Рассеяние, амплитуда общий

Как мы уже отмечали (см. 1.1), в реальных системах всегда происходит рассеяние энергии, ее потери, ее уход из системы и, как следствие этого, уменьшение общего запаса колебательной энергии. Процесс рассеяния — диссипации энергии и уменьшения ее общего запаса присущ всем реальным системам, не содержащим устройств, пополняющих эту убыль энергии. Поэтому мы вправе ожидать, что учет процесса уменьшения исходного запаса колебательной энергии позволит нам получить решения, полнее описывающие реальные движения, чем при рассмотрении консервативных систем. Можно указать на множество характеристик колебательных процессов, которые обусловлены наличием в системе потерь энергии, происходящих по определенному закону и являющихся существенными как для линейных, так и для нелинейных систем. К числу проблем, требующих для своего решения учета диссипации, относятся, например, оценка резонансной амплитуды в линейной системе или в системе с малой нелинейностью, обший вид установившегося движения при наличии вынуждающей силы, закон изменения во времени амплитуды свободных колебаний, устойчивость различных состояний и пр. [c.41]

Входящая в формулу (4.26) амплитуда fab при низких энергиях, когда существенно только 5-рассеяние, как правило, слабо зависит от энергии, хотя и может иметь отдельные, а иногда и многочисленные резонансные максимумы. Отсюда вытекает ряд общих заключений о зависимости сечения от энергии при низких энергиях. Эта зависимость различна для упругих, экзотермических и эндотермических процессов. Существенно влияет на зависимость сечения от энергии также наличие или отсутствие электрического заряда у вылетающей частицы. [c.129]

Теневой метод применяют вместо эхо-метода при исследовании физико-механических свойств материалов с большими коэффициентами затухания и рассеяния акустических волн, например, при контроле прочности бетона по скорости ультразвука. Для этой цели применяют не только теневой метод, но и (в более общем виде) метод прохождения. Например, излучатель и приемник располагают с одной стороны изделия на одной поверхности и измеряют время и амплитуду сквозного сигнала головной или поверхностной волны. [c.102]

В самом общем случае параметры if и А. не являются константами, а могут зависеть от амплитуды и частоты колебаний. Однако анализ многих экспериментальных материалов свидетельствует о том, что в задачах динамики механизмов зависимость параметров диссипации от частоты практически не проявляется или проявляется весьма слабо. Строго говоря, параметры if и Я не зависят от амплитуды только в том случае, если рассеянная энергия пропорциональна квадрату амплитуды, что имеет место, например, при линейной силе сопротивления или силе сопротивления, пропорциональной первой степени амплитуды. В более сложных случаях можно усреднять коэффициент if в пределах одного или нескольких, периодов колебаний. При этом из эксперимента может быть получена функция if А) или к (А) [52]. [c.40]

Поскольку в общем случае амплитуда рассеяния является комплексной величиной, её действительность в Б. п. означает, что фазы рассеяния Й в состояние с орбитальным квантовым числом I должны быть малы. Для них в Б. п. справедливо выражение [c.226]

Знак амплитуды рассеянной волны зависит от знака радиального смещения, а так как величина 1/тдг,(со) также обусловлена изменениями в атомных связях, то амплитуды необходимо складывать до определения интенсивности рассеяния. Клеменс [123] получил для общей скорости рассеяния выражение [c.113]

Объясняя то же самое явление отражением, Брэгг отмечал, что требование совпадения по фазе рассеянных в А, В и С лучей аналогично оптическому отражению в зеркале с точками А, В, С на его поверхности при любом угле падения отражение происходит под углом, равным углу падения (рис. В.2). Как объяснял Брэгг, эта связь отраженной и падающей волн приводит к тому, что волны, рассеянные всеми точками в двух пространственных направлениях относительно плоскости решетки, совпадают одна с другой по фазе. Однако в противоположность отражению в оптике, при падении рентгеновских лучей на плоскость кристаллической решетки амплитуда отраженного пучка составляет очень малую долю от амплитуды падающего пучка. Большая часть излучения проходит через кристалл. Кроме того, лучи, отраженные от последующих плоскостей решетки, параллельных первой, в общем случае не будут совпадать по фазе один с другим. Усиление, однако, можно получить путем подбора угла падения. Как показано на рис. В.З, для этого требуется, чтобы разность пути X Y Z-XYZ равнялась целому числу длин волн. Поскольку Y Y = Y W, то это эквивалентно требованию [c.169]

