Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Равновесия положение

Задача 112. Груз подвешивают к концу В вертикальной пружины АВ и отпускают без начальной скорости. Определить закон колебаний груза, если в равновесием положении он растягивает пружину на величину (статическое удлинение пружины).  [c.235]

Положение равновесия Устойчивость положения равновесия Положение равновесия Устойчивость положения равновесия  [c.311]

Равновесие положения /-Й ячейки характеризуется радиусом-вектором х 1) и запишется согласно [29]  [c.46]


В случае, когда силы еще дальше удаляют стержень от положения равновесия, положение равновесия является неустойчивым.  [c.385]

Дадим строгое определение устойчивого положения равновесия. Положение равновесия q = =. .. = О называется устойчивым, если для любого е>0 существует такое б = б(е), что для всех t> to выполняются неравенства  [c.346]

Обе реакции идут через одно и то же промежуточное ядро yN и позволяют определить положение его энергетических уровней, причем в соответствии с принципом детального равновесия положение уровней не должно зависеть от того, какой (прямой или обратный) процесс рассматривается.  [c.444]

Рассчитываемая конструкция будет надежна лишь в том случае, если форма равновесия, положенная в осно ву расчета, устойчива. Поэтому практически необходимо знать то наименьшее значение внешней нагрузки, при котором становятся возможными несколько различных форм равновесия. Значение этой нагрузки называют критическим. Пока нагрузка меньше критической, возможна лишь одна устойчивая форма равновесия.  [c.329]

Все происходит так, как если бы на ось тора в плоскости (Р) действовала сила Р, постоянная по величине и направлению. Ось тора будет поэтому совершать колебательное движение около некоторого положения равновесия. Положение равновесия оси составляет с вертикалью угол F, определяемый предыдущими формулами. Этот угол называется девиацией, причем девиация Е имеет место в ту или в другую сторону в зависимости от знака Е.  [c.194]

Введем теперь понятие об асимптотически устойчивом положении равновесия. Положение равновесия называется асимптотически устойчивым, если оно устойчиво и если, кроме того, при достаточно малых по абсолютной величине начальных отклонениях и начальных скоростях все отклонения и скорости при неограниченном возрастании времени t стремятся к нулю, т. е. если существует такое число 8о О, что  [c.200]

Постоянная добавочная сила. Рассмотрим прежде всего простейший случай постоянной добавочной силы (которая является пределом периодически изменяющейся силы, когда стремится к нулю период, в конце которого восстанавливаются те же условия). Частный интеграл J уравнения E s) = Q при постоянном Q определяется, естественно, значением, тоже постоянным, =Q/k, соответствующим состоянию вынужденного равновесия, положение вынужденного равновесия несколько смещено от поло-> ения естественного равновесия (s = 0).  [c.67]


Здесь o i, 2, — координаты, относящиеся к положению равновесия. Положение ос устойчиво, если любому сколь угодно малому положительному числу 8 можно поставить в соответствие положительное число я = х (е) такое, что если г (0) С я, то г (t) < е при > О ).  [c.160]

На рис. 3.22, 6 представлен кривошипно-шатунный механизм с подпружиненным ползуном. Здесь упругая связь работает на растяжение. Нетрудно видеть, что положение а является при этом положением устойчивого равновесия, положением"— неустойчивого. В обоих рассмотренных случаях упругая связь была наложена на кинематическую пару, соединяющую подвижное звено с неподвижным. На рис. 3.22, в представлен случай, когда упругая связь соединяет два подвижных звена.  [c.102]

Аналогично в отклоненном от равновесия положении площадь сечения  [c.110]

Положение 2 является состоянием устойчивого равновесия. Положение 3 соответствует отделению газовой фазы от стенок. Наличие горизонтальной площадки означает, что в энергетическом отношении безразлично, в какой части сосуда находится оторвавшийся от стенок газовый шар.  [c.189]

Кроме того, что движение шарика происходит вдоль заданной окружности (а это уменьшает диапазон допустимых состояний), имеется лишь одно важное различие между этим и предыдущим случаями теперь маятник может покоиться в двух различных положениях, обозначенных на рис. 2.2 цифрами 1 и 2, Оба они являются некоторыми равновесными положениями, однако лишь положение 1 соответствует механическому состоянию устойчивого равновесия. Положение 2 соответствует состоянию неустойчивого равновесия, поскольку даже простого прикосновения достаточно для того, чтобы сместить его хотя бы на бесконечно малую величину в неустойчивое положение, из которого маятник сам по себе переходит в положение 1 без какого-либо взаимодействия с окружающей средой. Следовательно, как и ранее, мы видим, что при условии неизменности связей, наложенных на систему, имеется одно и только одно устойчивое состояние, в которое система переходит из любого начального состояния после устранения всех взаимодействий с внешней средой.  [c.30]

