Г температуры привода

Поскольку такое перераспределение энергии приближает систему к состоянию термодинамического равновесия, температуры тел должны выравниваться. Это значит, что температура первого тела должна увеличиваться, а температура второго понижаться. Таким образом, наше соглашение о знаке неравенства Г, < Т2 приводит к такому следствию температура тел, объем которых поддерживается постоянным, всегда растет при увеличении их внутренней энергии и уменьшается при ее уменьшении. [c.74]

В большинстве случаев повышение температуры приводит к увеличению объема при постоянном давлении. Но для воды, например, при Т < 4°С объем растет при понижении температуры, так что в этом случае нужно считать, что на рис. 5.1 Г2 < Г(. [c.105]

Так как в этом случае Хф L, а i/, ф Г, находим, что при низких температурах Т . Примесные атомы (вообще точечные дефекты) при низких температурах приводят к еще большему уменьшению [c.465]

ЛИНЗ При различных температурах приводит к некоторому изменению их основных размеров. Так, при переходе температур от — 250 до +300 К внешний диаметр линз увеличивается на 2,5 %, а высота на 1 %. Однако на работоспособность линз в выбранной конструкции соединения это не влияет. Все они обеспечивают герметичность, и изменение размеров не выходит за пределы допусков 2) чередование в широких пределах режимов хранения, работы и транспортировки для уплотнительных линз из полимеров не влияет на их работоспособность 3) полимерные уплотнители мало подвержены процессу старения в условиях закрытых соединений, причем чередование режимов хранения, эксплуатации и транспортировки не влияет отрицательно на работоспособность соединения, следовательно, полимерные уплотнительные линзы могут быть применены в магистральных трубопроводах и аппаратуре пневмогидравлических систем, находящихся длительное время на хранении 4) полимерные втулки, линзы, клапаны, которые работают в условиях, исключающих попадание лучей, могут обеспечить безотказную работу агрегатов и узлов в течение длительного времени (непрерывная работа стендов лаборатории с 1962 по 1972 г.) 5) при длительных хранениях на [c.132]

Недогрев питательной воды до номинальной температуры приводит к существенному снижению экономичности блока. Например, для блока 300 МВт недогрев питательной воды на 10° С приводит к увеличению расхода условного топлива на 1,4 г/(кВт ч). Поэтому обслуживающий персонал должен вести постоянный контроль за температурой воды на выходе из подогревателя высокого давления (ПВД) и при ее снижении принимать меры по устранению недогрева. [c.64]

Температуру источника тепла обозначим через Ti, а температуру холодильника—через Tj. Начальная температура рабочего тела в цикле принимается равной температуре источника тепла Tj. От начального состояния, характеризуемого точкой 1, сначала происходит изотермическое расширение газа 1—2 с подводом тепла q от источника тепла, а затем адиабатное расширение 2—3 с понижением температуры газа от Tj до Г, — температуры холодильника. В точке 3 прямой процесс — расширение — заканчивается и начинается обратный процесс — сжатие, в результате которого рабочее тело приводится к начальному состоянию 1 при этом от состояния 3 газ сначала сжимается по изотерме 3—4 с отводом от него в холодильник тепла qi, а затем сжимается по адиабате 4—1 с повышением [c.86]

На рис. 3-48 приводится график относительной температуры 6 = = (Т — То)/(Т/1 — То) где Го —температура холодной стенки Г —температура верхней горячей стенки в изучаемом сечении в опускных и подъемных потоках конвекционных ячеек для одного и того же режима периодического нагрева сверху. Из рис. 3-48 видно, что передача теплоты через полость для данного режима происходит в основном теплопроводностью с незначительными конвективными добавками в опускном и подъемном течениях. [c.249]

В работе [295] в интервале температур 1,8—300,0 К измерена магнитная восприимчивость нанокристаллических частиц палладия Pd (с/ 8 нм) и массивного палладия. Во всей области температур -Pd и массивный РЬ являются парамагнетиками, понижение температуры приводит к росту восприимчивости. На зависимости %(Т) массивного палладия при Т - SO К наблюдался размытый слабый максимум, который отсутствовал на аналогичной зависимости /г-Pd. При Г > 20 К и вплоть до 300 К восприимчивость /г-Pd на 20—25 % ниже таковой массивного палладия. По мнению авторов [295], отсутствие максимума на зависимости Х(Т) наночастиц палладия свидетельствует о значительной разнице электронных энергетических спектров /г-Pd и массивного Pd вблизи уровня Ферми. Результаты магнитных измерений [295] вызывают определенные сомнения, так как температурная зависимость восприимчивости массивного палладия весьма заметно отличается от таковой, полученной в надежных и точных экспериментах [322, 323]. [c.93]

