Энтропия рабочего тела

Итак, неравновесность всегда приводит к увеличению энтропии рабочего тела при том же количестве подведенной теплоты и к потере части работы. В общем виде это можно записать следующим образом [c.27]

В реальных условиях вследствие трения потока о стенки канала процесс истечения оказывается неравновесным, т. е. при течении газа выделяется теплота трения и поэтому энтропия рабочего тела возрастает. [c.50]

Дросселирование является типичным неравновесным процессом, в результате которого энтропия рабочего тела возрастает без подвода теплоты. Как и всякий неравновесный процесс, дросселирование приводит к потере располагаемой работы. В этом легко убедиться на примере парового двигателя. Для получения с его помощью технической работы мы располагаем паром с параметрами pi и ti. Давление за двигателем равно рг (если пар выбрасывается в атмосферу, то р2 = 0,1 МПа). [c.51]

Здесь /д и Sg — энтальпия и энтропия рабочего тела в состоянии равновесия с окружающей средой. [c.127]

Среднеинтегральная температура для любого процесса равна отношению количества теплоты, участвующей в процессе, к изменению энтропии рабочего тела. Отсюда количество теплоты, участвующее в процессе, равно произведению среднеинтегральной темпе- [c.133]

Часть кинетической энергии в результате трения превращается в теплоту, которая при отсутствии теплообмена повышает энтальпию и энтропию рабочего тела, вытекающего из сопла. Поэтому состояние газа или пара в конце действительного процесса истечения в диаграмме 8 изображается точкой, всегда расположенной правее точки, характеризующей конечное состояние рабочего тела в идеальном процессе истечения. [c.214]

В большинстве термодинамических процессов энтропия рабочего тела меняет свое значение. Воспользуемся термодинамическим тождеством (6.11). [c.79]

При анализе потерь полезной работы необходимо помнить, что изменение энтропии рабочего тела за цикл равно нулю (цикл замкнут). И общая потеря равна сумме потерь работоспособности (эксергии), а не работы. Это имеет принципиальное значение для оценки совершенства действительных процессов в отдельных частях двигателя. [c.188]

Энтропия рабочего тела по истечении цикла не меняется. Поэтому общее изменение энтропии системы в целом Д5 ДД 4- Д5ц составит [c.81]

Замыкание произвольных циклов тепловых машин (Рис. 1.13а) и холодильных машин (Рис. 1.136) в Т-8 координатах определяется условием, что увеличение энтропии рабочего тела в процессе сообщения теплоты Д8 численно равно уменьшению энтропии в процессе отвода теплоты [c.51]

Из соотношения (е) следует, что в изолированной системе энтропия среды увеличивается (5ог—5о1), а энтропия рабочего тела уменьшается (51 — 52). [c.186]

Из (5.17) следует, что как энтропия рабочего тела, так и энтропия системы (рабочее тело, источник теплоты и охладитель) при осуществлении произвольного обратимого цикла равны нулю. (В реальных условиях могут осуществляться только необратимые циклы.) [c.67]

Из (5.20) следует, что энтропия системы (источник теплоты, рабочее тело, охладитель) при осуществлении необратимого цикла возрастает. Отметим, что изменение энтропии рабочего тела как в обратимом, так и в необратимом цикле (круговом процессе) равно нулю. [c.68]

Выражению для т можно придать иную форму, если учесть, что вследствие обратимости процессов общее изменение энтропии, равное сумме изменения энтропии рабочего тела, которое из-за замкнутости процесса имеет нулевое значение, а также изменение энтропии тепло-отдатчика и теплоприемника равно нулю, т. е. [c.505]

Задача 1. Исследовать влияние давления ра в камере сгорания на мощность турбины, компрессора и ГТУ, а также на термический и внутренний КПД ГТУ. Для этого необходимо установить на левой части стенда (рис. 10.9) определенные параметры и, меняя рг от значения р1 до 3 МПа с шагом, равным 0,2 МПа, записать характеристики ГТУ с приборов, расположенных на правой части стенда. Определить давления рз, при которых максимальны теоретическая мощность ГТУ, действительная мощность ГТУ, внутренний КПД. Изобразить исследуемые зависимости на графиках. Представить циклы, в которых мощность и КПД максимальны, в Т, -диаграмме. Для вычерчивания цикла энтропию рабочего тела необходимо рассчитывать по формуле [c.257]

Таким образом, хотя весь процесс происходил без теплообмена (dQ = 0), энтропия рабочего тела в рассмотренном процессе необратимого сжатия самопроизвольно возросла. Разобранный частный случай показывает, что для необратимых процессов равенство (8.7) превращается в неравенство [c.118]

