Потенциал кулоновский

Пороговые детекторы 523 Постоянная распада 106 Потенциал кулоновский 129, 273 [c.718]

Вообще говоря, потенциал взаимодействия ядер с электронами — это потенциал кулоновского типа, и поэтому он достаточно велик (по модулю) вблизи ядер. При этом химическая связь и многие физические свойства определяются внешними электронами, поскольку внутренние электроны атома спариваются, с трудом возбуждаются и не вносят ощутимого непосредственного вклада ни в энергию связи, ни в другие характеристики кристалла. Однако было бы ошибкой пренебречь ими полностью. Их особая роль состоит в том, что они экранируют внешние электроны от поля ядра, как бы уменьшая его, притом весьма существенно. Это позволяет во многих случаях считать, что на внешние электроны действует потенциал , заметно меньший потенциала ядра и являющийся достаточно слабым. С таким потенциалом оперировать оказывается несравненно проще, поскольку он допускает использование теории возмущений во втором и третьем порядках. Суще- [c.55]

Вид потенциала кулоновского типа и его форм-фактора приведен на рис. 4.3 [17]. Легко видеть, что не только v r), но и [c.71]

Рис. 4.3. Потенциал кулоновского типа —ze jr и его форм-фактор аь( /)

Прежде чем перейти к модели почти свободных электронов,, мы кратко изложим результаты попытки учесть электрон-электрон-ное взаимодействие в рамках простой модели газа свободных электронов. Допущение о независимости электронов физически оправдывается тем, что электроны стремятся расположиться так чтобы экранировать обычный дальнодействующий кулоновский потенциал e lr при этом потенциал кулоновского взаимодействия принимает вид (е /г) ехр (—аг) и быстро убывает на расстояниях, превышающих среднюю длину свободного пробега электронов ). [c.73]

Рис. 16.2. Измерение внутренних состояний с помощью метода ионизирующего поля. Линейно меняющееся со временем электрическое поле ионизует различные атомные уровни в разные моменты времени. Как показано на левом рисунке, атом чувствует линейно возрастающую напряжённость электрического поля Ео 1). Это поле создаёт потенциал, являющийся линейной функцией координаты Крутизна этой функции линейно растёт со временем (левый рисунок). Атомный электрон чувствует суммарный потенциал кулоновского поля и внешнего электрического поля (в середине). В момент времени 1а напряжённость поля такова, что максимум суммарной потенциальной энергии равен энергии Еа возбуждённого состояния а). В этот момент времени возбуждённое состояние ионизуется, что приводит к появлению пика (правый рисунок) в токе ионизации /. В более поздний момент времени 1ь суммарный потенциал становится ещё круче, что приводит к ионизации состояния Ь) и появлению второго пика в токе ионизации (правый рисунок). Сравнивая площади под этими двумя пиками, мы находим населённости отдельных уровней

Напишите уравнение Шредингера для стационарных состояний, считая потенциал кулоновским. [c.312]

Формула (4.22) дает возможность найти потенциал любого гравитационного и электростатического поля. Для этого достаточно вычислить интеграл / Gdr по произвольному пути между точками У и 2 и представить затем полученное выражение в виде убыли некоторой функции, которая и есть потенциал ф(г). Так, потенциалы гравитационного поля точечной массы т и кулоновского поля точечного заряда q определяются, согласно (4.12), формулами [c.97]

Для системы, взаимодействие между частицами которой носит гравитационный или кулоновский характер, формулу (4.35) можно преобразовать и к другому виду, воспользовавшись понятием потенциала. Заменим в (4.35) потенциальную энергию i-й частицы выражением Ui = mi(pi, где nii — масса (заряд) i-й частицы, а ф —потенциал, создаваемый всеми остальными частицами системы в точке нахождения i-й частицы. Тогда [c.105]

Еще из опытов Резерфорда было известно, что при сближении заряженной частицы (а-частицы, протона) с ядром между ними действуют силы кулоновского взаимодействия. Будем считать, что это электрическое поле вокруг ядра обладает сферической симметрией и потенциал поля V (г) зависит только от координаты г и [c.87]

Атомное ядро создает кулоновское поле, которое можно считать сферически симметричным или центральным, потенциал которого является функцией только расстояния г от центра. Таким образом, электроны атома движутся в центрально симметричном поле, при этом момент количества движения является первым интегралом движения, т. е. остается постоянным во времени. Здесь дополнительно накладывается еще условие квантования. Орбитальный мо- [c.184]

Одной 3 важнейших характеристик атомного ядра является его электрический заряд Z, который дает представление о числе протонов в ядре и величине кулоновского потенциала и определяет химические свойства элемента. Однако заряд Z не может дать полного представления об электрических характеристиках ядра, так как с его помощью нельзя ничего узнать о свойствах ядра, зависящих от распределения нуклонов в ядре. Заряд Z [c.94]

Если правила отбора допускают / О, тс кроме кулоновского потенциала должен быть учтен также центробежный потенциал [c.132]

Как известно из атомной физики, при кулоновской форме потенциала энергия уровня определяется главным квантовым числом, равным Пг + /. Поэтому для кулоновского потенциала наблюдается вырождение уровней с одинаковой суммой чисел Пг -Ь /, например таких, как 3s, 2р, Id или 2s, Ip или 4s, Зр, 2d, 1/ и т. п. [c.189]

