Намагниченность насыщения

Большинство ферримагнетиков относятся к ионным кристаллам и поэтому обладают низкой электропроводностью. В сочетании с хорошими магнитными свойствами (высокая магнитная проницаемость, большая намагниченность насыщения и т. д.) — это важное преимущество по сравнению с обычными ферромагнетиками. Именно это качество позволило использовать ферриты в технике сверхвысоких частот, где они произвели -целый переворот. Обычные ферромагнитные материалы, обладающие высокой проводимостью, [c.342]

При описании магнитных свойств ферритов пользуются также удельной намагниченностью насыщения [c.707]

Удельная намагниченность насыщения а , А м /кг Намагниченность насыщен пя кА/м [c.709]

Удельная намагниченность насыщения Sj, А м /кг Намагниченность насыщения М,, кА/м [c.710]

Рис. 29.2. Зависимость удельной намагниченности насыщения Oj для некоторых простых ферритов-шпинелей от температуры [5]

Рис. 29.4. Зависимость относительной намагниченности насыщенных а /а от приведенной температуры Т/Тс для литиевых ферритов-хромитов Lio.s Fe2,5 r Oi [70]

Рис. 29.10. Зависимость намагниченности насыщения A s, ширины линии ФМР ли (10 ГГц) при температуре 293 К п температуры Кюри Гс литиевых ферритов состава L io,5-i/jZn Fes,,5-1/204 от л [61]

Таблица 29.15. Температура Кюри, температура компенсации [119] и намагниченность насыщения [120] редкоземельных ферритов-гранатов при температуре 295 К

Таблица 29.39. Константа анизотропии К , намагниченность насыщения и поле анизотропии для некоторых гексагональных ферримагнитных оксидов [5]

Рис. 29.34 Зависимость намагниченности насыщения Стз соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м (11 кЭ)

Для того чтобы выяснить, почему электротехническую сталь легируют кремнием, а не каким-либо другим элементом, необходимо рассмотреть влияние содержания различных элементов, образующих с железом твердый раствор, на константы магнитной кристаллической анизотропии /С и магнитострикции (от этих величин зависят потери на гистерезис), величину намагниченности насыщения (электротехническая сталь должна иметь возможно более высокую индукцию) и величину удельного электросопротивления (эта характеристика определяет потери на токи Фуко). Изменение указанных характеристик в зависимости от содержания легирующего элемента приведено на рис. 98—101. На магнитную проницаемость и потери на гистерезис в большей степени [c.139]

Рис. 100. Влияние различных легирующих элементов (вес %) на изменение намагниченности насыщения железа

СПЛАВЫ С ВЫСОКОЙ НАМАГНИЧЕННОСТЬЮ НАСЫЩЕНИЯ [c.170]

Температурная зависимость 4nJ (рис. 125, б) показывает, что в сплавах, содержащих 20—75% Со, виртуальные точки Кюри для а-фазы расположены выше а — у-превращения. В сплавах, содержащих более 75% Со, температура Кюри резко возрастает и для чистого кобальта составляет 1100° С. С увеличением содержания кобальта намагниченность насыщения 4nJ в сплавах [c.170]

Увеличение концентрации цинка до некоторого предела (х = = 0,4 0,6) приводит к увеличению намагниченности насыщения, индукции и магнитной проницаемости и постоянному уменьшению температуры Кюри (рис. 3.9) [c.103]

Точность вычисления содержания ферритной фазы связана с погрешностью в определении намагниченности насыщения ферромагнитной фазы Моо (Ф) и намагниченности насыщения материала исследуемого объекта Моо. [c.64]

Строго параллельная ориентация спинов в ферромагнетике наблюдается лишь при ОК. Такое расположение спинов соответствует минимуму энергии. Результирующая намагниченность при этом равна намагниченности насыщения J. С повышением температуры ферромагнетика его энергия возрастает за счет появления перевернутых спинов. В отличие от основного состояния (при 7=0 К) состояние с перевернутым спином является возбужденным. Если соседние спины связаны взаимодействием вида (10.45), то поворот в обратную сторону одного спина требует затрат дополнительной энергии Другими словами, из-за обменного взаимодействия состояние с перевернутым магнитным моментом в одном из узлов решетки является энергетически невыгодным. Соседн ]е спины стремятся возвратить перевернутый спин в исходное положение. Обменное взаимодействие приводит при этом к тому, что соседний спин переворачивается сам. По кристаллу пробегает волна переворотов спинов. Существование таких волн было установлено в 1930 г. Ф. Блохом. Сами волны получили название спиновых. [c.340]

