Упругое рассеянные частиц

УПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ ЧАСТИЦ [c.212]

Упругое рассеяние частиц [c.217]

Упругое рассеяние частиц 9 [c.229]

Очень простое правило отбора, связанное с выполнением закона сохранения четности, возникает для упругого рассеяния частиц (например, нуклонов) на ядрах в процессе рассеяния I может изменяться только на четное число. Это заключение следует из того, что при упругом рассеянии ни состояние ядра, ни состояние бомбардирующей частицы, не изменяются. Единственное, что с ними может произойти,—это переориентация спина, при которой четность сохраняется. Но тогда должна сохраняться и четность волновой функции, описывающей относительное движение частиц. Отсюда следует, в соответствии с формулой [c.275]

Отметим, что нашему определению реакции удовлетворяет, как частный случай, и упругое рассеяние частиц. [c.113]

Мы установили, что процесс упругого рассеяния частиц в веществе полностью определяется видом потенциала взаимодействия. [c.34]

В том хорошо изученном случае, когда энергия взаимодействия падающей частицы (скажем, электрона) с отдельными электронами атома мала по сравнению с энергией самой частицы, передача энергии от частицы атомному электрону представляет собой довольно редкое явление. Наиболее вероятным будет прохождение частиц через атом без потери энергии, или, иначе говоря, упругое рассеяние частиц. [c.146]

Если рассеивателем является ядро, то Од представляет собой сечение упругого рассеяния частиц, не связанного с образованием составного ядра, а — сечение всех процессов, свя- [c.167]

Если —О, то эта формула переходит в (17.6 )- Формулой (17.13) можно пользоваться при определении сечения упругого рассеяния частиц ядрами, не связанного с образованием составного ядра. [c.168]

Перейдём теперь к рассмотрению упругого рассеяния частиц поглощающими ядрами. Соотношения, полученные в 17, показывают, что поглощение вызывает дополнительное возмущение падающей волны и, следовательно, приводит к дополнительному упругому рассеянию частиц, которое не связано с образованием составного ядра и последующим испусканием частиц. Это упругое рассеяние, обусловленное наличием поглощающего рассеивателя, в случае малых. длин волн частиц / —радиус ядра) аналогично диффракции света от абсолютно чёрного шара и может быть поэтому названо диффракционным рассеянием Чтобы сделать более ясной эту аналогию, напомним, что диффракционные явления в оптике наблюдаются в том случае, если на пути распространения света стоит непрозрачный, поглощающий свет экран. Диффракционные явления, характеризующиеся отсутствием резкой границы между областями света и тени, представляют собой отклонения от геометрической оптики и непосредственно связаны с, волновой природой света они проявляются тем сильнее, чем меньше размеры непрозрачных тел по сравнению с длиной волны света. Так как ядра в определённой области энергии поглощают падающие на них частицы, т. е. ведут себя по отношению к ним как непрозрачные, поглощающие экраны, то, наблюдая в таких условиях упругое рассеяние частиц, мы должны получить диффракционную картину. [c.186]

Оборудование, необходимое для исследований по методу ЯР, мало отличается от оборудования для ОРР. Естественно, применяемый детектор должен быть чувствителен к интересующим продуктам ядерных реакций (обычно а-частицы, дейтроны, протоны и др.). Для поглощения упруго рассеянных частиц используют специально подобранную по толщине прокладку майлара, располагаемую перед детектором. [c.167]

Отметим особо частные случаи Р2 — 1 (упругое рассеяние nti = mi, /гац==/га2)и pi = p2=l (упругое рассеяние частиц равных масс m-i = mi = тц = ni2= У). При Р2= 1 [c.43]

Выражение (24,9) в точности совпадает с выражением для дифракции Фраунгофера на абсолютно черном шарике. Это совпадение носит, очевидно, не случайный характер, а является следствием волновой природы частиц. В связи с этой оптической аналогией упругое рассеяние частиц, вызванное сильными не -пр тими процессами, называют дифракционным рассеянием. Как видно из изложенного, для этого рассеяния характерно резко вытянутое вперед угловое распределение. полуширина которого определяется соотношением между длиной волны де-Бройля и эффективным радиусом взаимодействия сталкивающихся частиц. [c.137]

Из оптической теоремы можно строго без привлечения использованных выше модельных представлений получить основные черты углового распределения упруго рассеянных частиц при высоких энергиях. [c.140]

Рассмотрим другой важный пример—упругое рассеяние частиц со спином 1/2 (например, рассеяние нейтронов на протонах). Система характеризуется квантовыми числами (Е, I, т, [А1, [Аг)- Введем квантовые числа интегралов движения У и и квантовое число суммарного спина частиц (оно может принимать значения О и 1) [c.147]

Даже в случае упругого рассеяния частиц со спином 1/2 на частицах со спином, равным нулю, анализ угловых распределений не дает полной информации о параметрах 5-матрицы— фазах. В этом случае, как было показано в 26, 5-матрица имеет вид [c.171]

Упругое рассеяние частиц — наиболее простой процесс их взаимодействия. Опо прямо связано с динамикой этого взаимодействия и структурой центра рассеяния, прежде всего — с его размерами (вспомним знаменитые опыты Э. Резерфорда по рассеянию атомами се-частиц, в которых было обнаружено существование атомных ядер). [c.91]

