Амплитуда-функция

В выражении для (дг, t) множитель С является амплитудой функции (0, t)=Xo и, следовательно, [c.256]

Рис. 6, а характеризует точность работы станка в первый период испытаний, до отправки станка в ремонт. Наблюдается относительно близкое расположение всех функций К (т) по крайней мере для первых 15 сечений (№). Затем амплитуды функций резко возрастают и уровень их снижается. [c.344]

Рассмотрим теперь изменение импульса при проходе через модулятор амплитуды. Функция передачи для одного прохода как для акустооптического, так и для электрооптического амплитудного модулятора представляется выражением [c.139]

Ограничимся приближением первого порядка. Иными словами, будем считать, что величины б, х и амплитуды функций Ф и <1 (малы). В этом случае уравнения (VH.5.4) и (VU.5.5) приводятся к линейным [c.366]

Аналогичная формула (IV,82) с учетом амплитуды формы S S) содержит амплитуду функции размещения Воо 8) уже для бесконечного числа частиц [c.227]

Исследование устойчивости. Спектральная задача для амплитуд функции тока (л ), температуры в (л ) и концентрации (л ) малых плоских нормальных возмущений имеет вид [c.129]

Для численного решения задачи (19.8), (19.9) применялись методы Галеркина, Рунге — Кутта с пошаговой ортогонализацией и дифференциальной прогонки. В методе Галеркина базисы для аппроксимации амплитуд функции тока и температуры совпадали с описанными в 2, а в качестве базиса для амплитуды концентрации использовались собственные функции краевой задачи [c.129]

В случае плоских монотонных (X = 0) возмущений для амплитуд функции тока и температуры получается краевая задача [c.160]

Перейдем теперь к обсуждению результатов решения задачи в полной постановке — с учетом тепловых факторов (произвольные числа Прандтля). Далее речь будет идти о наиболее опасном — четном уровне неустойчивости, которому отвечает четная по л амплитуда функции тока <р и нечетная амплитуда температуры 9. [c.170]

При этом корреляционная длина будет, так же как и амплитуда, функцией радиуса обзора [c.119]

В формуле (6.3.6) С— некоторая константа /о(х, у) —распределение интенсивности по объекту /о — функция Бесселя нулевого порядка а х, у)—амплитуда смещения точек объекта 01 и 02 — углы между нормалью к поверхности объекта и направлениями освещения и наблюдения соответственно. Из (6.3.6) следует, что темные полосы в наблюдаемой интерференционной картине соответствуют нулевым значениям функции /о, а светлые — максимумам этой функции. Для больших амплитуд функция Бесселя периодически осциллирует с уменьшением размаха колебаний. Каждый максимум и минимум полосы соответствует эквивалентному колебанию функции Бесселя. [c.403]

Амплитуда (функция) 69 Аномалия истинная 101, 214 [c.358]

Для малых амплитуд функции sin ф примерно равна углу ф, и тогда движение может рассматриваться как простое гармоническое. Если [c.133]

Метод шумов имеет большое достоинство, состоящее в том, что измерения передаточных функций реактора можно проводить без какого-либо вмешательства в обычную работу реактора. Таким образом, устойчивость реактора можно контролировать непрерывно. Недостатком является то обстоятельство, что, за исключением случаев, когда реактор является шумным , т. е. имеет существенные внутренние флуктуации мощности, изменения могут быть очень малыми и не обеспечивать достаточной точности определения 1Я(ш) . Допущение о постоянстве 5 фрр (т) может также приводить к ошибкам. Кроме того, из шума реактора определяется только амплитуда функции Я (i o), но не ее фаза. Наконец, существует проблема, связанная с тем, что мощность реактора должна измеряться детектором, который сам вносит некоторый шум в измерения [551. Таким образом, необходима коррекция на шум детектора. Были проведены эксперименты [561, в которых использовалась корреляция между показаниями двух детекторов для непрерывной регистрации реактивности реактора в подкритическом состоянии. Этот подход, как кажется, имеег преимущества перед описанным выше корреляционным методом с единственным детектором. [c.407]

