Процесс Движение смеси

Предполагая, что в процессе движения смеси происходит конденсация, получим [c.118]

Другим предельным течением является полностью замороженное течение, когда параметры, характеризующие релаксационный процесс, остаются неизменными в процессе движения смеси. Это течение также является изоэнтропическим. В полностью замороженном течении сохраняются неизменными молярные доли различных компонент, энергия колебательных степеней свободы молекул, скорости и температуры частиц, а процессы конденсации вообще не происходят. [c.42]

Другим предельным течением является полностью замороженное течение, когда параметры, характеризующие релаксационный процесс, остаются неизменными в процессе движения смеси. Это течение также является изоэнтропическим, поскольку правая часть уравнения производства энтропии (1.44) и в этом случае обращается в нуль из-за равенства нулю скоростей соответствующих процессов В полностью замороженном течении сохраняются неизменными молярные доли различных компонент, энергия колебательных степеней свободы молекул, скорости и температуры частиц, а процессы конденсации и кристаллизации вообще не происходят. В предельном замороженном течении в выходном сечении сопла заданной формы и с заданными параметрами торможения получается минимальное давление по сравнению с любым другим процессом истечения, поскольку запасенная в покоящемся газе энергия диссоциации и колебательных степеней свободы, теплота конденсации и кристаллизации, а также тепловая энергия частиц не передаются в поступательные и вращательные степени свободы молекул (последние всегда предполагаются в равновесии между собой) и, следовательно, не переходят затем в энергию направленного движения газа. [c.191]

В рассмотренных выше главах переход фаз в процессе движения смеси не учитывался. При этом предполагалось, что найденные без учета перехода фаз зависимости могут быть использованы для интегрирования диффе- [c.270]

КОЙ фаз внутри канала) также имеет важное значение для развития процесса кипения и возникновения кризиса кипения. На рис. 4-4 показаны характерные режимы течения пароводяной смеси в трубах. В зависимости -от содержания пара, скорости движения смеси, диаметра трубы и ее расположения в пространстве характер движения оказывается различным в виде однородной эмульсии (рис. 4-4,а), в виде двух самостоятельных потоков воды и пара (рис. 4-4,6, 5). В одних случаях при этом вода движется по периферии у стенки в форме пленки, а пар в центральной части трубы (рис. 4-4,6), в других получается раздельное движение — жидкость в одной, а пар в другой части трубы (рис. 4-4, 3). Пузырьковый режим течения смеси (рис. 4-4, в, г) различен при вертикальном и горизонтальном положениях трубы. [c.108]

Нефть, как правило, не обладает агрессивными свойствами более того, она часто ингибирует процесс коррозии за счет образования тонких пленок на поверхности труб [С]. Однако при больших скоростях движения смесей воды с нефтью такие пленки смываются. [c.41]

Известно большое значение процесса барботажа и уноса для проектирования ответственных аппаратов в различных отраслях техники. Однако изучение устойчивости динамического двухкомпонентного слоя, т. е. слоя, существующего лишь в процессе движения, получило развитие сравнительно недавно. Формы совместного движения газа и жидкости или двух несмешивающихся жидкостей исключительно многообразны и охватывают различные случаи от движения двух потоков, взаимодействующих только на одной непрерывной поверхности раздела, до движения потока, в котором обе фазы раздроблены и структура смеси весьма неустойчива. [c.324]

Поршень / совершает возвратно-поступательное движение в цилиндре II, снабженном всасывающим III) и выхлопным IV) клапанами. В процессе а-1 поршень движется слева направо, в цилиндре создается разрежение, открывается всасывающий клапан III и в цилиндр подается горючая смесь, приготовленная в специальном устройстве — карбюраторе. Горючей смесью в цикле Отто является воздух, смешанный с некоторым количеством паров бензина (или другого горючего). После того как поршень дойдет до крайнего правого положения, процесс заполнения цилиндра горючей смесью заканчивается и всасывающий клапан закрывается, поршень начинает двигаться в обратном направлении — справа налево. При этом горючая смесь в цилиндре сжимается и ее давление возрастает (процесс 1-2). После того как давление смеси в цилиндре достигает определенной величины, соответствующей точке 2 на индикаторной диаграмме, с помощью электрической свечи V производится поджигание горючей смеси. Процесс сгорания смеси происходит практически мгновенно, поршень не успевает переместиться, и поэтому процесс сгорания можно считать изохорным. В процессе сгорания выделяется тепло, за счет которого рабочее тело, находящееся в цилиндре, нагревается и его давление повышается до величины, соответствующей точке 5 на индикаторной диаграмме. Под действием этого давления поршень вновь перемещается вправо, совершая при этом работу расширения, отдаваемую внешнему потребителю. После того как поршень дойдет до правой мертвой точки, с помощью специального устройства открывается выхлопной клапан IV и давление в цилиндре снижается до значения, несколько превышающего атмосферное (процесс 4-5) при этом часть газа выходит из цилиндра. Затем поршень вновь движется влево, выталкивая из цилиндра в атмосферу оставшуюся часть отработавших газов . [c.320]

