Дисперсионная формула

Формула (35. 59) была получена в предположении существования у промежуточного ядра только одного уровня. Однако ею можно пользоваться во всех случаях, когда расстояние между уровнями сильно превышает ширину уровней. Если это условие не выполняется, то дисперсионная формула в таком виде не применима, так как надо учитывать интерференцию. [c.328]

Расчет показателя преломления п для любой длины волны в пределах определенного интервала длин волн производится по дисперсионным формулам эти формулы для различных классов материалов имеют схожее построение, но различаются обычно коэффициентами формулы дисперсии. Так, расчет п для воздуха в интервале длин волн в вакууме Я=0,2- 50 мкм выполняется по формуле дисперсии [c.767]

Формулу (4.3), выражающую зависимость частоты колебаний от волнового вектора, называют дисперсионной формулой, а график этой зависимости — дисперсионной кривой. [c.126]

Поправки в результаты, полученные при помощи призменного спектрографа, можно вносить, пользуясь настольным вычислительным устройством. Для этого в исследуемой области выбирают три стандартные линии и стараются аппроксимировать данные дисперсионной формулой Гартмана [73] [c.355]

Пользуясь (23.5), можно представить дисперсионную формулу (23.4) в следующем виде [c.224]

Покажем теперь, что дисперсионная формула может быть получена из очень общих предположений, не основывающихся на малости каких-либо членов в гамильтониане ядерной системы и не связанных поэтому с обычной теорией возмущений ). [c.227]

Чтобы получить сечение для какого-либо определённого процесса а, необходимо в формуле (24.16 ) заменить Та на соответствующую частичную ширину Мы получим, таким образом, общую дисперсионную формулу [c.236]

В изложенном только что выводе дисперсионной формулы мы исходили из общих теоретико-функциональных свойств амплитуды рассеяния. Покажем теперь, что дисперсионную формулу можно получить также, изучая поведение нормальной производной волновой функции у поверхности ядра. [c.236]

В этом параграфе мы рассмотрим захват медленных нейтронов, сопровождаемый испусканием быстрых частиц ( -кванта или заряженной частицы). Изучение этого процесса даёт возможность экспериментально определять параметры, входящие в дисперсионную формулу. [c.241]

Общая дисперсионная формула даёт в этом случае следующее выражение для сечения захвата нейтрона, сопровождающегося испусканием частицы Ь, которую мы считаем быстрой [c.242]

При выводе дисперсионной формулы (25.2) мы предполагали, что захватывающее ядро является свободным и неподвижным. Это значит, что формула (25.2) определяет поглощение нейтронов в газе, атомы которого предполагаются неподвижными. [c.245]

В этом параграфе мы рассмотрим случай, когда ширины уровней значительно меньше расстояния между ними, так что статистические соображения, развитые в 19, уже не применимы. Эффективное сечение определяется теперь общей дисперсионной формулой, которую следует усреднить по большому числу уровней. [c.259]

Общая дисперсионная формула [см. (24.18)] приводит к следующему выражению для сечения радиационного захвата 0.238( 7) [c.330]

К такому же выводу мы придём и в том случае, когда ширина деления Vf меньше среднего расстояния между уровнями. В этом случае сечение деления определяется общей дисперсионной формулой. В тепловой области сечение деления имеет вид [c.332]

Метод экстраполяции дисперсионных формул. Для большинства газов имеются данные о показателе преломления в видимой и близкой ультрафиолетовой областях спектра (см., например, [167]) и составлены интерполяционные формулы для рефракций. В качестве примера приведем формулу для [c.306]

Показатели преломления газов, метод экстраполяции дисперсионных формул 306 --кварца 77 [c.429]

Классическая дисперсионная формула (2.35) и ее предельный случай (2.50) для разреженных газов с большой точностью описывают наблюдаемую на опыте зависимость показателя преломления п(ы) и показателя затухания и(ы) от частоты вблизи отдельных линий поглощения. Опыт показывает, что даже для одноатомных газов, атомы которых имеют только один оптический электрон, существует несколько линий поглощения. Формулу (2.35) можно обобщить так, чтобы она описывала ход показателя преломления в широкой [c.92]

К такой же дисперсионной формуле приводит и квантовая теория. Однако в квантовой теории собственные частоты ыо уже не рассматриваются как эмпирические постоянные, определяемые из самой кривой дисперсии (т. е. из фактического положения спектральных линий), а приобретают вполне определенный физический смысл. При отсутствии внешних полей атом имеет некоторый набор стационарных состояний, в которых его энергия принимает дискретные значения Ед, ,, Е2,..., Ек,.... Эти уровни энергии могут быть рассчитаны методами квантовой механики. При переходе атома из одного состояния в другое происходит испускание (или поглощение) света с частотой, определяемой правилами Бора [c.93]

Если все атомы среды находятся в основном состоянии, которому соответствует наинизшая энергия Е , то в дисперсионную формулу входят только слагаемые с частотами Ы(,, соответствующими переходам атома из основного состояния в возбужденные. Вклад каждого возбужденного состояния в атомную поляризуемость определяется силой осциллятора /. Сила осциллятора пропорциональна вероятности спонтанного перехода из соответствующего возбужденного состояния в основное. [c.93]

