Плоскость ортогональная

Наиболее удобно применять данный способ характеристики пространственной ориентации поверхности при изображении объектов, ограниченных плоскостями, ортогонально ориентированными в пространстве. Если встает вопрос о передаче с помощью этого метода тональных характеристик модели с произвольным расположением граней в пространстве,, то задача оказывается неразрешимой. В этом случае необходимо усложнить метод, введя градации полутонов в таком количестве, сколько будет различно ориентированных в пространстве плоскостей. [c.58]

Интенсивность излучения спектральная />,, Вт/(ср м ) [интегральная—/, Вт/(ср-м )]—количество лучистой энергии, испускаемое в направлении угла Р в единицу времени элементарной площадкой в пределах единичного элементарного телесного угла, отнесенное к проекции этой площадки на плоскость, ортогональную направлению излучения (рис. 33.2) [c.402]

Рис. 19-6. Стоячие волны (сечение водной поверхности вертикальной плоскостью, ортогональной в плане к вертикальной

Нетрудно убедиться с учетом (3,60), что расстояние между ближайшими сечениями волокон /г-го семейства в плоскости, ортогональной их направлению [c.77]

Для волокнистых композиций с двухмерной периодической решеткой будут только два базисных вектора, расположенных в плоскости, ортогональной к направлению волокон, однако и будет обладать аналогичными свойствами. [c.290]

Теперь пересечем сферу плоскостью, ортогональной этому последнему вектору уравнение плоскости [c.360]

Пересечем затем сферу Sn-2 плоскостью, ортогональной получаем сферу и продолжаем те же рассуждения. Придем в конце концов к окружности Si и, наконец, к паре точек So- [c.360]

Пример 58. Рассмотрим движение частицы, к которой не приложено активных сил, по цилиндру вращения, радиус ортогонального сечения которого равен I, Геодезической линией на цилиндре служит винтовая линия. Пусть касательная к ней образует с плоскостью ортогонального сечения цилиндра угол а. Тогда уравнения траектории в цилиндрических координатах будут [c.208]

В дальнейшем горизонтальную плоскость, ортогональную к оси Oz, на которой мы будем отмечать величины горизонтальных и вертикальных составляющих Н н Z, условимся называть 156 [c.156]

Сдвигающими поверхностями в системе соосных цилиндров являются вертикальные цилиндры, а в системе параллельных пластин — горизонтальные плоскости. Ортогональными материальными поверхностями служат горизонтальные плоскости и вертикальные цилиндры соответственно. Как показал анализ, проведенный в главе 9 (уравнение (9.34)), кривизна ортогональных поверхностей (включающих линии сдвига) приводит к [c.295]

Рассмотрим вначале наиболее простой случай, когда все величины зависят от одной пространственной переменной, например X, а на любой плоскости, ортогональной оси х, каждая величина принимает единственное значение. Это дает основание называть -такие течения одномерными течениями с плоской симметрией. [c.30]

При увеличивающейся деформации растяжения материала напряжение, требуемое для его пластического деформирования, воз растает, а с некоторого значения деформации убывает. Значение максимальной нагрузки, деленное на исходную площадь образца в плоскости, ортогональной приложенному напряжению, называется пределом прочности при растяжении. Материалы, в которых перед разрушением происходит значительная пластическая деформация, называются пластическими. Если же пластическая деформация перед разрушением отсутствует, материал называется хрупким. [c.68]

Известно, что если брусок материала растягивается, то в плоскости, ортогональной растяжению, он сжимается. Коэффициент пропорциональности между относительным уменьшением толщины и относительным увеличением длины называется коэффициентом Пуассона р > 0. Рассмотрим вначале действие только напряжений о,. Если взять элементарный параллелепипед, то в направлении оси х он получит согласно первому закону Гука (2.171) удлинение [c.69]

В то же время в твердом теле в отличие от жидкостей могут распространяться такие поперечные волны, в которых частицы вещества смещаются в плоскости, ортогональной направлению движения волны. Скорость звука поперечных возмущений находится из уравнения [c.71]

В круговом конусе ось х является осью симметрии конуса, 0 равно половине угла раствора конуса, а -линии остаются по-прежнему образующими, а аа-линии превращаются в поперечные сечения, т. е. в сечения конуса плоскостями, ортогональными оси X (рис. 19). [c.156]

Если направляющая поверхность резной поверхности — цилиндрическая, то все ее параллели будут плоскими линиями, расположенными в параллельных плоскостях, ортогональных образующим направляющего цилиндра. [c.213]

Из (6.6) находим модуль 612 и две комбинации других модулей. Проводя аналогичные эксперименты по растяжению образца в плоскости, ортогональной направлению хи а затем в плоскости, ортогональной направлению Х2, получим все необходимые упругие постоянные. Разумеется, существует очень много других способов определения упругих постоянных. [c.41]

Рассмотрим сечения трехмерной поверхности р — v — Т, показанной на рис. А. 1, плоскостями, ортогональными к направлению А. Совмещая эти сечения в одной плоскости, получим диаграмму р — V, изображенную на рис. А. 2. При этом изотермы [c.100]

Если свести в одну плоскость сечения трехмерной поверхности р — V — Т плоскостями, ортогональными к направлению В, то получится диаграмма р — Т, изображенная на рис. А.З. При этом мы оставили лишь линии, соответствующие границам всех [c.100]