Для надежности определения начала кипения, кроме измерения температуры потока по длине, производятся еще измерения распределения давления. Поскольку процесс кипения сопровождается увеличением объема паровой фазы, скорость движения смеси по длине трубы также увеличивается. Это обусловливает затрату большой силы на ускорение потока и на преодоление трения потока о стенку. Вследствие этого наблюдается увеличение градиента давления по длине трубы и соответствующее падение температуры насыщения, особенно на выходе из трубы. Это необходимо учитывать при обработке опытных данных. [c.255]

А р м а н д А. А., Исследование процесса движения и сопротивления при движении двухфазной смеси по горизонтальным трубам, Известия ВТИ, 1946, № 1. [c.411]

Принято считать, что процесс смешения газов внутри свободной турбулентной струи подчиняется закону постоянства количества движения. Применительно к движению газов этот закон выражается тем, что количество движения смеси равняется сум.ме количества движения потоков исходных газов [c.73]

Гомогенным называют такое течение двухфазной среды, когда смесь рассматривают как однофазную среду, обладающую некоторыми осредненными характеристиками. Такой подход сильно упрощает исследование и позволяет использовать все уравнения гидроаэромеханики в обычном виде. Осреднение свойств двухфазной среды производится в предположении о равновесном состоянии смеси в процессе движения. В действительности, при движении двухфазной смеси процесс может быть неравновесным. Например, при течении пара с каплями через сопло теплообмен происходит не мгновенно и, следовательно, параметры каждой из фаз и всей смеси зависят от скорости протекания процесса. Скорость процесса расширения зависит от ускорения потока, т. е. при установившемся движении от градиента скорости потока вдоль оси сопла. Массообмен, т. е. конденсация на каплях или испарение капель, связан с теплообменом. Следовательно, концентрация жидкой фазы в паре меняется и также зависит от градиента скорости потока. Несмотря на эти замечания, изучение гомогенных течений двухфазной среды представляет определенный интерес. Во-первых, имеются технически важные задачи, в которых процесс изменения параметров смеси идет достаточно медленно. Во-вторых, с помощью теории гомогенных течений можно просто рассмотреть предельные частные случаи и установить границы, в которых может сказываться влияние неравновесности процессов. [c.199]

Схема конденсационной установки с постоянным отсосом неконденсирующихся газов показана на рис. 5.1, в. Смесь пара и воздуха, поступающая в конденсатор, будет двигаться по направлению к зоне отсоса так, как показано на рисунке стрелкой. В процессе движения из паровоздушной смеси будет выпадать конденсат, и поэтому концентрация воздуха в ней будет увеличиваться. В результате воздушный насос (эжектор) будет отсасывать смесь с высоким содержанием воздуха. [c.182]

Сущность метода исследований в этих работах заключалась в проведении эксперимента в лабораторных или натурных условиях, в процессе которого определялись лишь расход газа и жидкости и распределение давления по длине трубопровода. При обработке экспериментальных данных обычно устанавливали зависимость между потерями напора на трение при движении смеси (Ар ) и различного рода комбинациями величин (Ар ) и (Apj). определяемых расчетным путем из условий течения однородной жидкости. [c.7]

Основные особенности процессов движения и тепломассопереноса в реагирующих смесях газов лежат в термодинамической или, точнее, в термохимической области. Рассмотрим вывод уравнения теплового баланса движущейся смеси газов и уравнений диффузии отдельных ее компонент. [c.695]

