Константа вращения

В — о 2л/ —константа вращения, зависящая [c.65]

Зная положение плоскости в системе плоскостей проекций и имея горизонтальную проекцию окружности, построение фронтальной ее проекции можно осуществить различными способами, рассматриваемыми в начертательной и проективной геометрии. В данном случае наиболее удобным способом будет, видимо, способ вращения вокруг горизонтали плоскости. Этот способ был использован для определения положения фронтальной проекции d. В пользу этого способа говорит то обстоятельство, что величина угла а, константы плоскости, уже известна. [c.10]

Переменными в этом уравнении являются р, q, г — проекции вектора угловой скорости <в на оси т), системы координат, жестко связанной с телом эти оси выбраны по главным осям инерции тела (см. гл. V), а А, В, С — константы. В гл. V перманентными вращениями были названы движения, которые происходят в одном из следующих трех случаев [c.234]

Опыт подтверждает выводы этой простой теории, и вращение плоскости поляризации парами металлов и другими веществами широко используется в современной атомной физике для определения атомных констант, а также для ряда других весьма тонких измерений. [c.168]

В качестве примера решим задачу об определении констант преобразователя движения, приняв k ----- 2. В этом случае находим, что вращение звеньев 6 1 будет происходить в противоположных направлениях, а модули средней угловой скорости звена 6 и скорости звена 1 будут равны. В соответствии с формулами (12) и (15) Л4 = 1, а й = 2. Согласно уравнениям (16) константы с d будут связаны единственной зависимостью [c.222]

Датчик-генератор позволяет графически записать ЭДС генератора (пропорциональную угловой скорости вращения). Экспериментальные данные (осциллографическая запись изменения угловой скорости), полученные при торможении, и известные формулы для выбега позволяют определять коэффициент трения, время торможения и константы, входящие в эмпирическое уравнение [c.116]

Константу прибора можно рассчитать ориентировочно, если принять, что г = 1, р = 7800 кг/м , q = 0,l кг и Wo = = 0,615 (ог м/с (где 0,615 — экспериментальный коэффициент [112], (И — угловая скорость вращения, рад/с, г — длина разгонной трубки, м). Для прибора с частотой вращения ш = 302,5 рад/с и разгонной трубкой длиной г = 0,15 м константа прибора Ад = 1,161-10 м /Н-кг. [c.76]

Регуляторы скорости применяются электрические или механические. Датчики электрических регуляторов могут выполняться как тахогенераторы или звездочки, импульсы от которых подаются в измерительную систему. Механический регулятор представляет собой упругое тело, не имеющее шарниров, и, чаще всего, с бесконтактной передачей импульса к золотнику. Он имеет небольшой рабочий ход (до 1 мм и даже менее) и обладает высокой чувствительностью. Его приведенная к муфте масса очень мала, а поддерживающая сила значительна, благодаря чему муфта регулятора, после того как он тронулся, практически без запаздывания следует за изменениями частоты вращения ротора. Поэтому быстродействие регулируемой динамической системы определяется, в основном, чувствительностью каскада усиления САР, динамической константой ротора (временем Та разгона ротора до номинальной частоты вращения), динамическими константами других аккумуляторов энергии блока и временами Ts усилителей и сервомоторов. [c.58]

В основу расчета таблиц термодинамических свойств газов были положены новейшие значения теплоемкостей, вычисленные по спектроскопическим данным с учетом новых значений фундаментальных физических констант, а для водяного пара н двуокиси углерода — с учетом центробежной деформации молекул при их вращении. [c.7]

М+4В](4 (9.8.37) Матрица [/)] упругих констант для изотропной оболочки определяется зависимостями (9.5.4). После подстановки формул (9.8.36) и (9.8.37) в выражение (9.8.35) и интегрирования по Z левой части уравнения условие равновесия тонкой оболочки вращения, соответствующее принципу возможных перемещений, [c.177]

Для измерения абсолютных угловых скоростей стабилизированных платформ (СП) в диапазоне 5 10" - 7,5 10" рад/с предложено два метода, основанных на использовании физической константы - угловой скорости Земли (эта скорость равна 7,5 10" рад/с при относительной погрешности измерений lO" %). Первый метод основан на линейном перемещении одноосной СП вдоль горизонтальных направляющих до момента компенсации уходов СП соответствующей проекцией скорости вращения Земли. Систематическая погрешность метода 4 lO" угл.с/с, случайная 3 10" угл.с./с. Второй метод основан на угловом Перемещении одноосной СП до момента компенсации ее уходов соответствующей проекцией скорости вращения Земли. Систематическая погрешность этого метода 2 10 угл.с/с, случайная 3 10" угл.с/с. [c.96]

