Обтекание пластинки плоской

Владимирова Н. Н., Кузнецов Б. Г., Яненко Н. Н. [1966]. Численный расчет симметричного обтекания пластинки плоским потоком вязкой несжимаемой жидкости. — В кн. Некоторые вопросы вычислительной и прикладной математики. — Новосибирск, с. 186—192. [c.548]

Применим полученные в предыдущем параграфе результаты к турбулентному пограничному слою, образующемуся при обтекании тонкой плоской пластинки, — таком же, какое было рассмотрено в 39 для ламинарного течения. На границе турбулентного слоя скорость жидкости почти равна скорости LJ основного потока. С другой стороны, для определения этой скорости на границе мы можем (с логарифмической точностью) воспользоваться формулой (42,7), подставив в нее вместо у толщину пограничного слоя б ). Сравнив оба выражения, получим [c.252]

Коэффициент сопротивления для ламинарного обтекания топкой плоской гладкой пластинки большого размаха (когда влиянием концов [c.163]

Мы считаем крыло (пластинку) бесконечным в направлении, перпендикулярном к плоскости чертежа нри таком обтекании все трубки тока лежат в плоскостях, параллельных друг другу, в частности параллельно чертежу, причем форма линий тока в любой из этих плоскостей одинакова. Такое течение называется плоским течением-, с некоторой степенью точности оно имеет место при обтекании пластинки, упирающейся в стенки канала, по которому течет жидкость или газ. [c.397]

Наиболее интересен случай обтекания пластинки под прямым углом он представляет собой плоское течение, аналогичное изображенному на рис. 10,6, В этом случае равенства (5) сводятся к виду [c.81]

Плоское движение с отрывом струй. Разрывное обтекание пластинки и протекание жидкости сквозь отверстие [c.262]

На примере обтекания решетки плоских пластинок покажем, как можно довести решение задачи до конца. [c.293]

Задача об обтекании полубесконечной пластинки несжимаемой жидкостью. Пусть плоская полубесконечная пластинка движется параллельно самой себе с постоянной скоростью V вдоль отрицательной оси X. Нам удобно будет обратить движение и рассматривать обтекание пластинки, расположенной вдоль оси ОХ (л >0). [c.485]

Пусть, например, речь идет об обтекании газом плоской пластинки направление обтекания выберем в качестве оси х. Толщина 6 пограничного слоя на пластинке [c.70]

Фиг. 29. Спектр обтекания воздухом плоской пластинки.

То обстоятельство, что число Рейнольдса возрастает вдоль пограничного слоя, придает своеобразный характер поведению возмущений при их сносе вниз по течению. Рассмотрим обтекание плоской пластинки и предположим, что в некотором [c.240]

В сопротивлении хорошо обтекаемых тел заметную роль играет эффект непосредственного трения жидкости о поверхность в пограничном слое. Этот эффект сравнительно очень мал и потому практически совершенно несуществен для плохо обтекаемых тел (о которых шла речь в предыдущем параграфе). В обратном же предельном случае обтекания плоской пластинки (параллельным ей потоком жидкости) он представляет собой единственный источник сопротивления ( 39). [c.259]

При обтекании хорошо обтекаемого крыла, наклоненного под малым углом к направлению потока а на рис. 36, так называемый угол атаки), развивается большая подъемная сила Fy, при этом сопротивление Fx остается малым, и в результате отношение Fy/Fx может достичь больших значений (порядка 10—100). Так продолжается, однако, лишь до тех пор, пока угол атаки не сделается слишком большим (обычно 10°). После этого сопротивление начинает очень- быстро возрастать, а подъемная сила падать. Это явление обусловливается тем, что при больших углах атаки тело перестает удовлетворять условиям хорошей обтекаемости место отрыва сильно смещается по поверх-пости тела по направлению к его переднему краю, в результате чего след делается значительно более широким. Надо иметь в виду, что в предельном случае тела очень малой толщины, т. е. плоской пластинки, хорошее обтекание имеет место только при очень малом угле атаки отрыв происходит на переднем крае пластинки уже при малых углах ее наклона к направлению потока. [c.259]

С помощью формулы (54,4) можно рассчитать теплопередачу при турбулентном течении по трубе, при обтекании плоской пластинки и т. п. Мы не станем останавливаться здесь на этом. [c.299]

