Силовые Колебания свободные

Такие колебания, которые совершает система, освобожденная от внешних силовых воздействий и предоставленная самой себе, называются свободными (или собственными). [c.299]

Всякая система, находящаяся в силовом поле, может быть охарактеризована частотой k так называемых свободных, или собственных, колебаний, возникающих в этой системе, если она выведена из состояния устойчивого равновесия, т. е. если ей сообщены некоторые (достаточно малые) возмущения. Свободные колебания системы не могут происходить с другой частотой и с другим периодом, частота собственных колебаний присуща данной системе, как ее масса и размеры. [c.275]

К свободным относятся колебания, возникающие в механизме из-за импульсного внешнего силового воздействия. Особенностью этих колебаний является то, что энергия для возбуждения колебаний вводится в систему извне, а их характер после воздействия импульса силы определяется силами упругости. Для свободных (гармонических) колебаний характерно постоянство их амплитуды через определенный период времени Т (рис. 24.1, а), [c.301]

Возвратимся к теории малых колебаний системы около положения ее устойчивого равновесия. Сначала рассмотрим свободные колебания системы в консервативном силовом поле. В этом случае движение системы полностью определяется выражениями ее кинетической и потенциальной энергий. Как было показано в 88, кинетическая и потенциальная энергии представляются в виде положительно определенных квадратичных форм [c.231]

Частота (и период) свободных колебаний системы не зависит ни от начальных условий движения (изохронность малых колебаний), ни от природы обобщенной координаты они представляют собой основные константы системы, определяемые структурой выражений кинетической и потенциальной энергий, т. е. инерционными свойствами материальной системы и характером консервативного силового поля, в котором происходит [c.482]

Вынужденные колебания возникают также и при весьма кратковременных воздействиях на колебательную систему, т. е. когда действие вынуждающей силы имеет характер толчка или удара. Например, вынужденные колебания железнодорожного вагона вызываются периодически повторяющимися ударами его колес о стыки рельс. В этих случаях также может наблюдаться явление резонанса. При этом резонанс наступает не только тогда, когда частота силовых воздействий близка к частоте свободных колебаний системы, но и когда эти воздействия повторяются с частотой, кратной частоте свободных колебаний системы. [c.190]

При рассмотрении вопросов устойчивости силового одноосного гиростабилизатора (см. гл. II) показано, что для обеспечения устойчивости гиростабилизатора как системы автоматического регулирования целесообразно цепь разгрузочного устройства формировать с использованием запаздывающих звеньев. Если предположить, что свободное движение силового гиростабилизатора представляет собой колебания относительно высокой частоты, то разгрузочное устройство не будет оказывать существенного влияния на характер этих колебаний. [c.446]

Рис. 11.114. Поглотители крутильных колебаний. В пружинном поглотителе (рис. 11.114, а) упруго подвешенный маховичок I свободно вращается" на хвостовике вала 2. Поглотитель может быть настроен только на одну фиксированную частоту возмущения. В маятниковом поглотителе (рис. 11.114, б) центробежное силовое поле подобно гравитационному для обычного маятника. Если в формуле

Различают собственные (свободные) и вынужденные колебания. Причем под первыми понимают колебательные движения, совершаемые системой, освобожденной от внешнего силового воздействия и находящейся под действием только сил упругости, а под вторыми — движение упругой системы, вызванное действием изменяющихся внешних сил. [c.227]

Для ускорения затухания свободных колебаний подвижной системы, возникающих от случайных причин, станок снабжен жидкостным демпфером 2 (фиг. 8), подвижная часть которого жестко соединена с корпусом электродвигателя. Бак демпфера закрепляют на нижней части станины и заливают обычно автомобильным маслом (типа Нигрол ). В состав электросиловой части станка входят электродвигатель 8, электромагнит 34 (фиг. 10), пакетный выключатель 10 (фиг. 8), кнопки управления 4 и силовой щит 11, на котором монтируют магнитный пускатель 12 и предохранители 9 нормального типа. Электрическая схема балансировочного станка приведена на фиг. 11. [c.353]