Равенства (1.42), (1.43) дают математическую формулировку принципа взаимности для периодических структур. В них сопоставляются результаты двух различных случаев дифракции а) амплитуда q-A рассеянной гармоники при падении на решетку р-А плоской однородной (неоднородной) волны единичной амплитуды б) амплитуда рассеянной волны с индексом — —р при возбуждении решетки волной с индексом —q. При этом константа Фо = —фц выбрана так, что Ф =—Ф р, Ф, =—Ф . Из полученных соотношений, имеющих общий характер, вытекают важные физические следствия, которые позволяют свести решение одной задачи дифракции к другой, более простой или уже решенной. Ниже из этих соотношений получен ряд наиболее общих следствий, использующихся для различных задач рассеяния. Формулы (1.42), (1.43) полезны при численных расчетах, так как позволяют контролировать правильность результатов, а в ряде случаев значительно уменьшают объем вычислений. [c.28]

Для решеток жалюзи тривиальные решения задачи в случае зеркального резонанса возможны при условии 2iJ) -f ф = 90° При этом зеркально-резонирующие —р-е волны единичной амплитуды распространяются вдоль решетки и имеет место полное прохождение на основной волне. В общем же случае гармоника, для которой выполняются условия зеркального резонанса, в рассеянном поле всегда будет доминирующей. Для первой группы решеток (2гр -f ф < 90°, см. 6) такие резонансы не наблюдаются, поскольку равенство Г " = —Tip в этом случае невозможно. Для второй группы вблизи X = Кз р имеют место зеркальные резонансы. В третьей же группе решеток возможно выполнение равенства ГГ = —rip, но нет условия для выполнения ГГ = и)р (так как ф -f Ф > 90°). Однако и здесь вблизи к = Из.р— р-я распространяющаяся волна будет доминирующей. [c.128]

В общем случае коэффициент потерь, характеризующий рассеяние энергии в демпфированной механической системе, зависит как от амплитуды колебаний, так и от частоты. Следовательно, частоты колебаний, подлежащих демпфированию, и эффективность демпфирования зависимы друг от друга. Постоянная времени демпфирования колебаний уменьшается с увеличением частоты. В этом смысле гироскопический демпфер является более высокочастотным по сравнению с обычным механическим резонансным демпфером. [c.249]

Для вывода и приема излучения имелись два идентичных линзовых телескопа с апертурами диаметром 5,8 см и одно общее сканирующее зеркало 9. Это зеркало имело торсионную подвеску и могло совершать резонансные колебания с частотой 40 Гц и угловой амплитудой 8°, отклоняя излучение в азимутальной плоскости. Поперечные размеры фотодетектора 4 составляли 0,625+0,625 мм и приблизительно совпадали с размером дифракционного кружка рассеяния приемной оптической системы. Таким образом, угол поля зрения приемного канала был равен 1,5. В передающем и приемном каналах были установлены два вращателя плоскости поляризации 10, И, предназначенные для исследования эффектов деполяризации излучения при отражении от различных целей. Каждый из них представлял собой конструкцию из трех зеркал, отклоняющих излучение лазера в двух ортогональных плоскостях. Изменяя взаимное расположение зеркал, можно было регулировать направление вектора поляризации излучения. [c.239]

