Промежуточное ядро

Теория ядерных реакции должна дать правдоподобную картину механизма реакции и количественное объяснение величины сечения, вида функции возбуждения ядерных реакций, а также количественное истолкование данных об угловом и энергетическом распределении продуктов реакции. Этот обширный круг вопросов, относящихся к ядерным реакциям всевозможных типов, в наше время пока не может быть истолкован в рамках какой-то одной общей последовательной теории. Большое применение нашли представления о составном , или промежуточном, ядре, выдвинутые Н. Бором еще в 1936 г., которые дали исключительно широкие возможности для анализа ядерных реакций и позволили глубже заглянуть во многие ядерные явления. [c.273]

Иное положение мы имеем при взаимодействии падающей частицы с ядром. Атомное ядро представляет собой плотно упакованную структуру нуклонов. Вследствие этого налетающая частица (нуклон), приблизившаяся к ядру на расстояние, равное радиусу действия ядерных сил, вступает в сильное взаимодействие с ближайшими нуклонами ядра и быстро передает им свою энергию. Передав свою энергию, сама влетевшая частица оказывается не в состоянии вылететь из ядра. Образуется ядро, отличающееся от исходного тем, что к нему присоединилась еще одна дополнительная частица (нуклон, а-частица или дру ое легкое ядро) и привнесена энергия этой частицей. Возникшее ядро называется составным или промежуточным ядром. Это новое ядро находится в возбужденном состоянии, привнесенная энергия возбуждения распределена между многими нуклонами ядра. Возбужденное составное ядро может освободиться от избытка энергии или путем выбрасывания частицы, или путем испускания у-фотона. [c.274]

На втором этапе ядерной реакции промежуточное ядро распадается на продукты реакции по схеме [c.262]

Воспользуемся представлением о промежуточном ядре для более подробного энергетического описания ядерной реакции. Рассмотрим первый этап ядерной реакции — образование промежуточного ядра О — и запишем для него законы сохранения импульса и энергии [c.262]

Здесь Ро — импульс промежуточного ядра То — его кинетическая энергия и Mq — энергия покоя. [c.262]

Звездочка над Мо означает, что промежуточное ядро может образоваться в возбужденном состоянии, так что опреде- [c.262]

Зная массу возбужденного промежуточного ядра, легко определить для него энергию возбуждения [c.263]

Согласно 2, первое слагаемое соотношения (27. 13) выражает энергию связи (О) частицы а относительно промежуточного ядра О. Что касается второго слагаемого, то (см. 19) оно равно кинетической энергии Т частиц А и аъ с. ц. и. (относительная кинетическая энергия) [c.263]

Таким образом, энергия, возбуждения промежуточного ядра О складывается из энергии связи падающей частицы а(О) и кинетической энергии частиц а и Л в с. ц. и. [c.263]

Изобразим процесс образования промежуточного ядра с помощью энергетической схемы (рис. 92, левая половина). Процесс распада промежуточного ядра на частицы 5 и 6, очевидно, должен быть изображен аналогично (рис. 92, правая половина) с той только разницей, что средняя линия определяет энергию покоя частиц 5 и 6, а ее расстояние до нижней и верхней линии соответственно энергию связи частицы Ь в промежуточном ядре и относительную кинетическую энергию частиц Б и 6(в с. ц. и.). [c.264]

Заметим, что у частиц А, а к В, Ь общая система центра инерции — промежуточное ядро О. [c.264]

В 1934 г. большая группа итальянских физиков во главе с Ферми начала серию опытов по изучению искусственной (3-активности, возникающей в результате облучения различных элементов нейтронами. Появление р-активности, очевидно, связано с тем, что при присоединении к ядру (А, Z) нейтрона возникает возбужденное промежуточное ядро (Л + 1, Z) с энергией возбуждения W = гп + Т я с избыточным (по сравнению с соотношением в стабильном изотопе) нейтроном. [c.290]

БОРОВСКАЯ ТЕОРИЯ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ 1. Промежуточное ядро [c.315]

По прошествии достаточно длительного времени т (время жизни промежуточного ядра) наступает второй этап ядерной реакции— распад промежуточного ядра, сопровождающийся либо вылетом нуклона, либо испусканием у-кванта (в общем случае и другими процессами). [c.316]

Вероятность распада. промежуточного ядра со равна со = [c.316]

Уровни промежуточного ядра [c.317]

Пусть А среднее расстояние между уровнями промежуточного ядра. Тогда систему с дискретными уровнями можно приближенно рассматривать как систему с равноотстоящими уровнями, каждый из которых характеризуется энергией [c.318]

Полная волновая функция, описывающая промежуточное ядро со всеми его N состояниями, получится, если построить сумму [c.318]

Наличие у промежуточного ядра дискретных энергетических состояний с конечным временем жизни т оо (т 10 сек) существенно отличает эти состояния от устойчивого основного состояния ядра с т = оо. [c.320]