В трехмерном пространстве напряжение, действующее на элемент произвольно ориентированной плоскости, проходящей через точку О, может быть записано через его компоненты а -. Можно найти такие три ориентации этой плоскости, при которых сдвиговые напряжения в ней не будут действовать. Эти три плоскости, называемые главными плоскостями, ортогональны между собой. Три перпендикулярные к ним вектора образуют главные оси, а три нормальных к этим плоскостям напряжения принято считать главными напряжениями. Их записывают как а , и (с одиночными индексами), причем удобно считать и Og алгебраически наибольшим и наименьшим напряжениями соответственно. (Ti — наибольшее растягивающее напряжение, обусловленное приложенной к телу нагрузкой. Величины а , и Og можно найти, вычислив значения а, для которых детерминант [c.23]

А6.4.1. Коэффициент интенсивности напряжений. С использованием линейной модели деформирования обнаружено, что, как и во многих других задачах о концентрации напряжений, в устье плоской трещины поля тензоров о(/, 9) и е(/, 9) (здесь г, 9 — полярные координаты в плоскости, ортогональной краю — устью трещины, с началом отсчета в устье) оказываются подобны при самых разных вариантах геометрии тела, формы и ориентации трещины, приложенных нагрузок и температурных полей. Они сингулярны — значения О, е стремятся к бесконечности по мере приближения к началу координат [c.238]

Сложение пар. Пусть даны две пары, определенные соответственно моментами mi и m2 (рис. 14). Рассмотрим некоторую точку О и построим свободные векторы iiii и mj с началом в О. Пусть прямая ОА лежпт на пересечении плоскостей, ортогональных к моментам nil и Шз и проходящих через точку О. Построим на отрезке ОА как на плече эквивалентные заданным пары скользящих векторов (Fi, —Fi) и (Fa, —Fa) соответственно с моментами mi и та. Векторы Fi и Fa, как пересекающиеся в точке А, можно сложить и получить их сумму F = Fi + Fa как скользящий вектор, приложенный в А. Если сложить нри-лож енные в О скользящие векторы —Fi и —Fa, получим в качестве их суммы скользящий вектор —F = —Fj—Fa, приложенный в О. В результате получим пару скользящих векторов F и —F, приложенных соответственно в Л и О момент этой пары равен иа основание 2 [c.19]

Из (3.9) вытекает, что если в некоторой точке р на Sp провести плоскость, ортогональную вектору deap, то вся поверхность может быть расположена только по одну сторону от этой плоскости. [c.434]

В системе координат 12 3, связанной с одним из направлений волокон, модули сдвига были рассчитаны в диагональной плоскости куба и в плоскости, ортогональной ей. В первой из этих плоскостей модуль сдвига вдоль волокон = 0,23Од, а во второй [c.191]

Вектор (функция состояния) Л=т[гхг] называется кинетическим моментом, или моментом количества движения точки (относительно начала координат О), величина [тхТ] — моментом силы. Кинетический момент сохраняется, т. е. /n[rxri = m = onst, если [rxF] = 0 или, эквивалентно, РЦг. Сила в этом случае называется центральной. Тогда движение происходит в плоскости, ортогональной вектору с (и было рассмотрено в 2) [c.159]

В необыкновенной волне вектор электрич. поля лежит в плоскости, ортогональной Яо, а магн. поле волны параллельно внешнему. При ятом выделяют две моды необыкновенных волн быструю, электрич. вектор к-рой перпендикулярен к, а фазовая [c.329]

Результаты Полетта для угла сдвига при восстановлении 8 и коэффициентов бокового расширения /гг и ез, величины которых в случае мгновенного восстановления приведены на рис. 7.3, собраны в таблице 10.2. /12 означает расстояние между двумя материальными плоскостями после восстановления, которые были плоскостями сдвига и находились на единичном расстоянии во время сдвигового течения, а соответствует отношению расстояний между материальными плоскостями, ортогональными плоскостям сдвига в сдвиговом течении. В отношении этих величин предсказания теории эластичной жидкости могут быть сведены к следующему [c.304]

Телескопическим мы называем такое течение, когда любой заданный жидкий цилиндр г= onst без вращения жестко движется параллельно оси трубы со скоростью v( r, t). Такие цилиндры являются, следовательно,сдвиговыми поверхностями, а плоскости ф = onst (которые проходят через ось трубы) будут, очевидно, материальными плоскостями, ортогональными к поверхностям [c.433]

Отсюда следует, что длину волны излучения можно перестраивать, изменяя период магнита X, или, при данном магните, меняя энергию Е электронного пучка. Выбирая, например, X, = = 10 см и /(= 1, находим, что при изменении энергии электронов от 10 до 10 МэВ излучаемый свет попадает в диапазон от инфракрасного до ультрафиолетового. Заметим, что, согласно нашему обсуждению, излучение должно быть поляризовано в плоскости, ортогональной направлению магнитного поля (см. также рис. 6.54). Чтобы найти форму спектральной линии и ширину полосы излучения, заметим, что в рассмотренной выше системе отсчета электрон излучает в течение времени ht = = (//с) [1 — (Уг/с)2] /2, где / — полная длина магиита ондулятора. Из выражения (6.54) следует, что излучение, испускаемое каждым электроном, имеет вид прямоугольного импульса, содержащего число циклов Л цикл = m lS-t /2п l/Xq, Т. е. равное числу периодов Nw = 1/К ондулятора. Тогда из теории преобразования Фурье следует, что спектр мощности такого импульса [c.430]

Смотреть страницы где упоминается термин Плоскость ортогональная : [c.29] [c.95] [c.186] [c.59] [c.400] [c.456] [c.459] [c.71] [c.74] [c.364] [c.166] [c.208] [c.156] [c.228] [c.308] [c.185] [c.151] [c.213] [c.38] [c.20] [c.185] [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...