Гистерезис магнитный

Это означает, что кривые В =- / (Я) при увеличении и уменьшении напряженности поля не тождественны вследствие явления гистерезиса. Магнитным гистерезисом называется явление отставания изменения магнитной индукции от вызывающей эти изменения [c.90]

Ферриты с прямоугольной петлей гистерезиса. Магнитные материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ) особенно важны в устройствах автоматического управления аппаратуры телеграфной связи, вычислительной техники, коммутирующих дросселей. [c.104]

Фермы кривых гистерезиса. Магнитные материалы различают прежде всего по форме гистерезисной кривой. Узкой петлей гистерезиса с небольшой площадью и высокой индукцией насыщения обладают магнитномягкие материалы. Материалы этой группы с округлой петлей применяются для сердечников трансформаторов и электрических машин ППГ — материалы с прямоугольной петлей гистерезиса для элементов памяти. Широкую петлю имеют (рис. 17.3) магнитнотвердые материалы с большой коэрцитивной силой они служат для изготовления постоянных магнитов. В этой главе рассматриваются магнитномягкие металлы и сплавы с округлой петлей гистерезиса. [c.229]

Герметичность крупногабаритных объектов — Средства контроля 329 Гистерезис магнитный 7 Годографы сигналов и чувствительности вихретоковых преобразователей 95, 98—108 Головка магнитная индукционная 9, 10 ГОСТ 25.002-80 315 [c.349]

В последнее время работы в области магнитных аналоговых элементов направлены на создание высоконадежного комплекса быстродействующих магнитных решающих элементов и аналоговых запоминающих устройств для систем автоматического управления, в том числе для самонастраивающихся и самообучающихся систем. Предложены новые принципы построения магнитных интегрирующих усилителей без использования накопительных конденсаторов, в том числе интеграторов, практически не имеющих дрейфа выходного напряжения, что достигается образованием в обмотке сердечника сигнала обратной связи, пропорционального производной выходного напряжения. Разработаны аналоговые запоминающие устройства с высокой точностью и неограниченным сроком хранения информации на базе разветвленных магнитных сердечников с прямоугольной петлей гистерезиса. Магнитные аналоговые запоминающие устройства позволяют создать интеграторы, практически не имеющие дрейфа выходного напряжения, и устройства для дифференцирования медленно изменяющихся сигналов. [c.265]

Для диамагнетиков х <0. для парамагнетиков % >0. Для особой подгруппы ферромагнетиков это простое соотношение (170) не соблюдается, и функциональная зависимость М от Н имеет нелинейный характер и не является однозначной. Все ферромагнетики имеют характерную кривую намагничивания и петлю гистерезиса. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков зависит от напряженности внешнего поля в то время как для диамагнетиков и парамагнетиков х почти не зависит от Я. С другой стороны, парамагнетизм и ферромагнетизм в отличие от диамагнетизма зависят от температуры, возрастая с ее понижением. Выше температуры точки Кюри ферромагнетики становятся парамагнетиками для каждого вещества имеется своя точка Кюри . [c.129]

МАГНИТНЫЕ ЭТАЛОНЫ —см. Эталоны магнитные. МАГНИТНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС — см. Гистерезис магнитный. [c.685]

Эффективность преобразования, или кпд, определяется наряду с коэф. К магн. и механич. потерями. Магн. потери в М. м. обусловлены вихревыми токами, зависящими от уд. электрич. сопротивления р, и гистерезисом магнитным, косвенно определяемым величиной коэрцитивной силы Нс. Характеризуются магн. потери величиной tgP, представляющей отношение мнимой и действит. части р. Механич. потери зависят от добротности материала Q. [c.8]

Н. вещества зависит от величины магн. поля и темп-ры (см. Парамагнетизм, Диамагнетизм, Ферромагнетизм). Зависимость М от напряжённости внеш. магн. поля Н выражается кривой намагничивания (см. Намагничивание, Гистерезис магнитный). Н. тела зависит от напряжённости внеш. поля Н, магн. свойств вещества этого тела, его формы и расположения во внеш. поле. Между напряжённостью поля в веществе Нв и полем Н существует соотношение Яд =Я — NM, где N — размагничивающий фактор. В изотропных веществах направление М совпадает с направлением Н, в анизотропных — направление М и К в общем случае различны. [c.241]

Лит. см. при ст. Намагничивание, Гистерезис магнитный. [c.241]

Установившаяся петля гистерезиса магнитного, согласно Р. 3. н., описывается ур-нием [c.405]

При работе ЭМП в цифровом режиме снимается в основном или полностью влияние гистерезиса (магнитного и механического), изменения температуры, линейных перегрузок и т. д. Кроме того, от ЭМП в этом режиме не требуется линейность характеристики управления, поэтому можно упростить и облегчить конструкцию. [c.485]

