Вязкость, второй коэффициент

Следует отметить, что несжимаемая жидкость имеет только один коэффициент вязкости, так как по определению не происходит изменения объема. При анализе жидкости, содержащей малые объемы пузырьков воздуха, Тейлор [789] учитывал сжимаемость воздушных пузырьков путем введения второго коэффициента вязкости Он рассматривал уравнение движения сферического пузырька в вязкой жидкости в виде [c.231]

Энтропия может только возрастать, т. е. сумма (49,6) должна быть положительна. С другой стороны, в каждом из членов этой суммы подынтегральное выражение может быть отлично от нуля даже при равенстве нулю двух других интегралов. Поэтому каждый из этих интегралов должен быть всегда положителен. Отсюда следует наряду с известной уже нам положительностью х и т1 также и положительность второго коэффициента вязкости [c.274]

Член N описывает релаксацию директора к равновесию под действием молекулярного поля, а второй член в (40,3) — ориентирующее действие градиента скорости на директор, Коэффициент v (с размерностью вязкости) и коэффициент Я, (безразмерный) в этих членах имеют кинетическую (а не термодинамическую) природу ). [c.209]

Второй коэффициент вязкости который имеет место, как видно из формулы (III.30), только для сжимаемой жидкости выбирается из условия, что давление в вязкой жидкости равно взятому с обратным знаком среднему арифметическому из трех нормальных напряжений, приложенных к трем взаимно перпендикулярным площадкам, т. е. [c.69]

Критерий Прандтля Рг по физическому смыслу представляет собой отношение двух коэффициентов молекулярного переноса первый из них — кинематическая вязкость и характеризует перенос количества движения при помощи внутреннего трения, второй -коэффициент температуропроводности а характеризует перенос тепла посредством теплопроводности [c.109]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

Температура электролита. С повышением температуры выход по току падает наиболее резко. Это связано с несколькими факторами. Во-первых, с ростом температуры реакции (4.30) и (4.31) сдвигаются вправо и тем самым увеличивается концентрация уравнения (4.32). Во-вторых, коэффициент диффузии с повышением температуры растет по экспоненциальному закону. В-третьих, с ростом температуры падает кинематическая вязкость электролита и увеличивается объем анодных газов. Все это обусловливает рост потерь и снижение выхода по току. По данным [35], повышение температуры на 10 °С снижает выход по току на 2—3 %. [c.144]

Заметим также, что определение (х при помощи уравнения (1-1) не указывает на возможность появления напряжения в результате чистой деформации расширения при нулевом сдвиге. В случае сжимаемых жидкостей некоторые эксперименты указывают на возможность такого явления, которое в случае изотропных жидкостей требует введения второго коэффициента вязкости. Этот эффект, однако, имеет второстепенное значение, и в настоящей книге изложение будет вестись на основе данного выше определения, если не будут сделаны специальные замечания. [c.19]

Второй вариант решения поставленного вопроса заключается в том, чтобы использовать экспериментальные данные об эффектах, сопутствующих объемной деформации в случае сжимаемых капельных жидкостей и газов. Чтобы дать объяснение этим эффектам, сг в выражении (5-24) можно представить как сумму термодинамического давления р и некоторого слагаемого, содержащего второй коэффициент вязкости. Для изотропной жидкой среды это соотношение может быть сформулировано в виде [c.111]

Завершающим этапом построения гидродинамики вязкой жидкости стала работа Дж. Г. Стокса 1845 г. Стокс дал, независимо от Пуассона и Сен-Венана, строгий вывод уравнений движения вязкой жидкости на основе линейной зависимости шести компонент напряжений от шести компонент скоростей деформации жидкой частицы. Жидкость Стокс определял как среду, в точках которой разность давления на произвольно ориентированной площадке и среднего давления, которое имело бы место при относительном равновесии, определяется лишь скоростью относительной деформации частицы. В результате Стокс пришел к уравнениям, содержащим, вообще говоря, два коэффициента вязкости. Однако на основании ряда соображений (на которых он впоследствии не настаивал) Стокс высказал предположение, эквивалентное требованию равенства нулю второго коэффициента вязкости, и выписал уравнения в виде [c.68]

Вопрос о втором коэффициенте вязкости оставался в XIX в. полностью открытым Все исследования уравнений Навье — Стокса выполнялись в предположении отсутствия второго коэффициента вязкости и, как правило, для несжимаемых жидкостей, когда он и не должен входить в уравнения движения. Лишь в 90-х годах вопрос о втором коэффициенте вязкости был вновь поднят В. Фойхтом. [c.69]

Т1 и I—первая и вторая вязкость р, — коэффициент теплопроводности, и Ср — теплоемкость при постоянном объеме и давлении п — номер гармонической составляющей искаженной волны т — параметр, характеризующий нелинейность среды ао = о = 2 я/ (/ — частота). После выполнения интегрирования соотношение (10) принимает вид [c.355]

Г] — первая вязкость — вторая вязкость ц — коэффициент теплопроводности Сг, VI Ср — коэффициенты теплоемкости при постоянном объеме и давлении ю = 2п/ (/ — частота). [c.362]

В формулы (2.27), (2.28) входят два параметра I и (.i. Если >. = 1 = О, то тензор напряжений вязкой жидкости обращается в тензор напряжений идеальной жидкости. Коэффициент (х называют коэффициентом вязкости (или сдвиговой вязкости), X— вторым коэффициентом вязкости (или коэффициентом объемной вязкости). Часто коэффициентом объемной вязкости назы- [c.76]