Рассмотрим теперь обтекание простейшего сверхзвукового профиля — плоской пластинки под заданным ненулевым углом атаки (рис. 10.23). [c.44]

Рис. XIV. 10. Продольное обтекание плоской пластинки

Рис. 1.11.4. Обтекание плоской пластинки

В частном случае обтекания плоской пластинки g (т) = —ia, тогда для получения решения нужно взять интегралы [c.124]

Рассмотрим обтекание плоской бесконечно тонкой пластинки несжимаемой вязкой жидкостью. Пусть вдали перед пластинкой жидкость движется поступательно с постоянной скоростью Ид. Пластинка имеет бесконечную длину и расположена вдоль по потоку параллельно скорости Задача плоская движение установившееся жидкость занимает всю плоскость вне пластинки. Эта задача о движении вязкой жидкости является самой простой, но, несмотря на это, она не поддаётся точному решению с помощью уравнений Навье —Стокса ввиду больших математических трудностей. Мы разберём эту задачу с помощью уравнений Прандтля, которые получаются из общих уравнений движений вязкой жидкости с помощью некоторых приближений ). [c.122]

Данные экспериментов ) с плоскими гладкими пластинками хорошо согласуются с найденным законом распределений скорости и сопротивления при ламинарном режиме обтекания характеризующемся небольшими значениями числа Рейнольдса [c.126]

Так, например, при обтекании потоком жидкости плоской тонкой пластинки, установленной вдоль направления векторов скорости набегающего потока, сопротивление определяется главным образом силами трения, воз- [c.227]

Пограничный слой при обтекании несжимаемо жидкостью плоской пластинки. Задача Бля иуса [c.258]

Пограничный слой при обтекании плоской пластинки [c.259]

Обтекание плоской пластинки. Прямолинейный отрезок (пластинка) длиной 2а с помощью формулы Н, Е. Жуковского [c.511]

Рис. 11-4, Кривые нейтральной устойчивости для ламинарного пограничного слоя при продольном обтекании плоской пластинки. По оси ординат отложена безразмерная частота (f —частота возмущений).

Влияние толщины. Влияние толщины на сопротивление тела, обтекаемого безграничной жидкостью, выявляется при рассмотрении семейства симметричных профилей, описываемых параметром ti , где — толщина профиля, взятая по нормали к направлению потока, а с — длина хорды профиля в параллельном потоку направлении. Отношение ti изменяется от нуля (плоская пластинка) до единицы (цилиндр). Примером такого семейства являются симметричные профили Жуковского, промежуточные формы которых получаются математически путем специального конформного преобразования (или отображения) окружности единичного радиуса. Это семейство профилей обладает тем свойством, что в случае потенциального обтекания поля скорости и давления, имеющие место при обтекании цилиндра, также могут быть преобразованы в поля скорости и давления при обтекании этих профилей. Таким образом, экспериментально измеренные распределения давления на таких профилях могут быть сопоставлены с распределениями давления, полученными из теории потенциального течения идеальной жидкости. [c.401]

Метод годографа был разработан Кирхгофом (G. R. Kir hhoff) в 1869 г. и использован при регпении задач гидродинамики идеальной жидкости об обтекании пластинки плоским потоком с образованием за ней зоны мертвой воды и об определепии форм свободных струй.Сугцность метода годографа состоит в отыскании преобразования области течения с неизвестными границами на некоторую область на плоскости годографа, но уже с известной границей, и переформулировке граничных условий. [c.325]

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости (Я. Blasius, 1908). Пусть пластинка совпадает с полуплоскостью XZ, соответствующей д > О (так что передним краем пластинки является линия > = 0). Скорость основного потока в этом случае постоянна U = onst. Уравнения (39,5—6) принимают вид [c.226]

Следовательно, ширина кильватерного потока изменяется по такому же закону, как и толщина пограничного слоя при обтекании пластинки [см. формулы (12) и (13) в 3]. Соотношение (79) показывает, что скорость ги кильватерного потока обратно пропорциональна площади его поперечного сечения но последнее в свою очередь пропорционально Ь при плоском течении и пропор-циональн при течении, симметричном относительно оси вращения. Следовательно, на основании соотношения (82а), скорость гю кильватерного потока [c.255]

