Пограничный слой на плоской устойчивость

Аналогичный метод малых возмущений был использован Ц. Линем и П. Лисом ) при исследовании устойчивости ламинарного пограничного слоя на плоской пластине, обтекаемой потоком сжимаемого газа. В этом случае уравнение нейтральной кривой может быть записано в виде [c.311]

Существующие теории устойчивости предполагают, что неустойчивость наступает одновременно во всей области течения, где достигнуты критические условия. Так, для двумерного пограничного слоя на плоской поверхности состояние неустойчивости должно было бы наступить по всей длине некоторой линии, перпендикулярной направлению течения. Это показано схематически на рис. 11-5,а. Однако, судя по всему,, в действительности это не так. Турбулентные возмущения появляются сначала в ограниченных зонах или пятнах внутри жидкости [Л. 3]. Эти пятна растут по мере того, как они сносятся вниз по потоку, вторгаясь в ламинарно текущую жидкость, нока отдельные пятна не сольются между собой. Распространение и развитие турбулентных пятен иллюстрируются на рис. 11-5,6. Таким образом, возникновение турбулентности трехмерно по своему су- [c.228]

Устойчивость пограничного слоя на плоской пластине при свободной конвекции и при вынужденном конвективном течении экспериментально исследована Э. Р. Г. Эккертом [ ], [ ]. [c.476]

Пространственная устойчивость двумерного пограничного слоя на плоской пластине исследуется в [179] на основе метода многих масштабов, который приводит к неоднородному уравнению Орра-Зоммерфельда вследствие эффектов непараллельности. Модификация классического метода Гейзенберга [180] предложена в [181] с целью построения равномерно пригодного решения уравнения Орра-Зоммерфельда. В [182] приведены результаты измерений полей возмущений в пограничном слое на плоской пластине, дающие информацию о существенном влиянии непараллельности течения на его устойчивость. [c.13]

Пограничный слой на продольно обтекаемой плоской пластине, устойчивость которого была исследована в главе XVI, отличается от других пограничных слоев тем, что в нем профили скоростей на различных расстояниях от передней кромки пластины аффинно-подобны между собой (см. гла- [c.450]

При таком рассмотрении остается, конечно, в стороне вопрос о влиянии, которое может иметь на устойчивость пограничного слоя кривизна обтекаемой поверхности Имеется также и определенная непоследовательность, связанная с делаемыми пренебрежениями. Дело в том, что единственными плоско-параллельными течениями (с профилем скорости, зависящим только от одной координаты), удовлетворяющими уравнению Навье — Стокса, являются течения с линейным (17,1) и параболическим (17,4) профилями (в то время как уравнение Эйлера удовлетворяется плоско-параллельным течением с произвольным профилем). Поэтому рассматриваемое в теории устойчивости пограничного слоя основное течение не является, строго говоря, решением уравнений движения. [c.238]

Экспериментальные исследования на плоской пластинке позволили установить, что для адиабатической стенки влияние сжимаемости (числа Моо) на устойчивость пограничного слоя при умеренных числах Маха незначительно, т. е. устойчивость может рассматриваться такой же, как при Ма, о (несжимаемый поток). В случае неадиабатической (теплопроницаемой) стенки устойчивость существенно зависит от числа для заданного отношения температур (или [c.91]

Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. При движении жидкости вдоль плоской поверхности профиль распределения продольной скорости поперек потока изменяется по мере удаления от передней кромки пластины. Если скорость в ядре потока и о, то основное изменение ее происходит в пограничном слое толщиной б, где скорость уменьщается от vvo до и,. = О на поверхности пластины. Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Режим течения определяется критическим значением критерия Рейнольдса, нижний предел которого для ламинарного пограничного слоя равен Re p = 8 Ю , а при Re > 3 10 вдоль пластины устанавливается устойчивый турбулентный режим течения. При значениях 8 10 < Re < 3 10 режим течения — переходный (рис. 2.30). [c.170]