Если подвод и отвод теплоты в цикле происходит обратимо, а изменение состояния рабочего тела происходит внутренне неравновесно, то увеличивается абсолютное значение отводимой в цикле теплоты и интеграл принимает значение ( (6Q/T)<0. Приращение энтропии рабочего тела в круговом процессе равно нулю, а приращение энтропии системы (теплоотдатчиков и теплоприемников) = —с (бР/Л >0. [c.120]

Во избежание неправильного толкования этой формулы следует отметить, что нельзя понимать выведенное соотношение в том смысле, что энтропия рабочего тела в необратимом процессе изменяется больше, чем в обратимом. Изменение энтропии в любом процессе между заданными равновесными состояниями, как это было указано выше, будет всегда одно и то же, но для обратимого процесса [c.121]

В заключение укажем на метод расчета изменения энтропии рабочего тела в необратимых процессах. Возможно это только при допущении, что начальное и конечное состояния рабочего тела являются равновесными. Тогда разность энтропий — S3 = Д5 в двух конечных равновесных состояниях может быть определена из рассмотрения любого обратимого процесса (или группы процессов), проведенного между заданными равновесными состояниями. Таким образом, дей- ствительный и поэтому необратимый процесс заменяется фиктивным обратимым процессом, соединяющим оба крайних равновесных состояния рабочего тела. В этом случае изменение энтропии рабочего тела в обратимом процессе равно итоговому изменению энтропии в необратимом процессе. [c.123]

Прирост энтропии системы вследствие необратимости процесса адиабатического расширения рабочего тела з ступенях турбины равняется разности энтропии рабочего тела в конечной и начальной точках процесса и легко может быть определен по величине внутреннего относительного к. п. д. элемента установки (например, турбины), в которой осуществляется этот процесс. [c.354]

Энтропия рабочего тела увеличивается при этом на Д з, , а энтропия горячих газов уменьшается на [c.447]

Следовательно, в результате совершения произвольного обратимого цикла энтропия рабочего тела не меняется. [c.31]

Расширение будет равновесным только в случае, если температура газа Т равна температуре источника Т=Т ), внешняя сила Р равна давлению газа на поршень (P = pF) и при расширении газа нет ни внешнего, ни внутреннего трения. Работа расширения газа в этом случае равна 6/paat = di/ = pdD, а изменение энтропии рабочего тела в таком процессе [c.26]

Если неравновесность вызвана теплообменом при конечной разности температур (температура газа Т меньше температуры источника 7 ), то возрастание энтропии рабочего тела ds = 6q/T оказывается больше, чем dSfi = (>q/Т в равновесном процессе из-за снижения температуры газа. При том же положении поршня, т. е. заданном удельном объеме V, меньшей температуре газа соответствует меньшее его давление р. Соответственно меньше должна быть и уравновешивающая сила Р Р = = p F

Работа расширения против этой силы bl = P dy = p dv[c.27]

Поскольку при адиабатном процессе б<7 = 0, энтропия рабочего тела не изменяется (ds = 0 и 5 = onst). Следовательно, на Г, s-диаграмме адиабатный процесс изображается вертикалью. [c.33]

Адиабатный процесс. Адиабатпын процесс совершается без подвода и отвода теплоты, и энтропия рабочего тела при обратимом процессе остается постоянной величиной — s Ц onst. Поэтому на is- и Тх-диаграммах адиабаты изображаются вертикальными пр -ямыми (рис. 12-4, а, 12-4, б). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются перегретый пар переходит в сухой, а затем во влажный. Из условий постоянства энтропии возможно определение конечных параметров пара, если известны параметры начального и один параметр конечного состояний. [c.194]

В адиабатном процессе без трения или при полном отведении теплоты трения в окружающую среду для необратимого процесса приращение энтропии рабочего тела ds = dqjT — 0. [c.61]

В частном случае адиабатного не0брати у10Г0 изменения состояния, когда 6Q = 0, получим dS O. Следовательно, в адиабатном необратимом процессе энтропия рабочего тела увеличивается. [c.121]

Теплота может передаваться от горячего тела к холодному в помощью цикла тепловой машины. В этом случае удельная энтропия горячего тела уменыиается на А8 р = — д Ту, а холодного источника возрастает на == Яч Т . Энтропия рабочего тела не изменяется, [c.55]

Так как при адиабатном процессе dp = 0, то энтропия рабочего тела 8 обратимом процессе не изменяется (da = 0 и s = onst). Следовательно, на sT-диаграмме адиабатный процесс изображается вертикальной линией (рис. 25, б), причем падение температуры происходит при расширении рабочего тела, а увеличение температуры — при его сжатии. [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...