Зеркала лазерные

Согласно опубликованным данным, от газодинамических С02-лазеров можно получить выходную мощность до 80 кВт, причем химический КПД ) составляет 1 % Непрерывный режим работы такого лазера был получен лишь в течение короткого времени (несколько секунд), что связано с сильным нагревом отдельных элементов (например, зеркал) лазерным пучком. Вследствие трудностей, возникающих при работе со сверхзвуковым истечением, промышленные применения для газодинамических лазеров пока не найдены. Наше короткое рассмотрение здесь имело целью подчеркнуть интерес к самой идее создания инверсии населенностей путем газодинамического расширения. [c.377]

Для приборных устройств, где не допускаются следы смазки или продукты испарения обычных смазочных материалов (скоростные приводы вращающихся зеркал лазерных фоторегистраторов и систем записи изображения, замкнутые системы технологических процессов с газами высокой чистоты), подшипники с газовой смазкой имеют большие преимущества перед другими типами опор. В приборостроении нашли распространение аэростатические подшипники (с поддувом воздуха) в качестве опор подвеса чувствительных элементов измерительных приборов (воздушные подвесы по осям прецессии гироскопов, опоры кругло-меров и делительных столов), а также газодинамические подшипники для узлов скоростного вращения (опоры главных осей гироскопов, оптико-механических сканеров, скоростных приводов видеомагнитофонов, дисководов). [c.559]

Л аким образом, параметры выходящего через частично прозрачное зеркало лазерного пучка — радиус кривизны волновой поверхности и ширина — полностью определяются геометрией резонатора. Если пренебречь небольшим преломлением в материале под- [c.302]

Затухание радиационное 41, 84 Зеркала лазерные 303 [c.509]

Случайно изменяющаяся фазовая составляющая 0(0 может быть обусловлена рядом причин, включая акустически связанные колебания граничных зеркал лазерного резонатора и собственные шумы, присущие выходу любого возбуждаемого шумом нелинейного генератора. Во всех случаях флуктуации фазы [c.140]

Рис. 10. С-переключение — метод работы в импульсном режиме обычного лазера непрерывного действия — получается при замене одного из зеркал лазерной полости вращающимся зеркалом, лазер излучает в то время, когда вращающееся зеркало (слева) параллельно противоположному неподвижному зеркалу (справа). Лазер на углекислом газе, генерирующий в непрерывном режиме мощность около 50 ватт, будет генерировать при С-переключении в импульсе продолжительностью 150 наносекунд почти 50 киловатт с частотой около 400 импульсов

Для излучения с другими длинами волн потери будут больше, так как для них условие цикличности выполняется, очевидно, при отражении от участков зеркала, частично или полностью закрытых диафрагмой D. Если теперь вращать призму вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа, то указанные благоприятные условия будут реализовываться для различных длин волн. Таким способом можно в широком интервале плавно изменять частоту лазерного излучения. Фотографии рис. 40.23, б—г и получены при трех различных ориентациях призмы Р. [c.819]

Луч когерентного света от лазерного источника излучения / направляется на коллиматор 2, на выходе которого формируется плоская световая волна. Полупрозрачное зеркало 3 разделяет. эту волну на две, отражая часть излучения под углом 45 к оптической оси на зеркало 0 и далее на. экран 7. Прошедшая через зеркало 3 волна попадает на линзу 4, в фокусе которой установлена точечная диафрагма 6. Зеркало 5 и полупрозрачное зеркало 9 служат для совмещения первой и второй волн вдоль одной оптической оси. На. экране 7 наблюдают интерференцию обеих волн. Такая оптическая схема интерферометра представляет собой модернизированный интерферометр Маха-Цендера. [c.100]

Среди молекулярных лазеров значительное место занимают газодинамические лазеры. Для генерации излучения в газодинамическом лазере предварительно нагретый газ очень быстро охлаждают путем приведения его в движение вплоть до сверхзвуковых скоростей. Принципиальная схема газодинамического лазера приведена на рис. 35.18. Вначале рабочий газ в нагревателе 1 нагревают до высокой температуры, затем он поступает в сопло 2, где ускоряется и охлаждается. При этом из-за различных скоростей дезактивации молекул с разным запасом энергии в газе может образоваться инверсия заселенностей уровней энергии, когда концентрация более возбужденных молекул превышает концентрацию менее возбужденных. Далее этот газ попадает в резонатор 3, состоящий из двух зеркал, параллельных потоку. В резонаторе часть энергии, связанная с инверсией заселенностей уровней, превращается в направленное когерентное излучение, которое выходит через] полупрозрачное зеркало 4, образуя лазерный луч 5. [c.292]