Рис. 1 показывает изменение Кз в ламинарном пограничном слое в зависимости от расстояния от стенки. На большом расстоянии от стенки его величина стремится к нулю, вблизи стенки — к бесконечности. Изменение знака наступает только для замедленного потока (кривая /). В ламинарном пограничном слое Kz весьма существенно зависит от расстояния от стенки. Критерий Кз имеет особое значение для проблемы устойчивости ламинарного пограничного слоя, так как оказывается, что при критическом значении числа Рейнольдса критическая зона для всех исследованных на сегодня плоских ламинарных пристеночных пограничных слоев лежит в интервале Кз== —5,52 0,47 [6]. Этот интервал установлен на основании обработки профилей скоростей [2, 3 и 5]. [c.185]

Величина является некоторым критическим значением числа Рейнольдса, определяющим возможность существования вязкого течения даже в крайне неблагоприятных условиях проникновения из внешней области пограничного слоя мощных турбулентных возмущений. Полагая t)i =6, находим, что 36. Это значение действительно того же порядка, что и нижний теоретический предел устойчивости плоского ламинарного потока с наложенной на него произвольной системой возмущений. Величине %=11,6 соответствует число Rei = 134. [c.185]

Влияние на устойчивость различных факторов, деформирующих стационарный профиль, обсуждается в 48. В 49 решена задача об устойчивости течения, возникающего в плоском канале при внутреннем выделении тепла в жидкости. Нелинейный расчет структуры вторичного течения, появляющегося в результате неустойчивости, приведен в 50. Последний параграф главы содержит обзор основных результатов по устойчивости конвективного пограничного слоя. [c.301]

Влияние теплопередачи. Основные особенности влияния теплопередачи от стенки к текущей среде на устойчивость ламинарного пограничного слоя легко обнаруживаются уже в случае несжимаемого течения, поэтому мы поясним их сначала в этой упрощенной постановке. Некоторые экспериментальные исследования о влиянии теплопередачи на переход ламинарной формы течения в турбулентную выполнил еще в сороковых годах В. Линке Р ]. В этих экспериментах измерялось сопротивление трения вертикально поставленной плоской пластины, подвергавшейся нагреванию, при ее горизонтальном обтекании. Измерения показали, что в области чисел Рейнольдса Rez от 10 до 10 нагревание приводит к значительному повышению сопротивления трения. Отсюда Линке сделал правильный вывод, что нагревание пластины понижает критическое число Рейнольдса, что и влечет за собой заметное увеличение сопротивления трения в наблюдавшейся области чисел Рейнольдса, т. е. в той области этих чисел, которая соответствует переходу ламинарной формы течения в турбулентную. [c.475]

Возмущающее действие нагревания стенки на устойчивость пограничного слоя хорошо подтверждено измерениями Г. В. Липмана и Г. Г. Филы выполненными при продольном обтекании вертикально поставленной плоской пластины. Результаты этих измерений изображены на рис. 17.26. [c.476]

Рассматривается устойчивость двумерного пограничного слоя колебательно-неравновесного газа, обтекающего плоскую пластину. Найдено условие на параметры потока, при выполнении которого влияние коэффициента второй вязкости на ламинарно-турбулентный переход становится существенным. [c.82]

Ещё более сложные и разнообразные процессы обнаруживаются при переходе от ламинарного течения к турбулентному в пограничных слоях вблизи твёрдых поверхностей. В простейшем случае пограничного слоя на плоской пластине его толщина 5 v.v/ o и локальное число Рейнольдса Re-buo/v растут с расстоянием. y вдоль потока. Линейный анализ устойчивости показывает, что достаточно слабые возмущения, распространяясь вдоль потока, должны неизбежно затухать. Поэтому, как и в случае течения Пуазёйля с докритич. неустойчивостью, на характер перехода влияет уровень возмущений в набегающем потоке, запускающих нелинейные механизмы, а в переходной области также наблюдаются турбулентные пятна, хотя и с несколько отличающимися параметрами. При заданий регулярных нач. двумерных возмущений (капр., с помощью вибрирующей ленты) с ростом Re (т. е. [c.179]

В дальнейшем расчет границы области неустойчивости (и других характеристик развития волновых возмущений) для ламинарного пограничного слоя на плоской пластине неоднократно повторялся и другими авторами с привлечением заметно более совершенной вычислительной техники — см., например, обзоры таких исследований в книгах Бетчова и Криминале (1967), Левченко, Володина и Гапонова (1975), Дразина и Рида (1981), Качанова, Козлова и Левченко (1982), Жигулева и Тумина (1987). Эти обзоры включают также детальное (и сопровождающееся рядом ссылок на оригинальные работы) обсуждение методов учета в теории гидродинамической устойчивости слабой непараллельности течения в пограничном слое и получаемых при таком учете более [c.112]