Сечение образования промежуточного ядра. В свою очередь сечение образования промежуточного ядра а может быть представлено в виде суммы произведений из двух сомножителей [c.321]

Геометрическое сечение указывает верхнюю границу сечения образования промежуточного ядра [c.322]

Для определения сечения образования промежуточного ядра [c.322]

Формулы Брейта — Вигнера. Применим принцип детального равновесия для вычисления сечения образования промежуточного ядра а. [c.326]

Для обратного процесса испускания нейтрона из промежуточного ядра А [c.326]

Формула (35. 59) была получена в предположении существования у промежуточного ядра только одного уровня. Однако ею можно пользоваться во всех случаях, когда расстояние между уровнями сильно превышает ширину уровней. Если это условие не выполняется, то дисперсионная формула в таком виде не применима, так как надо учитывать интерференцию. [c.328]

Приведенные выше соображения о резонансном характере изменения сечения образования промежуточного ядра пр изменении энергии нейтронов справедливы в области сравнительно невысоких энергий. С ростом энергии нейтронов плотность уровней и их ширина возрастают настолько, что отдельные уровни начинают перекрываться. Очевидно, что в этой области энергии ход сечения должен передаваться более плавной функцией. Такая функция в первом приближении может быть получена, если написать выражение для сечения образования промежуточного ядра в форме [c.347]

Таким образом, сечение образования промежуточного ядра в области слившихся уровней должно приблизительно передаваться выражением [c.347]

Равенство = 1 означает, что нейтрон, летящий на ядро, с достоверностью попадает в него и застревает там на длительное время (время жизни промежуточного ядра). Возможность такого захвата связана с большой плотностью нуклонов в ядре и сильным ядерным взаимодействием между ними. Нейтрон с энергией 1ч-10 Мэе имеет длину свободного пробега в ядре меньше радиуса ядра. Поэтому, попав в ядро, нейтрон неизбежно будет сталкиваться с другими нуклонами и постепенно передавать им свою энергию. [c.348]

В первом приближении это же заключение должно сохраняться и при более высоких энергиях нейтронов, когда наряду с рассеянием с заметными сечениями идут и другие процессы [например, реакции (п, р), п, 2п)], так как сечение образования промежуточного ядра по-прежнему останется а [c.351]

Такая большая энергия возбуждения промежуточного ядра вполне достаточна для того, чтобы компенсировать не только энергию связи вылетающего нуклона едг, но и кулоновский барьер (Вк)р в случае вылета протона. Действительно, так как ея 8 Мэе, то = W — Ejv = 20 — 8 = 12 Мэе и > (Вк) v [c.440]

Таким образом, взаимодействие влетающего нуклона (например, нейтрона) с достаточно тяжелым атомным ядром можно подразделить на рассеяние без образования промежуточного ядра и на поглощение, пр1шодящее к образованию промежуточного ядра. [c.198]

Из-за сильного взаимодействия энергия возбуждения быстро распределяется между всеми нуклонами ядра, в результате чего каждый из них будет иметь энергию, гораздо меньшую энергии связи, и в течение длительного времени не сможет вылететь ив ядра, пока на одном нуклоне, находящемся вблизи от границы ядра, снова не сконцентрируется энергия, превосходящая энергию связи. Другой возможный способ распада составной системы — испускание Y-KBaHTa, — как известно, также происходит сравнительно медленно. Этим и объясняется большое время жизни составной системы, причем это время настолько велико, что система как бы забывает способ своего образования. Параметры промежуточного ядра (энергия, момент и четность) не зависят от вида реакции, в которой образуется промежуточное ядро (см. 54, п. 3). [c.316]

Разделение процесса ядерной реакции на два этапа — образование промежуточного ядра и его распад — позволет проводить вычисление сечения реакции ai в виде [c.321]

Кроме того, ясно, что захват медленных нейтронов должен носить избирательный резонансный характер, так как промежуточное ядро в этой области энергий возбуждения имеет дискретные уровни. Согласно выражению (35.21), вероятность найти ядро в энергетическом состоянии W вблизи от квазистационар-ного уровня Wa пропорциональна величине [c.323]

Назовем первым состоянием системы ядро А и взаимодействующий с ним нейтрон п, а вторым — возбужденное промежуточное ядро с квазистационарньш уровнем p(W), заданным в форме (35.21). Тогда по аналогии с предыдущим [c.326]

В рассматриваемой области энергий из всех Гг наибольшую величину имеет Г , так что основным процесом распада промежуточного ядра является процесс рассеяния. Действительно, выше было показано, что Г-( 0,1 эв и мало меняется с энергией нейтронов. Г 10 эв при энергии нейтронов, примерно равной 1 эв, и растет пропорционально корню квадратному из энергии. Это значит, что для нейтронов с энергией > 1 Мэе Г > 1 эв, т. е. Г Г-f или иначе [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...