Лазерный прибор I устанавливают на расстоянии 15-20 м от корпуса крана, и на расстоянии 1-2 м - визирную марку 3. Причем, прибор и марку располагают на таком одинаковом расстоянии Ь от оси рельса, чтобы лазерный луч попал на зеркало 4, укрепленное на ходовом колесе. [c.113]

Отличительной особенностью лазерного профилографа ЛЛ-2 является то, что УНЛ с прозрачным координатным экраном и поворотным зеркалом устанавливается на одном рельсе. На другом рельсе устанавливается второе поворотное зеркало. Причем зеркала устанавливаются так, чтобы лазерные лучи занимали строго определенное положение относительно осей рельсов. К крану прикрепляют две каретки с уголковыми отражателями, которые отражают падающий на них световой пучок в обратном направлении, параллельном первоначальному, независимо от угла поворота отражателя. При прокатывании кареток краном смещение отражателя в какую-либо сторону вызывает соответствующее смещение пучка, которое регистрируется визуально на неподвижном координатном экране. [c.143]

Для изучения спектрального состава лазерного излучения применяется интерферометр Фабри—Перо 15 с расстоянием между зеркалами 15 см. Коэффициент отражения диэлектрических зеркал интерферометра составляет 97%. Фотографирование интерференционной картины осуществляют с помощью камеры 17 типа [c.306]

Упражнение 1. Изучение зависимости мош ности генерации ОКГ от силы разрядного тока. Пластина 6, устанавливается под, углом Брюстера к оси резонатора, когда вносимые ею потери минимальны. Ирисовая диафрагма 9 раскрывается до диаметра, заведомо превыщающего диаметр лазерного пучка. Зажгите разряд и отъюстируйте зеркало резонатора на максимум выходной мощности, которая оценивается визуально. Наблюдение производите на белом экране 8, на который излучение лазера направляется с помощью делительной пластины 7. [c.307]

Схема лазерного интерферометра показана на рис. 11.6. Излучение лазера / расщепляется при помощи полупрозрачного зеркала 2 на два луча один при помощи зеркала 3 направляется на рабочий участок 4, другой —при помощи зеркала 7 и полупрозрачного зеркала 5 на экран 6. Полупрозрачное зеркало 5 собирает оба луча на экран, где и наблюдается интерференционная картина. [c.224]

Принципиальная схема установки для получения голограмм ничем не отличается от лазерного интерферометра, приведенного на рис. 11.6. Разворачивая установленное под 45° полупрозрачное зеркало 5 на угол больший, чем в интерферометрическом методе, добиваются большей частоты интерференционных полос в плоскости экрана (20 полос/мм и более). [c.233]

Полная схема лазерного анемометра с необходимым минимумом измерительной аппаратуры показана на рис. 3.7. Луч от когерентного источника (лазера) 1 при помощи зеркала 2 направляется на делительную пластинку 3, где раздваивается на примерно равные по мощности пучки. Блок / формирующей и передающей оптики, включающий, кроме пластинки 3, зеркало 4 и линзу б, фокусирует скрещивающиеся лучи в исследуемой точке канала II. Рассеянное на движущихся с потоком частицах излучение улавливается блоком приемной оптики III, состоящим из апертурной диафрагмы 6, объектива 7, диафрагмы поля зре-ни.ч 8 и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ) 9. Сигнал с ФЭУ поступает в блок обработки IV, где усиливается широкополосным усилителем II я подается на панорамный анализатор спектра 12. Типичное изображение на экране спектроанализатора показано на рис. 3.6,6. [c.120]

Лазерные триангуляционные измерители (ЛТИ) основаны на принципе оптического дальномера с постоянной базой. Подобные системы работают в отраженных от объекта лучах ОКГ. В простейшем случае схема ЛТИ (рис. 7, д) содержит лазер, светоделитель,- вращающееся зеркало, схему ви- [c.65]