Недавно Ф. К. Вортман произвел измерения пограничного слоя на плоской пластине в воде, в которую вводилась соль теллура. Полученные им результаты блестяще подтвердили теорию устойчивости. [c.444]

Сильное влияние градиента давления на устойчивость и на нарастание малых возмущений, предсказанное теорией устойчивости, очень хорошо подтверждено экспериментально Г. Б. Шубауэром и Г. К. Скрэмстедом в их работе, упомянутой в 4 главы XVI. На рис. 17.1 изображена осциллограмма пульсаций скорости в пограничном слое на плоской стенке при наличии градиента давления. Верхняя половина рисунка показывает, что падение давления на 10% от динамического давления влечет за собой полное затухание пульсаций. Из нижней же половины рисунка видно, что последующее повышение давления всего на 5% приводит не только к сильному нарастанию колебаний, но и к быстрому переходу ламинарной формы течения в турбулентную (необходимо обратить внимание на то, что две последние строки осциллограммы изображены в уменьшенном масштабе по сравнению с остальными строками). [c.452]

После этого Т. Б. Бенджамин [ ] и М. Т. Ландал выполнили детальное теоретическое исследование устойчивости пограничного слоя на плоской гибкой пластине, применив метод, изложенный в 3 главы XVI. Это исследование показало, что на гибкой пластине предел устойчивости пограничного слоя значительно выше, чем на жесткой пластине. Тем самым было получено качественное теоретическое подтверждение экспериментальных результатов М. О. Крамера. [c.465]

Периодические решения уравнений малых возмущений 99 Пограничный слой на плоской пластинке 88 неустойчивость и переход к турбулентности 114 стабилизация 112 устойчивость 101 Прандтль 65, 78, 81 Претч 22, 120 [c.191]

Как видим, значение критического числа Рейнольдса для пограничного слоя на плоской пластине и для трубы имеют один и тот же порядок. Разница заключается в том, что вдоль достаточно длинной пластины режим течения в пограничном слое изменяется. На малых расстояниях от передней кромки пластины толщина пограничного слоя мала (бСбкр) и в пограничном слое сохраняется устойчивое ламинарное течение с молекулярным механизмом переноса. При увеличении толщины ламинарного пограничного слоя до критической величины бкр при расстоянии лгкр устойчивость ламинарного течения в пограничном слое нарушается и появляется участок переходного течения, где хаотически во времени сменяются ламинарный и турбулентный режимы течения. За переходным уча- [c.275]

Форма граничной кривой устойчивости на диаграмме со, (см. 29) зависит от формы профиля скоростей в пограничном слое. Если профиль скоростей не имеет точки перегиба (скорость монотонно возрастает. причём кривая ( у) везде выпуклая рис. 20, а), то граница устойчивости имеет форму, вполне аналогичную той, которая характеризует устойчивость течения в трубе имеется некоторое минимальное значение = 1 кр, при котором появляются усиливающиеся возмущения, а при I оо обе ветви кривой асимптотически приближаются к оси абсцисс (рис. 21, а). Для профиля скоростей, имеющего место в пограничном слое на плоской пластинке, вычисление даёт для критического значения числа Рейнольдса значение К8кр 4201). [c.196]

Поведение полраиичного слоя в процессе обтекания стенки зависит от устойчивости ламинарного течелия внутри слоя и кривизны обтекаемой стенки. На плоской обтекаемой стенке влияние на пограничный слой оказывает только устойчивость. При достижении параметром [c.219]

Приступая к постановке задачи устойчивости и полагая, что в случае пограничного слоя на вертикальной пластине наиболее опасны плоские возмущения, запишем уравнения малых возмущений в переменных функция тока — температура. При этом необходимо учесть два обстоятельства. Прежде всего основное течение не является плоско параллельным поперечная компонента скорости иох отлична от нуотя и обе компоненты невозмущенной скорости, а также невозмущенная температура зависят от продольной координаты 2. [c.219]

