Плотность потока энергии волн

Плотность потока энергии волн [c.253]

Плотность потока энергии волны [c.189]

Найти амплитуду напряженности магнитного поля волны, распространяющейся в воде (и = 1,33), и плотность потока энергии волн, если амплитуда электрического поля 20 кВ/м. [c.54]

В воде (л = 1,33) распространяется эллиптически поляризованная волна, плотность потока энергии волн которой 20 Вт/м . Эксцентриситет эллипса, описываемого концом вектора напряженности, равен 0,6. Найти амплитуды колебаний компонент напряженности электрического вектора по главным направления эллипса. [c.54]

Чему равно световое давление при нормальном падении света на полностью отражающую поверхность при плотности потока энергии волн 1 Вт/м [c.54]

Плотность потока энергии волн в диэлектриках дается формулой (3.1). Для 8 вместо (3.2) находим [c.88]

Для среднего по времени значения плотности потока энергии. волн вместо (3.4) получим <5>, =1 е 8/2, (15.10) [c.88]

Плотность потока энергии волн (интенсивность волн). [c.102]

Ватт на квадратный метр равен плотности потока энергии волн, при которой через поверхность площадью 1 м, расположенную перпендикулярно направлению распространения волн, за время 1 с переносится энергия 1 Дл<. Размерность плотности потока энергии [c.102]

Вектор, численно равный плотности потока энергии волн (интенсивности) и направленный в сторону распространения волн, называется вектором Умова (для акустических волн) и вектором Пойнтинга (для электромагнитных волн). Векторы Умова и Пойнтинга можно выразить формулой [c.185]

Плотность потока энергии волн (интенсивность волн) I МТ- ватт на квадратный метр Вт/м Ш/т У.3.8 [c.373]

Плотность потока энергии волны в месте расположения приемной антенны [c.147]

Перенос энергии электромагнитными волнами удобно характеризовать плотностью потока энергии, численно равной количеству энергии, переносимой в единицу времени через единицу поверхности, [c.25]

Таким образом, величина плотности потока энергии определяется произведением скорости распространения волны в данной среде на объемную плотность энергии. [c.26]

При экспериментальных исследованиях обычно проверяется его интегральная форма, выраженная равенством (1.26). Однако имеет смысл перейти к дифференциальной форме и получить право говорить о векторе плотности потока энергии S = [с/(4л)] [ЕН]. Он указывает направление распространения энергии в каждой точке пространства в данный момент времени. Он ортогонален векторам Е и Н и в изотропной среде совпадает с направлением распространения волны, т. е. с направлением луча. Следовательно, векторы Е, Н и S образуют "правый винт (рис. 1.13). [c.40]

Далее, рассмотрим некоторый объем жидкости, в которой распространяется звук, и определим поток энергии через замкнутую поверхность, ограничивающую этот объем. Плотность потока энергии в жидкости равна согласно (6,3) pv w + v /2 . В рассматриваемом случае можно пренебречь членом с как малым третьего порядка. Поэтому плотность потока энергии в звуковой волне есть pvo). Подставив сюда ш = шо + ш, имеем [c.358]

Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной па скорость звука, — результат, который естественно было ожидать. [c.359]

Коэффициент отражения R определяется как отношение средних (по времени) плотностей потока энергии в отраженной и падающей волнах. Поскольку плотность потока энергии в плоской волне равна сру , то имеем [c.363]

Рассеяние принято характеризовать его эффективным сечением (или просто сечением) da. Оно определяется как отношение средней (по времени) рассеиваемой в данном элементе телесного угла энергии к средней плотности потока энергии в падающей волне. Полное сечение о равно интегралу от da по всем направлениям рассеяния, т. е. равно отношению полной интенсивности рассеяния к плотности падающего потока энергии. Сечение имеет, очевидно, размерность площади. [c.419]

Средняя плотность потока энергии в падающей волне есть pv . Поэтому дифференциальное сечение рассеяния равно отношению [c.419]

Средняя плотность потока энергии, падающего на единицу поверхности стеики с падающей волной, равна [c.427]