Динамич. теория кристаллич. решётки позволила объяснить упругие свойства Т. т., связав значения статич. модулей упругости с силовыми константами. Тепловые свойства—температурный ход теплоёмкости (см. Дебая закон теплоёмкости, Дебая температура), коэф. теплового расширения и теплопроводность — как свойства газа фононов (в частности, температурный ход теплоёмкости) объясняются как результат изменения с темп-рой числа фононов и длины их свободного пробега. Оптич. свойства, напр, поглощение фотонов ИК-излучения, объясняются резонансным возбуждением оптич. ветви колебаний кристаллич. решётки — рождением оптич. фононов (см. также Динамика кристаллической решётки). [c.46]

Применение теории для обработки данных по температурному уширению БФЛ. Температурное уширение БФЛ исследовалось экспериментально во многих работах. Однако в большинстве из них экспериментальное исследование сводилось лишь к измерению температурного закона уширения БФЛ с подгонкой теоретических параметров, которые полагались свободными. Было установлено, что при низких температурах уширение, как правило, подчиняется активационному закону ехр(-Ео/ Т ), а при высоких температурах следует закону близкому к Т . Экспериментальные данные такого рода качественно согласуются с теоретической моделью, согласно которой за уширение БФЛ ответственно квадратичное взаимодействие с квазилокальным колебанием, имеющим энергию Ео- Это квазилокальное колебание скорее всего порождается тем возмущением, которое примесная молекула вносит в силовую матрицу растворителя. В низкотемпературной области, где уширение подчиняется активационному закону ехр -Ео/кТ), логарифм полуширины БФЛ как функция обратной температуры описывается прямой линией, наклон которой позволяет сразу определить из опыта энергию Ео = huQ квазилокального колебания. [c.156]

Современные тенденции увеличения удельной мощности наряду с повышением надежности различных установок с ДВС приводят к новым актуальным проблемам в динамике силовых передач. Требование повышения точности расчетов свободны с и вынужденных колебаний может быть выполнено при условии разработки новых способов построения расчетных схем, идентификации их параметров, накопления и использования статистических данных, ориентации на методы, реализуемые на современных вычислительных машинах. Становятся все более актуальными проблемы оперативного решения задач вибрационного синтеза, оценки надежности при случайных нагрузках, вибрационной диагностики технического состояния ДВС. [c.322]

Приближенные методы расчета свободных нелинейных колебаний. В силовых передачах с ДВС типичны нелинейные упругие характеристики, изображенные на рис 9, а—г. Кусочно-линейная аппроксимация реальных однозначных характеристик является достаточно точной для инженерных расчетов. [c.335]

Знание набора нормальных мод в волноводе является важным фактом при решении вопросов практического их использования. Однако не менее важным является вопрос о способах и эффективности возбуждения того или иного типа волнового движения. Здесь картина оказывается значительно сложнее, чем в рассмотренной в главе 3 задаче о вынужденных колебаниях полупространства. Это усложнение физической картины приводит к постановке ряда сложных краевых задач, не все из которых имеют к настоящему времени достаточно полное решение. Наиболее простые задачи, возникающие при моделировании реальных ситуаций, относятся к бесконечному и полубесконечному волноводам. Для бесконечного волновода задача о возбуждении волн связана с заданием на некоторой части границы системы внешних воздействий — кинематические или силовые граничные условия. Вне этой области границы волновода считаются свободными. Задачи другого типа возникают при моделировании процесса возбуждения волн путем задания внешних усилий или смещений на торце полу-бесконечного волновода. Они оказываются намного сложнее для теоретического анализа. [c.241]