Виды равновесия. Положение равновесия характеризуется тем, что скорость материальной точки и сумма действующих на нее сил равны нулю. Если отклонить материальную точку от положения равновесия незначительно, то силы, действующие на точку, могут измениться, а их сумма может оказаться неравной нулю. В зависимости от того, как изменяется сумма сил, различают три вида равновесия.  [c.158]

Полимеры — это вещества, состоящие из макромолекул в виде длинных молекулярных полимерных цепей. Пространственную структуру двойной спирали ДНК представляют в виде совокупности атомов, каждый из которых имеет определенное место. Однако, как и в случае кристаллов, они могут совершать колебание. При этом в реальной ситуации длины валентных связей остаются практически постоянными. Это связано с тем, что отклонения от равновесия положений происходит за счет деформации валентных углов (углов между соседними валентными связями). Кроме того, отклонение может происходить и за счет вращения частей молекулы относительно друг друга вокруг осей одиночных валентных связей. Так что, конструкцию молекулы полимера представляют в виде жестких качающихся стерженьков [31].  [c.113]

После установления рабочего тока потенциометра нормальный элемент выключается и включается исследуемый элемент X. Декадные рычажки 1—5 вращают до тех пор, пока снова при нажатии кнопки 10 , а затем и кнопки О не будет достигнуто равновесие. Положение рычагов потенциометра при равновесии дает значение измеряемой э. д. с.  [c.205]

Иначе говоря, если положение равновесия точки устойчиво, то движение точки, начавшееся в достаточно малой окрестности этого положения и с достаточно малой скоростью, будет оставаться в некоторой достаточно малой окрестности этого положения равновесия. Положение равновесия, не удовлетворяющее данному определению, будем называть неустойчивым.  [c.227]

Механизм, расположенный в горизонтальной плоскости, находится под действием приложенных сил в равновесии положение равновесия определяется углами а, р, Vi Ф> О (рис. Д9.0—Д9.9, табл. Д9а и Д9б). Длины стержней механизма (кривошипов) ран-  [c.87]

Диаграммы состоят из областей, разграниченных между собой кривыми равновесия. Положение этих кривых часто зависит от активности не только водородных, но и других ионов, участвующих в установлении равновесия в растворе. В этих случаях вместо одной  [c.113]


В качестве примера определения состояния равновесия по минимуму свободной энергии рассмотрим газ, находящийся в цилиндре при постоянной температуре. Подвижной поршень делит весь объем газа V на две части, имеющие соответственно объемы У, и 1 2 и давления Р, и Рз- Предположим, что поршень может свободно передвигаться по цилиндру, и постараемся определить его равновесное положение. В соответствии с только что установленным принципом минимальности свободной энергии при равновесии положение поршня должно быть таким, чтобы свободная энергия газа была минимальной. Предположим, что равновесие установилось. Тогда при небольших изменениях положения поршня свободная энергия не должна меняться, так как она минимальна, т. е. 6Л = 0. Но свободная энер-  [c.34]

Положение равновесия (положение покоя) характеризуется значениями х=0 и f x)=0, так что /(0)=0. Разложим функцию f x) в окрестности х=0 в ряд Тейлора  [c.70]

Итак, если система находится под действием потенциальных сил, то в положениях равновесия (положений равновесия может быть много) силовой потенциал, а значит, и потенциальная энергия, принимают стационарное значение — минимум, максимум, или мини-максимум.  [c.191]

В основу рассмотренных выражений, позволяющих определить концентрацию дефектов в кристалле в условиях равновесия, положен закон действующих масс. Так, образование вакансий в элементарном  [c.99]

Все эти задачи решаются путем такого подбора масс противовесов и их положений на звеньях механизма, при котором силы инерции этих противовесов оказывают на опоры звеньев воздействия, равные и противоположные воздействиям, создаваемым силами инерции звеньев механизма. В случаях, когда силы инерции располагаются в параллельных плоскостях, перед нами предстают задачи на равновесие пространственной системы сил.  [c.85]

