Квантовая хромодинамика

Исходные положения квантовой хромодинамики таковы [c.345]

Рис. 7.39. Элементарные узлы квантовой хромодинамики.

Фактически, в квантовой хромодинамике имеется существенно более общая калибровочная симметрия коэффициенты а, (3, 7 могут быть не только числами, но и функциями координат и времени. Это важнейшее свойство будет обсуждено в 8, п. 15. [c.348]

Заметим, что до сих пор ничего не было сказано о численных значениях масс кварков. По причинам, которые выяснятся чуть ниже, точные значения этих масс неизвестны. Тем не менее в квантовой хромодинамике принимается, что массы и w d кварков одинаковы, а масса s-кварка заметно больше [c.348]

Эти свойства находят естеств. объяснение в квантовой хромодинамике (КХД), где в качестве партонов выступают кварки (а также антикварки) и глюоны, к-рые благодаря свойству асимптотической свободы в области 1 ГэВ выглядят почти как свобод- [c.498]

Лит. см. при ст. Квантовая хромодинамика. А. В. Ефремов, [c.500]

По совр. представлениям, М.— сложные системы, построенные (в осн.) из пары частиц со спином — кварка и антикварна qq), вообще говоря, различных по своей природе, и небольшой примеси глюонов. В редких случаях М. могут быть построены нз неск. кварк-анти-кварковых пар (двух и более). Согласно предсказаниям квантовой хромодинамики, могут существовать также М., построенные из глюонов. Такие М. наз. глю- [c.93]

В настоящее время практически вся совокупность опытных фактов в отношении как структуры адронов, так и механизма их взаимодействия получила единое объяснение в рамках кварк-партонной модели. Более того, создана единая теория — квантовая хромодинамика, которая удивительно похожа на квантовую электродинамику, но описывает адронные структуры и процессы. Однако из-за сложности структуры адронов и из-за высокой интенсивности сильных взаимодействий последовательные расчеты невозможны без дополнительных модельных предположений (так же, как, например, в физике твердого тела). [c.345]

В целом статус квантовой хромодинамики и примыкающей к ней кварк-партонной модели таков. В рамках этих теорий с единой точки зрения объясняются практически все опытные факты физики сильных взаимодействий. Более того, на основе этих теоретических представлений было сделано много различных оправдавшихся предсказаний (существование и свойства O -бариона, существование шарма и т. д ). С другой стороны, из-за сложности адронной структуры все конкретные расчеты связаны с дополнительными модельными допущениями, так что не существует ни одной чистой опытной проверки исходных положений квантовой хромодинамики. Поэтому как квантовая хромодинамика, так и кварк-партонная модель в настоящее время (1978 г.) являются общими и весьма вероятными гипотезами, которые, однако, в принципе могут оказаться просто удобными феноменологическими способами описания. [c.350]

Нашей целью будет систематизация и осмысливание этого огромного материала на основе представлений квантовой хромодинамики и кварк-партонной модели. [c.351]

Согласно свойству изотопической инвариантности квантовой хромодинамики (положение ж) из ее исходных допущений в п. 2) частицы, входящие в один и тот же изотопический мультиплет (см. гл. V, 6, п. 4), должны иметь почти одинаковые массы. Действительно, различие масс адронов внутри изотопического мульти-плета обусловлено влиянием только электромагнитных (и слабых) взаимодействий и поэтому должно иметь порядок нескольких МэБ. Массы частиц, принадлежащих разным изотопическим мульти-плетам, могут различаться сильно. Без дополнительных модельных допущений нельзя оценить ни величины, ни даже знака этих различий. [c.355]

В предыдущем пункте мы воспользовались изотопической инвариантностью кварковых взаимодействий. Учтем теперь их приближенную Si/з-симметрию (свойство з) квантовой хромодинамики). Согласно этом у свойству замена векторов состояний и-, d-и s-кварков их суперпозицией -f будет менять [c.361]

В квантовой теории поля А. а. при больших передачах импульса связывается с локальными свойствами взаимодействия частиц на малых расстояниях. Строгое обоснование непротиворечивости А. а, и их взаимнооднозначная связь с характером сингулярности произведений двух локальных токов /ц (а )/р1 (ж ) (х, х — пространственно-временные точки, i=0, 1, 2, 3) на световом конусе (т. е. при (г—л ) =0] на основе общих принципов квантовой теории поля, таких как локальность, причинность, спектральность и др. (см. Аксиоматическая квантовая теория поля), даны в работах [4). Однако в теории с асимптотической сво бодой (напр., в квантовой хромодинамике, в моделях [c.18]