Г.В. Самсонов с сотрудниками приводят в качестве оптимальной температуру спекания сплава Ti —Ni—Мо 1300 °С, считая, что дальнейшее повьпиение температуры приводит к резкому росту карбидного зерна, толщины прослойки связующей фазы и таким образом снижению физико-механических свойств сплавов [93]. [c.65]

Стекла — в широком смысле, аморфные тела различного химического состава, получаемые переохлаждением из расплава. Стекловидные вещества изотропны и характеризуются постепенным переходом из твердого состояния в вязкое и далее в жидкое при повышении температуры. Изменение свойств обратимо при охлаждении от высоких температур. Условно принято считать, что переход из твердого в вязкое состояние происходит при вязкости 10 Па-с (10 П), а в жидкое состояние при вязкости 10 Па-с (10- П). Соответствующие температуры обозначаются и Tf. Стекла, у которых интервал между температурами перехода Т и Т/ достаточно велик, называют длинными , стекла с близкими значениями Tg и Tf — короткими . Если Тg <С 1000 °С, то стекла называют низкотемпературными, а если Г/ > 1000 °С — высокотемпературными. Выдержка при определенной температуре приводит к экзотермической кристаллизации стекла. [c.124]

Зависимости плотности теплового потока q и коэффициента теплоотдачи а от температурного напора Д Г = Гц - (Г . — температура насыщения) для случая, когда произвольно задается температура поверхности греющей стенки (практически это условие может быть осуществлено, если для обогрева используется конденсация насыщенного пара подходящей температуры на противоположной стороне стенки), приведены на рис. 3.18, а. Собственно кипение начинается только при Д Г > > Д Гд , при меньших температурных напорах теплота с поверхности отводится путем свободной конвекции (см. 3.9). При АТ> А в отдельных точках поверхности возникают, растут, а затем отрываются паровые пузыри, развивается пузырьковый режим кипения. Увеличение Д Т приводит к интенсификации теплоотдачи, так что в среднем [c.232]

Однако к этому времени благодаря усовершенствованиям в аккумуляторных батареях и электронных устройствах уменьшилась потребность в портативных генераторных установках малой мощности. И все же удивительно, что двигатель Стирлинга повышенной мощности не был доведен до стадии серийного производства, хотя еще в 1948 г. двигатель двойного действия У-4 мощностью И кВт был продемонстрирован в лаборатории фирмы Филипс ( г. Эйндховен) крупнейшему изготовителю двигателей — Генри Форду II [9], а аналогичных размеров двигатель двойного действия с косой шайбой был подготовлен к выпуску к началу 50-х годов [95]. Дальнейшему прогрессу двигатель Стирлинга обязан фирме Дженерал моторе , которая предложила фирме Филипс разработать совместную программу разработок таких двигателей, однако в то время Филипс уклонилась от этого предложения [45]. О причинах этого можно только гадать, но фактом является то, что примерно в 1946—1947 гг. в фирму Филипс влилась новая группа исследователей, после чего предпочтение было отдано использованию двигателя в качестве рефрижератора и холодильной машины, а не источника механической энергии. Сразу же начала выполняться соответствующая программа, принесшая фирме Филипс существенный коммерческий успех в этой области. Одноступенчатая машина, построенная в 1963 г., обеспечивала температуру 12 К с охлаждающим эффектом, достаточным для получения сверхпроводимости в пластине из сплава ниобия с оловом, так что стержневой магнит мог висеть в воздухе над этой пластиной. В этот первый период совершенствования двигателя обратного действия (т. е. двигателя, работающего в режиме холодильной машины) были достигнуты важные результаты, связанные с применением в качестве рабочего тела водорода и гелия, что уменьшило потери на перетекание и улучшило рабочие характеристики. Успех работ по холодильным машинам и утрата предполагавшегося рынка для двигателя Стирлинга как источника механической энергии, казалось бы, закрывали перспективы использования этого двигателя для получения мощности на выходном валу. Однако благодаря энтузиазму и энергии Мейера — одного из инженеров фирмы Филипс — эти работы были продолжены, а изобретение Мейером в 1953 г. ромбического привода обеспечило двигателю Стирлинга будущее. Генераторная установка с ромбическим приводом показана на рис. 1.137. [c.189]

