Фаза рассеяния

Все эти временные изменения оптических неоднородностей приведут к изменению амплитуды и фазы рассеянного света по закону, соответствующему характеру временного изменения оптической неоднородности. [c.592]

Как было показано в 4, 22, изменение (модуляция) амплитуды и фазы световой волны со временем ведет к изменению спектрального состава первоначально монохроматического светового излучения. Характер такого спектра будет зависеть от вида модулирующей функции или, другими словами, от вида зависимости амплитуды и фазы рассеянного света во времени. [c.592]

Фаза рассеяния 525 Фазовый сдвиг 493, 497 Ферми правила отбора 154—155 Ферми — Янга модель 678 Фермий 420 [c.719]

Если парциальные волны нормированы на единичный поток, то диагональные элементы 5-матрицы равны ехр где 8 —фазы рассеяния, [c.270]

Фаза рассеяния (фазовый сдвиг) — изменение фазы парциальной волны в результате упругого рассеяния. [c.276]

При исследовании потоков жидкости и газа, содержащих частицы или оптические неоднородности, широко используются фотографические методы. Однако эти методы позволяют зарегистрировать только пространственное распределение интенсивности света. Информацию о разности фаз рассеянных волн фотография не дает. Голография как метод регистрации световых волн позволяет получить информацию как об амплитуде, так и о фазе заре- [c.232]

Голограмма содержит информацию как об амплитуде, так и о фазе рассеянных на объекте волн, поэтому ее преимущества будут проявляться тогда, когда в дальнейшем используется информация о фазе электромагнитных колебаний. В противном случае нужно применять фотографирование в некогерентном свете как более простой и надежный способ. [c.233]

Поскольку в общем случае амплитуда рассеяния является комплексной величиной, её действительность в Б. п. означает, что фазы рассеяния Й в состояние с орбитальным квантовым числом I должны быть малы. Для них в Б. п. справедливо выражение [c.226]

Для короткодействующих потенциалов взаимодействия осн. роль играют фазы рассеяния с I -ё, / д/Х, где Лд — радиус действия сил величина iX определяет мин. расстояние, на к-ров может приблизиться к центру сил свободная частица с моментом I (прицельный параметр в квантовой теории). При RJX < 1 (малые энергии) следует учитывать только парциальную волну с i = о (jS-волну). Амплитуда рассеяния в этом случае [c.272]

Если параметр ЛдА невелик, фазы рассеяния могут быть получены из измеренных на опыте сечений, поляризаций и др. величин. Эта процедура наз. фазовым анализом. Найденные фазы рассеяния сравниваются с теоретич. предсказаниями и позволяют получить важную информацию о характере взаимодействия. [c.272]

Разрушение при циклическом нагружении волокнистых композиций чрезвычайно сложно и мало изучено. Усталостное разрушение таких композиций обычно начинается с образования трещин в матрице или разрушения связи полимер — волокно. Выносливость резко уменьшается с повышением амплитуды напряжения. Пластичная матрица повышает выносливость по сравнению с хрупкой. С увеличением отношения длины волокон к диаметру вплоть до 200 выносливость возрастает [76]. Тепловыделения при циклических нагрузках снижают выносливость, особенно при высоких частотах [79—80]. Механические потери в композициях особенно велики вблизи границы раздела фаз, рассеяние тепла затруднено, что приводит к быстрому нарастанию температуры и катастрофической потере жесткости и прочности. [c.277]

Объясняя то же самое явление отражением, Брэгг отмечал, что требование совпадения по фазе рассеянных в А, В и С лучей аналогично оптическому отражению в зеркале с точками А, В, С на его поверхности при любом угле падения отражение происходит под углом, равным углу падения (рис. В.2). Как объяснял Брэгг, эта связь отраженной и падающей волн приводит к тому, что волны, рассеянные всеми точками в двух пространственных направлениях относительно плоскости решетки, совпадают одна с другой по фазе. Однако в противоположность отражению в оптике, при падении рентгеновских лучей на плоскость кристаллической решетки амплитуда отраженного пучка составляет очень малую долю от амплитуды падающего пучка. Большая часть излучения проходит через кристалл. Кроме того, лучи, отраженные от последующих плоскостей решетки, параллельных первой, в общем случае не будут совпадать по фазе один с другим. Усиление, однако, можно получить путем подбора угла падения. Как показано на рис. В.З, для этого требуется, чтобы разность пути X Y Z-XYZ равнялась целому числу длин волн. Поскольку Y Y = Y W, то это эквивалентно требованию [c.169]

