Излучение направленное 194, XIV

Преобразование света в рентгеновское излучение. Направим световое излучение лазера частоты 1у навстречу пучку электронов, движуш ихся с релятивистскими энергиями. Полагая в (1) п = р/р, п = р/р, получим частоту рассеянного излучения [c.482]

Энергетическое, состояние 2, удовлетворяющее этим условиям, называется метастабильным. Е сли на такую систему направить излучение достаточной мощности с частотой [c.383]

Черепковский счетчик (рис. 10) состоит из трех основных частей излучателя /, оптической системы 2, собирающей черепковское излучение на фотокатод, и фотоэлектронного умножителя 3. Частица, движущаяся через цилиндр, изготовленный из прозрачного вещества (плексиглас, сосуд с водой и др.), слева направо вдоль по его [c.45]

Подобные случаи особенно легко осуществить с радиоволнами, длина которых значительна, так что нетрудно расположить два источника таких волн (антенны) на расстоянии, меньшем половины длины волны. Установки подобного типа позволяют улучшить излучающее действие антенны и, кроме того, направить максимум излучения в определенном направлении (направленное действие). Ими Часто пользуются на практике. [c.89]

Ранее неоднократно подчеркивалось, что изменение амплитуды импульса со временем в какой-либо точке пространства с необ.хо-димостью означает конечность ширины его спектра если импульс направить в спектральный аппарат с подходящей разрешающей способностью, то на спектрограмме мы обнаружим излучение, сконцентрированное в некотором интервале частот Ао) около средней частоты (Оо, входящей в аргумент косинуса в выражении (234.1). Величина интервала частот (так называемая спектральная ширина импульса) связана с длительностью импульса Т соотношением (см. 21) [c.829]

Вывод этих уравнений достаточно прост и основывается на следующих соображениях если твердое тело находится в кристаллическом состоянии, то обязательно имеется направление, вдоль которого все идентичные по свойствам узлы располагаются параллельными рядами и в каждом таком ряду они связаны трансляцией а. Если на такой ряд направить под произвольным к нему углом ао параллельный пучок монохроматического излучения с длиной волны % (рис. 1.37),. то отражение будет происходить только в тех направлениях, для которых все взаимно складывающиеся отражения от узлов, связанных между собой трансляцией а, находятся в одной фазе. Этс возможно лишь в том случае, если разность хода между волнами рассеянными от двух соседних узлов А=ЛС—5D (рис. 1.37), равна целому числу Длин волн, т. е. [c.39]

Направьте на образец стимулирующее ИК-излучение с длиной волны 1,5 мкм. Устанавливая длину волны стимулирующего ИК-излучения вращением барабана на спектрометре ИКС-12 через каждые 0,1 мкм, регистрируйте интенсивности вспышки в восьми точках от 1,5 до 0,8 мкм. Длину волны ИК-излучения определите [c.226]

Расщепим световой луч с помощью полупрозрачного зеркала А на два пучка (рис. 12.18, а) и, направив эти пучки по разным путям, сведем их вновь на экране В. Луч / проходит путь АВ, затрачивая на это время ti, луч 2 проходит путь АСОВ и затрачивает время /2 > к- Таким образом, на экране будут складываться световые волны, испущенные в моменты времени, отделенные друг от друга интервалом х = Если в течение всего этого времени разность фаз световых колебаний, создаваемых лучами / и 2 в любой точке экрана, сохраняется неизменной, то говорят, что свет обладает временной когерентностью. На экране возникает отчетливая устойчивая интерференционная картина. Максимальное значение т, при котором такая картина еще наблюдается, называют временем когерентности. Временная когерентность непосредственно связана со степенью монохроматичности излучения чем выше степень монохроматичности волны, тем больше время когерентности. В лазерах монохроматичность излучения очень высока, и время когерентности может достигать 10 с и более. [c.339]

Следовательно, основными преимуществами когерентного или почти когерентного источника, дающего излучение в виде сферической или плоской волны ограниченного поперечного сечения, является то, что излучение может быть сконцентрировано с помощью линз и зеркал в изображение, яркость которого больше яркости первоначального источника излучение в виде почти плоской волны можно направить на удаленный объект с очень малыми дифракционными потерями, в то время как лишь малая часть излучения от некогерентного источника может быть преобразована в почти плоскую волну. [c.503]