До последнего времени в оптике считали, что интерферо-грамму рассеянного волнового фронта можно получить путем сравнения рассеянного волнового фронта с волновым фронтом, отразившимся одновременно с ним от эталонного зеркала, как это осуществляется, например, в интерферометре с расщеплением пучка, который изображен на рис. 6, й гл. 6. В более общем случае два различных волновых фронта можно сложить в интерферометре с расщеплением пучка в интерферометре типа Майкельсона или других аналогичных приборах. Такие интерферометры позволяют суммировать комплексные амплитуды от двух волновых фронтов при условии, что два волновых фронта интерферируют одновременно. [c.111]

Критерий (II 1.60) является более общим случаем критерия (III.33), рассмотренного выше. Этот критерий учитывает экспериментально наблюдающиеся закономерности, представленные на рис. 144, и заключающиеся в том, что суммарная рассеянная энергия увеличивается с увеличением числа циклов до разрушения,, т. е. с уменьшением амплитуды напряжения, и в том, что эта энергия превышает энергию разрушения при монотонном увеличении нагрузки. [c.209]

Поверхность пучностей стоячей волны есть геометрическое место точек, в которых фаза излучения источника совпадает с фазой излучения, рассеянного объектом. Если на зарегистрированную голограммой поверхность пучностей направить излучение источника, то фаза отраженной волны совпадает с фазой излучения, рассеянного объектом. Амплитуда восстанавливается, так как коэффициент отражения рассматриваемого слоя пропорционален амплитуде излучения, рассеянного объектом. Каждую зарегистрированную трехмерной голограммой поверхность стоячей волны можно представить как зеркало сложной формы, которое преобразует сферическую волну источника в. волну, полностью идентичную волне излучения, рассеянного объектом. Таким образом, оказывается, что двумерная голограмма представляет собою лишь частный случай более общего явления. Существенно более полный комплекс отображающих свойств заключен в объемной картине интерференции - стоячей волне. Трехмерная [c.58]

Перейдём к рассмотрению рассеяния быстрых заряженных частиц, которые могут поглощаться ядрами (55. ei]. При этом также должны происходить диффракционные явления, в некоторой мере аналогичные диффракции быстрых нейтронов. Явление, однако, усложняется наличием заряда у частиц. В силу этого мы не можем пользоваться элементарной оптической теорией для описания интересующего нас рассеяния, которое можно охарактеризовать как диффракцию заряженных лучей около абсолютно чёрного заряженного тела. Чтобы определить амплитуду рассеяния, следует с самого начала пользоваться общей формулой теории рассеяния (17.5). [c.204]

В изложенном только что выводе дисперсионной формулы мы исходили из общих теоретико-функциональных свойств амплитуды рассеяния. Покажем теперь, что дисперсионную формулу можно получить также, изучая поведение нормальной производной волновой функции у поверхности ядра. [c.236]

В общем случае реализуется частично когерентный прием с учетом интерференции опорного и сигнального оптических полей в резонаторе лазера. Однако на практике с использованием специальной методики возможно выделение когерентной составляющей взаимодействия полей в резонаторе лазера. Методика заключается в осуществлении фазовой модуляции излучения на выходе генератора с помощью подвижек поворотного зеркала с последующим синхронным детектированием сигнала фототока на частоте модуляции фазы /м при малых амплитудах модуляции АЛ Л/2 или на кратной частоте k u k = 2, 3,. . . ) при больших амплитудах модуляции. В условиях натурного эксперимента происходит ухудшение пространственной когерентности лазерного излучения из-за атмосферной турбулентности и стохастического характера процесса диффузного рассеяния. [c.205]

Если бы все электроны атома сконцентрировать в начале координат, то для того, чтобы определить общую амплитуду, очевидно, следовало бы равенство (1) просто умножить на атомный номер Z. Однако на самом деле электроны распределены по области, размеры которой сравнимы с длиной волны рентгеновских лучей, вследствие чего между лучами, рассеянными различными электронами одного и того же атома, возникает интерференция. Поэтому необходимо внести атомный рассеивающий фактор f, который по существу является Фурье-преобра-зованием электронной плотности в атоме. Совершенно очевидно, что численное значение / меньше или равно атомному номеру 2. Теперь рассмотрим второй атом в положении Гг относительно первого. Фаза излучения, рассеянного вторым атомом, по сравнению с фазой излучения, рассеянного первым атомом, который расположен в начале координат, будет (2лД)г2(5о—5). Поэтому, если зависимость падающей волны от времени записать в виде ехр(2л 1 0, то рассеивающую волну от второго атома можно записать как [c.10]