Возникающие в силовой цепи моторного вагона помехи радиоприему—высокочастотные колебания—встречают преграду в виде индуктивности и свободный путь через конденсатор на землю. Путь прохода помех в контактную сеть перекрыт. Во время работы электропоезда конденсатор заряжается и после опускания токоприемника постепенно из-за утечек теряет свой заряд. Поэтому прикосновение к аппаратам силовой цепи сразу же после опускания токоприемника опасно. Правила техники безопасности требуют обязательного заземления силовой цепи до начала работы на электропоезде. [c.249]

Проведенные рассуждения показывают, что для изучения свободных малых колебаний механической системы вблизи положения устойчивого равновесия в потенциальном силовом [c.503]

Упругими колебаниями называют периодические отклонения упругой системы от положения устойчивого равновесия. Если система выведена из положения равновесия однократным воздействием силового импульса, то возникающие колебания называют свободными или собственными. Если систему подвергают действию обобщенной силы, периодически изменяющейся во времени (возмущающей силы), то получающиеся колебания называют вынужденными. [c.309]

В момент соприкосновения ползуна, разогнавшегося до скорости Vo, с неподвижной заготовкой жесткостью с,, превышающей жесткость силовой системы автомата с р, т.е. с, с р, процесс соударения допустимо рассматривать как кратковременные свободные колебания шатуна в зазоре относительно нейтрального положения, характеризуемого координатой, равной половине суммарного зазора [c.356]

Движение автомобиля по прямой. Обе работающие на сжатие пружины 5 золотникового механизма поддерживают рычаг 6 и коромысло I в среднем положении, вследствие чего предотвращается колебание направляющих колес. Обе полости силового цилиндра двойного действия 7 свободны от давления. [c.549]

В работе [3.1431 осесимметричная задача об изгибных колебаниях тонкой упругой сферической оболочки приведена к решению системы двух дифференциальных уравнений, содержащих прогиб и силовую функцию. Получено решение этой системы при гармонических колебаниях в функциях Лежандра и приведены результаты расчета низшей частоты. Неосесимметричные колебания полусферической оболочки со свободным краем рассмотрены в предположении о мембранном характере деформации. Приведено сопоставление частот чисто изгибных колебаний и колебаний растяжения. [c.208]

В линейном приближении существует трудность в описании колебаний неоднородной плазмы в кривом магнитном поле из-за неприменимости квазиклассического приближения. Однако если амплитуда волн конечна, то оказывается, что волновые пакеты сами локализуют себя, что упрощает задачу, поскольку допускается рассмотрение в локальном приближении с использованием малого параметра — отношения размера пакета к размеру неоднородности. Желобковые вихри почти параллельны силовым линиям невозмущенного магнитного поля. Поэтому для их описания воспользуемся уравнениями (6.47) —(6.49), в которых положим дг =0. Кривизну магнитного поля для простоты учтем введением эффективного ускорения свободного падения в уравнение завихренности [c.152]

Величину Р называют начальной фазой, а величину А — амплитудой свободных колебаний системы. Размерность амплитуды колебаний системы равна размерности обобш,енной координаты, обычно это угол или длина. При колебании рассматриваемой нами механической системы ее различные точки в зависимости от своего положения в системе могут колебаться около своих равновесных положений, двигаясь не в одном направлении, с различными скоростями и амплитудами, зависяш,ими от амплитуды А колебаний системы. Система в свою очередь зависит от начальных условий движения q и 4о и от потенциального силового поля, в котором происходят рассматриваемые колебания. Но колебания всех частиц системы происходят с одинаковой круговой частотой [c.275]

