Домены стенки

При отсутствии горячего водоснабжения в кухнях жилых домов и специальных помещениях общественных зданий устанавливают раковины. Их (ГОСТ 8631—75) изготавливают прямоугольной и полукруглой формы в плане с цельнолитой или съемной стенкой из чугуна, стали, пластмассы и керамики. Крепят их к стене на высоте 0,85 м от пола. [c.199]

Линейные размеры доменов составляют от тысячных до десятых долей миллиметра, а их магнитный момент — около 10 магнитного момента отдельного атома. Домены разделены между собой граничными стенками, в которых происходит постепенное изменение направления намагниченности одного домена по отношению к направлению намагниченности другого соседнего. Реальные площади доменов некоторых ферритов составляют от 0,001 до 0,1 мм при толщине граничных стенок между ними несколько десятков — сотен атомных расстояний. Размеры доменов особо чистых материалов могут быть больше. [c.25]

Рис. 1-8. Многослойная плоская стенка, стоящие из нескольких разнородных слоев, называются многослойными. Именно такими являются, например, стены жилых домов, в которых на основном кирпичном слое с одной стороны имеется внутренняя штукатурка, с другой — внешняя облицовка. Обмуровка печей, котлов и других тепловых устройств также обычно состоит из нескольких слоев.

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

Травильные, промывные и гальванические ванны изготавливают из отдельных заготовок, свариваемых между собой. Толщину стенок ванны, а также необходимость устройства ребер жесткости или конструктивного выполнения ванны в виде вкладыша, размещаемого в каркасе из дерева, металла, железобетона, определяют в кал<дом конкретном случае расчетом, исходя из габаритов ванны и условий ее эксплуатации. [c.195]

Одинаковые, но с явным направлением намагничивания Одинаковые строение и ориентировка Стенка ферромагнитного домена [c.18]

Др. результатом развития неустойчивости могут быть статич. диссипативные структуры в виде распределения параметров П. т. т. в пространстве (наир., периодического). Элементами пространств, структур обычно являются до.мены и доменные стенки. В пространственно-временных структурах происходят движение доменов и доменных стенок, их колебания около иек-рых положений равновесия, пульсация параметров плазмы в домене и размеров домена. Домены Ганна и шнуры — примеры диссипативных структур. [c.604]

Если число БЛ в стенке ЦМД достаточно велико, то такой домен является жёстким. Для реальных жёстких ЦМД S порядка 30—100. При уменьшении поля смещения жёсткие ЦМД испытывают эллиптич. неустойчивость, однако они не растягиваются до бесконечности, а принимают форму эллипса определ. размера. В свою очередь, эллипсоидальные ЦМД при дальнейшем уменьшении поля преобразуются в домены, имеющие форму гантели. Жёсткие [c.436]

Рассчитать расход теплоты на отопление четырехквартирного двухэтажного дома, расположенного в районе г. Свердловска, и выбрать необходимое число секций нагревательного прибора — чугунного секционного радиатора типа М-140-АО (поверхность нагрева одной секции 0,254 м ). Площадь дома по наружному обмеру 100 м квартиры-трехкомнатные с кухней высота дома 6,28 м. Температура горячей воды в радиаторе 80 °С, коэффициент теплопередачи k через стенку радиатора принять равным 6 Вт/(м -К)- Температура воздуха в квартирах равна 18 °С. [c.203]

Домены отделены друг от друга границами, в которых осуществляется изменение ориентации спинов. Структура границы, называемой также стенкой Блоха, играет вал<ную роль в процессах намагничивания. Полный переворот спинов от направления в одном домене к направлению в соседнем домене не может осуществляться скачком в одной плоскости (рис. 10.22,а). Образование такой урезкой гранииы привело бы к очень большому проигрышу в об-348 [c.348]

Приложим теперь к размагниченному образцу внешнее магнитное поле, перпендикулярное плоскости пленки. При постепенном увеличении напряженности поля, как всегда при намагничивании ферромагнетика, происходит смещение стенок Блоха и домены с намагниченностью, направленной вдоль внешнего поля, расширяются за счет сужения доменов с противоположной намагниченностью рис. 11.2 б). В коне концов, при достаточно высокой напряженности внешнего поля (яоля смещения) дом ны с намагниченностью, противоположной этому полю, исчезают совсем и достигается полная намагниченность пленки вдоль поля. [c.313]

Сделать это можно с помощью особого судна, которое и составляет предмет изобретения (авторское свидетельство № 208458). Представьте себе огромную самоходную баржу длиной с футбольное поле. Высота ее бортов с четырехэтажный дом, причем три этажа скрыты под водой. Внутренняя часть пустая, в ней плещется вода. Вот открылась задняя стенка, и, двигаясь вдоль направляющих кормой вперед, внутрь баржи плавно въехало тысячетонное судно. Задняя стенка закрылась вновь, и тотчас заработали насосы, перекачивая воду из-под судна в балластные цистерны, расположенные в двойных бортах баржи. Поскольку общий вес баржи при этом не изменился, не изменилась и ее осадка. Зато судно внутри, в своей шлюзовой камере опустилось почти на пять метров. Теперь его трубы уже не зацепятся за мосты. И баржа-шлюз, осторожно неся в своем чреве, как кен-гуру, грузовое судно, смело двинулась вперед... [c.195]