Изучение динамической петли магнитного гистерезиса магнитных материалов 157 [c.157]

ИЗУЧЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ПЕТЛИ МАГНИТНОГО ГИСТЕРЕЗИСА МАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ [c.157]

Магнитный момент, основная кривая намагничивания, петля гистерезиса, магнитная восприимчивость [c.342]

Индукция В зависит от напряженности магнитного поля Н, которая определяется магнитодвижущей силой, отнесенной к единице длины магнитопровода Зависимость 5 от Я нелинейна и характеризуется петлей гистерезиса магнитного материала. [c.144]

Рнс. 121. Петля гистерезиса магнитного материала [c.145]

ГИСТЕРЕЗИС МАГНИТНЫЙ — неоднозначная (необратимая) зависимость намагниченности М магнитоупорядоченного вещества (магнетика, напр. ферро-или ферримагнетика) от виеш. магн. поля Н при его циклич. изменении (увеличении и уменьгоении). Общей причиной существования Г. м. является наличие в оп-редел. интервале изменения Л среди состояний магне тика, отвечающих минимуму термодинамического потенциала, метастабильных состояний (наряду со ста-Сильными) к необратимых переходов между ними. Г. м, можно также рассматривать как проявление магн. ориентационных фазовых переходов первого рода, для [c.492]

Кинетика образования доменной структуры и её изменения во внеш. полях определяется подвижностью доменных границ, а также процессами зарождепня новых Д. Взаимодействие доменных границ с нериодич, поле.м кристаллич, решётки, с дефектами и неоднородностями кристалла, а также с др. доменными границами приводит к трению , к-рое испытывают границы при своём перемещении. Это трение проявляется в необратимости изменения доменной структуры во внеш. полях — между изменением суммарной намагниченности, поляризации или деформации, наблюдаемых нри увеличении ноля, и изменением тех же величии, но при уменьшении поля. Наблюдается гистерезис, зависящий от темп-ры, скорости измеЕ1ения поля, примесей и дефектности материала (см. Гистерезис магнитный, Гистерезис сегаетоэлектрический, Гистерезис упругий). [c.13]

ДЯ<0). Всегда Хойр<Яд. Разность к., и НоПр, достигающая максимума вблизи значений Н Н/. (// — коэрцитивная сила), может быть принята за меру необратимости процессов намагничивания и размагничивания (меру гистерезиса магнитного). [c.650]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

По магн. свойствам М. с. подразделяются на два технологически важных класса. М. с. класса ферромагнитный переходный металл (Ре, Со, N1, в количестве 75—85%)—н е м е т а л л (В, С, 81, Р— 15—25%) являются магнитно-мягкими материалами с незначительной коэрцитивной силой ввиду отсутствия магн.-кристаллич. анизотропии (наблюдаемая макроскопич, магнитная анизотропия обусловлена ири ненулевой магнитострикции внутр. или внеш. напряжениями, к-рые могут быть снижены при отжиге, а также наведённой анизотропией в расположении пар соседних атомов). Магнитная атомная структура осн. состояния таких систем может быть представлена в виде совокупности параллельно ориентированных локализованных магн. моментов при отсутствии трансляц. периодичности в их пространств, размещении, причём благодаря эффектам локального окружения магн. моменты ионов по своей величине могут флуктуировать (см. Аморфные магнетики). М. С. этого класса имеют почти прямоугольную петлю гистерезиса магнитного с высоким значением индукции насыщения В , что в сочетании с высоким уд. электрич, сопротивлением р ж, следовательно, низкими потерями на вихревые токи делает М. с. по сравнению с электротехн. сталями более предпочтительными при применении, напр., в трансформаторах [6]. [c.108]

Можно подобрать такое размагничивающее внеш. поле Н > Яо , после выключения к-рого значение м образца станет равным нулю (кривая возврата 2), т. е. он окажется размагниченным. В отличие от поле называют релаксационной коэрцитивной силой. Участок петли гистерезиса магнитного, находящийся во втором квадранте между точками М,. и Яс, наз. кривой размагничивания. [c.242]

При Р, в веществе наблюдаются те же процессы, что и при намагничивании, только идут они в обратном направлении. Наряду с этим имеется и нек-рая особенность процессов Р., связанная с образованием доменов с обратной намагниченностью (зародышей перемагни-чиеания). Задержка в возникновении и (или) росте таких зародышей является одной из прнчгш гистерезиса магнитного. [c.242]