В этой установке направление потока рабочего газа, оптическая ось резонатора и вектор электрического поля возбуждения газовой смеси взаимно перпендикулярны. Лазерная полость/, компрессоры 4 п 5, включенные параллельно, теплообменник 3 и соединяющие их короба образуют газодинамический контур (рис. 26). Четыре медные водоохлаждаемые зеркала 2 резонатора установлены в специальные узлы, обеспечивающие их удобную юстировку. [c.48]

Входной зрачок камеры обычно имеет форму ромба с большой осью, параллельной оси вращения зеркала. Лазерный пучок должен проходить в центре входного зрачка, иначе узкий ромб будет срезать часть пучка. У всех выходных камер имеются внутренние ромбовидные диафрагмы, на которых поочередно фокусируется изображение входного зрачка. При фотографировании дальней зоны внутренние диафрагмы могуг вызвать затенение части картины. Действующее относительное отверстие таких камер обычно раьно 1 25. [c.55]

Внутренняя селекция мод [201, В [20] описан весьма остроумный способ внутренней селекции мод, В используемой схеме одно из зеркал лазерного резонатора заменяется тремя зеркалами 5а, 5з, 5 , как показано на рис. 11.26, Эти три зеркала вместе образуют вторичный резонатор, являющийся перестраиваемым, С точки зрения резонатора лазера такое устройство ведет -себя подобно одному зеркалу, коэффициент отражения которого па данной частоте можно плавно менять. Вторичный резонатор настраивают на отражение той моды, которую желательпо получить в основном резонаторе лазера. [c.335]

Ч Таким образом, в опытах Вудберн и др. исследовался генератор, использующий эффект вынужденного комбинационного рассеяния обратная связь на частоте о)и осуществлялась за счет отражений от зеркал лазерного резонатора. Такой генератор в литературе называют также раман-лазером или комбинационным лазером. — Ярил. ред. [c.54]

Ситалл 115М (астроситалл) используется для изготовления астрономических зеркал, лазерных гироскопов н т. п. Ситалл 23М имеет отрицательный температурный коэффициент линейного расширения, термостоек, используется для изготовления смотровых люков, обтекателей и т. п. [c.57]

Комплекс состоит из позиционного стола /, на котором закрепляется плготовка (если специальное зажимное приспособление) н обеспечивается продольное движение, оптико-механического блока 2, и состав которого входят механические привод ,г и система липз и зеркал, обеспечивающая подачу сфокусированного луча Г зону обработки лазера на СО., генерирующего вынужденное непрерывное монохроматическое излучение с длиной волны к 10.6 мкм (генерирующее устройство, ) блока контроля н управления лазерного комплекса 4 силового блока 5 лазера. [c.303]

Ячейки Керра применяются и в лазерной технике при генерации гигантских импульсов . Для этой цели затвор Керра помещается между одним из зеркал резонатора и торцом рубина. При включении ячейки Керра самовозбуждение затрудняется, что приводит к увеличению разности заселенности уровней (т. е. возбужденных атомов), необходимых для возникновения генерации. Затем, выключив ячейку Керра, можно получить мощ1юе излучеиие — гигантские импульсы . Например, используя ячейку Керра, можно заставить вьтсветиться импульс света с энергией К) Дж, генерируемый в твердотельном лазере за время порядка 10 с при этом высвечивается мощность 10 Вт = 1 ГВт. [c.292]

Шаправленность лазерного излучения. Лазерное излучение кроме высокой монохроматичности обладает также свойством остронапра-вленности. Это объясняется как свойством индуцированного излучения, так и воздействием резонатора. Однако, несмотря на это, из-за явления дифракции строго параллельный пучок света получить принципиально невозможно. Как известно, при любом ограничении фронта волны имеет место дифракция. Так как при генерации света в лазере фронт световой волны ограничивается окружностью основания кристалла рубина или же зеркала диаметром D, то, согласно теории дифракции, угол минимального расхождения лучей [c.387]