Процесс коксования в необогреваемых камерах (так называемых камерах замедленного коксования) начинается с нагрева сырья в печах и смешения с рециркулирующей жидкостью в колонне, в результате чего температура смеси достигает 400 °С. Затем эта смесь нагревается в печи до 530 °С. Во избежание коксования в змеевиках в печь подается турбулизатор — водяной пар, резко увеличивающий скорость движения смеси через печь. Смесь попадает в камеру, с верха которой удаляются водяной пар, газ и пары дистиллята коксования при 440—480°С. Эта смесь подвергается разделению, сепарации, стабилизации, промывке и т. д. Заполненная коксом камера периодически отключается, продувается водяным паром для удаления паров из пористого кокса, а затем охлаждается водой. Далее кокс удаляется из камеры гидравлическим способом. [c.162]

На величину скорости сгорания очень сильно влияет характер движения смеси. При усилении турбулентности рабочей смеси (воздуха) скорость распространения фронта пламени увеличивается. Условия протекания процесса сгорания у карбюраторных двигателей и дизелей совершенно различны, поэтому рассмотрим специфические особенности протекания процесса сгорания в каждом из вышеуказанных двигателей в отдельности. У карбюраторных [c.278]

Во время работы двигателя на холо-сто.м ходу дроссельная заслонка 13 полностью закрыта и за ней создается высокое разрежение. Топливо через жиклер холостого хода 14 поступает по каналам к выходному отверстию 10 системы холостого хода. В процессе движения топлива по каналам системы холостого хода к нему через воздушный жиклер 5 примешивается воздух, создающий в каналах эмульсию. На выходе отверстия 10 помещен конический регулировочный винт 9, которым можно менять проходное сечение отверстия 10. Таким образом, винтом 9 можно менять состав горючей смеси. У некоторых карбюраторов регулировочный винт, которым изменяют количество поступающего для эмульсирования топлива, устанавливают в отверстии жиклера 5 системы холостого хода. [c.145]

В некоторых двигателях применяются поршни с днищем специальной формы. Порщень с таким днищем показан на фиг. 44, е. Выступ Б днища вытесняет рабочую смесь из щели между головкой цилиндра и днищем поршня, когда порщень в такте сжатия приближается к верхней мертвой точке, что способствует завихрению смеси. Вихревое движение смеси ускоряет процесс сгорания, уменьшая тем самым склонность двигателя к детонации. [c.86]

Вывод обобщенных соотношений Стефана-Максвелла методами термодинамики необратимых процессов. Для феноменологического вывода соотношений Стефана-Максвелла (для регулярных движений смеси) разрешим уравнения (2.3.16) и (2.3.17) относительно обобщенных термодинамических сил XQJ и X J =- p/n )d J (р = 1,2,...,//) через потоки J J и (1,2,...,//) [c.99]

ГИИ является исключительно кинематическим процессом, зависящим только от выбора операции осреднения и турбулентных движений смеси. [c.183]

Своеобразным разделом теории движения смесей жидкостей и газов можно считать теорию движения влаги в пористой среде при неполном но значительном) ее насыщении. Интерес к этого рода задачам возник главным образом в связи с задачами сельскохозяйственного почвоведения. "Это направление представлено в Советском Союзе единичными работами. Близкий по существу круг исследований, связанный с изучением другого класса физико-химических процессов (сушка и др.), ведется А. В. Лыковым и его сотрудниками. Самостоятельной областью исследований являет- ся изучение физико-химических процессов при движении жидкости тонких слоях. Работы в этой области широко развернуты в нашей стране в течение нескольких десятилетий (Б. В. Дерягин и др). [c.587]

Общая тенденция проявления свойств реального газа в течениях в соплах состоит в следующем. На входе в канал в высокотемпературном газе внутренняя энергия распределена равновесно по различным степеням свободы молекул газовой смеси — как активным, так и инертным. По мере продвижения в сопле газовая частица приобретает кинетическую энергию прежде всего за счет внутренней энергии активных степеней свободы. В процессе движения энергия инертных степеней свободы посредством [c.116]

