Процессы смещения

Рассмотрим процесс смещения двух идеальных газов, не реагирующих между собой. Пусть в двух частях объема, разделенного перегородкой А, находится п молей первого и П2 молей второго газа (рис. 8.5, а). [c.265]

Здесь интеграл берется по всей площади разреза. Для вычисления Ed необходимо найти среднюю силу F (в расчете на единичную площадь), приложенную к точке поверхности во время процесса смещения. Представим кристалл в виде набора концентрически расположенных трубок, в центре которого находится дислокация. IOG [c.106]

Намагничение ферромагнитного образца, имеющего нулевой результирующий магнитный момент при Н = 0, происходит за счет изменения формы и ориентации доменов (рис. 10.18). В слабых полях наблюдается увеличение объема выгодно расположенных относительно внешнего поля доменов, за счет доменов с невыгодной ориентацией, т. е. имеет место процесс смещения границ доменов. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Если внешнее поле снять, то домены восстановят исходную форму и размеры. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, то дефекты помешают границам доменов вернуться в исходное положение. Процессы необратимого смещения границ доменов обусловливают эффект Баркгаузена, заключающийся в том, что [c.344]

Пусть имеем систему из М частиц, первоначально регулярно расположенных, например, в узлах кубической решетки. Регулярное расположение частиц выбирается для того, чтобы в начале расчета система находилась в физически реализуемом состоянии. Данные о положениях всех частиц вводятся в ЭВМ. Затем производится поочередное смещение первой, второй и т. д. частицы. Когда процесс смещения совершается над Л -й частицей, он повторяется сначала. Смещение -й частицы производится следующим образом [c.183]

Доменная структура оказывает сильное влияние на магнитные характеристики ферритов, что можно объяснит ., рассмотрев их кривую намагничивания (рис. 12, а). Возрастание индукции под действием поля обусловлено двумя основными процессами смещением границ доменов и поворотом их магнитных моментов. Кривую намагничивания можно разбить на четыре области / и // — обратимого и необратимого смещения доменных границ /// — вращения магнитных моментов доменов IV— насыщения. [c.26]

Процесс смещения связанных зарядов диэлектрика под действием сил электрического поля имеет определенную длительность, и поэтому в переменном гармоническом поле вектор поляризации будет запаздывать по фазе относительно вектора напряженности поля. В переменном поле диэлектрическая восприимчивость оказывается комплексной величиной а = PI bqE) и соответственно [c.139]

Формальная теория поляризации диэлектриков, кратко рассмотренная в предыдущем параграфе, позволяет определить поляризацию как процесс смещения связанных зарядов, приводящий к появлению электрического момента у любого макроскопического элемента объема. [c.145]

При помощи -диаграммы можно рассчитать процесс смещения потоков влажного воздуха. Пусть в смесительную камеру поступают два потока влажного воздуха один с параметрами, характеризуемыми точкой а гпа, da, Т 1 , другой с параметрами в точке Ь(т(, 1, Т В результате смещения потока влажного воздуха т = [c.43]

Процесс смещения аЬ двух количеств [c.378]

Поляризация есть процесс смещения и упорядочения зарядов в диэлектрике под действием внешнего электрического поля. Этот процесс зависит оТ поляризуемости частиц диэлектрика, которая определяется как величина поляризации атома, молекулы или иона. Состояние вещества при электрической поляризации характеризуется тем, что электрический момент некоторого объема этого вещества имеет значение, отличное от нуля. [c.5]

Намагничивание при переменном поле. Если поместить в магнитное поле образец, то в нем появляется отличный от нуля результирующий магнитный момент. Исследования показывают, что это происходит вначале за счет роста объемов тех доменов, у которых магнитные моменты совпадают с направлением внешнего поля или близки к нему, при этом уменьшается объем доменов, намагниченных энергетически менее выгодно. Этот процесс идет путем смещения стенок доменов его сокращенно именуют процессом смещения. В более сильных полях намагничивание происходит за счет того, что магнитные моменты доменов поворачиваются в ту сторону, в которую направлено внешнее поле. Эти процессы именуются процессами вращения. В области очень сильных полей увеличение магнитной индукции практически не происходит, так как почти все моменты уже ориентированы по полю. Магнитная индукция, отвечающая этому состоянию материала, называется индукцией насыщения Bs- При дальнейшем возрастании внешнего поля намагничивание увеличивается слабо лишь за счет парамагнетизма. Если теперь уменьшать напряженность поля, то магнитные моменты доменов начнут поворачиваться в обратных направлениях, однако суммарный магнитный момент при Я О не обращается в нуль. В образце сохраняется преимущественная ориентация части магнитных моментов. Явление отстаивания изменений индукции от изменений напряженности поля называется гистерезисом. Петля гистерезиса устанавливается только после много- [c.228]