Тонятие А. р. в обобщённом смысле широко используется также в квантовой хромодинамике (КХД), несмотря на то, что эта теория не имеет фиксированной критич, точки ga, а обладает свойством асимптотической свободы. А. р. приближённо имеет смысл, если [c.88]

ВАКУУМНЫЙ КОНДЕНСАТ — ненулевое вакуумное среднее К.-л. локального оператора поля. Представление о В. к. — одно из центральных в сокр. теориях элект-рослабого взаимодействия и сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике (КХД). Употребление слова конденсат связано с картиной, согласно к-рой вакуумное, или низшее по энергии, состояние следует представлять не в виде пустого пространства, а как своеобразную среду флуктуирующих с большой амплитудой нолей. Часто обсуждают, напр., такие отличные от нуля вакуумн ,1е средние [c.237]

ДВАЖДЫ ЛОГАРИФМИЧЕСКИЕ АСИМПТОТИКИ — асимптотики сечений рассеяния (взаимодействия) частиц при высоких энергиях, в к-рых каждая степень мало11 константы свяаи входит вместе с произведением двух больших ло арифмов от энергии (й) пли переданного 4-импульса (< ), возникают при учёте эффектов множественного тормозного испускания квантов без-массовых векторных полей (электромагнитного, глюонного) — переносчиков взаимодействия в квантовой электродинамике (КЭД) п квантовой хромодинамике (КХД). [c.559]

В квантовой теории ноля большое значение имеют также Д. с. для более сложных, чем ф-ции Грина, ф-ций отклика формфакторов., ам-плитуд рассеяния и др. Особую роль играют Д, с. для амплитуды упругого рассеяния вперёд, связывающие, в силу оптической теоремы, непосредственно наблюдаемые величины действит. часть амплитуды и полное сечение рассеяния. Эксперим, проверка Д. с., выведенных непосредственно из общих принципов квантовой теории поля, показала применимость этих принципов вплоть до масштабов —10 см. Д. с. послужили исходным пунктом целого ряда методов описания сильного взаимодействия (см. Дисперсионных соотношений метод). Одиако они в значит, мере утратили свою исключит, роль в связи с успехами квантовой хромодинамики как динамич. теории сильного взаимодействия. [c.642]

Примерами теорий с неск. 3. являются калибровочная теория электрослабого взаимодействия (ЭСВ), основанная на калибровочной группе 5i7 (2)X/7(1), и калибровочная теория сильного вааимодействия — квантовая хромодинамика (КХД), основанная на калибровочной группе цветовой симметрии 5J7(3) . В теории ЭСВ имеются две константы, связь между к рымн характеризуется параметром теории sin [c.53]

Поэтому в пределе i со инвариантный заряд fx - 0, и при переходе к УФ-пределу трудностей не возникает. Этот феномен самовыключения взаимодействия на малых расстояниях (асимптотич. свобода) позволил естественно объяснить в калибровочной теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике (КХД) партоп-ную структуру адропов (см. Партопы), проявившуюся к тому времени в опытах. по глубоко неупругому рассеянию электронов на нуклонах (см. Глубоко неупругие процессы). [c.306]

КВАНТОВАЯ ХРОМОДИНАМИКА (КХД) — квантовая теория сильного взаимодействия цветных глюонных п кварковых полей. Построена на основе принципа локальной калибровочной инвариантности относительно преобразований в трёхцветном комплексном пространство внутренних симметрий. По совр. представлениям, КХД составляет основу описания сильного взаимодействия между адронами и ответственна аа силы, связывающие кварки в адроны. [c.311]

В контексте реалистич. кирально-инвариантных теорий чаще всего обсуждаются спинорная квантовая электродинамика (КЭД), квантовая хромодинамика (КХД) я феноменологич. лагранжианы сильного взаимодействия. Точной киральной инвариантности отвечают случаи нулевых масс соответственно электрона, кварков или л-мезона. Хотя в действительности ни одна из перечисл. масс не равна нулю, пренебрежение этими массами часто оправдан. [c.367]