Измерение массового расхода гетерогенных потоков. Проведение измерений в этом случае сопряжено с большими принципиальными затруднениями. Существует два вида двухфазных потоков потоки жидкости или газа, несущие твердые взвешенные частицы, и потоки, представляющие собой смеси жидкости и газа или двух взаимно нерастворимых жидкостей. Основное различие этих двух родов двухфазных систем заключается в том, что твердые частицы сохраняют в процессе движения свою форму и массу, в то время как пузыри, капли, пленки газожидкостных смесей обычно меняют свою форму, а часто и массу 3 результате слияния или разрывов отдельных элементов потока. Местная мгновенная плотность потоков с твердыми включениями зависит не только от значений плотности входящих в смесь компонентов, но и от геометрической формы твердых частиц, которые определяют плотность упаковки этих частиц. [c.386]

Другим предельным течением является полностью заморожен-Еое течение, когда параметры, характеризующие релаксационный процесс, остаются неизменными в процессе движения смеси. Это течение также является изоэнтропическим. В полностью замороженном течении сохраняются неизменными молярные доли различных компонентов и энергия колебательных степенех свободы молекул. Предельному замороженному течению с заданными парахметрами торможения отвечает минимальное давление в выходном сечении сопла по сравнению с любым другим процессом истечения, поскольку запасенная в покоящемся газе энергия диссоциации и колебательных степеней свободы не передается в пост> пательные и вращательные степени свободы молекул (последние всегда предполагаются в равновесии между собой) и, следовательно, пе переходит затем в энергию направленного движения газа. [c.251]

Неравновесное течение. Рассмотренные в предыдущем разделе случаи практически не реализуются. Частицы могут ускоряться лишь под действием аэродинамических сил, возникающих при обтекании их газом, движущимся с большей, чем частицы, скоростью. Аналогично частицы передают тепло, если их температура выше температуры газа. Наличие разностей скоростей и температур между газом и частицами приводит к тому, что процесс движения смеси является неравповесным. Из уравнений (7.5), (7.7) следует, что разность скоростей и температур будет тем больше, чем больше число Стоксй, т е. чем больше размер частиц, плотность вещества частиц и чем меньше абсолютные размеры сопла и вязкость газа. Точное определение параметров газа и частиц в рамках одномерного приближения возможно лишь при численном решении системы [c.300]

Многообразие, взаимовлияние и сложность эффектов неодно-фазности (фазовые переходы, химические реакции, теплообмен, силовое взаимодействие, прочность, капиллярные эффекты, пуль-сационное и хаотическое движение, вращение и столкновение частиц, их дробление, коагуляция и т. д.) и обстоятельств, в которых эти эффекты проявляются, приводит к некоторой разобщенности исследований, разрыву между теорией и экспериментом. В связи с этим главная задача данной книги изложить с единой точки зрения основные представления, необходимые для понимания и расчета процессов движения гетерогенных смесей в различных ситуациях. [c.5]

Качество горелочных устройств во многом определяется процессом смесеподготовки, т.е. смешением горючего и окислителя, конечная цель которого — создание гомогенной смеси компонентов топлива [34—40, 62, 63, 106, 141, 144, 245]. Для этого в камерах сгорания, горелочных устройствах широко используют криволинейные линии тока, закрутку потока и другие способы образования течения с интенсивной завихренностью [62, 106]. Примером может служить камера сгорания поршневого двигателя со стратифицированным зарядом (рис. 1.9). Закрутка поступающего воздуха и всасывающе-выталкивающее движение смеси, так называемое хлюпание, возникающее из-за выемки в днище поршня, позволяют решить две проблемы снизить эмиссию загрязняющих веществ и повысить КПД. Эти же моменты используются и для организации хорошей смесеподготовки в двигателях, работающих по циклу Дизеля. Закрутку потока используют [c.29]

В газожидкостных потоках дискретной фазой является газ, непрерывной средой — жидкость. Потери давления при движении таких потоков складываются из потерь на трение и потерь на подъем газожидкостной смеси. Так как дискретная фаза в газожидкостных системах и процессе движения подвергается деформациям, то в отлнчн( от взвесенесущих потоков газожидкостные потоки отличаются большим разнообразием режимов движения [c.280]