Наклеп. Значительное влияние на магнитные свойства оказывают механические остаточные напряжения наклепа (штамповка, протяжка, вальцовка и т. п.). Процессы смещения границ, т. е. процессы, намагничивания, могут затрудняться вследствие наличия в зернах металла сжатых или растянутых областей. Так, при удлинении образца технически чистого железа на 3% его магнитная проницаемость составит всего лишь 25% от первоначальной, а коэрцитивная сила возрастает примерно вдвое. Для устранения напряжений материал отжигают. [c.233]

Различают ферриты со спонтанной и индуцированной прямоугольностью петли гистерезиса. В первых — прямоугольность обусловлена составом и условиями обжига и охлаждения. Индуцированная прямоугольность образуется в результате термомагнитной обработки. Основное значение имеют ферриты со спонтанной прямоугольностью ее появление обусловлено необратимым процессом смещения доменных стенок. Это может быть получено при условии высокой магнитной анизотропии кристаллов в сочетании с низкой магнитострикцией и локальными неоднородностями и искажениями структуры, задерживающими доменные стенки в состоянии остаточной намагниченности. Такие условия создаются по преимуществу в кобальтовых, литиевых и некоторых других ферритах. [c.258]

Кривая для температуры Т будет левее (выше) кривой для температуры Тц при ат < 1 (og < 1) и соответственно правее (ниже) ее при ат > 1 (ас > 1). По аналогии с ТПМ результирующая кривая, состоящая из исходной кривой для температуры 7 r и всех отрезков, полученных в процессе смещения графиков, называется приведенной кривой. [c.123]

Увеличение температуры испытания до 600° С вносит некоторые изменения в тип образующегося деформационного микрорельефа (рис. 131, е). В этом случае при сохранении хрупкого характера разрушения белых фаз возникает зона интенсивной пластической деформации в обезуглероженной слое основного металла. В сильно деформированных зернах материала плакирующего слоя наблюдаются следы скольжения, а в стали СтЗ деформационные процессы локализуются преимущественно по границам зерен. Микрорельеф, который появляется при растяжении в интервале температур 700— 900° С (рис. 131, ж), характеризуется сосуществованием различных признаков высокотемпературной деформации, к которым прежде всего следует отнести начало развития рекристаллизации под напряжением в плакирующем слое, интенсивную миграцию границ и возникновение новых зерен в стали СтЗ. Кроме того, в образовавшейся обезуглероженной зоне стали СтЗ видны меж-кристаллические трещины. Для данного типа микрорельефа специфическими являются также процессы смещения частиц белых фаз относительно матрицы. [c.233]

В соответствии с усилиями запрессовки и выпрессовки (фиг. 30) при опытах и расчётах оперируют следующими коэфициентами трения (сцепления) / —коэфициент запрессовки /а — коэфициент выпрессовки, соответствующий начальному моменту взаимного смещения (сдвига) деталей, и/—коэфи-циент выпрессовки при установившемся процессе смещения. [c.165]

С другой стороны, этот же процесс смещения зоны физико-химических превращений в глубь теплозащитного покрытия можно связать со скоростью изменения температуры в данной точке во времени [c.81]

Как показывает опыт, частицы в потоке движутся не только поступательно, но и вращательно, что, тю-видимо му, влияет на турбулизацию пограничного слоя и на величину коэффициентов сопротивления и теплоотдачи и что отчасти объясняет процесс смещения в пристеночную область движущихся в потоке частиц. [c.387]

Введение производственного допуска оговаривается в технических требованиях на изделие. Смещение предельного отклонения размера не должно превыщать половины нормируемого предела допустимой погрешности измерения. При неизвестной точности технологического процесса смещение принимают равным половине предела допустимой погрешности измерения. [c.73]