Радиометрическое обогащение основано на использовании специфического свойства урановых руд — радиоактивности. Метод основан на измерении различной интенсивности у-излучения от отдельных кусков (при максимальном размере последних 200— 300 мм) или от порции дробленой и измельченной массы. С помощью автоматического сепарирующего устройства (рис. 6.4) удается отсортировать руду на богатые и бедные по урану сорта и отделить с небольшими затратами пустую породу (от 10 до 50% общей массы обогащаемой руды), направив ее в отвалы. [c.169]

Вообще, применение кристаллов является единственным способом приручения рентгеновского излучения, Оно, как известно, обладает высокой проникающей способностью и практически не преломляется. Направить энергию выпущенного из бутылки джинна по воле человека можно только с помощью закона Вульфа-—Брэгга. [c.78]

Здесь 1п М, s)—интенсивность или яркость излучения, падающего на элементарную площадку с точкой М из направо [c.493]

После экспозиции и последующего проявления на месте поверхностей пучностей высаживается металлическое серебро, и в эмульсионном слое образуется ряд параллельны.х зеркальных поверхностей, расположенных на расстоянии W2, равном половине длины волны экспонирующего излучения ко- Оказывается, что такая периодическая система зеркал имеет высокий коэффициент отражения только для излучения с длиной волны Хо, т. е. только для той спектральной составляющей, которая была зарегистрирована на фотопластинке при съемке. Излучение остальных длин волн проходит через такую систему зеркал беспрепятственно. В результате, если направить на полученную таким способом фотографию излучение белого источника со сплошным спектром, то она выбе-32 [c.32]

Из такого рода представлений следует, например, что голограмма такого объекта, как вогнутое зеркало, сама должна являться до какой-то степени зеркалом. Схема получения такой голограммы приведена на рис. 23, а. На объект — вогнутое зеркало Z направляется волна монохроматического излучения W. Отраженное зеркалом излучение, складываясь с падающим, образует в пространстве над зеркалом систему стоячих волн di, t 2, dz..которая впечатывается в эмульсионный слой фотопластинки е. Оказалось, что полученная таким образом голограмма действительно повторяет оптические свойства зеркала — оригинала (16). В частности, если на эту голограмму Р направить излучение некоторого источника 5, то она аналогично вогнутому зеркалу сфокусирует это излучение в изображение источника S (рис. 23,6). [c.64]

Допустим, что линза L создает изображение / , предмета. Поместим записывающую пластину Н между линзой и изображением и направим на нее излучение референтного источника R (рис. 33). [c.54]

В 1949 году Д. Габор показал, что фотографическая запись картины интерференции произвольного волнового поля излучения, рассеянного объектом, и волнового поля референтной волны обладает свойством восстанавливать волновое поле объекта, если на такую запись-голограмму направить референтную волну. Чтобы получить изображение, нужно записать голограмму и восстановить с нее изображение. Это показал и сделал впервые Д. Габор. Однако 15 лет этого открытия никто не замечал. О нем не знали, не было практического результата. У голограммы Габора был ряд недостатков, ограничивающих возможности этого способа регистрации, и он был на продолжительное время забыт. [c.6]

Интересно проделать такой опыт направить на голограмму излучение, отличное цветом от того, что использовали при записи. В этом случае восстановленное изображение мы увидим в новом цвете. Но это еще не все Оно будет больше или меньше реального объекта в зависимости от того, больше или меньше длина волны восстанавливающего излучения по отношению к длине волны записывающего. [c.55]

Остановимся на возможностях экспрессной спектроскопии с использованием лазерных источников излучения. Выше в 21 были описаны характеристики свип-лазеров. Было показано, что их излучение представляет последо-вательносгь импульсов, каждый из которых излучается на своей, строго определенной длине волны. Если такое излучение направить сквозь исследуемый объект, обладающий полосой поглощения или усиления, то на выходе амплитуда импульсов будет промодулирована в соответствии с коэффициентом поглощения или усиления. Следовательно, взяв отношение амплитуд соответствующих импульсов на выходе из исследуемого объекта и на входе в него, сразу получим форму полосы пропускания исследуемой среды. При этом не потребуется применение спектр-анализирующей аппаратуры. [c.217]

Отсюда следует, что угловая дисперсия решетки, работающей в схеме Литтроу, не зависит от числа штрихов решетки. Кроме того, заметим, что угловую дисперсию можно сделать очень высокой, если падающее излучение направить под углом, близким к 90°. [c.448]