Искомые амплитуды функции находятся из уравнений (11) и начальных условий [c.15]

Амплитуда функции, приведенной на рис. 6.9, а, равна нулю или постоянному значению А, за исключением области вблизи начала координат, где она изменяется линейно от нуля до А на отрезке длиной а. На рис. 6.9,6 показана производная этой функции, представляющая собой прямоугольный импульс с амплитудой Л/а и шириной а. [c.144]

По определению спектральная плотность — это математическое ожидание значения квадрата амплитуды функции (12.25) в частотной области. Таким образом, [c.331]

Здесь уместно отметить, что внутренние моды более точно назвать как дутые моды , т, е, моды, имеющие отличные от нуля амплитуды внутри элемента и обращающиеся в нуль на его сторонах. Это происходит в силу того, что амплитуда функции формы равна единице для рассматриваемой степени свободы и нулю для остальных степеней свободы. [c.255]

Логарифмический декремент характеризует, насколько убывает амплитуда функции os ( oi —ср) за один период. Пусть N - число колебаний после которых амплитуда уменьшается в е раз. Тогда [c.69]

Здесь р, Г —спектральные амплитуды функций р, Г к = ш/с . Решение (1) можно записать с использованием функции Грина [c.312]

В силу (13.23), для амплитуды функции т) имеем [c.421]

Пусть альтернативное решение А 1), выбираемое человеком,, состояние среды В (/) и скорость приращения полезности й А, ВУ для каждого сочетания А и В являются непрерывными переменными. Пусть априорная амплитуда функции плотности вероятности для ситуации В будет / В). Пусть распределение В во времени известно (или смоделировано) в виде функции плотности вероятности / (В ] В , I), которая является дельта-функцией, в точке В Во в момент наблюдения = 0. Тогда распределение / (В I Во, t) постепенно расходится, асимптотически при- [c.363]

Уравнение (2-1) выражает амплитуду волны как функцию расстояния X и времени 9. При условии, что внешняя сила не действует на струну, отдельная волна будет перемещаться, не изменяя формы вдоль по струне с постоянной скоростью. [c.72]

Функцию уравнения (2-3) можно рассматривать как амплитуду поперечной волны или как плотность среды для продольной волны, а также можно считать функцией вероятности, если уравнение применено к световому излучению. [c.74]

Площади Е, и Ег резервуаров должны быть заданы как функции а. Однако для случая колебаний с малой амплитудой площади Е1 и Еа можно полагать постоянными. [c.341]

Из этого решения видно, что максимальные значения (амплитуды) функции, т (t) возрастают по. чакону геометрической прогрессии, зпа. гопатель которой ранен -------- () > . 11римор(11.1Й нкд графика poiiioiiiiii (7.82) пока шп [c.243]

Зная спектр (v) исходного HenjiepbraHoro сигнала u(t) (рис. 12,д) и шаг взятия выборок Т, можно определить спектр амплитуд функций Uj t) (рис. 12,в). [c.78]

На рис. 3.8 представлено несколько таких функций. Амплитуды функций Бесселя убывают как поэтому разложения по hhji целесообразны для сигналов с медленно убывающими автокорреляционными функциями. [c.95]

Рассмотрим теперь другой вариант упрощенной задачи. Будем читать, что амплитуда функции дороги постоянна, а частота— лучайная функция. [c.265]

Как уже отмечалось выше, форма спеклов, создаваемых круглой апертурой, описывается функцией Бесселя первого порядка, центральный максимум которой и определяет поперечный размер индивидуального спекла. Что же касается вторшных максимумов амплитуды функции Бесселя, то на фотографии спекл-структуры они никак не проявляются. Это и понятно - в произвольном сечшии диффузно рассеянного поля спеклы располагаются друг относительно друга случайным образом. Поэтому амплитуды вторичных максимумов, имеющих к тому же разные знаки, интерферируют со случайным фазовым сдвигом. [c.107]