Магниты с железными сердечниками. Стандартный магнит с железным сердечником типа используемых в большипство лабораторий, схематически изображен на фиг. 8. Он был сконструирован Вейссом [79] еще в 1907 г. U-образное ярмо Y изготовлено из углеродистой стали очень мягкой в отношении магнитных свойств. Ци-лпндрические полюса АА и ВВ изготовлены из того же материала полюсные наконечники А и В представляют собой усеченные конусы из кобальтовой стали, обладающей очень высокой намагниченностью насыщения. [c.453]

Увеличение размеров магнита и количества железа не влечет за собой увеличения максимального поля до значений, намного превышающих некоторую величину (определяемую намагниченностью насыщения полюсных наконечников А, В), однако при этом увеличивается объем межиолюсиого зазора, в котором может поддерживаться это поле. Наибольшим магнитом типа Вейсса, постоянно используемым для работ по адиабатическому размагничиванию, является 12-тонный магнит лаборатории Камерлинг-Оиие-са [80, 81]. Диаметр полюсов этого магнита составляет 40 см, диалгетр меньшего основания конуса 10 см. Потребляя 80 кет, магнит создает поле 24 килоэрстед в межполюсном зазоре 6 см. [c.453]

В ферромагнетиках намагничивание из состояния с нулевой индукцией изображается кривой намагничивания ОА (или ОЛ ) (рис. 27.1), описывающей зависимость магнитной индукции (или намагниченности) от Н. Намагниченность с ростом поля достигает предела Js. называемого намагниченностью насыщения. При перемаг-ничивании зависимость В(Н) [или J(H)] образует характерную S-образную кривую — петлю гистерезиса [c.613]

Магнитомягкие материалы. Материалы с наибольшей намагниченностью насыщения. К этой группе материалов принадлежат сорта железа с минимальным количеством примесей (табл. 27.17, 17.18), нелепгрованные электроте.хнические стали (табл. 27.19, 27.20), сплавы на основе системы F —Со (рис. 27.69—27.72, табл. 27.21, см. также р)Ис. 27.39, 27.45, 27.50, табл. 27.7), в том числе пер-мендюр (массовый состав 49% Со, 2% V, остальное Fe). [c.633]

Таблица 29.4. Зависимость намагниченности насыщения и фактора спектроскопического расщепления g для поликристаллического феррита СОд yZpg зРе204 от температуры

Рис. 29.11. Зависимость намагниченности насыщения, ширины линии ФМР АН (10 ГГц) при температуре 293 К и температуры Кюри Тс литиевого феррита состава Lio,3+i//2 Fe2,5-3 //2 TiyO (с добавками ионов Мп и Bi) от у [61]

Рис. 29.12. Зависимость намагниченности насыщения при комнатной температуре и температуры Кюри никелевого феррита состава Nil e 2,vAi2i 04 от х. (Образцы были тщательно отожжены [61].)

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. В гранатах в отличие от ферритов со структурой шпине-ля были введены в рассмотрение три магнитные подре-шетки. Наиболее сильное антиферромагнитное взаимодействие, определяющее температуру Кюри Тс, осуществляется между ионами трехвалентного железа в октаэдрической 16а- и тетраэдрической 24 -подрешетках. Подрешетка редкоземельных ионов 24с наиболее сильно связана отрицательным обменным взаимодействием с тетраэдрической подрешеткоД (в гранатах с легкими редкоземельными ионами от Рг до Sm — октаэдрической подрещеткой), причем эта связь примерно в 10 раз слабее, чем (а — d)- взаимодействие. Намагниченность насыщения Ms в случае тяжелых редкоземельных гра- [c.716]

Рис. 29.24. Температурная зависимость намагниченности насыщения в магнетонах Бора на формульную единицу для монокристаллических образцов в форме сфер, имеющих возможность свободно вращаться во внешнем поле. Данные для иттриевого феррита-граната получены на поликристаллическом образце [155]

Таблица 29.35. Значения температуры Кюри и намагниченности насыщения гексаферритов типа MejW (5]

Таблица 29.40. Значения констант анизотропии Ki или АГ + ЭАГз, намагниченности насыщения и напряженности поля анизотропии некоторых гексагональных оксидов при температуре 293 К [5]

Рис. 29.35. Зависимость намагниченности насыщения Os соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м для 02Z и ZnjZ и 1430 кА/м — для 1I2Z [5]

Рис. 29.39. Зависимость намагниченности насыщения Ms, константы анизотропии Ki и поля анизотропии для BaFei20i9 от температуры