Где — эффективная константа одноосной анизотропии, которая может приобретать различные значения, а именно для одноосной кристаллической анизотропии — для одноосной анизотропии упругих напряжений - 3 о/2 и для одноосной анизотропии формы, когда магнитотвердая однодоменная частица представляет собой вытянутый эллипсоид вращения с размагничивающим фактором Л д вдоль длинной оси эллипсоида и вдоль его короткой оси, - I N - Np)/2. [c.511]

Различные электронные состояния молекулы отличаются формами потенциальных кривых, описывающих взаимодействие атомов в зависимости от междуядерного расстояния, а также средними междуядерными расстояниями (т. е. при переходе от одного электронного состояния к другому меняются частота колебаний, момент инерции и константа вращения). Таблица взята из работы [8]. [c.262]

Начальные значения t, фь Фг, фз, ф4, шаг Д/ и угловая скорость вращения о) г кривошипа ОА вводятся с помош,ью оператора DATA. Длины / 1. .., / 4 вводятся как числовые константы. [c.34]

Выполнение программы начинается с ввода данных. Исходные данные, помимо приведенных в задании па курсовой проект и основных размеров, определенных графическим методом, должны содержать следующие значения номер задания № 1 (по номеру механизма) и номер варианта Хд 2, номер закона аналога ускорения (равномерно изменяющееся ускорение. 1 = 1, косинусоидальное ускорение Л = 3, синусоидальное ускорение Л = 2), номер типа кулачкового механизма (кулачковый механизм с роликовым толкателем М = 1, кулачково-коромысловый механизм М = 2, кулачковый механизм с тарельчатым толкателем М = 3) константы знака в расчетных формулах (111.5.5)—(111.5.15) для кулачковых механизмов с роликовым толкателем 01 = 1 при вращении кулачка против часовой стрелки, 01 = —1 — по часовой стрелке для ку-лачково-коромысловых механизмов О = 1 при вращении кулачка и коромысла на фазе подъема в противоположные стороны, О == = —1 — при вращении кулачка и коромысла на фазе подъема в одну сторону. [c.138]

Вместе с тем сама точка с координатами А и В уСтойчиЁа, и ее можно использовать в оценках на-груженности элемента конструкции, поскольку в области этой точки рассеивание величины скорости и КИН может быть рассмотрено как пренебрежимо малое [51]. В связи с этим вполне естественно вводить в кинетическое уравнение в качестве константы материала не вязкость разрушения, а величину КИН в точке вращения кинетических кривых. Поскольку этому КИН соответствует определенная скорость роста трещины, для удобства дальнейшего изложения будем оперировать координатами рассматриваемой точки вращения кинетических кривых в виде величин Kis(AKis) и da/dN)is или [c.191]

Второй подход предусматривает использование известных свойств структурных компонентов материала и путем усреднения, сглаживания и применения энергетических методов позволяет построить модель среды, в которой все константы выражаются через характеристики компонентов материала. Примером может служить теория Ахенбаха и Херрманна [3, 4], в которой в качестве микроструктурных элементов рассматриваются волокна, заключенные в упругую матрицу. Предполагается, что поведение волокон подчиняется гипотезам, предложенным Тимошенко для балок. В каждой точке такой эквивалентной среды вводятся две кинематические переменные — среднее перемещение в точке и и вектор вращения волокна, не зависящий от вектора и. В результате теория сводится к шести дифференциальным уравнениям движения, которые должны быть удовлетворены в каждой точке. Такой подход позволяет предсказать дисперсию сдвиговых волн. Если нормаль волны направлена вдоль волокон, а движение осуществляется поперек волокон, имеет место следующее соотношение дисперсии [c.292]

Но кинетическая энергия Т и кинетический момент L являются некоторыми константами рассматриваемого движения, и, следовательно, касательная плоскость будет отстоять от центра эллипсоида инерции на постоянном расстоянии. Однако так как нормаль к этой плоскости направлена вдоль L и, следовательно, имеет неизменное направление, то эта плоскость является неподвижной. Поэтому рассматриваемое движение можно реализовать посредством качения эллипсоида инерции по некоторой неподвижной плоскости центр эллипсоида инерции находится при этом в фиксированной точке прострайства. Это качение происходит без скольжения, так как точка касания эллипсоида инерции с неподвижной плоскостью определяется вектором р, который направлен по мгновенной оси вращения, т. е. по той пря- [c.182]