Сульфоуголь вырабатывается двух сортов — мелкий и крупный. При применении мелких сортов загрузку их в фильтр следует производить на подстилочный слой антрацита фракции 0,6—1,0 мм высотой 75—100 мм. Без этого мелкие фракции (<0,4 мм) будут уходить в дренаж, так как ширина щелей в колпачках ВТИ и в накладках ТКЗ равна 0,4 0,1 мм. Сульфоуголь, равно как и другие катиониты, поставляется в водородной форме. Это значит, что если через такой сульфоуголь профильтровать воду, то она будет кислой. На одной катионитной установке прибывший катионит КУ-1 загрузили в фильтр, стенки которого имели противокоррозионную защиту, а нижнее дренажно-распределительное устройство было изготовлено из стали 1Х18Н9Т. Загрузку производили в исходную воду, сухой остаток которой достигал 800—900 лг/л. Фильтры с залитым водой КУ-1 закрыли и законсервировали на некоторое время , полагая, что коррозионные процессы будут исключены. Примерно через 6 мес. оказалось, что дренажные устройства были разрушены точечной коррозией. Этот пример показывает, что новый (поставленный заво-дом-изготовителем) катионит, загруженный в фильтр, должен быть отмыт до щелочной реакции и уж после этого фильтр может быть поставлен в резерв. Следует иметь в виду, что нержавеющие стали при некоторых условиях подвергаются точечной коррозии. К таким условиям относятся слабокислая среда, присутствие в ней хлор-ионов и окислителей (кислорода). [c.107]

ДОМЕННАЯ СТЕНКА (доменная граница магнитных доменов)— переходный слой от одного домена с однородно намагниченностью Mi к др. домену с однородной намагниченностью (см. Магнитная доменная структура). Толщиеа Д. с. бо определяется конкуренцией неоднородного обменного взаимодействия (стремящегося увеличить и магнитной анизотропии, (уменьшающей 6 ) бд ( 4// ) / , где А п К — константы обменной энергии и энергии анизотропии. [c.8]

Число Д. с. в ферромагн, образце зависит от доменной структуры кристалла в осн. состоянии, в конечном счёте,— от числа эквпва 1ентпых осей лёгкого намагничивания. В простейшем случае одноосных кристаллов (с одной осью лёгкого намагничивания) вектор намагниченности М вдали от д. с. ориентирован вдоль этой оси (оси анизотропии), по направлен в соседних доменах взаимно противоположно. Домены с иротнвопо-ложиым направлением вектора М,- разделены т. н. 180°-ной д. с. (см. Блоха стенка). В кубич. и гексагональных кристаллах могут реализоваться 90°- и 60°-ныв Д. с. Они разделяют домены с ориентацией Ж/ вдоль рёбер куба и вдоль осей второго порядка в гексагональном кристалле. [c.8]

Д. с., Б Л и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрест-пости соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. пе могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по пек-рой поверхности, либо образуют цилпнд-рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены), либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-ыеелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). [c.9]

При наличии М. д. с. между соседними областями с разными направлениями М существуют переходные области — доменные стенки (ДС) (их наз. также доменными границами), обладающие энергией y на едиппцу площади. Появление М. д. с. возможно лишь в то.м случае, когда энергия, затраченная на образование ДС, меньше убыли магнитостатич. энергии. Это условие выполняется в кристаллах достаточно больших размеров, больших размера однодоменности (см. Одподолепные частицы). На расстояниях г г . короткодействующее обменное взаимодействие играет более важную роль, чем дальнодействующее магнитостатическое, с чем и связана невозможность образования М. д, с. в кристаллах с размерами, меньшими (для Ni, напр., - 10 см). Обычно домены в ФМ имеют размеры 10-4—10-2 см. [c.653]

При антипараллельном направлении намагниченности М в смежных доменах магнитоодноосного ферромагн. кристалла в разделяющей домены степке вектор М поворачивается па 180° (180-градусная стенка). В маг- [c.653]

Результирующая анизотропия определяет тип маг-лчтной доменной структуры и характер процессов намагничивания М. п. В плёнках с преобладающе анизотропией формы (фактор качества ( <1) спонтанная памагпнченпость лежит в плоскости образца, и в этом случае образуются вытянутые т. н. плоские маги, домены (ПМД). Осн. процессом перемагничивания таких М. п. вдол1> оси лёгкого намагничивания является движение доменных стенок, наблюдается прямоугольная петля гистерезиса с коэрцитивной силой равной [c.659]