Поэтому исследованию упругого рассеяния частиц нри разных энергиях и переданных импульсах (а также спиновых состояниях, об этом будет рассказано немного дальше) посвящено множество экспериментов. Особенно тщательно изучалось упругое рассеяние при малых переданных импульсах ( далекие столкновения ), поскольку оно наиболее прямым образом связано с важнейшими постулатами квантовой теории ноля и может служить для их проверки. [c.91]

Упругое рассеяние частиц [c.121]

Упругое рассеяние частиц 131 [c.131]

Кинематика упругого рассеяния частиц. Частица массы 1712 сталкивается с неподвижной частицей массы шх- Пайти энергии частиц после упругого рассеяния. О — угол рассеяния в с. ц. м. [c.480]

Лекция 11. Упругое рассеяние частиц 75 [c.75]

Комптон обратил внимание на то, что первая и вторая закономерности весьма сходны с картиной упругого рассеяния частиц, где энергия рассеянной частицы отлична от первоначальной энергии и зависит от угла рассеяния (см. 19, п. 1). В связи с этим он предложил квантовую интерпретацию явления рассеяния, согласно которой рентгеновские лучи надо рассматривать как поток частиц-фотонов, упруго рассеивающихся на других частицах —электронах. Так как электроны содержатся во всех атомах и для них выполняется условие Ef > Ее (связь с атомом несущественна), то рассматриваемый процесс можяо описать в любой среде как рассеяние фотона на свободном электроне. В связи [c.247]

ДЛИНА РАССЕЯНИЯ — величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассеяния частиц при малых энергиях (импульсах). Введена Э. Ферми (Е. Fermi). Для короткодействующих потенциалов амплитуда fi рассеяния бесспиноеых частиц в состоянии с орбитальным моментом I при [c.703]

Общий метод доказательства П. т. для растущих полных сечений взаимодействия [2], а также её обоб-щенве на диффереяц. сечения процессов, связанных соотношениями кроссинг-симметрии, разработаны в [3—5]. Показано, что в предположении об отсутствии осцилляций амплитуд рассеяния при во дифферент сечения упругого рассеяния частиц и античастиц при фикеяров. аначеинях квадрата переданного 4-импульса I стремятся к одинаковому пределу с ростом [c.83]

Информацию о взаимодействии дают измерения поляризационных аффектов. Для упругого рассеяния частиц со спином о на частицах со спином /2 (наир., нион-нуклонного рассеяния) вместо (2) имеем [c.272]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

Наиб, важное квантовое свойство всех Э. ч.—их способность рождаться и уничтожаться (испускаться и поглощаться) при взаимодействии с др. частицами. В этом отношении они полностью аналогичны фотонам. Э. ч.— это специфич. кванты материи, более точно—кванты соответствующих полей физических. Все процессы с Э. ч. протекают через последовательность актов их поглощения и испускания. Только на этой основе можно понять, напр., процесс рождения я -мезона при столкновении двух протонов (р+р->р+п+тс ) или процесс аннигилящси электрона и позитрона, когда взамен исчезнувших частиц возникают, напр., два у-квакта (е -f-e - у-(-у). Но и процессы упругого рассеяния частиц, напр. е +р->е +р, также связаны с поглощением нач. частиц и рождением конечных частиц. Распад нестабильных Э. ч. на более лёгкие частицы, сопровождаемый выделением энергии, отвечает той же закономерности и является процессом, в к-ром продукты распада рождаются в момент самого распада и до этого момента не существуют, В этом отношении распад Э, ч. подобен распаду возбуждённого атома на осн. состояние и фотон. Примерами распадов Э. ч. могут служить [c.598]

Сущность эффекта теней состоит в том, что заряженные частицы, падающие на монокрис-таллическую мишень, испытывают взаимодействие с ядрами атомов, расположенных в узлах решетки кристалла. Упруго рассеянные частицы разлетаются в разные стороны, в том числе и в направлениях, близких к направлениям кристаллографических [c.43]

Если вылетающая частица того же сорта, что и падающая, и внутренние состояния начального ядра и ядра, остающегося после распада составного ядра, совпадают, то мы имеем дело с упругим рассеянием частиц. Можно сказать, что упругое рассеяние представляет собой сравнительно редкое событие при ядерных столкновениях, так как распад составного ядра может происходить, вообще говоря, различными способами, при которых вылетающая частица отли- [c.148]

Суш ественно дополнены новыми задачами главы 1, 4, б, 7. В главу 1 введен новый раздел Космодинамика . Здесь собраны задачи, в которых вектор Лапласа используется для анализа коррекции траектории космического аппарата в пространстве и относительного движения в окрестности траектории космического аппарата. Приведено решение задачи о движении в космосе с малой тягой и задача о гравитационном ударе при облете планеты. Изложены решения задачи двух тел, упругого рассеяния частиц, ограниченная задача трех тел, рассмотрен вклад Луны в ускорение свободного падения. В главу б вошли задачи о движении маятника Пошехонова, гирокомпаса, кельтского камня, гироскопической стабилизации и пределе Роша. Раздел Электромеханика содержит 20 задач, в которых рассмотрены бесконтактные подвесы, космическая электростанция, униполярный генератор Фарадея, электромагнит, асинхронный двигатель, проводники во враш аюш емся магнитном поле, движение диэлектриков и парамагнетиков в неоднородном поле. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...