При сжигании мазута ввиду большей излучательной способ-Н10СТИ факела устойчивое горение в холодном пространстве можно получить только при тонком распыливании топлива, обе спечивающем его быструю газификацию. Сжигать пылевидное топливо (из тощих углей) в этих условиях практически не удается, так как нельзя обеспечить необходимое тепловое напряжение горения. В приведенном выше примере не учтено влияние возврата, поскольку последний, ускоряя процесс воспламенения смеси, не влияет на тепловой баланс факела, если, конечно температура возврата равняется Т . Влияние на воспламенение смеси возврата и раскаленных окружающих стен широко используют в топочной технике. Например, в горелках потокам топлива и воздуха придают вращательное движение, вследствие чего при выходе из горелки горючая смесь отбрасывается к периферии, в центре по оси горелки устанавливается область пониженного давления, куда устремляется возврат, ускоряющий зажигание горючей смеси. Аналогичный эффект дает так называемый воротник Ляховского, а также плохо обтекаемое тело, устанавливаемое на выходе из горелки, и другие устройства. [c.163]

Построение теоргтических моделей, адекватных физической реальности, и создание инженерных методов расчета оборудования с учетом особенностей двухфазных течений невозможно без изучения волновой динамики газо- и парожидкостных сред. Особенности проявления волновых свойств зависят как от состояния и структуры самой среды, так и от амплитуды и частоты вносимых в нее возмущений. При этом предметом изучения становятся релаксационные и диссипативные процессы, происходящие в двухфазных средах при распространении в них волны возмущения. Времена протекания этих процессов, их взаимное влияние определяют эволюцию генерируемых волн в нестационарных условиях, скорость их распространения и интенсивность. Как показали многочисленные эксперименты, в газодинамике двухфазных потоков паро-(газо-) капельной структуры определяющим является обмен количеством движения между молекулами несущей газовой среды и каплями жидкости. При рассмотрении быстропротекающих процессов в смесях жидкости с пузырьками пара и газа определяющими являются инерционные свойства жидкости при внутренних радиальных ее движениях, возникающих в результате взаимодействия молекул газа в пузырьках с прилегающими к ним объемами жидкости При добавлении пузырьков газа мало меняется средняя плотность среды при достаточно малых концентрациях пузырьков, но характер изменения давления меняется существенно. [c.32]

В последнее время особый интерес проявляется к двухфазным средам. Двухфазные среды представляют собой смеси, в которых одно вещество присутствует в двух агрегатных состояниях, например газообразном и жидком (пар с каплями жидкости или жидкость с паровыми пузырьками). Изучение законов движения таких сред невозможно без привлечения молекулярной физики и, в частности, кинетики фазовых превращений. Жидкости и газы (или пары жидкостей) широко используются в качестве теплоносителей в энергетике. Процессы тепломас-сопереноса составляют важнейшую особенность движения жидкостей и газов в элементах энергетических установок. В теплоэнергетике существенную роль играют также процессы движения газовых смесей при горении (например, в камерах сгорания газотурбинных двигателей, в топочных устройствах котлов), сопровождающиеся изменением их физических свойств. [c.8]

Принцип действия газодинамического лазера можно кратко описать следующим образом (рис. 6.22). Предположим, что вначале газовая смесь находится при высокой температуре (например, Т = 1400 К) и высоком давлении (например, р = 17 атм) в соответствующем резервуаре. Поскольку газ первоначально находится в термодинамическом равновесии, у молекулы СО2 будет большой населенность уровня 00 1 (порядка 10% населенности основного состояния см. рис. 6.22,6). Разумеется, по сравнению с этой населенность нижнего уровня является более высокой ( 25%), и, следовательно, инверсия населенностей отсутствует. Предположим теперь, что газовая смесь истекает через какне-то сопла (рис. 6.22, е). Поскольку расширение является адиабатическим, температура поступательного движения смеси становится очень низкой. За счет VT-релаксации населенности как верхнего, так и нижнего лазерных уровней будут стремиться к новым равновесным значениям. Однако, поскольку время жизни верхнего уровня больше времени жизни нижнего, релаксация нижнего уровня произойдет на более ранней стадии процесса расширения (рис. 6.22,6). Таким образом, ниже по потоку от зоны расширения будет существовать достаточно широкая область с инверсией населенностей. Протяженность этой области L приближенно определяется временем, необходимым для передачи возбуждения от молекулы N2 молекуле СО2. При этом оба лазерных зеркала выбирают прямоугольной формы и их располагают так, как показано на рис. 6.22, е. Такой способ создания инверсии населенностей будет эффективным лишь в [c.375]

Э Детальную модель этих процессов можно найти в статье Б.С. Когарко, Движение смеси жидкости с газовыми пузырьками, сб. трудов Междунар. симпозиума по не-установившимся течениям воды с большими скоростями (Ленинград, 22—26 нюня 1971), Наука , М., 1973, стр. 243—246, и в других статьях того же автора. [c.106]