В. Толмин впервые теоретически исследовал устойчивость пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине. За основу было взято распределение скоростей, вычисленное Г. Блазиусом и изображенное на рис. 7.7. Профили скоростей в различных точках вдоль пластины при таком распределении подобны между собой, т. е. они совпадают один с другим, если скорости откладывать не для значений у, а для значений у Ь (х), где б (х) есть толщина пограничного слоя, определяемая формулой (7.35) [c.436]

Из теории ламинарного пограничного слоя (глава VII) известно, что при обтекании цилиндрического тела кривизна стенки не оказывает суще-СТБ0ННОГО влияния на развитие пограничного слоя, правда, при условии, что радиус кривизны стенки значительно превышает толщину пограничного СЛОЯ. Это объясняется тем, что развитие пограничного слоя на таких телах практически не зависит от воздействия центробежной силы, и поэтому пограничный СЛОЙ развивается на них совершенно так же, как на плоской пластине ПОД воздействием того градиента давления, который имел бы место при невязком обтекании рассматриваемого тела. То же самое относится и к расчету устойчивости ламинарного пограничного слоя с градиентом давления. [c.451]

К особенно интересным соотношениям приводит исследование влияния сильной теплопередачи на устойчивость пограничного слоя при высоких числах Маха. Теоретические исследования Э. Р. Ван-Дрийста 1 ], показывают, что в этом случае при подходящих обстоятельствах происходит стабилизация пограничного слоя вплоть до произвольно больших чисел Рейнольдса (Рвкр- оо). Это хорошо видно из рис. 17.29, на котором изображена зависимость критического числа Рейнольдса для пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине от числа Маха и от отношения TJToo температур на стенке и во внешнем течении. [c.477]

Подробное изложение теоретических и экспериментальных результатов об устойчивости ламинарного пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине при сверхзвуковой скорости можно найти в работе Дж. Лауфера и Т. Вребаловича [ ]. Дальнейшие результаты о всем круге проблем перехода ламинарной формы течения в турбулентную при суперзвуковых и гиперзвуковых скоростях имеются в работах [ ], [ ], [c.479]

Устойчивость ламинарного пограничного слоя на теле вращения, обтекаемом в осевом направлении, исследована И. Пречем Выяснилось, что если отношение толщины пограничного слоя к радиусу кривизны стенки меньше единицы, то для пограничного слоя на теле вращения получается такое же дифференциальное уравнение возмущающего движения, как и для плоского случая. Следовательно, все результаты, полученные для плоских пограничных слоев, могут быть перенесены на обтекание тел вращения. [c.493]

Гл. II посвящена изучению методов расчета аэродинамических сил и моментов, создаваемых несущими поверхностями (крыльями) и стабилизирующими устройствами (оперением), воздействие которых обеспечивает устойчивость и управляемость летательного аппарата. При этом рассматриваются различные конфигурации летательных аппаратов (типа корпус — оперение , корпус — оперение — крылья ) с плоским или полюсобразным расположением несущих (стабилизирующих) поверхностей. Влияние интерференции несущих поверхностей с корпусом на величину нормальной (боковой) силы и соответствующих моментов, оказывающих воздействие на управляемость и статическую устойчивость (продольную или боковую), определяется в рамках линеаризованной теории как для тонких, так и для нетонких комбинаций с учетом сжимаемости, пограничного слоя, торможения потока, а также характера обтекания (стационарного или нестационарного). Эффективность оперения исследуется с учетом интерференции с корпусом и крыльями, а также в зависимости от углов атаки комбинации и возникающих скачков уплотнения. [c.6]

Вопросы, связанные с устойчивым пленочным кипением на внешних поверхностях различной геометрической формы при наличии естественной и вынужденной конвекции, обсуждались рядом исследователей [4—6]. В работах [7, 8] сообщалось о результатах дальнейшего исследования процесса развития парового пограничного слоя, образующегося при пленочном кипении жидкости на плоской пластине в большом объеме, в котором учитывалась возможность развития турбулентности в паровой пленке. В работах [9, 10] был рассмотрен процесс пленочного кипения на внешней поверхности нагрева в условиях вынужденной конвекции жидкости при наличии ламинарных пограничных слоев. В проведенных недавно работах [И, 12] исследовались течения криогенных жидкостей в вертикальных трубах при высоком паросодержании потоков. Об исследовании процесса пленочного кипения жидкости в горизонтальных трубах не сообщается. При изучении максимальных и минимальных тепловых потоков отмечалось, что такие условия могут существовать в нерасслоен-ном потоке [131, но ничего неизвестно о каких-либо экспериментальных данных или теоретическом рассмотрении, относяпцгхся к этой области. [c.280]