Ферми (в термодинамическом равновесии положение уровня Ферми в р-области совпадает с его положением в п-области), 1 — дно зоны проводимости, 2 — вершина валентной зоны. Основными носителями заряда в р-области являются дырки их концентрация много больше концентрации электронов проводимости. В п-области наблюдается обратная картина там основными носителями являются электрощ>1 проводимости. Диффузии электронов проводимости из области с высокой их концентрацией (п-области) в область с низкой концентрацией (в / -область) препятствует потен-  [c.180]

Для движения mvs = minimum, а в случае равновесия положение тела таково, что когда ему сообщено малое движение, то произведенное этим количество действия оказывается минимальным.  [c.784]

По достижении силой Р значения Р происходит мгновенное прощелкивание мембраны — выпуклость ее оказывается обращенной в сторону, противоположную первоначальному направлению. Состояние мембраны до прощелкивания при Р = Р, является неустойчивым — малейшее увеличение прогиба под воздействием дополнительных сил, приложенных и снятых, приводит не к возвращению, а к прощелкпванию, т. е. малое возмущение приводит к большому изменению формы равновесия. Положение мембраны после прощелкивания при Р = Р является устойчивым (разумеется, если сила сохраняет свое значение Р ). В этом легко удостовериться, варьируя перемещения в окрестности указанного состояния за счет приложения дополнительных сил по устранении этих сил система возвращается в состояние, соответствующее положению после прощелкивания.  [c.290]

Наконец, в-треть их, существуют равновесия, положение которых одновременно зависит и от потенциала электрода, и от рН-раствора. Такое равновесие устанавливается на окис-но-металличеоких электродах второго рода.  [c.96]

Две следящие системы осуществляют вертикальное смещение стола одновременным движением поршней цилиндров Hi и Яг, управляемых золотниками 5i и З2 (при одновременном срабатывании от копира). При обработке участков профиля с крутизной, при которой происходит различное перемещение золотников, давление в цилиндрах Ui и Дг изменяется не одинаково. В результате этого происходит поворот стола с лопаткой, продолжающийся до тех пор, пока плоскость, касательная к обрабатываемому участку, не станет параллельно оси фрезы, т. е. не восстановится нарушенное равновесие положения золотни ков.  [c.253]

Так как угол — 0i отрицателен, ПКЛ при полете вперед отклонена относительно ППУ в сторону наступающей лопасти. Когда винт имеет угол конусности Ро, величина нормальной к поверхности лопасти составляющей скорости набегающего потока равна Роцсоэф (см. рис. 5.12). Эта составляющая в максимальной степени увеличивает угол атаки сечения в передней точке диска и аналогичным образом уменьшает его в задней точке диска следовательно, она создает продольный аэродинамический момент на винте. Во вращающейся системе координат этот переменный момент с частотой 1 вызывает вынужденные колебания лопасти с запаздыванием по фазе на 90°, т. е. поперечный (вправо) наклон ПКЛ. Но углу наклона Ри соответствует скорость взмаха р = р os , которая порождает демпфирующий момент относительно оси ГШ, а посредством его — продольный момент на винте. Конус лопастей отклоняется вправо до тех пор, пока продольный момент, вызываемый углом конусности, не уравновесится продольным моментом, обусловленным демпфированием. При ориентации ПКЛ, соответствующей равновесию, положение несущего винта будет устойчивым.  [c.193]

Остановимся кратко на работе фотоэлементов с запирающим слоем (диоды с р-п-переходом или диоды Шотгки - гл.6). Ш границе р- и п-областей (т.е. в запирающем слое) происходит разделение неравновесных носителей заряда, созданных светом. В темноте между р- и п-областями диода существует контактная разность потенциалов <рк (рис. 7.5,а), при этом в состоянии термодинамического равновесия положение уровня Ферми Ер во всей системе остается постоянным, и с ммарный ток основных и неосновных мо-сителей заряда через переход равен нулю (см. гл. 6). При этом в области шириной о присутствует контамяое поле.  [c.195]