На рис..6, а nii — масса, приве денная к свободному концу иснытуе мого образца с перемещением Xi l — жесткость испытуемого образца — неупругое сопротивление мате риала образца и трение в соединитель ных элементах. Колебания рассма триваемой системы возбуждаются ста тическпм биением образца, зависящим от точности изготовления образца, захвата и его опор. Анализ сводится к расчету одномассной колебательной системы с возмущением колебаний путем гармонического перемещения свободного конца образца. Если нагружение рычага 7 (см. рис. 1, б) происходит через пружину, в динамической схеме необходимо учесть приведенную жесткость С2 (рис. 6, б) механизма нагружения и внешнее и внутреннее трение 2 в элементах соединения механизма нагружения. Если силовая схема машины содержит демпфер, сочлененный с рычагом 7 (см. рис. 1,6), то / 2 — неупругое сопротивление демпфера. Во время работы машины захват участвует в колебательном движении, описывая некоторую замкнутую кривую в плоскости, перпендикулярной оси образца. Так как жесткость упругой системы определяется главным образом жесткостью образца, которая обычно значительно [c.140]

На рис. 7, в—с приведены динамические схемы машин для испытаний образцов при изгибе силовые схемы этих машин изображены на рис. 4, а и 5, б. На рис. 7, б и г изображены динамические схемы при возбуждении колебаний путем приложения переменной силы к свободному концу образца или к якорю, укрепленному на этом конце, а на рис. 7, д w е динамические схемы при возбуждении колебаний через датчик изгибающего момента Под следует понимать массу якоря укрепленного на конце образца, или (когда якоря не применяют) приведен ную массу, эквивалентную распредс ленной массе образца (или лопатки) при условии, что испытания проводят при колебании системы по первой форме, т. е. на основном тоне. Захват для образца, установленный на упругом элементе динамометра, имеет массу и момент инерции массы Уг-Под Шз подразумевается масса якоря электромагнитного возбудителя колебаний и крепежных устройств для датчика изгибающего момента или масса подвижной системы электродинамического возбудителя колебаний и кре-псжпых устройств датчика изгибающего момента, или масса аналогичных по назначению деталей при использовании возбудителей колебаний других типов. [c.141]

В обстоятельной работе В. В. Матвеева [40] приводятся результаты исследования елочного замкового соединения, которое выполнялось на неподвижной установке, позволявшей изучать рассеяние энергии колебаний замковых соединений в условиях силового и теплового воздействий, имитировавших центробежную силу и температурный режим. Исследование проводилось методом свободных, затухающих колебаний. Для имитации центробежных сил в /зле поперечных колебаний консольного образца для второй формы при изгибе была приложена растягивающая сила. Нагрев замкового соединения осуществлялся секционной электрической печью. Рассеяние энергии колебаний многозубового елочного соединения зависит от большого числа конструктивных параметров (от угла скоса, ширины, площадок контакта зубцов, толщины и жесткости хвостовика, [c.142]

В силовых гироскопич. системах, в отличие от свободных Г., пз-за больших моментов инерции стабилизи-руемы.ч масс во 1иикают весьма заметные колебат. движения типа нутаций. Должны быть приняты спец. меры для того, чтобы эти колебания были затухающими, иначе в системе возникают автоколобапия. В технике применяются и др, гироскопич. приборы, принципы действии к-рых основаны на свойствах Г. [c.489]

Приложении М. Моделирование находит многочисл. приложения как при научных исследованиях, так и при решении большого числа практич. задач в разл. областях техники. Им широко пользуются в строит, деле (определение усталостных напряжений, эксплуа-тац. разрушений, частот и форм свободных колебаний, виброзащита и сейсмостойкость разл. конструкций и др.), в гидравлике и гидротехнике (определение конструктивных и эксплуатац. характеристик разл. гидро-техн. сооружений, условий фильтрации в грунтах, М, течений рек, волн, приливов и отливов и др.), в авиации, ракетной и космич. технике (определение характеристик летах, аппаратов и их двигателей, силового и теплового воздействия среды и др.), в судостроении (определение гндродиыамич. характеристик корпуса, рулей я судовых двигателей, ходовых качеств, условий спуска и др.), в приборостроении, в разл. областях машиностроения, включая энергомашиностроение и наземный транспорт, в нефте- и газодобыче, в теплотехнике при конструировании и эксплуатации разл. тепловых аппаратов, в электротехнике при исследованиях всевозможных электрич. систем и т. п. [c.174]