Для общности рассуждений введем второй коэффициент вязкости X, связанный с модулем всестороннего сжатия х (объемным модулем упругости, см. теорию упругости) соотношением ) [c.536]

Некоторые физики склонны вводить понятие второго коэффициента вязкости или второй вязкости и не пользоваться допущением, приводящим к формуле (3.22), см., например, Ландау Л. Д. и Лифшиц Е. М., Механика сплошной среды, Гостехиздат, 1944. [c.385]

Если учесть этот второй коэффициент вязкости, который мы дальше будем обозначать через щ, то вместо формулы Стокса для поглощения звука получается следующая формула для коэффициента поглощения, вызываемого совместным действием как сдвиговой, так и объемной вязкостей, [c.290]

Жидкости, подчиняющиеся реологическому закону (154.21), на- зывают ньютонианскими в отличие от неньютонианских жидкостей, для которых этот закон не выполняется (например, расплавы пластических материалов, масляные краски и т. п.). Помимо обобщенного закона Ньютона (154.21), примем дополнительный постулат второй коэффициент вязкости равен нулю (Я = 0). [c.243]

Второй коэффициент вязкости (мы будем говорить о нем просто как о второй вязкости) имеет обычно тот же порядок величины, что и коэффициент вязкости т). Существуют, однако, случаи, когда может достигать значений, гначительио превышающих значения ц. Как мы знаем, вторая вязкость проявляется в тех процессах, которые сопровождаются измененЕгем объема (т. е. плотности) жидкости. При сжатии или расширении, как и при всяком другом быстром изменении состояния, в жиД [c.433]

Покажем, что формула Прандтля (37) может быть легко выведена из соображений размерности (имеются сведения, что сам Прандтль вначале так ее и выводил), если наряду с допущением о дифференциальности механизма турбулентного перемешивания, сделать еще второе, ранее оправданное допу-щение о том, что уже в небольшом удалении от твердой стенки можно пренебрегать обычной молекулярной вязкостью по сравнению с турбулентной молярной вязкостью. Тогда коэффициент турбулентной вязкости А должен [c.555]

Это есть вязкость, введенная Стоксом при выводе его уравнения вязкой жидкости, но опущенная в ранней стадии его рассуждений. В выводе, приводимом в большинстве учебников по гидродинамике, молчаливо предполагается с самого начала, что = 0. Однако Из наблюдений главным образом затухания ультразвуковых волн стало очевидным, что величина должна быть довольно большой, и Карим (Karim) и Розенхед (Rosenhead, 1952 г.) дали обзор причин существования конечного второго коэффициента вязкости в жидкостях и газах. [c.203]

Доказательство равенства яулю второго коэффициента вязкости для одноатомных газов, данное Дж. Максвеллом на основании кинетической теории, нельзя считать вполне строгим. [c.69]

КОСТИ Li И теплопроводности х даются формулами (7.66) и (7.67). Второй коэффициент вязкости не появляется, поскольку dvjjdxh = dui/dxi = 0. Однако формула (II. 8.27) дает для след pij выражение [c.224]

Второй коэффициент вязкости X исследовать трудно. В случае, если жидкость несжимаема, то (11уу = О и он выпадает из уравнений. Для случая одноатомных газов теоретически пока- [c.76]

Первый коэффициент вязкости х является основным. Для его определения существует множество различных способов, основанных на применении тех конечных формул, которые могут быть получены в результате интегрирования соответственных дифференциальных уравнений с использованием соотношений (11.18) для частных случаев движения жидкости. О некоторых из этих способов мы будем говорить ниже. Что же касается второго коэффициента вязкости, необходимость учёта которого может возникать только при рассмотрении того движения жидкости или газа, в котором явно проявляется свойство их сжимаемости, то до последнего времени его совершенно не учитЬвали. И только в связи с исследованиями Л. И. Мандельштама и М. А. Леонтовича ) влияния внутренних процессов с большим временем релаксации на распространение звука в жидкости было указано на необходимость учёта второго коэффициента вязкости. В отдельных случаях значение второго коэффициента вязкости может намного превышать значение основного коэффициента вязкости. Но приборов по определению второго коэффициента вязкости пока пе предложено. [c.66]

Хотя величина [х имеет одинаковую размерность кг - см сек) в технической системе единиц как для вязко-упругости, так и для стойко-вязкости, а коэффициент пропорциональности в зависимостях х=11й " сИ, х"= 1йу1(И для удобства обозначается той же буквой [х, следовало бы во избежание недоразумений назвать этот коэффициент в первом случае (вязко-упругость) коэффициентом вязкости, а во втором случае (стойко-вязкость) коэффициентом внутреннего демпфирования вещества. В последнем случае нам представляется неудачным называть величину [х коэффициентом внутреннего трения , как это предложил Гугенберг, ввиду того что различные идеальные твердые вещества (например, сыпучие зернистые среды, такие, как песок) обладаю внутренним сопротивлением типа кулонова трения, при котором отношение касательного напряжения к нормальному, т/а=М, постоянно. [c.209]

Смотреть страницы где упоминается термин Вязкость, второй коэффициент : [c.468] [c.572] [c.243] [c.554] [c.15] [c.26] [c.108] [c.13] [c.111] [c.634] [c.732] [c.39] [c.205] [c.474] [c.536] [c.18] [c.60] [c.227] [c.230] [c.343] [c.224] [c.27] [c.523] [c.593] [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...