При намагничивании ферритов (как и ферромагнетиков) происходит смещение границ между доменами и вращение векторов намагниченности каждого домена. В слабых полях у большинства ферритов с малой анизотропией преобладают процессы смещения границ. Для лёгкого смещения границ доменов необходимо, чтобы энергия закрепления границ бьша минимальной. В этом случае проницаемость феррита будет максимальной. Однородные, совершенные в магнитном отношении чистые образцы ферритов характеризуются высоким значением начальной проницаемости и весьма малой коэрцитивной силой. Такие материалы, называемые магнитомягкими, широко применяются в телефонии и радиочастотной аппаратуре. Основными их характеристиками являются величина начальной проницаемости, ее частотная зависимость (магнитный спектр вещества), а также параметр потерь — тангенс угла магнитных потерь. [c.38]

Если доказана стационарность процессов X t) и а(/), то процесс смещения уровня настройки X(t) будет также стационарным и может быть представлен как стационарная случайная функция времени, наложенная на неслучайную линейную функцию. Для нахождения параметров процесса необходимо выделить из суммарного распределения составляющую, определяющую мгновенное распределение отклонений размеров. [c.89]

М = Я, где у-а — нач. магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2) имеют место наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость М(Н) здесь квадратична (см. Рэлея закон намагничивания). Наиб, крутой участок КПН 3) соответствует макс, восприимчивости и связан с необратимыми смещениями доменных границ. В области приближения к насыщению 4) осн. роль играют процессы вращения к направлению намагничивающего поля. Наконец, участок 5 характеризуется слабым ростом намагниченности и соответствует парапроцессу. [c.242]

При тепловой мощности горелки > 40 МВт и схемах пылеприготовления с прямым вдуванием подводы вторичного и первичного воздуха (рис. 1.24) к горелкам выполняют сдвоенными, а подачу первичного воздуха к одной горелке осуществляют от различных мельниц. Сдвоенный подвод вторичного воздуха целесообразно применять для возможности регулировки процесса смещения топлива с воздухом при работе котла на пониженных нагрузках. В этих же целях закручивающий аппарат по вторичному воздуху может выполняться с поворотными лопатками. [c.39]

Ферромагнитные материалы с широкой петлей гистерезиса ( 17.1), именуемые магнитнотвердыми, обладают весьма большой коэрцитивной силой, что связано с их структурными особенностями. При рассмотрении условий намагничивания отмечалось, что ряд факторов — наличие внутренних напряжений, искажений решетки и включений препятствует смещению границ между доменами, что сказывается в появлении высокой коэрцитивной силы. Однако исключительно высокие значения Яс, получаемые для некоторых сплавов, уже нельзя объяснить влиянием указанных факторов. Для сплавов с коэрцитивной силой свыше 40 ООО ajM допускают возможность образования в процессе охлаждения изолированных намагниченных частиц — доменов, расположенных среди слабомагнитной фазы процессы смещения в таких материалах затруднены и их перемагничи-вание возможно только с помощью процесса вращения. Исследования показывают, что достаточно небольшого количества изолированных намагниченных частиц, чтобы материал имел весьма высокую коэрцитивную силу. В некоторых сплавах этого типа охлаждение ведется в магнитном поле, магнитные моменты в изолированных доменах оказываются ориентированными по направлениям, близким к направлению магнитного поля. Получены сплавы не только с магнитной, но и с кристаллической текстурой. [c.261]

Поляризационные процессы смещения связанных зарядов в веществе до момента установления равновесного состояния протекают во времени, создавая токи смещения, в диэлектриках. Токи смещения упругосвязанных зарядов при электронной и ионной поляризациях столь кратковременны, что их обычно не удается зафиксировать прибором. Токи смещения различных видов замедленной поляризации, наблюдаемые у большого числа технических диэлектриков, называют абсорбционными токами. При постоянном напряжении абсорбционные токн, меняя свое направление, протекают только в моменты включения и выключения напряжения при переменном напряжении они протекают в течение всего времени нахождения материала в электрическом поле. [c.30]

Процесс намагничивания ферромагнитного материала под влиянием внешнего магнитного поля сводится 1) к росту тех доменов, магнитные моменты которых составляют наименьший угол с направлением поля, и к уменьшению размеров других доменов (процесс смещения границ дохменов) 2) к повороту магнитных моментов в направлении внешнего поля (процесс ориентации). Магнитное насыщение достигается тогда, когда рост доменов прекратится и магнитные моменты всех спонтанно намагниченных микрокристаллических участков окажутся ориентированными в направлении поля. Схема ориентации спинов в доменах приведена на рис. 9-3. [c.268]