Основное допущение, принимаемое при расчетах существенно нелинейных силовых передач законы установивщихся свободных колебаний масс близки к гармоническим (упругие моменты на нелинейных участках при этом от гармонических всегда отличаются существенно). Это допущение позволяет применить известные способы линеаризации и перейти к эквивапентной линейной системе, в которой жесткость Сэ (а) является функцией амплитуды а угла закручивания нелинейного участка. Все многочисленные известные формулы линеаризации при соответствующем подборе р х) могут быть получены из единого выражения [12] [c.335]

Неизохронность свободных колебаний консервативных нелинейных систем. Частота сгободных колебаний нелинейных систем обычно зависит от начальных условий, т. е. связана с размахами колебаний. Это свойство называется неизохронностью. Для консервативной системы с симметричной силовой характеристикой точная зависимость угловой частоты свободных колебаний о от полуразмаха А имеет вид [c.28]

Излагаемый в настоящей статье приближенный метод исследования динамических характеристик круговых или некруговых цилиндрических оболочек, не подкрепленных или подкрепленных шпангоутами и стрингерами и имеющих вырезы прямоугольной формы, основывается на энергетическом принципе. Исследование базируется на использовании принципа Гамильтона и классического метода Рэлея —Ритца с применением балочных функций для аппроксимации осевых перемещений и тригонометрических для окружных. Балочные функции соответствуют тем функциям, которые описывают колебания однородной балки с такими же граничными условиями, что и на краях оболочки. В исследовании рассмотрены четыре вида граничных условий, а именно шарнирное опи-рание, защемленйе —свободный край, защемление —защемление и, наконец, оба края свободные. Хорошо известно, что в методе Рэлея — Ритца аппроксимирующие ряды для перемещений должны удовлетворять кинематическим граничным условиям и не требуется удовлетворение силовых граничных условий. Поэтому как уравнения равновесия, так и граничные условия в напряжениях удовлетворяются приближенно, на основе принципа экстремума. Таким образом, это позволяет без затруднений представить граничные условия на свободном крае выреза оболочки. [c.239]

Как указывалось, высокоэластическое состояние полимера характеризуется менее плотным расположением молекул по сравнению со стеклообразным состоянием. Если в стеклообразном, как и в кристаллически упорядоченном состоянии, перескоки сегментов молекул в результате тепловых колебаний исключены, то в высокоэластическом состоянии они ограниченно возможны. Длинные и гибкие молекулы полимера, находящегося в этом состоянии, жестко защемлены между другими молекулами не на всем протяжении. На отдельных участках имеются свободные межмолекулярные пространства — дырки , в которые могут перескакивать части молекул, образуя после перескока новые дырки , куда затем могут перескакивать новые сегменты других молекул. Процесс изменения формы молекул совершается во всех направлениях одинаково интенсивно и поэтому не проявляется в увеличении деформации. После приложения нагрузки, создающей силовое поле, этот процесс становится направленным. В результате образуется высокоэластическая деформация, дополнительная к заданной упругой. [c.31]

Обеспечьте свободное соеданение механизма навески и силового цилиндра, вынув из отверстия 3 палец, соединяюший поворотный рычаг 1 (рис. 8,6) штока силового цилиндра с рычагом подъема 2. Если этого не сделать, то колебания трактора в продольно-верти-кальной плоскости будут передаваться плугу, нарушая устойчивость хода корпусов по глубине и создавая при этом опасные напряжения в деталях плугами механизма навески трактора. [c.20]

Реверберационный, импедансный, велосиметрический, акустико-топофафический методы и локальный метод свободных колебаний используют в основном для контроля многослойных конструкций. Реверберацион-ным методом обнаруживают в основном нарушения соединений металлических слоев (обшивок) с металлическими или неметаллическими силовыми элементами или наполнителями. [c.215]