IV.2. Вращение волчка вокруг своих главных осей. В случае несимметричного волчка (см. рис. 46а, б) вращение вокруг главных осей, соответствующих наибольшему или наименьшему моментам инерции, является устойчивым, а вращение вокруг оси, соответствующей среднему главному моменту, — неустойчивым. Для аналитического доказательства этого предложения нужно исходить из уравнений Эйлера и принять угловую скорость вращения вокруг оси, равной р = onst = ро- Угловые скорости вращения q и г вокруг остальных двух главных осей инерции, которые вначале равны нулю, под влиянием внешнего возмущения принимают отличные от нуля значения. Если предположить, что возмущение мало, то из первого уравнения Эйлера следует, что р в первом приближении остается неизменным и равным р + 0. Из остальных двух уравнений получаем для q и г систему двух линейных дифференциальных уравнений первого порядка. Полагая q = и г = где а иЬ произвольные константы, получаем квадратное уравнение для Л, из рассмотрения которого и вытекает высказанное нами выше утверждение. [c.326]

На возможное возражение, что группа сама по себе является априорным понятием, можно указать, что понятие группы является результатом абстрагирования от различных подвижных инструментов циркуль, линейка и т. д., являющихся орудием геометрического исследования ). Напомним, что уже в геометрии Евклида неявно предполагалось, что все геометрические построения следует проводить с помощью только циркуля и линейки. Смысл этого требования становится ясен только с точки зрения программы Клейна. Геометрические свойства тел выражаются, таким образом, в терминах инвариантов группы и допускают изоморфную подстановку элементов пространства, в котором реализуется группа, и, следовательно, совершенно не зависят от самих геометрических объектов. Укажем, например, на реализацию геометрии Лобачевского на плоскости, предложенную А. Пуанкаре. Приведенный пример указывает на большую методологическую ценность программы Клейна. Аналогичный подход возможен также и в физике, где различные законы сохранения интерпретируются как свойства симметрии относительно различных групп. Основными группами современной физики являются группа Лоренца, заданная в пространстве Минковского, и группа непрерывных преобразований, заданная в криволинейном пространстве общей теории относительности, коэффициенты метрической формы которого определяют поле гравитации. В релятивистской квантовой механике мы переходим от группы Лоренца к ее представлениям, определяющим преобразования волновых функций. Как было показано П. Дираком, два числа I и 5, задающих неприводимое представление группы Лоренца, можно интерпретировать как константы движения угловой момент и внутренний момент частицы (спин). Иначе говоря, операторы, соответствующие этим инвариантам, перестановочны с гамильтонианом (квантовые скобки Пуассона от гамильтониана и этих операторов равны нулю). Числа, обладающие этими свойствами, называются квантовыми числами. В работах Э. Нетер дается общий алгоритм, позволяющий найти полную систему инвариантов любой физической теории, формулируемой в терминах лагранжева или гамильтонова формализмов. В основу алгоритма положена указанная выше связь между инвариантами группы Ли и константами движения уравнений Гамильтона или Лагранжа. В качестве простейшего примера рассмотрим вывод закона сохранения углового момента механической системы, заданной лагранжианом Г(х, X, (). Вводим непрерывную группу вращения, заданную системой инфи- [c.912]

Значительные трудности возникают при конструировании СВЧ устройств дециметрового и миллиметрового диапазона волн. Основные трудности на длинных волнах связаны с естественным ферромагнитным резонансом. Как известно, при увеличении длины волны напряженность резонансного поля уменьшается. При достаточно длинных волнах размагничивающие поля оказываются равными внешнему полю. При этом внутреннее поле в образце обращается в нуль. В этих условиях возникает доменная структура, а, следо вательно, и вторая область дисперсии, связанная с процессами вращения векторов намагниченности доменов, с естественным ферромагнитным резонансом. Эксперименты и расчеты показали, что верхняя граница естественного ферромагнитного резонанса зависит от намагниченности феррита и от его поля анизотропии. Поэтому для решения, ,проблемы длинных волн необходимо уменьшение намагниченности и анизотропии ферритов. В ряде случаев этот путь привел к существенным достижениям в области низких частот. В результате замены ионов железа ионами алюминия и хрома были созданы ферриты-алюминаты и ферриты-хромиты магния, со-нетающие малую намагниченонсть и малую константу анизотропии со сравнительно высокой точкой Кюри. Однако по мере уменьшения намагниченности эффективность работы устройств падает. [c.42]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

В ферромагн., ферримагн. и антиферромаги, кристаллах существует также М. э., обусловленный изменением энергии магн. анизотропии вследствие вращения вектора намагниченности относительно кристаллография. осей, а также вследствие изменения констант магн. анизотропии под действием приложенного поля [6]. М. э. вследствие смещения доменных стенок имеет существенно меньшую величину. [c.699]