Наиболее перспективные в прикладно.м отношении магнитооптические материалы характеризуются высокой магнитооптической добротностью ф - 2 р а (где 0/.- — удельное фарадеевское вращение, град/см а — коэффициент оптического поглощения, см ). Очевидно, устройство может обладать высокими параметрами только при достаточно большой добротности. Однако добротность однозначно не определяет выбор материала для конкретного применения. Существуют дополнительные требования, касающиеся предпочтительного диапазона намагниченности насыщения температуры [c.30]

Общие требования, предъявляемые к магнитомягким материалам — это высокие значения магнитной проницаемости и индукции по возможности, малые потери на гистерезис, токи Фуко и низкая коэрцитивная сила. Для получения таких свойств ферромагнитный материал должен иметь гомогенную структуру (чистый металл или твердый раствор) с возможно низким содержанием включений и примесей, Материал должен иметь рекристаллизован-ную структуру, Т. е. минимальные внутренние напряжения. По своим свойствам и назначению материалы этого класса сплавов могут существенно различаться, например, для изготовления реле и трансформаторов применяют электротехническое железо, динамную и трансформаторную сталь для изготовления трансформаторов тока используют сплавы пермаллойной группы. К этому классу материалов относятся также сплавы перминварной группы и сплавы с высокой намагниченностью насыщения. Магнитомягкие ферромагнитные материалы в приборостроении классифицируются по свойствам и применению следующим образом [c.130]

Основные физические рвойства электротехнической стали следующие температура Кюри 0 = 768° С, намагниченность насыщения при 20° С = 2,15 тл (21 580 гс), плотность 7,874 г/см , константа магнитной кристаллической. анизотропии /С = 4,2-10 джУм (4,2-10 эрг/см ), константа магнитострикции может изменяться от 5-10 до —5-10 . Удельное электросопротивление р и магнитная проницаемость .i зависят от содержания в стали примесей, которое может изменяться в зависимости от способа ее получения и условий термической обработки. [c.132]

Только в системе Fe—Со имеются сплавы, у которых намагниченность насыщения (4itys) примерно на 13% выше намагниченности насыщения чистого железа. Эти сплавы используют в магнитных цепях электромагнитов и постоянных магнитов в тех случаях, когда нужно получить значительные индукции при одновременном уменьшении массы и размеров приборов. [c.170]

Рис. 133. Изменение намагниченности насыщения и температуры Кюри в марганцевоцинковых ферритах в зависимости от их состава

Представляет интерес расположение катионов в твердых растворах, состот ящих из ферритов со структурой нормальной и обращенной шпинелей. В феррите С нормальной структурой ионы цинка и кадмия занимают тетраэдрические промежутки, а в ферритах с обращенной структурой (ионы характеризующих металлов в октаэдрических порах) тетраэдрические поры заняты ионами Fe +. По мере увеличения концентрации феррита со структурой нормальной шпинели количество Fe в тетраэдрических промежутках уменьшается настолько, насколько увеличивается количество ионов Zn или d в этих промежутках. Ионы Fe" " " как бы вытесняются ионами Zn+ + и d+ + в октаэдрические места. Количество магнитоактивных ионов в октаэдрических промежутках вследствие этого увеличивается, а в тетраэдрических — уменьшается, следовательно, намагниченность насыщения смешанного феррита увеличивается, что происходит при возрастании концентрации в нем антиферромагнит-ного феррита- до 40—50 мол. % (рис. 136). При дальнейшем увеличении концентрации антиферромагнитного феррита суммарный магнитный момент смешанных ферритов начинает уменьшаться, что является результатом В—В взаимодействия, приводящего к антипараллель-ному расположению ионов Fe+ + " в октаэдрической под-решетке. [c.186]

Постоянная решетки, точка "Кюри и намагниченность насыщения у всех ферритов этой группы одинаковы, для феррита Ва (Sr, РЬ) FejaOig а = 5,87 А с = 23,17 А температура Кюри 450°, = 4,4 тс (4400 гс). [c.189]

Ni + +, Zn+ + или Mg+ , то ось с остается осью легкого намагничивания, если же оно заполнено ионом Со" , то ось легкого намагничивания перпендикулярна оси с. Из таких соединений также могут быть получены твердые растворы различных видов. Если часть Ni или Со, содержащихся соответственно в ферритах BaNiaFejeOa или Ba oaFei Oay замещать цинком, то намагниченность насыщения возрастает, как у ферритов типа шпинели. [c.190]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.345 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.324 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.286 ]

Физическое металловедение Вып II (1968) -- [ c.116 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.222 , c.223 , c.235 , c.237 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.352 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.318 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.318 , c.328 , c.355 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...