Перемещение какого-либо из экранов (который, как и остальные, пока будем считать идеальным) в перпендикулярном Н направлении вызывает последствия двух сортов. Во-первых, изменяется интенсивность света, падающего на края как последующих экранов, так и на его собственный (если, конечно, он не является первым сверху) это вызывает соответствующие изменения интенсивностей рассеянных цилиндрических волн. Во-вторых, вместе с положением края изменяется и фаза рассеянного им света, причем неодинаково для разных направлений. [c.97]

Основная особенность голографии, связанная с возможностью сохранения информации о фазах рассеянных предметом волн, проявляется также и при подаче опорного пучка в плос- [c.35]

Нетрудно уловить тесную аналогию между методом регистрации фазы рассеянной волны с помощью голограммы (рис. 1—3) и методом регистрации фазы в двухлучевом интерферометре (рис. 6). Эта аналогия становится почти полной в схемах, которые мы используем для объяснения принципа голографии. [c.121]

Величина а может быть также связана с комплексной фазой рассеяния т], определяющей асимптотическое поведение волновой функции нейтрона (мы рассматриваем только 5-волну, поэтому у величины опущен индекс нуль). [c.367]

Будем предполагать, что модуль фазы рассеяния y] мал по сравнению с единицей это значит, что сечения рассеяния и захвата предполагаются малыми по сравнению с (последнее условие выполняется во всех практически интересных случаях). [c.367]

В 39 мы установили связь между А и комплексной фазой рассеяния г], определяющей асимптотическое поведение [c.405]

При выводе формулы (16) для 6ц мы предполагали, что относительное движение несвязанных атомов подчиняется классическим закономерностям. Однако может оказаться, что и здесь квантовыми эффектами пренебречь нельзя. Для получения точного результата применительно к Ьц необходимо произвести суммирование по квантовомеханическим фазам рассеяния (соответствующие формулы выведены, например, в работах [3] и [9]). Однако непосредственное применение этого метода связано со значительными трудностями, не говоря уже о том, что величины самих фаз рассеяния, как правило, неизвестны, а их отыскание из уравнения Шредингера само по себе представляет чрезвычайно сложную вычислительную [c.388]

Длина рассе5гния — постоянная а, определяющая свободный член в формуле для фазы рассеяния 5 при малых волновых числах к [c.267]

Здесь Рг (со80) — полином Лежандра, 5 — комплексные ф-ции энергии, зависящие от характера взаимодействия я являющиеся элементами 5-матрицы (в представлении, в к-ром диагональны энергия, угл. момент и его проекция). Если число падающих на центр частиц с орбитальным моментом I равно числу идущих от центра частиц с тем же моментом (упругое рассеяние), то 5г = 1. В общем случае 5 1. Эти условия — следствие условия унитарности 5-матрицы. Если возможно только упругое рассеяние, то 5/ = = ехр(21б ) и рассеяние в состоянии с данным характеризуется только одним вещественным параметром б — фазой рассеяния. Если б = 0 при нек-ром I, то рассеяние в состояние с ортитальным моментом I отсутствует. [c.271]

ФАЗОВЫЙ АНАЛИЗ — метод обработки эксперим. данных, применяемый при анализе столкновений частиц. Задача Ф. а.— нахождение фазовых параметров рассеяния микрочастиц. Такой анализ необходим, когда динамич. теория не позволяет вычислить все или хотя бы нек-рые из фаз рассеяния, как это имеет место для сильных взаимодействий, Задача, эквивалентная Ф. а.,— восстановление матрицы рассеяния из эксперимента. [c.271]