Т. к. сильные взаимодействия кварков описываются квантовой хромодинамикой, то речь идёт об учёте обменов как 1У-бозонами, так и глюонами. Не исключено, что наблюдаемое на опыте усиление переходов с = проистекает от комбинации зеск. факторов. Наиб, вклад вносят, по-видимому, диаграммы, представленные на рис. 1 (А. И. Вайнштейн, В. И. Захаров, М. А. Шифмаа, 1976). В литературе они получили название пингвины . Поскольку существенна область, в к-роп константа связи кварков с глюонами ве- лика, то вряд ли удастся решить вопрос о цронсхож-дении правила отбора Д/= /2 ДО конца аналитич. образом. Делаются попытки вычислений амплитуд нелептон-ных распадов К-мезонов на машинах, в рамках решёточной формулировки квантовой хромодинамики. Расчёты подтверждают выделенную роль диаграмм типа пингвинов , хотя точность расчётов пока недостаточна для однозначных выводов. [c.387]

Совр. теории взаимодействий — квантовая электродинамика (КЭД), квантовая хромодинамика (КХД), электрослабое взаимодействие — не являются окончательными в указанном выше смысле и должны рассматриваться как низкоапергетич. приближение в рамках фундам. единой теории. Соответственно все известные фундаментальные на данный момент К. в. с точки зрения более глубокого уровня являются феноменоло- [c.443]

ЛОКАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ — инвариантность относительно таких преобразований над переменными, описывающими физ. систему, при к-рых параметры преобразований зависят от точки пространства-времени, где задана соответствующая дипамич, переменная. (Подробнее см. в ст. Внутренняя симметрия. Пространственно-временная симметрия.) В теории поля Л. с. обычно реализуются при введении калибровочных полей. Требование Л. с. жёстко фиксирует характер взаимодействия в физ. системе, но с Л. с. не связаны нено-средственно к.-л. законы сохранения. Примеры Л. с.— калибровочная инвариантность в квантовой электродинамике, инвариантность относительно преобразований Лоренца в общей теории относительности, цветовая 5 С/(З)-симметрия в квантовой хромодинамике. [c.605]

Объединит, тенденции, характерные для совр. этапа развития физики, служат дальнейшей конкретизации физ. представлений о М. и д. Смыкание физики элементарных частиц и космологии в модели горячей Вселенной (Большого взрыва) приводит к введению в физику идеи развития. Четыре вида взаимодействия (зл,-магнитное, гравитационное, сильное и слабое), теории к-рых раньше строились независимо друг от друга, теперь начинают рассматриваться в единстве. На основе представления о калибровочной симметрии (см. Калибровочная инвариантность) уже удалось построить и экспериментально подтвердить объединённую теорию эл.-магн. и слабого взаимодействий, рассматриваемых в ней как проявления единого электрослабого взаимодействия. Создание калибровочной теории сильного взаимодействия квантовой хромодинамики) вызвало к жизни програм.мы построения единой калибровочной теории эл.-магн., слабого и сильного взаимодействий (великое объединение взаимодействий) и единой теории всех четырёх видов взаимодействий (см. Супергравитация). Реализация этих программ приводит к значит, увеличению числа могущих существовать элементарных частиц, увеличению размерности пространства-времени, значительно услон няя и развивая физ. представления о М. и д. [c.67]

МНОЖЕСТВЕННЫЕ ПРОЦЕССЫ — рождение большого числа вторичных адронов в одном акте взаимодействия частиц при высокой энергии. М. п. особенно характерны для столкновений адронов, и при энергиях выше неск. ГаВ они доминируют над процессами одиночного рождения частиц. М. п. наблюдаются и в соударениях др. частиц в процессах аннигиляции электронов и позитронов в адроны и в глубоко неупругих процессах взаимодействия леатонов с нуклонами. Впервые М, п. наблюдались в космических лучах, детальное их исследование началось после создания ускорителей заряж. частиц вы( оких энергий. Наиб, полно они изучены в т. н. мягких адрон-адронных взаимодействиях, в к-рых характерные поперечные к оси соударений импульсы вторичных частиц не превышают 1 ГэВ [1, 2]. Исследование М. п. существенно для выяснения структуры адронов и построения теории сильного взаимодействия. Особенно важно установление осн. закономерностей переходов кварков и глюонов в адроны, к-рые определяются неизвестным пока механизмом удержания (конфайн-мента) кварков в квантовой хромодинамике (КХД) (см. Удержание цвета). [c.169]

Смотреть страницы где упоминается термин Квантовая хромодинамика : [c.193] [c.216] [c.281] [c.345] [c.347] [c.348] [c.348] [c.87] [c.125] [c.237] [c.291] [c.481] [c.500] [c.501] [c.564] [c.150] [c.184] [c.317] [c.341] [c.343] [c.423] [c.451] [c.451] [c.582] [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...