Интегральное представление амплитуды (10а, б) является наиболее общим, а формулу (9) можно рассматривать как его частный случай. С помощью (10) можно рассматривать самые разнообразные задачи о рассеянии от объектов различной формы, с различным распределением вещества внутри них. Например, в первом приближении цепную молекулу можно рассматривать как палочку (стержень) некоторого сечения и найти, каковы будут основные особенности дифракции в этом случае. [c.10]

Применим теперь общее выражение (10) к некоторым специальным случаям. Рассмотрим сначала рассеяние изолированным ато-мол . Подставляя в (10) электронную плотность атома Ра(г), мы получим величину атомной амплитуды [c.11]

Рассматривая ценную молекулу как трехмерный объект, периодичный в одном измерении, мы получили в главе 1 и более общий результат, включающий в себя соотношения (1), (2), которые дают лишь направления рассеянных пучков. Этот результат (1,27) состоит в том, что амплитуда рассеяния цепной молекулы [c.109]

Для случая круговой симметрии р порядка N общее выражение для амплитуды рассеяния Р Н, ) (59) принимает вид [c.129]

Перейдем теперь к рассмотрению некоторых самых общих свойств функции интенсивности и связанной с ней функции межатомных расстояний. Начнем опять с того, что амплитуда рассеяния любого объекта может быть записана либо в форме суммы по N дискретно расположенным в точках г с рассеивающими способностями /, атомами [c.161]

В общем случае в разложении поляризации по степеням поля необходимо учитывать также низкочастотные поля. Большинство нелинейных эффектов связано с членами ряда, пропорциональными квадрату и кубу амплитуды электрического поля. Квадратичная поляризация обусловливает существование таких эффектов, как генерация второй гармоники, оптическое выпрямление, линейный электрооптический эффект (эффект Поккельса) и параметрическая генерация. К эффектам, обязанным своим существованием поляризации, кубичиой по полю, откосятся геиерация третьей гармоники, квадратичный электрооптический эффект (эффект Керра), двухфотонное поглощение, вынужденное комбинационное рассеяние, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэ-ка и вынужденное ралеевское рассеяние. [c.860]

На рис. 58 приведен график зависимости общего демпфирования колебаний образца от амплитуд при разных частотах колебаний, из которого видно, что аэродинамическое рассеяние энергии колебаний баэр не зави- [c.96]

В квантовой теории ноля большое значение имеют также Д. с. для более сложных, чем ф-ции Грина, ф-ций отклика формфакторов., ам-плитуд рассеяния и др. Особую роль играют Д, с. для амплитуды упругого рассеяния вперёд, связывающие, в силу оптической теоремы, непосредственно наблюдаемые величины действит. часть амплитуды и полное сечение рассеяния. Эксперим, проверка Д. с., выведенных непосредственно из общих принципов квантовой теории поля, показала применимость этих принципов вплоть до масштабов —10 см. Д. с. послужили исходным пунктом целого ряда методов описания сильного взаимодействия (см. Дисперсионных соотношений метод). Одиако они в значит, мере утратили свою исключит, роль в связи с успехами квантовой хромодинамики как динамич. теории сильного взаимодействия. [c.642]