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков может достигать значений 10 —10 Гс/Э их намагниченность Л/, возникающая во внеш. магн. поле Н, растёт с его величиной нелинейно (см. Намагничивание) и в полях 1 ] 00 Э может достигать магнитного насыщения, характеризуемого значением Величина М зависит также от магн. предыстории образца, что приводит к неоднозначности ф-ции М Н), или к гистерезису магнитному. При намагничивании и перемагничивании ( ррОмагнетика происходит изменение размеров и формы образца (см. Магнитострикция), благодаря этому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимости упругих постоянных ферромагнетиков — т. н. Дг -эффект и др. (см. Механострикция, Магнитомеха-нииеские явления), а также коэф. линейного и объёмного [c.294]

Изучение дшамической петли магнитного гистерезиса магнитных материалов 169 [c.169]

Hysteresis (magneti ) — Гистерезис (магнитный). Запаздывание намагничивания материала под воздействием любого циклического изменения прилагаемого магнитного поля. [c.981]

Наибольшее применение получили ферриты из оксидов магния и марганца. Наилучшие характеристики наблюдаются у ферритов состава MgO ЗМпО ЗГегОз, а также у полиферритов, содержащих дополнительно оксиды цинка, кальция, лития. Для этих ферритов характерна спонтанная прямоугольная петля гистерезиса. Магнитная текстура (параллельная ориентация вектора магнитных моментов в объеме феррита) формируется у них непосредственно при охлаждении после спекания в результате магнитострикционных явлений. [c.548]

Магнитные свойства железомарганцевых сплавов являются структурно-чувствительными характеристиками и обусловлены их фазовым составом. Из всех структурных составляющих в сплавах системы Fe—Мп ферромагнитна только а-фаза с ОЦК-решеткой. Влияние марганца на магнитные свойства а-сплавов показано в работе [114]. С увеличением содержания марганца от 1,4 до 10% магнитное насыщение 4я15 (1) и максимальная магнитная проницаемость ц (2) снижаются, а коэрцитивная сила Но (3) монотонно растет (рис. 26). При содержании марганца более 1,4% точка Кюри совпадает с температурой полиморфного 7ч=ьа-превращения, поэтому существует температурный гистерезис магнитного превращения, который [c.71]

Коэрцитивная сила Щ от латинского соегс11ю — удерживание) — напряженность магнитного поля, необходимая для полного размагничивания предварительно намагниченного до насыщения ферромагнетика (получения 5 = О по предельной петле гистерезиса). Магнитные свойства ферромагнетиков (в первую очередь сталей) определяются их химическим составом. Так, введение никеля, марганца, углерода, азота и меди уменьшает начальную магнитную проницаемость )Хнач и повышает коэрцитивную силу Одновременное введение кремния, хрома, молибдена, ниобия, вольфрама и ванадия увеличивает л,,ач и уменьшает Между начальной магнитной проницаемостью и коэрцитивной СИЛОЙ Д. ДЛЯ стэлсй существует обратно пропорциональная зависимость. Так, для диапазона значений = 0, 2...5 кА/м и )1 = 10...270 установлена зависимость ( нач (0Л7Яг)- (см. Богачева Н. Д. Расширение возможностей применения метода коэрцитивной силы // В мире неразрушающего контроля. — М., 2005 г.—№ 2. — С. 8—10). [c.102]

Бесконтактный тахометрический блок БА-430. Для получения выходных напряжений, пропорциональных частоте вращения вала дизеля, используются тахометрические блоки. На тепловозах первых выпусков типов ТЭЮ и. ТЭП60 для этой цели устанавливались тахогенераторы (на тепловозах ТЭЗ они применяются и сейчас). Тахогенераторы постоянйого тока имеют ряд существенных недостатков. Они не обеспечивают точность регулирования, стабильность характеристики и надежность. Это происходит из-за реакции якоря, изменения переходного сопротивления щеточного контакта, гистерезиса магнитной цепи, изменения тока возбуждения тахогенератора вследствие нагрева обмоток и т. д. Поэтому в системах регулирования возбуждения тяговых генераторов взамен тахогенераторов используется бесконтактное тахометрическое устройство (БТ). [c.162]

Ферромагнетики широко используются в электротехнических приборах и оборудовании (магнитопроводы генераторов, сердечники трансформаторов, постоянные магниты и др.). Следует учитывать, что такие магнитные характеристики, как намагниченность насыщения, коэффициент магнитострикции, константа анизотропии, температура Кюри, зависят только от химического состава. Остаточная намагниченность, коэрцитивная сила, площадь петли гистерезиса, магнитная проницаемость и другие величины - это структурочувст- [c.282]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.320 , c.343 ]

Приборы для неразрушающего контроля материалов и изделий том 2 (1986) -- [ c.7 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.3 , c.235 , c.399 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.286 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.222 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.281 , c.282 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...