Здесь Q и I — безразмерные угловая и линейная скорости движения Т — относительное время а и ф — угол между вектором скорости v и продольной осью инерции и угол курса со — безразмерная угловая скорость вращения вала двигателя х, у — координаты центра тяжести объекта, отнесенные к своим конечным значениям J — безразмерный, приведенный к валу двигателя момент инерции масс подвиншых звеньев т — относительная масса объекта р и — функции управления, определяющие соответственно отклонение органа, управляющего положением транспортного средства, и относительный расход топлива, причем р 1 и I I 1 k = k (.т, I/, Т) — функция, определяющая состояние внешней среды 21 3 — константы. Механические характеристики р, г, Ша, тпс, а также функции и считаются заданными. [c.98]

Значения константы , характеризующей взаимодействие колебаний с вращением, также приводятся в табл. 2-34. Размерность ее, так же как и В, слгК [c.66]

При уменьшении размера ферромагнетика замыкание магнитных потоков внутри него оказывается все менее выгодным энергетически. Пока ферромагнитная частица имеет многодоменную структуру, ее взаимодействие с внешним магнитным полем сводится к смещению граничного слоя (стенки) между доменами. По мере приближения ферромагнитных частиц к однодоменному состоянию основным механизмом перемагничива-ния становится когерентное вращение большинства магнитных моментов отдельных атомов. Этому препятствуют анизотропия формы частиц, а также кристаллографическая и магнитная. При достижении некоторого критического размера частицы становятся однодоменными, что сопровождается увеличением коэрцитивной силы до максимального значения (для пере-магничивания однодоменной сферической частицы путем когерентного вращения нужно приложить обратное магнитное поле (максимальную коэрцитивную силу) Н, = 2К11 где К — константа анизотропии, /, — намагниченность насыщения). Согласно [329], наибольший размер однодоменных частиц Fe и Ni не превышает 20 и 60 нм соответственно. Дальнейшее уменьшение их размера приводит к резкому падению коэрцитивной силы до нуля вследствие перехода в суперпарамагнитное состояние. Исходя из соотношения неопределенностей Гейзенберга в [328] показано, что критический линейный размер частицы, при котором из-за тепловых флуктуаций ориентации магнитного момен- [c.94]

Как уже указывалось, уменьшение размеров однодоменной частицы приводит к переходу из ферромагнитного состояния в суперпарамагнитное. Тепловые флуктуации могут вызвать вращение магнитных моментов, если средняя тепловая энергия к Т равна или больше энергии анизотропии Е = KV (К — константа суммарной анизотропии, V— объем частицы). Полная намагниченность частицы, возникающая в достаточном для насыщения внешнем магнитном поле, после его выключения за время ре- [c.99]

Экспликацией корпуса в точностных расчетах по упомянутым погрепшостям становится сосуд как тело вращения из однородного идеально упругого материала. Предполагается, что сосуд нагружен механическими нагрузками общего вида и находится под действием внутреннего давления, нагрет некоторым распределенным полем температур, которое в общем случае является неосесимметричным и переменным вдоль меридианов. Перемещения, вызываемые температурными воздействиями и механическими нагрузкаьш, предполагаются малыми, а константы материала — не зависящими от температуры. Задача рещается в определении напряженно-дефор-мировавного состояния нагретого сосуда. [c.254]

Наряду с Государственной метрологической службой вопросами обеспечения единства измерений занимаются Государственная служба времени, частоты и определения параметров вращения Земли (ГСВЧ) Государственная служба стандартных образцов состава и свойств веществ и материалов (ГССО) Государственная служба стандартных справочных данных о физических константах и свойствах веществ и материалов (ГСССД). Деятельностью этих служб руководит Госстандарт РФ, который координирует их работу с работой ГМС на основе единой технической политики. [c.520]

Госстандарт осуществляет методическое руководство тремя государственными справочными службами Государственной службой времени, частоты и определения параметров вращения Земли (ГСВЧ), Государственной службой стандартных образцов состава и свойств веществ и материалов (ГССО) и Государственной службой стандартных справочных данных о физических константах и свойствах веществ и материалов (ГСССД). [c.173]

Смотреть страницы где упоминается термин Константа вращения : [c.65] [c.722] [c.722] [c.261] [c.132] [c.76] [c.190] [c.184] [c.245] [c.16] [c.85] [c.223] [c.225] [c.83] [c.258] [c.258] [c.283] [c.501] [c.668] [c.275] [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...