Однако теория возмущений не всегда применима. В таких случаях пользуются др. методами, в к-рых центр, роль играют рассмотрение М. р. в целом и изучение общих свойств её матричных элементов, прямо описывающих амплитуды процессов рассеяния и рождения. Гейзенберговы локальные операторы могут быть тогда выражены через расширенную за поверхность энергии М. р. и играют важную роль, поскольку через них накладывается центральное в 5-матричном подходе условие причинности Боголюбова. Это условие приводит к обращению в нуль матричных элементов М. р. в определ. пространственно-временных областях. С др. стороны, условие унитарности в комбинации с положительностью масс всех состояний полной системы (условием спектральности) приводит к обращению в нуль фурье-образов тех же матричных элементов в определ. импульсных областях. Из этих двух свойств можно вывести, что для каждого заданного числа и сорта частиц амплитуды всех возможных реакций суть граничные значения одной аналитической функции многих комплексных переменных, фактически зависящей лишь от их лоренц-инвариантных комбинаций. Из этих свойств голоморфности можно вывести ряд непосредственно связывающих опытные факты физ. следствий. Так, в простых случаях двухчастичного рассеяния, напр. для рассеяния пионов на нуклонах, выписываются дисперсионные соотношения, выражающие вещественную часть амплитуды рассеяния через интеграл от её мнимой части (см. Дисперсионных соотношений метод). На этом пути приходят и к др. важным модельно независимым результатам, не опирающимся на конкретную форму взаимодействия, таким, как перекрёстная симметрия, правила сумм, асимптотические теоремы, результаты относительно асимптотич. автоиодельно- [c.72]

Простейшим примером служит не релятивистское рассеяние частицы со сппном s = Vj (напр., нуклона) на бесспиновой частице, напр. на ядре с нулевым спином / = 0. Процесс рассеяния полностью описывается амплитудой рассеяния /, к-рая в данном случае является спиновой матрицей ос,Р = /j). Спин-орби-тальное взаимодействие приводит к зависнмостн амп-.тптуды рассеяния от спинов. При заданном (полу-целом) значении полного угл, момента системы j орбитальный момент может принимать - 2 значения I = / /2, отвечающие разл. чётности. Поэтому из сохранения / и чётности следует сохранение абс. значения I, т. е. оператора Р. Единственным действующим на спины инвариантным оператором, коммутирующим с Р, является оператор t или пропорциональный ему оператор av (v — единичный псевдовектор нормали к плоскости рассеяния v Inn l, где п в п — единичные векторы в направлении падающего п рассеянного пучков). Поэтому общий вид оператора амплитуды рассеяния в рассматриваемом случае [1] [c.62]

П. Т. основана на свойствах аналитичности и перекрёстной симметрии (кроссинг-симметрни) амплитуд рассеяния, К-рые вытекают из общих принципов квантовой теорий поля, а также на естеств. фиэ. предположениях 1) амплитуды Т ) не являются осциллирующи- [c.83]

Общий метод доказательства П. т. для растущих полных сечений взаимодействия [2], а также её обоб-щенве на диффереяц. сечения процессов, связанных соотношениями кроссинг-симметрии, разработаны в [3—5]. Показано, что в предположении об отсутствии осцилляций амплитуд рассеяния при во дифферент сечения упругого рассеяния частиц и античастиц при фикеяров. аначеинях квадрата переданного 4-импульса I стремятся к одинаковому пределу с ростом [c.83]

Аналитич. продолжение парциальных амплитуд из области фиа. знаЯений угл. момента / — О, 1, 2,. .. на комплексные значения впервые было использовано Т. Редже (11 при изучении свойств амплитуд рассеяния в нерелятивпстской квантовой механике. Наиб, распространение Р. и, м. получил в теории взаимодействия частиц при высоких энергиях [2], где при его выводе [3] используются такие общие свойства амплитуд рассеяния в КТП, как аналитичность, перекрёстная симметрия и унитарность. Исследование двухчастичного условия унитарности в f-канале показывает, что амплитуды /j(i) должны иметь полюсы в/-плоскости, положение к-рых зависит от переменной i (крадрата переданного в рассеянии 4-ямпульса),— движущиеся полюс ы, или полюсы Ре д ж е. Вблизи полюса парциальная амплитуда fj(t) имеет вид [c.303]