Плотность потока энергии (усредненная по времени) в преломленной волне [c.455]

При 00 = 0 имеем Л = —Ло, At = О, т. е. волна отражается целиком как продольная. Отношение перпендикулярной к поверхности среды компоненты плотности потока энергии в отраженной продольной волне к такому же потоку в падающей волне есть [c.129]

При распространении электромагнитной волны происходит перенос (течение) энергии, подобно тому как это имеет место при распространении упругой волны. Вопрос о течении энергии в упругой волне был впервые (1874 г.) рассмотрен Н. А. Умовым ), который доказал общую теорему о потоке энергии в любой среде. Поток энергии в упругой волне может быть вычислен через величины, характеризующие потенциальную энергию упругой деформации и кинетическую энергию движения частиц упругой среды. Плотность потока энергии выражается с помощью специального вектора (вектор Умова). Аналогичное. рассмотрение плодотворно и для электромагнитных волн. До известной степени можно уподобить энергию электрического поля потенциальной энергии упругой деформации, а энергию магнитного поля — кинетической энергии движения частей деформированного тела. Так же как и в случае упругой деформации, передача энергии от точки к точке в электромагнитной волне связана с тем обстоятельством, что волны электрической и магнитной напряженностей находятся в одной фазе. Такая волна называется бегущей. Движение энергии в бегущей упругой или электро-магнитной [c.37]

Интенсивность звука можно выразить через среднюю по времени плотность потока энергии, переносимой звуковыми волнами. Используя формулы (54.8) и (54.5), получим [c.227]

При распространении волн плотность потока энергии, как известно, пропорциональна квадрату частоты (см. 54). Поэтому в ультразвуковых пучках удается получить большую плотность энергии, даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний. Уже при плотности потока энергии порядка десятков ватт на квадратный сантиметр ультразвуковые волны способны оказывать активное воздействие на среду, в которой они распространяются, вызывая в ней такие необратимые эффекты, как фонтанирование жидкости, ее распыление и т. д. Частицы жидкости могут при этом приобретать столь большие ускорения, что в момент фазы разрежения в жидкости образуются кавитационные пузырьки. При захлопывании их возникают огромные давления, измеряемые тысячами атмосфер, приводящие к образованию ударных волн. [c.246]

Так как количество энергии, излучаемой в диапазоне длин волн от Л до X + Л, равняется Е (Я, Т) йХ, а количество поглощаемой энергии в том же диапазоне волн равно А (X, Т) Е% йХ, где Ех — плотность потока энергии данной частоты, то при тепловом равновесии [c.162]

Работа выхода различна для различных металлов и составляет обычно несколько электрон-вольт. Например, красная граница фотоэффекта (в длинах волн) равна для калия, натрия и меди 551 543 и 277 нм, что соответствует работам выхода 2,25 2,28 и 4,48 эВ. Время запаздывания при фотоэффекте на основании изложенных представлений равно времени движения электронов до поверхности металла после столкновения с фотоном, т. е. чрезвычайно мало и находится в согласии с экспериментом. Если бы фотоэффект объяснялся постепенной раскачкой электронов электрическим полем волны, то время запаздывания было бы чрезвычайно большим. Для того чтобы преодолеть силы, удерживающие его в металле, электрон должен накопить энергию, равную работе выхода А. Если средняя плотность потока энергии световой волны <5), а эффективная площадь, на которой поглощается энергия световой волны, сообщаемая электрону, Сзф, то в течение времени At электрону сообщается энергия Д и, следовательно, время запаздывания равно А л А/(азф<5)). Эффективная площадь Сзф имеет порядок квадрата атомных размеров. Для условий эксперимента А и (S ) имеют такие значения, что время запаздывания оказывается чрезвычайно большим. Например, для А = 1 эВ азф=10-2°м = 10-3 Вт/м получаем Л/ 10" с. [c.22]