Обработка материалов лазерным луч м. Направим на поверхность какого-то материала, например металла, луч мощного лазера. Вообразим, что интенсивность излучения постепенно растет (за счет увеличения мощности лазера или за счет фокусирования излучения). Когда интенсивность излучения достигнет необходимого значения, начнется плавление металла. Вблизи гюверхности, непосредственно под световым пятном, возникает область жидкого (расплавленного) металла. Поверхность, отграничивающая эту область от твердого металла (ее называют поверхностью расплава), постепенно перемещается в глубь материала по мере гюглощення им световой энергии. При этом площадь поверхности расплава увеличивается и, следовательно, теплота начинает более интенсивно проникать в глубь материала за счет теплопроводности. В результате устанавливается поверхность расплава (рис. 18.3, а). [c.295]

Проблема получения когерентных пучков в оптике. Лазерное излучение обладает высокой когерентностью. Убедиться в этом можно, если проделать так называемый опыт Oнгa с лазерным излучением. Для этого пропустим пзлученпе лазера через два отверстия на выходном торце лазера и направим его на экран, расположенный на определенном расстоянии от источника. Как показывает опыт, на экране наблюдается четкая устойчивая во времени интерференционияя картина (рис. 4,8), что свидетельствует [c.80]

При произвольном направлении падения монохроматического луча дифракция не возиикает, В этом случае для наблюдения дифракции необходимо, П0130рач1ишя кристалл, найти данный угол скольжения 0. Например, если на кристалл кальцита, межплоскостное расстояние в котором равно 3,029 А, направить излучение с длиной волны 1,54 А, то дмфракционпый максимум первого [c.165]

Этот интересный. эффект динамической голограммы бьшо предложено использовать для коррекции формы волновых фронтов излучения лазера (рис. 25). Действительно, если на объемную светочувствительную нелинейную среду У направить излучение неправильной по форме интенсивной волны К лазера, излучение которого необходимо скорректировать, и одновременно с этим слабую по интенсивности, но правильную но форме волну 5, то, обеспечив сдвиг структуры I олографической решетки относительно структуры интерференционной картины на четверть периода, можно добиться того, чтобы. энергия волны Д перешла в волну. 5. Таким образом энергия волны Я может быть полностью перекачена в волну 5. [c.68]

Если пучок интенсивного белого света направить на прямоугольную кювету, наполненную мутной жидкостью (например, вода и несколько капель молока), то след светового пучка в такой кювете хорощо виден. При наблюдении в направлении А (перпендикулярно к первичному пучку) рассеянный свет имеет бледно-голубой оттенок, т. е. он относительно более богат короткими волнами, чем свет источника Ь. Благодаря интенсивному рассеянию коротковолновой части, прощедщий нерассеянный пучок света (в направлении В) относительно обогащен длинноволновым излучением и свет имеет красноватый оттенок. [c.115]

Иногда сушку и запекание пропитанной лаком изоляции осуществляют инфракрасным облучением. Источником такого облучения служат специальные лампы накаливания. Температура нити накала этих ламп несколько нг1же, чем у обычных осветительных ламп, что обеспечивает большой срок службы кроме того, в этих лампах по сравнению с осветительными меньшая часть электроэнергии превращается I видимый свет, а большая — в тепловое (инфракрасное) излучение. Лампы имеют отражатели или же непосредственно на баллон лампы наносят зеркальный слой, чтобы поток лучей можно было направить желаемым образом. Инфракрасные лампы устанавливают на штативах вблизи нагреваемого изделия (для ремонтных работ, когда требуется произвести сушку на месте, а также для сушки особо крупных изделий, для которых потребовались бы слишком большие печи) либо в специальных печах. Пример такой печи для сушки пропитанных лаком якорей схематически изображен на рис. 6-16. Сушильные устройства могут быть конвейерного типа В них подвергаемые сушке изделия движутся на бесконечной ленте сквозь туннельную печь, в которой установлен ряд ламп инфракрасного излучения или электрических плит. Преимущества инфракрасного обогрева по сравнению с паровым или электрическим обогревом заключаются в значительном ускорении процесса сушки и сокращении площади сушильного помещения, а также (по сравнению с электрическим обогревом) в сокращении расхода энергии. [c.134]

Применение когерентного излучения. Высокая степень монохроматичности и малая расходимость когерентного оптического излучения определяют области его практического использования. Излучение с высокой временной когерентностью может быть использовано для передачи информации на оптических частотах при решении задач, связанных с оптической интерференцией (измерение расстояний, линейных и угловых скоростей, деформаций поверхностей и т. д.) в качестве стандарта частоты. Высокая направленность пространственно-когерентного излучения обусловливает ряд его преимуществ перед некогерентным излучением небольшую величину энергетических потерь, связанных с расходимостью пучка высокое угловое разрешение, поз- воляющее точно направить луч на малый объект и существенно сократить помехи возможность пространственной фильтрации при приеме сигналов. Отсюда следует, что узконапрявленное оптическое излучение может быть эффективно использовано при передаче информации на большие расстояния, при оптической локации удаленных объектов (особенно для выделения объекта среди других целей), при измерении углов и расстояний по принципу, на [c.343]