Понятие термодинамического равновесия мы рассмотрели ранее на примерах парообразования и изотермических и адиабатных процессов в газах (стр. 61). При этом макроскопическое состояние системы в течение времени остается неизменным. Вместе с тем малые внешние воздействия могут вызвать малые смещения равновесия, которые при устранении возмущения исчезают, подобно весам, находящимся в устойчивом равновесии, чаша которых с помощью малого груза может быть, опущена, но после удаления груза вновь возвращается в прежнее положение. Различие здесь имеется лишь в той мере, что при механических равновесиях положение устойчивого равновесия достигается после нескольких колебаний, в то время как в термодинамических системах возврат к равновесию происходит, как правило, апериодически, как в сильно демпфированных механических системах.  [c.312]


Смотреть страницы где упоминается термин Равновесия положение : [c.224]    [c.299]    [c.240]    [c.326]    [c.16]    [c.190]    [c.240]    [c.78]    [c.276]    [c.295]    [c.123]    [c.162]    [c.342]   
Классическая механика (1980) -- [ c.209 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.30 ]



ПОИСК



Printed with FmePrint- Durchase имеет положение равновесия

Андреев А. С. О влиянии структуры сил на устойчивость положения равновесия неавтономной механической системы

Асимптотические поверхности неустойчивых положений равновесия

Безразличное положение равновесия несжимаемых жидкостей

Безразличное положение равновесия у сжимаемых газов

Введение в неравновесную термодинамику Глава тринадцатая Исходные положения неравновесной термодинамики Локальное равновесие и основное уравнение термодинамики неравновесных процессов

Влияние диссипативных сил на малые колебания и устойчивость положения равновесия

Влияние малых возмущений на колебания системы около положения равновесия

Влияние новых связей на малые колебания системы около положения равновесия

Влияние сил сопротивления на колебания около положения равновесия

Влияние сил сопротивления на колебания системы около положения устойчивого равновесия

Внутренние бифуркации и кризисы положений равновесия и циклов

Вынужденные колебания системы около положения равновесия

Грубые положения равновесия

Движение вблизи положения равновесия

Движение консервативной системы в малой окрестности положения равновесия (в линейном приближении)

Движение около положения неустойчивого равновесия

Движение системы с двумя степенями свободы относительно положения равновесия

Действие внешней силы, зависящей явно от времени, на произвольную стационарную систему при ее движении вблизи положения устойчивого равновесия (в линейном приближении)

Динамическое положение равновесия корпуса

Диссипативная функция Рэлея вблизи положения устойчивого равновесия

Дифференциальные уравнения малых колебаний системы около положения устойчивого равновесия

Задание Д-21. Определение положений покоя (равновесия) консервативной механической системы с одной степенью свободы и исследование их устойчивости (по теореме Лагранжа—Дирихле)

Задание Д.22. Определение положений равновесия (покоя) консервативной механической системы с одной степенью свободы и исследование нх устойчивости

Изображающая точка. Колебания около положения равновесия. Колебание около стационарного движения

КОЛЕБАНИЯ И УСТОЙЧИВОСТЬ Равновесие и движение вблизи положения равновесия

Колебание диссипативной системы около положения абсолютного равновесия

Колебания в окрестности положения равновесия

Колебания около положения равновесия

Колебания около положения равновесия. Устойчивость

Колебания системы около положения равновесия

Лагранжа теорема об устойчивости положения равновесия консервативной голономной системы

Линейное приближение уравнений, описывающих движения вблизи положения равновесия

Ляпунова теорема о неустойчивости положения равновесия консервативной системы

Малые колебания голономных систем около положения устойчивого равновесия

Малые колебания консервативной системы около положения равновесия

Малые колебания консервативной системы около положения равновесия Теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия

Малые колебания консервативной системы с двумя степенями свободы около положения устойчивого равновесия

Малые колебания консервативной системы с одной степенью свободы около положения устойчивого равновесия

Малые колебания механических систем с одной и двумя степенями свободы около положения устойчивого равновесия

Малые колебания около положения равновесия

Малые колебания системы вокруг положения устойчивого равновесия. Приближенные выражения кинетической и потенциальной энергий

Малые колебания системы материальных точек около положения относительного равновесия

Малые колебания системы около положения равновесия Устойчивые и неустойчивые состояния равновесия

Малые колебания системы около положения равновесия. Нормальные координаты Свойства собственных частот

Малые колебания системы около положения устойчивого равновесия

Малые пространственные колебания спутника около положения относительного равновесия на круговой орбите

Малые свободные колебания механической системы с одной степенью свободы около положения устойчивого равновесия

Набиуллин. Устойчивость и стабилизация положений равновесия орбитальной тросовой системы