При освещении шероховатого объекта когерентным лазерным излучением рассеянный одной из точек поверхности свет интерферирует со светом, рассеянным любой другой точкой, в результате чего возникает хаотическая интерференционная картина—спекл-структура. Ее хаотичность обуславливается случайностью распределения фазы рассеяного света вследствие неоднородности микрорельефа шероховатой поверхности. [c.543]

Во всех типах самонакачивающихся обращающих зеркал на входе задана только одна сигнальная волна волны накачки рождаются из шума. При этом, за исключением единственного генератора с замкнутым резонатором, фазы волн накачки строго не заданы и определяются случайными причинами, например фазой рассеянной шумовой волны. Таким образом, и пространственное положение экстремумов возникающей при генерации динамической решетки оказывается произвольным (определена только ориентация волнового вектора решетки в пространстве, но не ее фаза). Результирующее влияние этой неопределенности в выборе фазы пучков накачки на фазу обращенной волны для разных схем оказывается различным. [c.154]

Выражение восстановление волнового фронта используется для обозначения двухступенчатого фотографического процесса. Регистрация амплитуды и фазы рассеянной электромагнитной [юлны осуществляется на первой ступени путем добавления ко- [c.120]

Амплитуду и фазу рассеянной волны можно зарегистрировать фотографически, если к рассеянной волне, падающей на фотопластинку, добавить когерентный опорный пучок. Простейшая схема осуществления такой суперпозиции световых волн показана на рис. 3 и 9. Широкая плоская волна освещает одновременно предмет и плоское зеркало [11] или треугольную призму [16]. Излучение, рассеянное предметом, создает вблизи фотопластинки поле с амплитудой А х) и фазой ф(х). Призма, поворачивая пучок на малый угол 0, создает там же поле с постоянной амплитудой Ло и линейно меняющейся фазой ах, где а — постоян- [c.129]

Важной и вместе с тем весьма трудно разрешимой проблемой рентгеновской кристаллографии остается задача определения фазы рассеянной волны. Если амплитуда и фаза рассеянной волны не известны одновременно, то невозможно полностью восстановить структуру кристаллического образца. Первая попытка разрешить проблему определения фазы была сделана, по-видимому, Брэггом в 1939 г. [49]. Затем последовали работы Бюргера [50—52], который воспользовался идеей Берша [53]. [c.173]

Физические основы голографического метода получения изображений, иллюстрируемого рис. 1, можно легко объяснить. Отбор одного цвета при восстановлении осуществляется благодаря многократной интерференции белого света на слоях, которые образуются в объеме эмульсии при интерференции опорного поля с полем, рассеянным от предмета. Подобная интерференция возникает в липпмановских фотографиях, впервые описанных в 1894 г. [2]. Расстояние между образующимися слоями равно /2, когда оба пучка в виде плоских волн падают на фотопластинку по нормали. В случае же произвольного рассеивающего предмета (рис. 1,а) максимумы многослойной структуры смещаются вдоль оси 2 в соответствии со сдвигами фаз рассеянного электрического поля относительно опорного поля, а степень [c.213]

Сравнительно просто решается также вопрос о когерентности комбинационного рассеяния света. Действительно, в элементарном акте рассеяния принимает участие, кроме молекулы, еще два фотона, один из которых (первичный) поглощается, а другой излучается. Происходит так называемое неупругое рассеяние на различных центрах. Фаза рассеянного света (фотона) в какой-то мере определяется электронно-колебательным состоянием молекулы, которое у разных молекул быпает различным. Поэтому комбинационное рассеяние некогерентно и интенсивность [c.753]

Смотреть страницы где упоминается термин Фаза рассеяния : [c.525] [c.70] [c.110] [c.277] [c.270] [c.71] [c.288] [c.72] [c.367] [c.443] [c.350] [c.204] [c.667] [c.7] [c.20] [c.116] [c.124] [c.174] [c.174] [c.28] [c.174] [c.717]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...