Введем плоские нормальные возмущения с амплитудами функций тока, температуры и электрического потенциала, соответственно < ,0 и Г - При определении безразмерных переменных будем пользоваться обычными единицами расстояния, времени, скорости и температуры в качестве единицы поля примем а Ео- Запишем спектральную задачу для безразмерных амплитуд, упростив ее в предположении слабой температурной неоднороднос- [c.125]

Появление в тп мнимой части 1/2гр /ро даже при условии, что она, согласно (52), пренебрежимо мала, может показаться странным, одвако его легко объяснить. В случае когда (46) представляет собой точное решение линеаризованных уравнений (случай с постоянными (2) И Со(2)), член (1/2) гро(2)/ро(2) в силу (29) также является постоянным и, таким образом, добавляет к ехр (—1т%) множитель, пропорциональный [ро (г)] / , но для сохранения энергии, как мы покажем ниже, в этом случае как раз п требуется, чтобы амплитуды функций р и д пзменялпсь в зависимости от 2 точно пропорционально [c.362]

Из (3.9.3) следует, что функция С (1) может рассматриваться как огибающая амплитуды поля с несущей частотой 0. Иными словами, поле в резонаторе, составленное из т синхронизованных продольных мод, оказывается промо-дулированным по амплитуде функцией С 1). Характер этой модуляции определяется выражением (3.9.6). [c.377]

Зная амплитуду функции при гО и при г-> можно определить фазу рассеяния. Илн же наоборот зная амплитуду и фазу функции вдали от атома, можно определить поведение функции в начале координат, не интересуясь поведением функции на промежуточных расстояниях. В этом факте особенно наглядно проявляется принцип, на котором, собствепно говоря, основана вся теория псевдопотенциала память о взаимодействии заключена в сдвиге фазы, который определен с точностью до пк, где п — целое число. Заметим, что для асимптотики (2.52) важна фаза с точностью до 2пп, и формула (2.64) определяет фазу именно с такой точностью. [c.32]

На рис. 1.7, а представлены зависимости продольного смещения конца стержня (длина /=15 мм, высота к = 115) во времени при мгновенном снятии нагрузки Р = 3000 Н. Расхождение решения МКЭ с аналитическим решением Тимошенко [228] йри размерах КЭ A.t = ft/3, Ay = hj и шаге интегрирования по вре-мени Ат = 0,05 мкс (приблизительно T v/200, где Tv —период собственных колебаний) составило 2 % по схеме интегрирования I [формула (1.41)] и 10 % для схемы интегрирования II [формула (1.47)] в первом периоде колебаний. В дальнейшем для схемы II развивается процесс численного демпфирования (уменьшение амплитуды и увеличение периода колебаний), обусловленный выбранной для данной схемы аппроксимацией скорости и ускорения на этапе Ат (принята линейная зависимость скорости от времени). В данном случае при внезапно приложенной нагрузке ускорение на фронте волны теоретически описывается б-функцией. Численное решение занижает ускорение, что приводит к постоянному снижению значений кинетической энергии и энергии деформации в процессе нагружения по сравнению с аналитическими значениями (рис. 1.7,6). В связи с тем что с помощью предложенного метода предлагается решать за- [c.37]

Здесь Jm — функция Бесселя первого рода порядка т, где m2 — константа разделения по переменной 0, qmn — волновое число, равное kmn + iomn для моды тп. Постоянные Атп и Втп определяют амплитуду фт , которая задана распределением смещения г, 0) поверхности излучателя. Хтп является еще одной действительной постоянной, характеризующей моду тп и получающейся из граничного условия, по которому нормальная к поверхности компонента скорости равна нулю на стенках канала [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...