УНИТАРНАЯ СИММЕТРИЯ —реализуется как инвариантность теории поля относительно преобразований, сохраняющих норму нек-рого вектора (в общем случае — многомерного). Таким вектором может быть любой комплексный объект квантовой теории поля (комплексное поле, вектор состояния, амплитуда рассеяния и др.). Широкие и наиб, глубоко разработанные физ. приложения У. с, связаны с простейшими У.с.—симметрией U (1). симметрией SU (2) W симметрией SU (3). [c.225]

Результаты расчета предельных "повреждений при блочном нестационарном малоцикловом нагружении представлены на рис. 4.15. Общая закономерность для этих условий испытаний [29, 80, 85, 109] состоит в том, что при достаточном (более пяти noBTOpj -ний) перемешивании блоков амплитуд деформаций (жесткий режим) и сравнительно небольшом их различии по величине оправдывается правило линейного суммирования повреждений, выражаемое в относительных долговечностях. По данным этих исследований среднее значение суммы относительных долговечностей составляет 0,97 (при предельных 0,63 и 1,28). При этом разброс данных не выше соответствующего рассеяния при стационарном нагружении в режиме А (5, рис. 4.15). [c.192]

Подход, рассмотренный в предьщущем разделе, можно применить и к случаю непериодических объектов, потому что дискретные порядки дифракции не являются его необходимой предпосылкой. Непериодический объект можно считать эквивалентным одной апертуре (щели) решетки, и мы знаем, что в этом случае используется преобразование Фурье вместо рядов Фурье. Дифракционная картина в фокальной плоскости линзы представляет собой картину непрерывного рассеяния с угловым изменением амплитуды и фазы, зависящим от апертурной функции это-преобразование Фурье от функции амплитудного распределения по объекту (ср. оценку линзы как преобразователя Фурье в разд. 4.2). Восстановление этой картины в плоскости изображения сводится к суммированию интерференционных полос, создаваемых парой дифрагированных лучей (под углом + 0 на рис. 5.4), но с непрерьш-ным диапазоном разнесения полос и ориентаций. Формирование изображения может быть описано как процесс двойного преобразования Фурье. Это описание в общем применимо как к периодическим, так и к непериодическим объектам, поскольку даже первые из них имеют конечный размер, что позволяет говорить об изображении как о преобразовании дифракционной картины, независимо от природы объекта. Мы уже использовали эту идею в разд. 4.5. [c.96]

I и угла прихода первичной волны ф. Внутренняя структура периода решетки никак не влияет на значение величин ф . Гармоники с номером п = О называются основными волнами, направление распространения одной из них при 2 < —Za совпадает с направлением распространения падающей волны, а в пространстве над решеткой — зеркально отраженной волны. Модуль амплитуды нулевой гармоники прошедшего поля 6д , Во, называется коэффициентом прохождения, аналогично а , j—коэффициентом отражения. В общем случае ( <>(1 sin9)" ) эти коэффициенты не могут полностью определять энергетические характеристики дифрагированного поля, поскольку в спектре присутствуют и другие распространяющиеся гармоники высших типов. Угол между направлениями распространения первичной и —/7-й отраженной плоских волн ф — ф р = 2 определяется из уравнения 2х sin (ф =F а) osa =/ . В частности, при а = О соответствующая гармоника распространяется навстречу падающей волне. Такой режим рассеяния называется автоколлимационным (см. рис. 3), в литературе его иногда связывают с именами Брэгга или Литтрова [52]. При рассеянии [c.19]

Численный анализ показывает, что подобные аномалии ярче проявля ются в поведении амплитуд дифракционных спектров Я-поляризованных волн, но в обоих случаях ( - и Я-поляризации) их интенсивность возрастает с увеличением общего количества возникающих распространяющихся гармоник в малых окрестностях соответствующих точек частотного диапазона. У реальных решеток они проявляются еще ярче из-за существенного рассеяния и поглощения ближнего поля периодической структуры различными неровностями и шероховатостями [142]. [c.131]