Передачами с переменной амплитудой колебаний называют механизмы, в которых вращательное движение преобразуется с помощью плоского или пространственного кривошипного привода в продольное возвратно-поступательное или во вращательное движение, в свою очередь, вновь преобразуемое с помощью сцепления одностороннего действия (механизма свободного хода) во вращательное движение. В некоторых механизмах такого рода передача мощности сцеплением одностороннего действия может иметь место только на одной части каждого полного оборота ведущего вала кри Бошипа или на одной части всего возвратно-поступательного движения Поэтому зачастую необходимо совместно использовать несколько преобразую щих мёханизмов (минимум три), так относительно смещенных по фазе работы чтобы они последовательно сменяли один другого. Передачи с переменной амплитудой колебаний осуществляют силовое замыкание только при одном направлении передаваемой мощности. Эти передачи с начала их появления разрабатывались применительно к автомобилям. [c.429]

В. ТаЬаггок и В. М. Кагпорр [1.321] (1967) сформулировали принцип Гамильтона — Остроградского для балки Тимошенко. Отмечается, что геометрическим граничным условиям ш= 0 и il3=iO по форме соответствуют силовые граничные условия Ai = 0 и Q=0 (w — прогиб, ip — наклон при изгибе, М — изгибающий момент, Q — поперечная сила). Исходя из этого, величинам Л1 и Q ставятся в соответствие некоторые величины W и а, называемые дуальными, которые кладутся в основу формулировки дуального вариационного принципа. В первом случае функционал варьируется по ш и ijj, во втором — по W и а. Затем рассматриваются свободные колебания обычной и дуальной балок, для которых записаны энергетические оценки Релея верхних границ частот. Введением безразмерных параметров г, s и bi эти оценки приведены к взаимно симметричной форме. Установлено соотвётст-вие между обычной и дуальной балками. Показано, что формы перемещений и частоты колебаний обычной балки эквивалентны некоторым силовым формам и частотам колебаний дуальной балки, для которой г и s взаимно переставлены местами. [c.48]

При выборе модели электронного твердого тела целесообразно воспользоваться эйнштейновской идеей (гл. 2, 4, п.б)-1). Каждый электрон, находящийся в узле своей решетки, испытывает силовое воздействие (кулоновское отталкивание) не только со стороны близ- ко. расположенных, но и в силу дальнодействующего характера кулоновского потенциала всех вообще электронов системы, Офаничиваясь, как всегда, случаем малых колебаний, можно считать, что каждый электрон находится в параболической потенциальной яме, которая при пренебрежении эффектами анизотропии является сферической и имеет вид /2ГПУ (ж -Ьу -Ьг ), Для удельных значений величин внутренней и свободной энергии имеем [c.290]

Изменение электрического поля в какой-либо точке пространства всегда сопровождается появлением изменяющегося магнитного поля, и наоборот. Оба поля существуют одновременно и совместно, образуя единое электромагнитное поле. Изменения электрического и магнитного полей -в распространяющейся в свободном пространст--ве электромагнитной волне вдали -от источника излучения совпадают по фазе, т. е. нарастанию одного поля соответствует иарастание другого, и максимума амплитуд они достигают одновременно. Кроме тото, силовые линии электрического и магнитного полей в такой волне взаимно перпендикулярны в пространстве. Магнитные силовые линии -всегда являются замкнутыми линиями, а электрические силовые линии чаще всего идут от заряда одного знака к заряду другого знака (направлены от положительного заряда к отрицательному) и также являются замкнутыми линиями. Если в какой-т. точке пространства возникли электромагнитные колебания, то электромагнитное поле будет перемещаться от этой точки в направлении нормали к плоскости, в которой расположены силовые линии электрического и магнитного полей. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...