При определенных условиях (например, при электрическом разряде в газе) часть атомов среды находится в возбужденных состояниях. Дисперсионная формула тогда содержит резонансные члены с частотами ы =( — [c.93]

Этому выражению (после некоторых преобразований) можно придать вид обычной дисперсионной формулы [c.100]

Наблюдаемые значения показателя преломления для воздуха и значения, даваемые дисперсионной формулой Коши (43) [c.103]

Следовательно, значения коэффициентов (42) дисперсионных формул будут равны по порядку величины [c.105]

Между приведенными двумя дисперсионными формулами нет никакого противоречия. Действительно, если п быстро стремится к единице на бесконечности, то можно написать много других дисперсионных соотношений. Более слабое дисперсионное соотношение (4.37), для выполнения которого требует--ся только, чтобы I п I -> 1 при I I - оо и, следовательно, согласно (1.97), чтобы I Л (о)) I = о ( ), эквивалентно соотношению [c.109]

ДИСПЕРСИОННАЯ ФОРМУЛА КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ 529 [c.529]

Если1 51=11)2 и соответственно oi= o2, то выражение (12.1.18) дает дифференциальное сечение когерентного рассеяния света (так называемая дисперсионная формула) [c.279]

Расчетные зависимости. Показатель преломления пх воздуха является одним из важных параметров для оптических интерференционных измерений, с помощью которого выполняется переход от длин волн в вакууме Хвак к их значениям в воздушной среде я = Я/вак / л. Так называемый стандартный воздух сухой имеет температуру 15 °С при прочих параметрах, соответствующих нормальному воздуху, но с фя = 0. Для определения показателя преломления с в стандартном воздухе без СО2 принята дисперсионная формула Б. Эдлена [94], удовлетворяющая ме- [c.86]

Для большинства веществ величины /г и х заметно зависят от длины волны излучения На основании известной модели зату- хающего гармонического осциллятора была получена дисперсионная формула, устанавливающая зависимость оптических констант л и и от круговой частоты излучения со = 2яс/Я = 2 v и круговой частоты сод собственных колебаний упругосвязанного электрона. Величины д и я взаимно связаны друг с другом. Их соотношение устанавливается известной формулой Крамерса—Кронига [c.46]

При проведении этих сравнений необходимо было установить формулу для перехода от значения длины волны в воздухе к ее значению в вакууме, поскольку первая сессия Консультативного комитета предложила принять новую эталонную длину волны в вакууме, значение же старой точно известно в стандартном воздухе (при давлении 760 мм рт. ст., 15° С и содержании СО2 не более 0,03%). Для перехода от значения длины волны в вакууме к значению длины волны в воздухе необходимо знать показатель преломления Яаозд который связан определенной зависимостью с длиной волны. Эта зависимость называется дисперсией воздуха. Экспериментально получен ряд формул, связывающих показатель преломления с длиной волны, причем различные формулы дают волновые числа для разных областей спектра, с различной точностью удовлетворяющие принципу Ридберга — Ритца. Вот почему на первой же сессии Консультативного комитета был поставлен вопрос об узаконении определенной дисперсионной формулы, наилучшим образом удовлетворяющей принципу Ридберга — Ритца по всему спектру — от близкой инфракрасной до ультрафиолетовой области. Такой оказалась дисперсионная формула, предложенная Эдленом (Швеция), в соответствии с которой [c.49]

Дисперсионные кривые показателей преломления Па, Пь и приведены на рис. 1.8. Здесь точками отмечены экспериментальные величины, а сплошные кривые рассчитаны путем подбора параметров уравнения (8.8) гл. 8 с использованием метода наименьших квадратов. Таким образом, измеренные в [71] значения показателей преломления удовлетворяют теоретической дисперсионной формуле Зельмейера (8.8). [c.30]

Выводу дисперсионной формулы, не основывающемуся на теории возмущений, посвящён целый ргяд работ (см. Мы [c.227]

Большое число стандартов получено на основе принципа Ритца. Идея использования такого рода стандартов принадлежит Пашену [19, 20]. Предположим, имеется три уровня энергии, К, Ь, М, и известны волновые числа, соответствующие переходам /,—>-/( и М—Тогда по сумме волновых чисел можно найти волновое число перехода М—>-К. Если это волновое число соответствует линии, расположенной в вакуумной области спектра, то она может -явиться стандартом. В качестве стандартов длин волн можно использовать линии всех элементов, спектральные линии которых достаточно надежно измерены и 1классиф-ициро-ваны. При вычислении волновых чисел необходимо учитывать, что длины волн для переходов Ь—>К и М—измеряются, как правило, в воздухе, и для перехода к длинам волн в вакууме необходимо произвести расчет по дисперсионной формуле [21], которая справедлива для стандартного воздуха /=15°С, р==760 тор, 0,03% СОг [c.232]

По методу сдвига спектральных линий Г161, 162] По методу на-блюдения черенковского излучения [163] По методу рассеяния [164-166] По методу экстраполяции дисперсионных формул [c.305]

Значения постоянных А1 и В1 в дисперсионной формуле Коши для различных 1азов [c.103]

Дисперсионная формула Зельмейера [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...