Плотность потока энергии волн описывается вектором Пойнтинга (3.1). Следовательно, поток энергии отсутствует в точках, где либо Е, либо В равнь нулю. Это означает, что поток энергии в стоячей электромагнитной волне отсутствует через узлы и пучности в волне, поскольку пучность напряженности электрического поля совпадает с узлом индукции магнитного поля и наоборот. Поэтому с течением времени энергия движется между соседними узлами и пучностями, превращаясь из энергии магнитного поля в энергию электрического поля и обратно. С помощью (4.11) и (4.14), пользуясь формулой для объемной плотности энергии электромагнитного поля [c.36]

Усреднение по периоду колебаний. Хотя приборов, которые имели бы разрешение в один период световых колебаний, нет, целесообразно изучить этот вопрбс теоретически, чтобы затем обсудить результаты усреднений интенсивности по более продолжительным периодам. На основании (3.4) с учетом сказанного о скорости изменения a(t) и ф(г) для средней плотности потока энергии волн, напряженность электрического поля которых дается выражением (13.5), получаем, формулу [c.79]

Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. При увеличении промежутка времени усреднения кривая, изображенная на рис. 55, сглаживается Ёысота пиков уменьшается, и резкие изменения ослабляются. Ири приближении времени усреднения к хо сплошная кривая приближается к-пунктирной. При временах усреднения порядка то изменения плотности потока энергии волн полностью исчезают. Значит, все.эти изменения происходят в промежутки времени, меньшие то, а to является масштабом флуктуаций. Дальнейшее увеличение промежутки времени усреднения не изменяет среднего значения. Таким образом, время то является характерным временем для рассматриваемого процесса. [c.80]

Формулой (56.32) описывается изменение ампл итуды волны удвоенной частоты, показанное на рис. 298. Плотность потока энергии волны пропорциональна квадрату этой амплитуды. Следовательно, рассматриваемый процесс представляет собой преобразование энергии волны частоты о) в энергию волны частоты 2ю прт росте амплитуды волны удвоенной частоты и обратное преобразование при уменьшений этой амплитуды. Другими словами, это есть процесс обмена энергией между двумя волнами с частотами ю и 2со, происходящий посредством поляризации среды. [c.335]

Но т. к. плотность потока энергии волны 5 1 (г, Р, то вследствие закона сохранения энергии полная мощность 5о-4яг2, уносимая от центра расхо-дяще11ся волной (или приходящая к нему в сходящейся волне), остаётся постоянной. [c.733]

Мы пришли к выводу, что плотность потока энергии пропорциональна квадрату амплитуды электрического поля. Это общее и очень важное соотношение, на котором фактически основывается возможность регистрации распространяющихся электромагнитных волн различными приемниками. Практически все ггриемники света в той или иной степени инерционны. Поэтому они регистрируют среднее значение квадрата амплитуды Применяя радиофизическую терминологию, можно говорить, что приемники оптического излучения работают как квадратичные детекторы. [c.41]

Поток энергии — величина скалярная и поэтому не указывает направления переноса энергии. Для характеристики направления переноса энергии в данной точке волнового поля вводят векторную величину, называемую плотностью потока энергии. Вектор плотности потока энергии направлен в сторону распространения волны и по абсолютному значению равен отношению потока энергии йР сквозь малую площадку 45 поверхности к площадке 45проекции 45 на плоскость, перпендикулярную направлению распространения волны. [c.210]

Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. Если не учитывать поглощения энергии средой, то среднее значение потока энергии будет постоянно и не зависит от того, какого радиуса проведена сфера <Р> = = i7-4 r- = onst. Вектор плотности потока энергии во все.ч точках сферической волновой поверхности перпендикулярен ей и имеет среднее значение [c.211]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность потока энергии волн : [c.31] [c.80] [c.81] [c.98] [c.52] [c.252] [c.26] [c.43] [c.211] [c.211] [c.24]

Атомная физика (1989) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Плотность потока

Плотность потока энергии

Плотность энергии

Поток энергии

Суперпозиция волн со случайными фазами. Время разрешения. Усреднение по периоду колебаний. Влияние увеличения промежутка времени на результат усреднения. Время когерентности. Длина когерентности Флуктуации плотности потока энергии хаотического свеПоляризация Фурье-аналнз случайных процессов

Энергия в волне

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...