Возникновение кавитации из циркулирующих газовых ядер в турбулентном пограничном слое было исследовано в работе [15]. Эксперименты были проведены в небольшой гидродинамической трубе, в которой создавался практически двумерный поток вдоль гладкой плоской верхней стенки горизонтального рабочего участка шириной 152 мм и высотой 31,7 мм. Плоская верхняя стенка была использована в качестве рабочей поверхности, поскольку гидростатическое давление на ней было минимальным. Нижняя стенка трубы была спрофилирована таким образом, чтобы на прозрачном участке рабочей части, расположенном на расстоянии 406 мм от ее начала, давление было минимальным. Устойчивый пограничный слой развивался на верхней и нижней стенках. В месте наблюдения толщина пограничного слоя б составляла 6,35 мм при скорости потока 8,4 м/с. Наблюдения за возникновением кавитации и ростом пузырьков осуществлялись с помощью камеры без затвора типа камеры Эдгертона и высокоскоростного стробоскопа. Система объективов имела глубину резкости менее 3,175 мм и фокусировалась на вертикальную плоскость, расположенную на середине ширины рабочей части. Увеличение от 3 до 10 позволяло надежно отличать пузырьки диаметром менее 0,025 мм. [c.273]

Экспериментальное исследование устойчивости конвективного пограничного слоя возле наклонной нагретой пластины проводилось в работах р. 56] в работах обнаружено, что при наклоне пластины к вертикали на некоторый угол (порядка 15° в воде) происходит смена формы неустойчивости — от горизонтальных валов (плоские волны Толмина — Шлихтинга) к продольным валам (пространственные возмущения). Смена формы неустойчивости, по-видимому, связана с появлением поперечной неустойчивой стратификации и связанного с ней конвективного механизма неустойчивости (см. 47). [c.364]

Поскольку коэффициенты системы (32.8) зависят от продольной координаты, обычный метод нормальных возмущений, гармонически зависящих от 7, не может быть применен. Однако для устойчивости пограничного слоя характерно, что длины волн наиболее опасных возмущений имеют порядок толщины пограничного слоя, и, стало быть, малы по сравнению с характерным масштабом, на протяжении которого существенно меняются скорость и температура основного течения. Это дает основание применить процедуру замораживания — считать продольную координату 2, входящую в профили скорости и температуры основного течения, медленно меняющимся параметром. При таком подходе можно рассматривать ква-зинормальные возмущения в виде локально-плоских волн. Система (32.8) тогда приводит к амплитудной задаче, коэффициенты которой содержат медленную продольную координату 2 в качестве параметра. [c.220]

В работе Хааланда и Спэрроу [38] устойчивость плоской конвективной струи была исследована на основе непараллельного приближения. Расчеты, проведенные для Рг = 0,7 и 6,7, позволили получит нейтральные кривые с минимумом минимальное критическое число Сг = 12. Низкое значение числа Грасгофа заставляет с осторожностью относиться к описанию основного течения при помошд уравнений пограничного слоя. По этой причине Хибер и Нэш [61] провели исследование устойчивости с учетом непараллельности в более высоком приближении теории пограничного [c.226]

Для всей механики жидкости и газа фундаментальное значение имеет явление перехода ламинарной формы течения в турбулентную. Впервые это явление было подробно исследовано О. Рейнольдсом в восьмидесятых годах прошлого столетия при изучении движения воды в трубах. В 1914 г. Л. Прандтлю удалось экспериментальным путем, на примере обтекания шара, показать, что течение внутри пограничного слоя также может быть либо ламинарным, либо турбулентным и что процесс отрыва потока, а вместе с тем и вся проблема сопротивления зависят от перехода течения внутри пограничного слоя из ламинарной формы в турбулентную. В основе теоретического исследования такого перехода лежит предположение О. Рейнольдса о неустойчивости ламинарного течения. В 1921 г. такими исследованиями занялся Л. Прандтль. В 1929 г. В. Толмину после ряда неудачных попыток удалось впервые теоретически вычислить критическое число Рейнольдса для плоской пластины, обтекаемой в продольном направлении. Однако потребовалось еще свыше десяти лет, прежде чем теория Толмина Morjfa быть подтверждена очень тщательными экспериментами X. Драйдена и его сотрудников. Теория устойчивости пограничного слоя позволила объяснить влияние на переход ламинарной формы течения в турбулентную также других факторов (градиента давления, отсасывания, числа Маха, теплопередачи). Эта теория получила важное пр-именение, в частности, при исследовании несущих профилей с очень малым сопротивлением (так называемых лами-наризованных профилей). [c.17]