При постановке этого опыта можно использовать неон-гелиевый лазер, генерирующий на длине волны 0,63 мкм (красная область спектра). На металлическом слое зеркала, нанесенном на прозрачную подложку, делают два почти параллельн - штриха (расстояние между ними равно примерно 0,3 мм). Вводя эти две щели в лазерный пучок и перемещая их на небольшие расстояния в плоскости, перпендикулярной лучу, легко добиться оптимальных условий наблюдения интерференционной картины. Никакая фокусирующая оптика в таком эксперименте не нужна. Лазер располагают в 5—6 м от экрана. Для увеличения масштаба интерференционной картины выбирают направление светового луча так, чтобы он составлял некоторый угол с поверхностью экрана (рис. 5.4). При таких условиях ширина инте1>ферен-ционной полосы равна примерно 1 см, а освещенность и контрастность интерференционной картины вполне достаточны для ее наблюдения на расстоянии 15—20 м. [c.183]

В эксперименте интерферометр освещался светом неон-гелиевого лазера, излучающего одну частоту. Это позволило удалить подвижное зеркало М2 на несколько метров и продемонстрировать возможность наблюдения интерференции при столь большой разности хода, так как длина когерентности для лазерного излучения значительно больше Lkq,- 3 30 см, характерной для обычных источников света. Но очевидно, что если зеркало М2 будет передвигаться на расстояние, меньшее 1-ког ( о близко к нулю — световые пути внутри интерферометра примерно равны, Д/ изменяется в пределах нескольких сантиметров), то анало гичная интерференционная картина будет наблюдаться при освещении интерферометра светом обычного (нелазерного) источника, например спектральной линией, излучаемой газоразрядной плазмой, с шириной й/.дои В этом убеждают нас, в частности, классические опыты Майкельсона, который измерял видимость V интерференционных колец при постепенном увеличении разности хода, создаваемой перемещением зеркала М2. Но если при остановках зеркала М наблюдалась стационарная интерференционная картина, то при его движении в указанных пределах неизбежно должен возникать плавный переход от одной стационарной картины к другой, т.е. ее изменение во времени, и появится бегущая интерференционная картина. [c.396]

Опорная и освещающая объект волны могут формироваться в результате разделения расширенного волнового фронта лазерного чвлучения Е на две части (рис. 11.5, а). Одна часть фронта отражается от зеркала 3, а другая — рассеивается объектом наблюдения О. Оба волновых поля достигают фотопластинки Я, на которой регистрируется результирующая интерференционная картина— голограмма объекта О. На рис. 11.6 приведена обычная фотография некоторых объектов, на рис. 11,7, а — их голограмма в натуральную величину, на рис 11.7, б — участок той же голограммы при увеличении. Интерференционные кольца на голограмме — результат побочного эффекта, вызванного дифракцией света на пылинках, случайно оказавшихся на пути опорной волны. [c.241]

Количественное определение времени существования явления Керра удалось произвести только с применением мощных и коротких импульсов лазерного света. На рис. 27.5 представлена схема опыта. Мощный импульс света с длиной волны X = 1,06 мкм и длительностью порядка 10 с проходит через кристалл дигидрофосфата калия КН2РО4 (KDP), в которо.м небольшая его часть превращается в свет с удвоенной частотой, т. е. его длина волны 7 = 0,53 мкм (подробно об этом явлении см. 236). Зеркало Si пропускает инфракрасный свет и отражает зеленый, а зеркало пропускает зеленый и отражает инфракрасный. За зеркалом расположена [c.535]

Выражение (35.29) служит основой расчета выходного излучения многих реальных лазерных систем. Для определения 5ген надо первоначально определить параметры активного вещества к1 и а, знать коэффициенты отражения зеркал и коэффициент вредных потерь р. Величина р обычно очень мала, так как степень однородности активных стержней и качество изготовления других элементов резонатора очень высоки. [c.279]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

УКН содержит оптический или лазерный нивелир I (рис.37), два пентагональных блока 2 и 5 с оптико-механическими компенсаторами и демпфирующей жидкостью и две каретки 4,5с экран-- марками, закрепленные на концевых балках мостового крана. Отражатели пентагональных блоков выполнены в виде полупрозрачного зеркала б и непро чных зеркал 7, 8, 9, попарно склеенных на [c.78]

Авторами работы [19] предложено устройство для контроля угла перекоса моста крана (рис.50,л), включающее источник лазерного излучения /, установленный на специальном столике с зажимами, которыми он 1фепится к рельсу горизонтальную шкалу 2 с миллиметровыми делениями, установленную над трубкой лазера перпендикулярно к рельсу, причем нулевой штрих шкалы расположен в одной вертикальной плоскости с лазерным лучом два плоских зеркала 3 и 4, размещенных на горизонтальном столике под углом 45 друг относигельно друга шкалу 5, которая крепится на противоположном рельсе подкрановых путей. [c.110]