Теперь, на основании развитой теории волновой голографии, можно сказать, что принцип трехмерной голограммы в общих чертах состоит в следующем. На первом этапе, для записи голограммы, фотопластинка, имеющая толстый эмульсионный слой, устанавливается перед объектом со стороны источника. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое фотопластинки образуется трехмерная слоистая структура, моделирующая пространственное распределение интенсивности в стоячей волне, образованной в результате наложения излучения, рассеянного объектом, и излучения источника. Такая структура обладает селективностью (она играет роль интерференционного фильтра) по отношению к падаю-Ш му на нее излучению и поэтому допускает восстанов-jiienne с помощью обычного источника со сплошным спектром (лампа накаливания. Солнце). Механизм воспроизведения голограммы заключается в следующем. Поверхность пучностей данной стоячей волны есть геометрическое место точек, в которых фаза излучения источника совпадает с фазой излучения, рассеянного объектом. Очевидно, что если на зарегистрированную голограммой поверхность пучностей направить излучение источника, то фаза отраженной волны совпадет с фзг ЗОЙ излучения, рассеянного объектом. Амплитуда в этом случае восстанавливается, поскольку коэффициент отражения рассматриваемого слоя пропорционален амплитуде излучения, рассеянного объектом. Каждую зарегистрированную трехмерной голограммой поверхность стоячей волны можно Представить как зеркало сложной формы, которое преобразует сферическую волну источни-ка в волну, полностью идентичную волне излучения, рассеянного объектом. Таким образом, оказывается, что двухмерная голограмма в действительности представляет собой лишь частный случай более общего явления. Существенно более полный комплекс отображающих свойств заключен в объемной картине интерференции — стоячей волне. Трехмерная модель такой волны (голо- [c.108]

Оптичеср1й неразрушающий контроль основан на взаимодействии электромагнитного излучения с контролируемым объектом и регистрации результатов этого взаимодействия. Методы, относящиеся к оптическому НК по ГОСТ 24521-80, различаются длиной волны излучения или их комбинацией, способами регистрации и обработки результатов взаимодействия излучения с объектом. Общим для всех методов является диапазон длин волн электромагнитного излучения который составляет 10" ...10 м (3 10 .,.3 10 Гц) и охватывает диапазоны ультрафиолетового (УФ), видимого (ВИ) ((3,8...7,8) 10" м) и инфракрасного (ИК) излучения, а также информационные параметры оптического излучения, которыми являются пространственно-временное распределение его амплитуды, частоты, фазы, поляризации и степени когерентности. Изменение этих параметров при взаимодействии с объектом контроля в соответствии с основными физическими явлениями (интерференции, поляризации, дифрак-ции преломления, отражения, рассеяния, поглощения и дисперсии излучения), а также изменения характеристик самого объекта в результате эффектов люминесценции, фотоупругости, фотозфомизма и др. используют для получения дефектоскопической информации. Оптическое излучение — это электромагнитное излучение, возникновение которого связано с движением электрически заряженных частиц, переходом их с более высокого уровня энергии на более низкий. При этом происходит испускание световых фотонов. [c.53]

Благодаря нерегулярному вихреобразующему характеру ветра, дующему над неровной поверхностью воды, трудно высказать какие-либо соображения, кроме самых общих, относительно того, каким образом ветер возбуждает и поддерживает волны. Нетрудно, однако, видеть, что ветер стремится вызвать поверхностные силы как раз рассмотренного выше рода. Если воздух движется в том же направлении, в каком движется фронт волн, но с большею скоростью, то на задних склонах волн будет наблюдаться избыток давления, а на выступающих гребнях будет преобладать тангенциальное усилие. Общее действие этих сил проявится в виде поверхностного течения, а остальная часть результирующей силы, будет ли она нормальной или тангенциальной, в основном будет иметь тот же характер, какой мы предположили выше. Таким образом, мы будем иметь некоторое стремление к увеличению амплитуды волн в такой, однако, степени чтобы рассеяние могло полностью компенсироваться работой, произведенной поверхностными силами. Подобным же образом амплитуда волн, движущихся быстрее ветра или против ветра, будет все время уменьшаться ). [c.792]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...