Второе открытие закона сдвига сделали независимо друг от друга К. Фаянс, Ф. Содди и Б. Рассел. Оно состояло в том, что радиоактивное превращение стало рассматриваться как сдвиг распадающегося элемента с занимаемого им места в периодической системе в ту или иную сторону в зависимости от характера радиоактивного излучения при альфа-распаде, когда из ядра уходит частица, несущая два положительных заряда, происходит сдвиг налево по системе на два места (заряд ядра уменьшается на две единицы) при бета-распаде, напротив, когда из ядра уходит электрон, несущий один отрицательный заряд, происходит сдвиг направо на одно место (заряд ядра увеличивается на единицу). В итоге все радио- [c.452]

Второе огличие излучения газов от излучения твердых тел заключается в том, что у первых оно имеет объемный, тогда как у вторых оно имеет поверхностный характер. Смысл такого противопоставления выясняется из рассмотрения процесса прохождения энергии сквозь полупрозрачную среду. На рис. 9-1 показан в разрезе плоский слой такой среды. Направим ось X по внутренней нормали к поверхности слоя и будем считать задачу одномерной. [c.211]

Особый тип ЗСП — зеркала с многократным отражением, работающие по принципу шепчущей галереи . Если направить пучок рентг. излучения под углом 0 < 0(5 к поверхности изогнутого зеркала, то в результате многократных отражений от неё пучок можно повернуть на значит, угол qp, к-рый может составлять десятки градусов. Коэф. отражения при этом определяется К, оптич. константами материала зеркала, (р и шероховатостью отражающей поверхности. Он оказывается на неск. порядков больше, чем при однократном отражении с поворотом на тот же угол. Этот принцип применяется и в рентг. волноводах (обычно изготовляемых из кварцевых нитевидных капилляров), к-рые можно использовать для передачи излучения на расстояние в десятки см и преобразования пучков аналогично волоконным световодам видимого диапазона. [c.347]

В США разрабатывается также плазменный метод разделения, основанны] на использовании ионного циклотронного резонанса. В однородном магнитном поле частота обращения иона по круговой орбите (ионная циклотронная частота) зависит от массы иона и напряженности магнитного поля, причем радиус орбиты зависит от энергии иона. Ионные циклотронные частоты изотопов 2з и различаются примерно на 1 % . Если направить в плазму электромагнитное излучение, частота которого совпадает с ионной циклотронной частотой иона то оно будет поглощаться только этими ионами тогда энергия ионов будет возрастать, радиус их орбиты увеличится, так что в результате произойдет пространственное разделение орбит ионов и 2 U, и каждый из этих изотопов может быть собран на соответственно расположенных коллекторах. Этот метод может обеспечить высокое обогащение на одной разделительной ступени. [c.204]

Рентгеноструктурный анализ. Этот способ применяют для изучения строения кристаллической решетки. Начало ему было положено в 1912 г., когда Макс фон Лауэ, Вальтер Фридрих и Пауль Киппинг впервые направили узкий рентгеновский луч на кристалл сернокислой меди, за которым поставили фотографическую пластинку. Помимо центрального черного пятна от пучка, прошедшего через кристалл, на пластинке отчетливо было видно множество расположенных в строгом порядке черных точек. Эти точки давали лучи, которые при прохождении через кристалл отклонялись от центрального пучка под разными углами. Удачный эксперимент позволил установить сразу два фундаментальных факта во-первых, рентгеновское излучение по природе представляет собой электромагнитные волны, во-вторых, кристалл — это трехмерная периодическая решетка, расстояние между узлами которой близко к длине волны рентгеновского излучения. Этим способом, но при более совершенной аппаратуре, ученые пользуются и в настоящее время. [c.46]

Итак, исходная волноводная волна с q = qo, распространяясь слева направо, подходит к открытому краю волновода дифракция на открытом крае приводит к тому, что излучение почти не выходит наружу и направляется в обратную сторону. Это рассеянное излучение распадается на волны, которые, как нетрудно видеть, являются также волноводными с углами наклона в, удовлетворяющими тому же условию с q = qo,qo - 2, qo - 4,.. . Волна с q = qo подобна исходной и отличается от нее только противоположным направлением распространения (справа нелево) она называется отраженной, а отношение ее амплитуды на плоскости Н к амплитуде исходной волны " коэффициентом отражения от края при малых 0L его модуль приближается к единице. [c.100]