Таким образом, имеются все необходимые предпосылки для построения оболочечной модели ядра в поле сферического потенциала движутся не взаимодействующие между собой частицы — нейтроны и протоны, которые имеют полуцелый спин и подчиняются принципу Паули. Потенциал в первом приближении одинаков для нейтронов и протонов, так как кулоновское отталкивание для протонов становится заметным только у тяжелых ядер. Это заключение подтверждается совпадением магических чисел для протонов и нейтронов. Благодаря сферической симметрии потенциала орбитальный момент количества движения / является интегралом движения, причем всем 21 -f 1 ориентациям [c.191]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

Верхняя часть кривой обусловлена взаимным кулоновским отталкиванием, которое испытывают ядро и заряженная частица. Характер убывания потенциала в этой области передается законом [c.433]

Сечение однократного процесса ионизационного взаимодействия может быть оценено по величине расстояния р между двумя заряженными частицами, на котором кулоновский потенциал [c.437]

Состояние оптического электрона в атомах щелочных металлов характеризуется теми же квантовыми числами, как и в атоме-водорода. Однако в отличие от атома водорода энергия уровня у щелочных элементов определяется не только главным квантовым числом и, но зависит также от орбитального числа /. Вырождение уровней по I, имевшее место в атоме водорода, здесь снимается, так как потенциал атомного остатка не является кулоновским. [c.54]

В.—М. я. П]П1 наличии свободных носителей потенциал кулоновского взвииодеистния имеет вид [c.244]

G и D — соответственно электронная и фотонная Грина функции Г — вершинный оператор S — матрица раа еяния А — оператор потенциала — кулоновское поле ядра [c.502]

Я. р. с тяжёлыми ионами. Для тяжёлых ионов (Z>2) потенц. кулоновский барьер 0 в Z раз больше, чем для протонов, и поэтому необходимо, чтобы энергия иона, приходящаяся на 1 нуклон ядра, превышала неск. МэВ (тем больше, чем больше Z мишени). Сечение ст Я. р. с тяжёлыми ионами, обладающими энергией >1,2 ё -. ст= = пЯ -ёо1ё), гдеД 1,4(Л Ч з ), A-i и А — массовые числа взаимодей- [c.915]

Здесь N — выход нейтронов из сложного сое.динения на 10 а-ча-стиц RвiTo)—длина пробега а-частиц в воздухе, см, в зависимости от энергии а-частиц То Vj — относительное число атомов в соединении, на которых идет (а, п)-реакция Тг — относительное число всех атомов смеси . 4,- — атомный вес -го компонента смеси — функция /-го элемента, на котором и,дет реакция, зависящая от его массового числа Mj, атомного числа номера Zj и величины кулоновского потенциала Vj. [c.224]

Реальный потенциал V r), как уже отмечалось, отличается от кулоновакого. В связи с этим вырождение уровней с одинаковыми (Пг -f- I) снимается, и перечисленные выше уровни разделяются. Так, например, три совпадарших при кулоновском потенциале уровня 3s, 2р и d теперь расположатся в порядке возрастания числа I низшим будет уровень 3s, а высшим Id. Последнее правило объясняется тем, что орбиты с данной энергией имеют тем меньший радиус, чем меньше /(/ = [гр]). Поэтому [c.189]

Для кулоновского потенциала квантовое число п совпадает с радналь- ным квантовым числом Пг. [c.189]

Сопоставляя энергию протонов, при которых экспериментальное значение сечения обращается в нуль, с величиной кулоновского потенциала, можно найти соответствующий этой энергии параметр удара. Так как при таком значении параметра удара начинает сказываться ядерное взимодействие, то отсюда может быть получена величина радиуса действия ядерных сил. [c.511]

Множитель 4лбо появился при записи кулоновского потенциала притяжения в (2.23) в СИ ео=1/(4л-9-10 )чФ/м—электрическая постоянная. [c.74]

Указанные уточнения не сказываются на основном выводе о том, что около 90% энергии сцепления обусловлено кулоновски-ми силами при-гяжения. Радиус действия этих сил достаточно велик, так как потенциал, который обратно пропорционален расстоянию, меняется довольно медленно. [c.75]

Чтобы избежать трудностей, связанных с точным вычислением энер-иин корреляции, Вольфорт [45] воспользовался предположением, высказанным Ландсбергом по совершенно другому поводу. Ландсберг считает, что вместо обычного кулоновского потенциала нужно пользоваться так называемым э1фанпрованным потенциалом [c.327]

Изотопическое смещение у элементов нижней части периодической системы, начиная примерно с массовых чисел Л 140, обусловлено влиянием на энергетические уровни атомов конечного объема ядра объемный эффект в изотопическом смещении). Для объяснения объемного эффекта обратимся к рис. 23, на котором изображены кривые потенциальной энергии электрона в поле ядра. Для точечного ядра (кривая /) потенциальная энергия электрона равна — 2е 14лгог (кулоновский потенциал). Для ядер конечного размера с тем же 2 потенциал внутри ядра будет отличаться от кулоновского, притом тем больше, чем больше радиус [c.71]

На решения уравнений движения налагаются периодические граничные условия к координате каждой частицы добавляется величина, кратная L=V столько раз, чтобы кубическая ячейка воспроизводилась не менее 26 раз. Это приводит к тому, что если одна частица покинет ячейку, то через противоположную грань в нее войдет другая частица с тем же импульсом. При этом плотность и энергия системы сохраняются. Для упрощения вычислений размер ячейки выбирается так, чтобы он был значительно больше радиуса действия потенциала. Для систем с дальнодей-ствующим кулоновским потенциалом используют специальные методы расчета. [c.190]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.131 , c.132 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.129 , c.273 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.0 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.252 , c.393 , c.399 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.321 ]

Модели беспорядка Теоретическая физика однородно-неупорядоченных систем (1982) -- [ c.458 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...