В размагниченном состоянии ферромагнетик разбивается на отд. области — домены, в пределах к-рых материал намагничен до насыщения вдоль одной из осей лёгкого намагничивания. Ввиду разл. ориентации намагниченности в доменах суммарный магнитный момент образца равен нулю. Под влиянием внеш, магн. поля происходит рост областей, в к-рых Мд составляет найм, углы с направлением поля, за счёт соседних областей. Этот рост осуществляется в результате смещения доменных границ доменных стенок). После завершения процессов смещения в каждом кристалле остаётся всего лишь один домен, намагниченность к-рого ориентирована вдоль ближайшей к направлению поля оси лёгкого Н. Дальнейшее Н. идёт за счёт вращения векторов Мд к направлению магн. поля. По завершении процесса вращения в образце достигается техническое магнитное насыщение, и прирост намагниченности может иметь место лишь за счёт иарапро-цесса — увеличения самой намагниченности насыщения вследствие подавления магн. полем тепловых колебаний элементарных магн. моментов вещества. [c.241]

В чистых полупроводниках при достаточно низких темп-рах (в n-Si при Г = 55 К) в определ, диапа-аоие Е положение поля Ei в плоскости (011) неустойчиво. В частности, в n-Si при / вдоль оси [011] неустойчиво значение = 0 при ф = я/2,- а устойчивыми оказываются два ненулевых, равных по величине и противоположно направленных поля, параллельных осям [011] и [011]. Этим двум значениям / соответствуют преимущественные заполнения электронами долин с осями вращения эллипсоидов вдоль оси [010] или [001], Б результате в одном образце могут сосуществовать области (домены) с разл. устойчивыми значениями Ei, разделенные доменными стенками. При токе вдоль оси [011] домены имеют вид слоёв, параллельных плоскости (011), с чередующимися по знаку полями (. Для тока вдоль осп [111] есть 3 равных Et, направленных под углами 120° друг к другу (многознач-в ы и эффект Сасаки). [c.419]

В незакороченных образцах разбиение на домены энергетически выгодно, т. к. возрастание энергии доменных стенок компенсируется уменьшением энергии электростатич. взаимодействия между разл. частями кристалла. Ввиду дальнодейотвующего характера электростатич. ноля его вяачение в данной точке определяется распределением поляризации во всём объёме образца, его формой и размерами, условиями на границах. Поэтому расчёт равновесной доменной струк- туры в С., даже для образцов простейших форм, представляет собой сложную задачу, пока окончательно не решённую. Сложен и ожидаемый характер доменной структуры, согласно теории, она должна измельчаться ( ветвиться ) вблизи поверхности кристалла. [c.478]

Величина энергии ДГ существенно зависит от характера распределения намагниченности (Блоха стенка и Неем стенка, аси.мметричные стенки, стенки с перетяжками и др.), а также от полного угла поворота М при переходе от домена к домену. В зависимости от этого угла (типа соседства) различают I80-, 90-, 71- и 109-градусньге ДГ. Плотность энергии ДГ у широкого класса ферромагн. веществ заключена в пределах 1- 10 эрг/см . При этом толщина ДГ 8 лежит в пределах 10" 10 " см. Конкретно для 180-градусной ДГ в Со при комнатной темп-ре имеем [c.302]

Статическое состояние ЦМД характеризуется тройкой чисел (S, L, Р) и спиральностью доменной стенки здесь индекс состояния S—целое или полуцелое число, L — число блоховских линий (чётное), Р—число блоховских точек. Для не сильно закрученных доменных стенок (малые индексы S) характерно асимметричное распределение БЛ вдоль контура домена фис. 4). Этот эффект получил название кластеризации ВБЛ (Хуберт, 1973 Слончевский, 1974) и обусловлен конкуренцией между магнитостатической и обменной энергиями. [c.436]

Важнейший результат исследований 1970-х гг.— открытие эффекта отклонения траектории поступат. движения ЦМД от направления градиента внеш. поля смещения. Отклонение ЦМД вызывается поперечной гироскопич. силой, действующей на движущийся участок стенки, характеризующийся разворотом вектора намагниченности по азимутальному углу ф, независимо от того, локализовано ли изменение ф в блоховской линии или распределено непрерывным образом вдоль стенки домена, как в ЦМД с 5= I (рис. 4) (см. также Доменной стенки динамика). Шроско-пич. сила действующая на ЦМД, зависит от суммарного разворота угла ср вдоль стенки домена (т. е. от ср. индекса S) [c.436]

Иногда высказывается мнение, что верхний предел (максимальный размер элементов) нанокристаллического состояния должен быть связан с каким-либо характерным физическим параметром — длиной свободного пробега носителя, диаметром петли Франка—Рида для скольжения дислокаций, размером домена или доменной стенки и, наконец, длиной волны электрона де Бройля. Однако диапазон изменения этих характерных физических параметров, определяющих электрические, магнитные, деформационные и другие свойства применительно к разнообразным твердотельным объектам, весьма щирок и установить какой-либо единый верхний предел не представляется возможным. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...