Неинтегрируемость в окрестности положений равновесия

Неннтегрируемость в окрестности положения равновесия (метод Зигеля)

Неустойчивое положение равновесия несжимаемых жидкостей

Неустойчивое положение равновесия сжимаемых газов

Неустойчивость положения равновесия

О наибольшем числе положений равновесия призмы, плавающей по образующим

О положении равновесия с чисто мнимыми характеристическими корнями

ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ Диаграммы равновесия и фазовые превращения первого рода

Область притяжения положения равновесия

Общий случай малых колебаний системы около положения устойчивого равновесия

Определение положений равновесия

Определение положений равновесия при силах, имеющих силовую функцию

Определение устойчивости положения равновесия

Основные положения статики Условия и уравнения равновесия механических систем в инерциальных координатах

Основы теории Глава первая Основные понятия и исходные положения термодинамики Термодинамические системы, параметры и равновесие

Отклонения плавающих тел от положения равновесия, Остойчивость

Поведение популяции с множественными положениями равновесия

Положение динамического равновесия

Положение о локальном равновесии

Положение равновесии статическое

Положение равновесия асимптотически устойчивое

Положение равновесия асимптотически устойчивое возмущениях

Положение равновесия безразличное

Положение равновесия возможное

Положение равновесия гиперболическое, изолированное

Положение равновесия невырожденное

Положение равновесия преобразование координат

Положение устойчивого равновесия. Теорема Лагранжа — Дирихле

Положение центра тяжести при различных характерах равновесия

Положения равновесия на прямой

Положения равновесия, не лежащие на прямой

Положения равновесия. Условия в отношении активных сил и связей систем, могущих быть в равновесии

Преобразование Биркгофа Приближенное интегрирование гамильтоновой системы уравнений вблизи положения равновесия

Применение принципа виртуальных перемещений к определению положений равновесия голономной системы

Применение принципа виртуальных перемещений к определению положений равновесия системы

Пример существования бесчисленного множества положений равновесия

Примеры колебаний около положении равновесия

Примеры на определение положений равновесия и нахождение реакций

Равновесие Определение положения равновесия

Равновесие системы материальных точек Принцип возможных перемещений. Теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия

Равновесие. Движение вблизи положения равновесия

Равновесия положение асимптотически

Равновесия положение в малом

Равновесия положение неустойчивое

Равновесия положение устойчивое

Результаты локального изучения положений равновесия и периодических движений в нелинейных системах третьего порядка

Свойства консервативного силового поля . — 32. Колебания около положения равновесия. Устойчивость .— 33. Вращающиеся оси

Сильвестра частичных положений равновесия

Слабо нерезонансное положение равновесия

Собственные значения положения равновесия, неподвижной точки, периодической траектории

ТЕОРИЯ БИФУРКАЦИЙ Арнольд, В. С. Афраймович, Ильяшенко, Л. П. Шильников Бифуркации положений равновесия

Теорема Гамильтона—Якоби положения равновесия

Теорема Лагран. 226. Теоремы Ляпунова о неустойчивости положения равновесия консервативной системы

Теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия

Теоремы Ляпунова об устойчивости и неустойчивости Теорема Лагранжа об устойчивости положения равновесия консервативной механической системы Малые колебания в окрестности положения равновесия

Точка положение) равновесия

Уравнения Лагранжа вблизи положения устойчивого равновесия

Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. Интеграл типа Якоби Устойчивое положение относительного равновесия

Уравнения равновесия алементарных тетраэдра и параллелепипеда в декартовых координатах, определяющих положение точек тела до деформации Постнов)

Уравнения равновесия положение точек до деформации

Условия устойчивости и неустойчивости положения равновесия консервативной системы

Устойчивость положений равновесия гамильтоновых систем с одной степенью свободы

Устойчивость положений равновесия нелинейных систем

Устойчивость положения равновесия

Устойчивость положения равновесия консервативной системы Устойчивость по Ляпунову. Функции Ляпунова

Устойчивость положения равновесия относительно малых возмущений

Устойчивость положения равновесия сжимаемых газов

Устойчивость положения равновесия. Теорема Лагранжа — Дирихле. Критерий Сильвестра

Центр вращения мгновенный тяжести, положение его при различных видах равновесия

Четаева теорема о неустойчивости положения равновесия



© 2021 Mash-xxl.info Реклама на сайте