющие (шум на частоте возбуждения и ее гармониках), которые существенно пре- [c.115]

Важные результаты при экспериментальном исследовании влияния акустического возбуждения струи на ее дальнее звуковое поле получил Мур [3.23]. Им были рассмотрены случаи как низкочастотного, так и высокочастотного возбуадения. Исследовались дозвуковые турбулентные струи с турбулентным пограничным слоем в выходном сечении сопла (Мо = = 0,2 - 1,0 Re = 3 10 ) при продольном облучении плоскими волнами. [c.116]

Рис. 3.9. Узкополосные спеетры шума в дальнем звуковом поле струи, = = 30°.

Рис. 3.12. Узкополосные спектры П1ума в дальнем звуковом поле струи, при низкочастотном возбуждении = 45° Мо = 0,47 То = 900 К.

Рис. 3.15. Третьоетавные спектры шума в дальнем звуковом поле струи Мо = 0,85 То = 600 К

Важной характеристикой является время жизни возникшей полости. Как будет видно в дальнейшем, для газовой кавитации, если размер пузырька мал настолько, что его собственная резонансная частота несколько выше частоты звука, время жизни его в звуковом поле меньше периода звука (или при больших амплитудах звука, возможно, составляет несколько периодов) пузырек быстро захлопывается, при этом возникают большие давлешгя и высокие температуры — образуется сферическая ударная волна. [c.251]

Решение задачи в [29] проведено для хорошо коллимированных ввуковых пучков в этом случае вектор q отличен от нуля только в области пересечения звуковых пучков. Рассеянное звуковое поле, вызванное источниками в области пересечения пучков, рассматривается в дальней зоне, где можно считать, что 1/л В этом случае решение (8.66) можно найти с помощью функции Грина для неограниченной среды. Это решение имеет вид [c.323]

При больших интенсивностях возникает сильный аку- стический ветер (даже когда приняты меры для того, чтобы устранить потоки, связанные с особенностями работы источника звука, например, перекрыть экраном, прозрачным для звука, потоки воздуха от сирены). В работе [2] при интенсивностях - 1 erj M в воздухе скорость течения была порядка нескольких м1сек. В интенсивном звуковом или ультразвуковом поле происходит быстрое нагревание сильно поглощающих материалов. При работе сирены, показанной на рис. 80, в течение 17 мин удавалось зажечь вату, помещенную в сосуда Дьюара сосуд находился перед работающей сиреной 2]. Из-за большого поглощения при этом зажигался только тонкий поверхностный слой. В этой же работе сделан ряд эффектных опытов (кипячение кофе, зажигание табака в трубке и др.). Возможно, эти наблюдения в дальнейшем послужили основанием для разработки методов сушки различных материалов в звуковом поле. [c.354]

Рупорные громкоговорители имеют паспортную мощность 10. .. 100 Вт и более (мощные громкоговорители используются для специальных целей оповещение, озвучение удаленных и дальних зон до 10 км). Большинство рупорных громкоговорителей, используемых для звукофикации, имеют круглое выходное отверстие, но при комбинации двух и более рупорных громкоговорителей, устанавливаемых друг на друга, получается рупорный громкоговоритель, эквивалентный рупорному громкоговорителю с прямоугольным выходным отверстием. Применяемые рупорные громкоговорители с ячеистым рупором имеют широкую диаграмму направленности в вертикальной и горизонтальной плоскостях и для них расчеты звукового поля ведутся как для ненаправленных громкоговорителей (е = вр 0). [c.193]

Два громкоговорителя работают встречно на расстоянии 40 м друг от друга. Разность хода звуковых волн до точки, находящейся под одним из громкоговорителей Дгр = 35,1 м (запаздывание 97 мс). Чтобы эхо не было слышно, надо иметь разность уровней не менее (см. кривую 1 на рис. 2.21) 20 дБ, а чтобы эхо не снижало разборчивости речи достаточно перепада уровней 2 дБ (см. кривую 3 на рис. 2.21). Как показывают расчеты уровней, первое условие трудно выполнимо, а второе — легко. Более точные расчеты даны в дальнейшем при расчетах звукового поля. Для удобства определения допустимой разности уровней речевого сигнала при условии неснижения разборчиво- т речи в зависимости от разности хода звуковых волн от двух источников звука на рис. 8.3 приведена такая зависимость. [c.195]

В дальнейшем будем предполагать, что > . (Физический смысл этого усповия заключается в том, что на горизонте 2,. число Маха течения М = ио(2с)к (2с) мало по сравнению с к1> . При этом допускается как случай Л/ 1, так к М> 1.) Тогда в коэффициенте при 1 чеченами 0(1 " ) можно пренебречь по сравнению с. Параметр к - ( ) < 1 представляет собой отношение характерных вертикальных масштабов изменения звукового поля и среды в окрестности 2 -2 - Относительное значение слагаемого (2 -2с) в коэффшщенте уравнения (9.55) мало при всех 2. Одаако пренебрегать этим слагаемым нельзя. Как будет видно из дальнейшего, его наличие существенно сказывается на решениях уравнения и приводит к важным физическим следствиям. [c.189]

Пусть теперь сферическая волна излучается в точке 5 на расстоянии от границы раздела двух однородных жидких полупространств. В дальнейшем мы будем предполагать, чго начало прямоугольной системы координат помещено на границе раздела под источником (рнс. 12.1). Разложение падающей иа границу сферической волиы на плоские при зтом будет записываться в виде (12.5), где вместо г следует взять г - го- При г > О звуковое поле скла1Ц>1вается из падающей и отраженной волн [c.243]

В общем случае точечный источник с произвольной направленностью приводит к появлению в правой части волнового уравнения линейной комбинации S(r - г о) и производных различных порядков от 6 (г - Го) [72, 8.4]. Пусть известно поле р(г, г о), созданное источником б (г—Го) (т.е. функция Грина). Поскольку левая часть волнового уравнения не зависит от Го, поле источника (д /dx dy dz ) 8(г г ) легко найти, дифференцируя уравнение для р(г, Го) по координатам источника. Оно равно ( 1) " (д " /дХодуо 2о)р(г> Го). В силу линейности волнового уравнения поле произвольного точечного источника, таким образом, выражается через р(г, Tq) и производные от этой функции. Поле произвольного распределенного источника выражается объемным интегралом по г о от р (г, г о) по области, занятой источником. Поэтому в дальнейшем, рассматривая звуковое поле в слоистой среде, мы сосредоточим внимание на функции Грина. [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...