Процесс смещения границ. Поместим кристалл, показанный на рис. 11,13, а, в магнитное поле. Ориентация вектора различных доменов по отношению к Н не одинакова наименьший угол с Н образует первого домена, наибольший — третьего домена. При усилении Н энергетически выгодным будет рост наиболее благоприятно ориентированного домена 1 за счет доменов 2, 3 vi 4 (рис. 11.13, б). Этот рост происходит путем смещения границ домена I. Поэтому первая стадия намагничивания получила название процесса смещения. Он происходит до тех.пор, пока первый домен не распространится на весь кристалл. На рис. 11.14 показана кривая намагничивания монокристалла. Процессу смещения соответствует на этой кривой участок ОА. При небольших Н намагничивание происходит плавно и обратимо, в сильных полях — скачко- [c.298]

И. Я. Сигал и И. Е. Костиненко [411 исследовали процессы смещения и горения на цилиндрических амбразурах (12 конструкций) и конических амбразурах (с углами раскрытия 8, 30, 60°), а также на амбразурах с внезапным расширением. Длина амбразур была различной. [c.56]

Рис. 7.23. Модель /процесса смещения точки начала зоны испарения VA о направлении, противаполажном движению рабочей среды (—tsLe).

Рис. 7.26. Модель процесса смещения точки начала зоны испарения в направлении, совпадаюшим с движением оабочей

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

В размагниченном состоянии ферромагнетик разбивается на отд. области — домены, в пределах к-рых материал намагничен до насыщения вдоль одной из осей лёгкого намагничивания. Ввиду разл. ориентации намагниченности в доменах суммарный магнитный момент образца равен нулю. Под влиянием внеш, магн. поля происходит рост областей, в к-рых Мд составляет найм, углы с направлением поля, за счёт соседних областей. Этот рост осуществляется в результате смещения доменных границ доменных стенок). После завершения процессов смещения в каждом кристалле остаётся всего лишь один домен, намагниченность к-рого ориентирована вдоль ближайшей к направлению поля оси лёгкого Н. Дальнейшее Н. идёт за счёт вращения векторов Мд к направлению магн. поля. По завершении процесса вращения в образце достигается техническое магнитное насыщение, и прирост намагниченности может иметь место лишь за счёт иарапро-цесса — увеличения самой намагниченности насыщения вследствие подавления магн. полем тепловых колебаний элементарных магн. моментов вещества. [c.241]

ПАРАПРОЦЁСС истинное намагничивание) — возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков после процессов смещения и вращения ), П. обусловлен ориентацией в поле Н. элементарных носителей магнетизма спиновых и орбитальных магн, моментов атомов или ионов), остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового движения. На этапе П. намагниченность М под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения Мд, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т— ОК. П. в большинстве случаев даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.545]

Большинство систем охлаждения газовых турбин предусматривает использование воздуха, отобранного из последних ступеней компрессора, для охлаждения термонапряженных элементов проточной части. Обычно конструктивные схемы трактов охлаждающего воздуха обеспечивают выброс хладо-агёнта в различные участки основного газового потока. Это вызывает частичное изменение в характере обтекания профилей, влияет на газодинамические характеристики рещэтки, изменяет поля скоростей, давлений, увеличивает потери и снижает общий к. п. д. лопаточного венца. Поэтому исследование процессов смещения и сопутствующих им явлений на лопаточном аппарате газовой турбины представляет значительный интерес. [c.215]

Команда Geometry => Surfa e => Offset... (Сместить...) позволяет создать новую поверхность смещением выбранных поверхностей на заданную величину. Смещение каждой поверхности производится по направлению нормали к этой поверхности. В процессе смещения поверхности могут расширяться или сжиматься в зависимости от кривизны поверхности и величины смещения. [c.164]

Поляризация представляет собой процесс смещения структурных элементов (электроноб, атомов, ионов и др.) кристаллической решетки со своего нормального положения под влиянием электрического поля. В результате взаимодействия с внешним электрическим полем происходит нарушение и перераспределение электростати- чe киx сил, действующих внутри кристалла, при сохранении его общей нейтральности. Механизм поляризации может быть различен в зависимости от того, какие структурные элементы участвуют в процессе поляризации, В керамических материалах имеются следующие основные виды поляризации электронная, ионная, электронно- и ионно-релаксационная, спонтанная (самопроизвольная). Степень поляризации керамического диэлектрика и его поляризуемость в целом складываются-как сумма поляризаций каждого вида. Диэлектрическая проницаемость керамики отражает ее поляризуемость. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...