Пусть со — плоскость с трещиной вдоль Г = j = (xj, Х2) Xj =0, Xi < О . Допустим, что в начальный момент со имеет нулевую температуру, а затем разрез Г мгновенно приобретает постоянную темпера-ГУРУ То. Перепад температур приводит к возникновению напряженного состояния в со. При этом требуется определить коэффициенты интенсивности напряжений А ц(0- [c.210]

В работе [113] в интервале температур 1,8-300,0 К была измерена магнитная восприимчивость нанокристаллических частиц палладия Pd [d = 8 нм) и массивного палладия. Во всей области температур n-Pd и массивный Pd являются парамагнетиками, понижение температуры приводит к росту восприимчивости. На зависимости х(Г) массивного палладия при Т 80 К наблюдался размытый слабый максимум, который отсутствовал на аналогичной зависимости n-Pd. При Г > 20 К и вплоть до 300 К восприимчивость n-Pd на 20-25 % ниже восприимчивости массивного палладия. По мнения [113] отсутствие максимума на зависимости х(Г) наночастиц палладия свидетельствует о значительной разнице электронных энергетических спектров [c.107]

Рассмотрим сначала термообработку металлов. Остаточные напряжения, вызванные закалкой, изучались рядом авторов. Многие результаты, относящиеся к периоду до 1939 г., представляют чисто исторический интерес. А. С. Компанеец [121] корректно сформулировал задачу, связанную с закалкой, в терминах теории пластичности. Выбор процесса закалки в качестве примера применения анализа термопластических напряжений объясняется необходимостью учитывать при анализе по меньшей мере три различных фактора для получения разумного результата. Неоднородное распределение температуры приводит к деформации, значительно превышающей эквивалентную деформацию при текучести. Кроме того, фазовые превращения вызывают необратимые изменения объема. Наконец, достаточно высокая температура требует учета зависи- [c.154]

При закалке в масле (фиг. 3,1/) охлаждение поверхности и сердцевины протекает (благодаря меньшей скорости охлаждения) со значительно меньшей разницей в температурах (прямая Яа> Еб К г), что приводит к образованию остаточных напряжений значительно меньшего значения. [c.965]

Для обычного способа фосфатирования важно строго поддерживать оптимальный температурный режим. Температура раствора должна быть 97—99 °С. Уже незначительное (па 5—6 град) снижение температуры приводит к заметному ухудшению защитных свойств пленки и удлинению процесса ее образования. При использовании растворов повышенной концентрации (100—200 г/л) допускается фосфатирование при 80—85 °С. [c.139]

Серия микроструктур, приведенная на рис. 72, показывает типичный процесс роста зерен (собирательная рекристаллизация). На рис. 12,а представлена структура сплава (твердый раствор хрома (В никеле) после окончания первичной рекристаллизации. Видны мелкие равноосные зерна. Повышение температуры приводит к росту отдельных зерен за счет мелких получается структура, состоящая из отдельных крупных зерен, OiKpy-женных мелкими (рис. 72,6). Дальнейшее повышение температуры еще увеличивает число крупных зерен (рис. 72,а), пока, наконец, мелкие зерна е окажутся поглощенными крупными, и вся структура тогда будет состоять из крупных зерен (рис. 72,г). [c.90]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Использование кобальта в качестве основы жаропрочных, прецизионных и магнитных сплавов связано с тем, что со многими элементами (Г е, Ni, Сг, Мо и др.) он образует широкие области твердых растворов. (.Снижение растворимости легирующих элементов в твердом растворе при понижении температуры приводит к образованиро химических соединений и при соответствующей термической обработке позволяет получать кобалр.товые сплавы с высокодисперсной гетерогенной структурой. [c.37]