Для вращающегося В. (сх. а) момент Т и угловая скорость ю, а для поступательно движущегося Б. (сх., б) проекция силы F на направление движения и линейная скорость v направлены в. одну сторону. Обычно В. совпадает с входным звеном, - но в процессе движения одно и то Же входное звено может быть ведущим или ведомым, например, поршень в двигателе внутреннего сгорания при вса-, сывании и сжатии. смеси, а также при выпуске отработанных газов — ведомое звено, при сгорании смеси — ведущее звено. [c.33]

Теплоотдача в стенки. Тепло, уходяш ее в стенки, замедляет реакцию сгорания, уменьшает значение Ртах, поэтому должно быть уменьшено 6 Количество тепла, ухояятттее в стенки цилиндра в процессе сгорания за счет вихревых движений, в обычных условиях невелико и компенсируется ускорением процесса зажигания смеси. Тепло, уходягцее за счет лучеиспускания, может быть подсчитано за каждый момент времени по уравнению [c.252]

Течение взаиморастворимых газожидкостных смесей характеризуется тем, что в процессе движения изменяется компонентный состав фаз. Если течение достаточно медленно, то можно предположить наличие локального термодинамического равновесия газовой и жидкой фаз. Тогда для замыкания получающейся системы уравнений можно воспользоваться условиями равенства химических потенциалов фаз (см. примечание на стр. 35). [c.202]

Вместе с тем, оценивая в целом состояние проблемы замыкания первого порядка, следует признать, что в настоящее время фактически не существует общей феноменологической теории турбулентной теплопроводности и турбулентной диффузии для многокомпонентных смесей. Используемые в литературе градиентные соотношения (см., например, Монин, Яглом 1965 Ван Мигем, 1977 Лапин, Стрелец, 1989)) не обладают достаточной общностью и получены, в основном, для однородной жидкости, причем либо для турбулентных потоков с четко выраженным доминирующим направлением, либо при сильных и не всегда оправданных предположениях, таких, например, как равенство путей смешения для процессов турбулентного переноса количества движения, тепла или вещества пассивной примеси (см. 3.3). В связи с этим, возникает необходимость рассмотрения других подходов к проблеме замыкания гидродинамических уравнений среднего движения смеси на уровне моделей первого порядка, например, в рамках термодинамического подхода к теории турбулентности сжимаемого газового континуума. Так, онзагеровский формализм неравновесной термодинамики позволяет получить наиболее общую структуру реологических соотношений для турбулентных потоков диффузии и тепла в многокомпонентной смеси, в том числе, в виде обобщенных соотношений Стефана-Максвелла для турбулентной многокомпонентной диффузии и соответствующего им выражения для [c.209]

Принципиальным отличием движения газожидкостных смесей от движения обычных смесей жидкости или газа с твердыми частицами является то, что взвешенные элементы в газожидкостных потоках в процессе движения обычно меняют свою форму, а часто и размер, например при разделении или слиянии отдельных пузырей и капель. Усложняет даления и то, что течение среды теперь происходит в обеих фазах, в том числе во взвешенных элементах. Специфическим является также продление эффекта поверхностного натяжения на границе компонент. Поэтому изучение движения отдельных пузырей и капель является в зна- аиз ельной мере самостоятельным вопросом. [c.772]

В общем случае для определения массового расхода многофазного потока необходимо знать скорости движения каждой фазы, плотности каждой фазы и соотношения фаз в данном поперечном сечении трубопровода. Пока еще не найдено принципиальное объединение этих измерений в одном приборе. Известные массовые расходомеры, если пренебречь специфическими погрешностями, вызванными центробежным разделением фаз, в лучшем случаеУреагируют на некоторую кажущуюся массовую скорость движения смеси. Определение связи регистрируемого параметра с истинным массовым расходом в каждом отдельном случае устанавливается экспериментальным путем. В связи с этим методы обобщенного анализа опытных данных имеют еще большее значение, чем в расходометрии однородного потока. В зависимости от физических особенностей компонентов растет число размерных параметров, определяющих процесс преобразования в приборе и, следовательно, число критериев подобия процесса обобщенные статические характеристики расходомеров описываются сложными зависимостями. [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...