Решение вопроса о том, какая из обеих теорий правильна, могло быть достигнуто только путем эксперимента. Еще до возникновения теории устойчивости И. М. Бюргере [ ], Б. Г. Ван дер Хегге Цейнен и М. Ханзен произвели измерения ламинарного пограничного слоя и перехода ламинарной формы течения в турбулентную на плоской пластине. Для критического числа Рейнольдса получилось значение [c.439]

Дж. И. Тэйлор и С. Голдстейн впервые применили для исследования устойчивости расслоенного течения метод малых колебаний. Для случая непрерывного распределения плотности и при линейном распределении скоростей в неограниченно распространенной жидкости они получили в качестве предела устойчивости значение = V4. Влияние вязкости и кривизны профиля скоростей на возмущающее движение они не учитывали. Расчет устойчивости пограничного слоя с расслоением по плотности выполнил, следуя теории Толмина, Г. Шлихтинг В основу расчета он положил профиль скоростей Блазиуса, получающийся при продольном обтекании плоской пластины, а расслоение по плотности учел только в пограничном слое, следовательно, вне пограничного слоя принял плотность постоянной. Вычисления показали, что критическое число Рейнольдса сильно возрастает с увеличением числа Ричардсона (рис. 17.25). А именно критическое число Рейнольдса, составленное для толщины вытеснения, равно Рвкр = 575 при = О (однородная жидкость) и Рвкр = ири == V24 Следовательно, при [c.473]

Выше мы рассмотрели два примера применения метода возмущений к исследованию гидродинамической устойчивости. Однако с точки зрения экспериментатора или инженера оба эти примера являются довольно, специальными. Значительно более удобными для экспериментальной проверки и важными для приложений являются случаи течения в круглой трубе и обтекания плоской пластинки (которым именно поэтому и было уделено основное внимание в начале настоящего параграфа). И если тем не менее в качестве иллюстрации метода возмущений прежде всего были рассмотрены течение между вращающимися цилиндрами и свободная конвекция в слое между двумя плоскостями постоянной температуры, то это объясняется тем, что в указанных двух случаях (по-видимому, из-за наличия дополнительных сил — центробежной в первом случае и архимедовой во втором) метод возмущений приводит к относительно простым задачам на собственные значения, позволяющим получить вполне законченные результаты. Что же касается до течений в трубах и в пограничном слое, то здесь применение метода возмущений наталкивается на очень значительные трудности, которые до сих пор никак еще нельзя считать полностью преодоленными. [c.113]

В предыдущей главе была развита теория устойчивости пограничного слоя. Хотя исследовавшееся основное течение было течением вдоль плоской пластинки, эта теория непосредственно приложима и к другим случаям, в которых распределения скорости, температуры и плотности отличаются от исследованного. Вот ряд общих факторов, влияющих на основное течение [c.114]

В дискретно-слоистых средах на одной или нескольких границах может скачкообразно меняться скорость течения. Хотя такие модели часто используются в акустике, следует иметь в виду, что течение со скачком (тангенциальным разрывом) скорости является неустойчивым. Поэтому при вычислении коэффициентов отражения и прозрачности для плоских волн мы будем предполагать, что в среде, например в результате действия вязкости, сформировалось устойчивое течение, которое отличается от заданной дискретно-слоистой модели лищь в тонких по сравнению с длиной волны звука переходных слоях в окрестности границ. Наличие тонких слоев практически не сказывается на отражении и прохождении звука (мы видели зто на примере однородного неподвижного слоя в п. 2.4 для тонкого движущегося слоя с произвольной стратификацией скоростей звука и течения, а также плотности соответствующие оценки будут получены в гл. 2). Ниже мы будем пренебрегать влиянием пограничных слоев, а также влиянием поглощения на отражение звука. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...