Изменение плотности. В 1933 г. Кеезом и мисс Кеезом [71] изучали уравнение состояния жидкой фазы гелия. Ими был1г получены пзо-пикнали (линии равной плотности) гелия в интервале температур от 1,15° К до точки кипения для давлений до 35 атм. Ряд сглаженных кривых для различных плотностей в зависимости от давления и температуры приводится [c.819]

Величину р называют удельной внутренней теплотой парообра-вования (она составляет более 80 %), а величину ф — удельной внешней теплотой парообразования. Численные значения г в зависимости от давления р или температуры приводятся в таблицах [7]. [c.65]

Процесс получения защитного покрытия происходит за счет испарения воды и коагуляции золя. Происходящая при этом поликонденсация силанольных групп (=81—ОН) кремниевых кислот (жЗЮа-г/НаО) приводит к образованию силоксановых связей (=81—0—81=). Процесс удаления связанной воды в заметных количествах происходит до температуры 1050—1100° С, причем от 100 до 200° С и от 200 до 500° С удаляется около 2 / воды в каждом интервале, от 500 до 1100° С еще около 1%. Удаление связанной воды оказывает заметное влияние на прочностные свойства покрытий. Так, в интервале 200—500° С прочность образцов заметно падает и затем возрастает уже за счет процессов спекания множества дисперсных частиц, имеющих максимально развитую поверхность и максимальный уровень свободной энергии. Ниже приведены характеристики покрытий из масс двух составов для защиты поддонов и изложниц при разливке стали сверху (средние данные по нескольким измерениям). [c.248]

Существенное снижение сопротивления коррозионной усталости стали 08Х18Н10Т при пульсирующем растяжении и циклическом растяжении -сжатии в условиях воздействия хлоридов при повышенных температурах обнаружено и другими авторами. При этом повышение концентрации хлор-иона с 20 до 300 г/л приводит к снижению условного предела коррозионной выносливости при осевом растяжении - сжатии со 150 до 70 МПа. [c.110]

Перейдем к анализу влияния температуры Tj на удельный расход охлаждающей воды учитывая, что при Г = T opt = = idem противодавление на выходе из эжектора, коэффициент инжекции и практически параметр N , в. х остаются постоянными. Кроме того, по мере роста температуры Г5 сокращается изоэн-тропный перепад энтальпий h—i2s, срабатываемый на турбине ПТП, что в соответствии с уравнениями (10.4) и (10.5) обусловливает уменьшение коэффициентов v и р, показанное на рис. 10.5, а. Однако в конечном итоге сокращение величины г —i2s приводит к незначительному уменьшению приведенной электрической мощности ЭХУ и обусловливает некоторое возрастание параметра No. a> как это видно из рис. 10.5, б. Таким образом, вид кривой [c.199]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПЛАЗ.МЫ —перенос теплоты (э 1ер ии), связанный с хаотич. движением частиц и приво-дяп[И1т к выравниванию температур компонент плазмы (см. также Перстиа иронегсы). Большая разница между массами электронов и ионов г (нейтралов) приводит к медленной релаксации энергии между ними. Поэтому разделяют темп-ры эпектронов Г, и тяжёлых частиц Т . [c.80]

С повышением температуры особенно интенсивно растет выход углеводородов предельного ряда. Так, при температуре около 300°С абсолютный выход их был порядка 5 л1кг г. м., а при температуре 500° С — уже около 40 л/кг г. м. Дальнейшее повышение температуры приводит к образованию в газе большого количества предельных углеводородов, доходящего примерно до 120 л кг г. м. при температуре около 700° С. [c.354]

В целом для получения компактных нанокристаллических материалов, в особенности керамических, перспективно прессование с последующим высокотемпературным спеканием нанопорошков. При реализации этого способа необходимо избегать укрупнения зерен на стадии спекания спрессованных образцов. Это возможно при высокой плотности прессовок (не менее 0,7 от рентгеновской), когда процессы спекания протекают достаточно быстро, и при относительно низкой температуре Т < 0,5Т , (Г , — температура плавления). Создание таких плотных прессовок является серьезной проблемой, поскольку нанокристалличе-ские порошки плохо прессуются и традиционные методы статического прессования не приводят к достаточно высокой плотности. Физической причиной плохой прессуемости нанопорошков являются межчастичные адгезионные силы, относительная величина которых резко возрастает с уменьшением размера частиц. [c.49]