Устройство (рис.51) включает лазерный прибор I, сконструированный на базе серийно выпускаемых нивелира ИЗ и приставки лазерной ПЛ-1, установлений на специальном столике с зажимами для крепления к рельсу горизонтальную шкалу 2 с миллиметровыми делениями, устанавливаемую над лазерным прибором перпендикулярно к оси рельса визирную марку 3, укрепленную на кронштейне и устанавливаемую сбоку от рельса плоское зеркало 4, прикрепляемое к ходовому колесу 5 магнитом или струбциной так, чтобы его плоскость была п уаллельна оси колеса. [c.113]

Направляют лазерный луч на центр марки, а затем поднимают с помощью элевационного винта нивелира и наводят на зеркало 4, которое вращают вокруг горизошальной оси, добиваясь, чтобы отраженный луч попал на шкалу 2. По отклонению I световой точки лазерного луча от нулевого штриха шкалы судят об угле перекоса оси ходового колеса, которое вычисляют по формуле ( 89). [c.113]

Методом последовательных приближений оптическую ось лазерного прибора совмещают с вертикальной плоскостью створа АВ. Для этого ла <ерный луч наводят на зеркало 5, вращая которое в вертикальной и горизонтальной плоскостях, направляют отраженный от зеркала луч на осевую вертикальную лгшию экрана, установленного на противоположном колесе крана перпендикулярно оси АВ. Затем, вращая зеркало 5 в вертикальной плоскости, направляют отраженный от него луч на экран 2. Если отраженный луч не попадает на вертикальную ось координат, то с помощью микромет-ренного винта столика прибор перемещают в сторону световой точки на экране на величину отклонения, и действия повторяют до тех пор, пока точка О не будет находиться на линии АВ. [c.114]

Лазерные измерительные интерферометры обычно строятся по двухлучевой системе Майкельсона, включающей лазер, светоделительное зеркало и два отражателя, один из которых неподвижен, а другой жестко связан с изделием (см. рис. 7, в). Отразившись от эталонного и объектного зеркал, пучки света соединяются и интерферируют. На выходе прибора с помощью фотометрического счетчика подсчитывается число полос иитерферепции, пропорциональное перемещению изделия. Погрешность ЛИ составляет не более длины волны света, излучаемого лазером (при измерениях в пределах десятков метров и более). Недостаток ЛИ — 01н0сительн0 высокая чувствительность к механическим воздействиям, что обусловило их применение, в основном, в прецизионном приборостроении, станкостроении и метрологии. Применение угловых отражателей вместо плоских зеркал существенно уменьшает чувствительность ЛИ к вибра- [c.64]

Минимально обнаруживаемый дефект достигает порядка 0,1 мм в диаметре. Применение металлического вращающегося зеркала увеличивает скорость сканирования в 4 раза по сравнению со стеклянным зеркалом. Возможно контролирование поверхности ма 1ериала, двигающегося со скоростью свы1не 15 м/с. Сканирующие лазерные системы бегущего луча могут также использоваться для получения изображения объектов контроля. Схема лазерного сканирующего инфракрасного микроскопа для контроля внутренних дефектов полупроводниковых материалов с механическим сканированием объекта контроля и неподвижным лучом лазера отличается низким быстродействием, но имеет высокую разрешающую способность. Схема с системой сканирующих зеркал отличается большим быстродействием (до 50 кад/с при 200—400 строках разложения телевизионного изображения), однако наличие полевых аберраций оптической системы приводит в этом случае к снижению пространственного разрешения. [c.96]

Система фокусирования излучения ОКГ предназначена для передачи и формирования лазерного излучения, а также для поддержания необходимой плотности мощности излучения на обрабатываемой поверхности. Для этого могут использоваться как простые линзы и зеркала, так и специальные линзовые, зеркальные или комбинированные оптические системы. Система фокусирования служит также для визуального наблюдения за зоной обработки путем вывода изображения к бинокуляру, проекционному экрану оператора или на телевизионный экран. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...