Рассчитаем эффективный коэффициент отражения излучения, падающего на Н слева, от совокупности поверхности Н и правого зеркала, амплитудный коэффициент отражения которого будем считать равнымR 2. Обозначим амплитуды волн, падающих на Н слева и справа, и Л2, отходящих от Н направо и налево — и Л4 (рис. З. а) А2 и Л3 связаны очевидным соотношением А = ехр(2Л/2) R . Поскольку Л3 складывается из амплитуд волны, проходящей через Н слева направо, и волны, отраженной от Я справа, получаем Л3 = f — (/ J) y4i - R[A2 - (Л ) - [c.135]

Применим выведенные формулы к ситуации, изображенной на рис. 3.1а. Луч стартует в х = Xi с ai =0, через какое-то число проходов доходит до правого открытого края резонатора, частично отражается от него и идет назад. Нетрудно видеть, что сечение х = Xi является местом поворота траектории луча здесь находится каустика соответств>тощего этой траектории колебания, излучение которого, таким образом, сосредоточено между Xi и правым краем. Движению луча слева направо и обратно соответствуют участки волновых фронтов шириной Х2 — Xi = Ь с одинаковыми Az число полос интерференции, умещающихся внутри этой полосы, составляет lAzjX. Классифицируя моды, как всегда, по числу максимумов (полос) на зеркале, получаем для поперечного индекса т соотношение 2Az = (m + 1)Х. [c.155]

Рассмотрим конкретный механизм записи и воспроизведения спектрального состава излучения при помощи липпма-новской фотографии. На рис. 13 представлена схема образования стоячей волны, возникающей в результате сложения падающей волны W и волны отраженной от зеркала Z. Падающая волна (обозначена сплошной жирной линией, см. рис. 13, а) распространяется слева направо в свободном пространстве А по направлению стрелки, идущей от точки а. Для того чтобы определить форму волны, отраженной от зеркала Z, необходимо по обычным правилам построить в зазеркальном пространстве В изображение падающей волны При этом, в частности, точка а изобразится сим-метр ичной точкой а, точка Ь — Ь и т. д. Построенное таким способом зеркальное изображение волны W обозначено кривой, состоящей из точек. Зеркальное изображение падающей волны движется навстречу своему оригиналу аналогично тому, как ведут себя все зеркальные изображения. [c.34]

Рис, 23. К способности голограммы отображать оптические свойства объекта. Голограмму можно рассматривать ие только как некое устройство, воспроизводящее волновые поля, но и как своеобразную копню объекта — его оптпческий эквивалент. В частности, голограмма вогнутого зеркала обладает способностью фокусировать излучение так же, как и зеркало-оригинал. На рис. а приведена схема получения такой голограммы на вогнутое зеркало Z падает волна монохроматического излучения W. Отраженное зеркалом излучение, складываясь с падающим, образует в пространстве над зеркалом систему стоячих воли d, йг, d , которая впечатывается в эмульсионный слой фотоиластники е. Если на полученную таким способом голограмму Н направить излучение источника S, то она сфокусирует это излучение в изображение источника S аналогично тому, как фокусирует пзлучение вогнутое зеркало-оригинал (рис. Ь). Исходя из таких представлений, первичное явление, которое лежит в основе голографии, можно определить как свойство возникающей вокруг объекта объемной картины стоячих воли копировать элементы структуры этого объекта [c.65]

Бистабильная генерация. Явление бистабильности, отмеченное в последнее время во множестве активных и пассивных систем, представляет значительный интерес с физической и прикладной точек зрения [72]. Сравнительно недавно бистабильный режим был зарегистрирован и в системах с фоторефрактивным эффектом [73—76] при использовании явления стирания светоиндуцированных решеток излучением, некогерентным с записывающим излучением (п. 7.3.2). Для получения бистабильного режима необходимо, чтобы роль стирающего излучения возрастала с усилением стирания. Проще всего это осуществить, если с помощью вспомогательного зеркала вновь направить в область записи решеток неиспользованную часть излучения накачки, прошедшую сквозь кристалл, а для исключения записи дополнительных решеток вектор поляризации возвращаемого пучка повернуть пластинкой Х/4 на 90°, чтобы он распространялся в кристалле в виде обыкновенной волны (рис. 7.16а). [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...