С понижением температуры у стали 03X1 ЗАЛ 9 происходит более интенсивный рост предела текучести, чем у хромоникелевых сталей. При снижении темнератзфы с 20 °С до -78 °С пластичность несколько повьппается, а затем она начинает плавно снижаться. Пластическое деформирование стали 03Х13АГ19 при низких температурах приводит к мартенситному превращению с образованием г- и а-фаз. При снижении температуры происходит постепенное уменьшение ударной вязкости, более интенсивное при остром надрезе. Если при 20 °С излом ударных образцов имеет вязкий характер, то при минус 196 °С доля хрупкого разрушения составляет до 50 % плош ади излома. [c.613]

Рассматривая изотермы системы А12О3—КваО—Н2О, мы установили, что стойкость алюминатных растворов с понижением температуры раствора, а также с его разбавлением уменьшается. Однако очень сильное разбавление раствора (до 8—25 г/л А12О3) вновь приводит к повышению его стойкости. Уменьшение стойкости алюминатных растворов с понижением температуры наблюдается до 30° С дальнейшее снижение температуры приводит к повышению стойкости растворов, что, очевидно, является результатом значительного роста их вязкости. [c.32]

Анализ полученных кривых показывает, что йаличие градиента температуры приводит к пpoтивoпoJюжнo направленному г )адиеиту плотности. С увеличением времени спекания происходит выравнивание пористости по толщине пластины., [c.154]

Здесь выражение в скобках представляет активную длину конденсатора. Снижение колебаний температуры вследствие изменения тепловой нагрузки Р достигается из-за увеличения выражения в квадратных скобках с ростом v,a Это происходит из-за повыщения с увеличением Q, а рост Г , а приводит к возрастанию (Рк, а—Pv, ь) Можно видеть, что больщая чувствительность регулирования может быть достигнута при больщой площади поперечного сечения сильфона Аь, малой константе упругости кь,з и большом градиенте [Рг,а—Pv,ь) в соответствии с температурой Tv,a [c.127]

Динамический и кииемагический коэффициенты вязкости как жидкостей, 1ак и газов значительно зависят о г геыпературы приводим табл. 10 и И этих зависимостей. Заметим, что, как видно из этих таблиц, оба коэффициента вязкости воды убывают с возрастанием температуры, коэффициенты вязкости воздуха при этом, наоборот, возрастают. [c.468]

При дальнейшем нагревании до 450° заметное повышение прочности нагретого сырца объясняется связыванием части СаО, оставшейся после смешения массы в свободном состоянии с Si02. При 600° происходит максимальное связывание СаО, помимо повышения температуры, это обусловлеио большой активностью СаО, выделяющейся при дегидратации остатков Са(ОН)г. Это приводит к упрочнению сырца. Кроме того, при нагревании в интервале 100—550° повышается прочность двух-кальциевото гидро-силиката [401], что также повышает прочность сырца. [c.152]

Концентрация препарата Мажеф составляет 30—35 г/л. Температура раствора поддерживается на уровне 96—98° С. Пленки, полученные при меньшей температуре, имеют грубокристаллическую структуру, а применение более высоких температур приводит к загрязнению покрытия шламом. Продолжительность фосфатирования составляет 0,5—1,5 ч и зависит от назначения фосфатной пленки. Например, для электроизоляционного покрытия достаточно 30—40 мин, а для защиты от коррозии 1,5 ч. [c.109]

Однако при добавлении пероксида водорода к растворам азотной кислоты скорость коррозии титана в пассивном состоянии резко возрастает [134], что наблюдалось при всех исследованных температурах (40—95°С) и концентрациях азотной кислоты (1—9 моль/л). Так, в ЗМ НЫОз при 95°С увеличение концентрации Н2О2 от 1 до 100 г/л приводит к росту скости коррозии титана от 0,3 до 14,0 г/(м2-ч). При этом Екор титана уменьшается на 0,2—0,3 В, но титан остается пассивным. Ускорение коррозии титана объясняется, очевидно, комплексообразующим действием пероксида водорода [134]. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...