В тридцатых годах была опубликована группа работ (С. А. Чаплыгина и А. Л. Лаврентьева, Я. И. Секерж-Зеньковича, В. М. Абрамова, Н. И. Ахиезера, И. М. Беленького и И. Е. Зеленского), посвященных обтеканию пластинок и решеток из пластинок при различных положениях точек отрыва струй. Несмотря на то, что при обтекании препятствий-воздухом течение в следе за ним существенно отличается от того, которое предполагается в теории струй (р7р = 1 — см. 1), в работах С. А. Чаплыгина и А. Л. Лаврентьева и Я. И. Секерж-Зеньковича имеются интересные приложения к задаче о расчете сил, действующих на плоское крыло в воздухе. [c.10]

Метод линеаризации применялся также О. М. Киселевым и Л. К. Га-деевой (1964) для изучения плоской задачи об истечении тяжелой жидкости из расширяющегося насадка и О. В. Троепольской (1963) для задачи о кавитационном обтекании пластинки по схеме Рябушинского. [c.27]

Обработав большое число экспериментальных данных, относящихся к профилям скорости в пограничном слое на плоской пластинке (как при постоянном давлении, так и при наличии градиента давления в обтекающем потоке), Коулс обнаружил, что для широкого класса двумерных турбулентных пограничных слоев функция ш(т)) оказывается одной и той же. Таким образом, по данным Коулса внешние условия обтекания (включая сюда и распределение давления в свободном потоке) отражаются лишь на величине множителя П (который в случае сложного распределения давления приходится считать зависящим от координаты х) в простейшем случае безнапорного обтекания пластинки потоком постоянной скорости 11 = 0,55. Универсальная [c.271]

На фиг. 29 дан спектр обтекания воздухом плоской пластинки, поставленной под углом 90° к направлению воздушного потока, который набегает на нее слева направо (или, что одно и то же, воздух неподвия ен, а пластинка движется справа налево). [c.45]

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской пластинки плоско-параллельным потоком жидкости. Пусть плоскость пластинки совпадает с полуплоскостью х, z, соответствующей положительным X (так что передним краем пластинки является линия X = 0). Длину пластинки в положительном направлении оси х предполагаем бесконечной. Скорость основного потока в этом случае, очевидно, постоянна i/ = onst. Уравнения (39,5) принимают вид [c.183]

Исследование показывает, что одинаковость, направлений на-бегаюп его и сбегающего с пластинки потоков не соблюдается ), однако учет этого обстоятельства никак не может сказаться на величинах давлений на самой пластинке, а следовательно, и на справедливости формул (66) и (67). Изложенная схема расчета обтекания плоской пластинки становится непригодной в двух следующих случаях. [c.45]

Для кубических и призматических тел, а также для плоской пластинки, установленной нормально к потоку, зависимости или, что то же, = >о/ се,=о° качественно одинаковы и носят кризисный характер по числу [10-7—10-10], что также связано с изменением характера обтекания. При небольшом увеличении интенсивности турбулентности набегающего потока коэффициент сопротивления увеличивается (рис. 10-4), что связано с расширением зоны отрыва за телом. С дальнейшим ростом интенсивности турбулентности зона отрыва стабилизируется или несколько сужается вследствие передачи в нее энергии основного потока, что приводит к постоянству или уменьшению лобового сопротивления по сравнению с сопротивлением при малотурбулентном набегающем потоке. [c.473]

Re( 10 (ср. с эмпирической формулой на рис. 10-6). В области очень низких чисел Рейнольдса, т. е. в диапазоне ползущих движений, знакомых нам по задаче о стоксовом обтекании сферы, удалось получить [Л. 4] коэффициенты сопротивления, справедливые вплоть до Re(=,l (верхняя граница). График изменения коэффиицентов сопротивления плоской пластинки в диапазоне 10-210< приведен на рис. 15-2. Оробел, имеющийся в теоретических (Решениях в диапазоне l[c.400]

В случае продольного обтекания плоской пластинки (0, , = 0), когда зависимость толш,ин слоя б, б от продольной координаты является одночленной степенной, предыдуш ие равенства перейдут в следующие [c.703]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...