Облучение образцов

При практической реализации этого метода принимаются меры к уменьшению утечек за счет теплопроводности по образцу, теплопроводности и конвекции через окружающую среду и облучения образца посторонними поверхностями. Для этого образцы выбираются достаточной длины и в оболочке создается глубокое разрежение. [c.168]

Как уже указывалось, преимуществом метода дифракции является возможность фактически выделять из пучка нейтроны определенной энергии. Это позволяет проводить опыты с облучением образцов моноэнергетическими нейтронами. Очевидно, такие опыты невозможны в методах времени пролета, так как там в составе лучка имеются нейтроны всех энергий спектра замедления. Однако эта особенность приводит к существенным преимуществам данных методов, а именно к возможности одновременно детектировать эффект от моноэнергетических нейтронов различных энергий. [c.342]

Испытания образцов, подвергнутых воздействию облучения, производятся после извлечения их из камеры облучения. Методика испытания в этом случае не отличается от обычной методики определения электрических характеристик, однако следует учесть, что обратимые радиационные изменения исчезают постепенно и зачастую необходимо фиксировать время измерения. Отсчет времени производится с момента прекращения облучения образца. Нередко измерения (например, проводимости) приходится периодически повторять, чтобы получить зависимость параметра от времени, т. е. от скорости залечивания дефектов в строении, вызванных облучением. [c.204]

Помимо основной реакции (п, у) в ядерном реакторе протекают реакции на быстрых нейтронах типа (п, р), (п, а) и др., в которых образуются изотопы соседних по Периодической таблице элементов. Кроме того, в облученном образце возможно появление дочерних радиоизотопов - промежуточных продуктов распада первично образующихся изотопов. И те и другие статистически равномерно распределены в определяемом элементе и могут, в принципе, использоваться в качестве чужеродной метки. [c.207]

Вязкость исходного и облученного образца измеряли примерно при 150° С. [c.35]

Из этих результатов следует вывод, что нержавеюш ую сталь типа 347 можно применять в реакторной технике в течение значительно больших периодов времени, чем ожидалось ранее. Некоторые результаты указывают на то, что наблюдается уменьшение относительной ударной вязкости облученных образцов. Есть также данные, что облученная нержавеющая сталь испытывает хрупкое разрушение при температуре жидкого азота. В необлученном состоянии эта сталь не переходит в хрупкое состояние вплоть до температуры порядка —204° С. [c.246]

Стекло в форме стержней и трубок находит применение нри изготовлении сопротивлений. Стеклянные стержни часто используют в качестве подложки для проводящих угольных полос в углеродистых сопротивлениях, а иногда в качестве сердечников металлизированных и угольных пленочных сопротивлений. Стеклянные трубки используют в качестве сердечников мощных и высокочастотных сопротивлений, а также для герметизации сопротивлений. Обычно в качестве изоляции и опоры рабочих элементов в сопротивлениях применяют два сорта стеклу так называемые твердые стекла, содержащие окись бора, и щелочные стекла, не содержащие бора. Борсодержащие стекла наиболее чувствительны к структурным нарушениям при облучении. Имеются опытные данные, показывающие изменения диэлектрических свойств и цвета борсодержащих стекол под действием излучения. Электросопротивление этих стекол снизилось на 90% с последующим восстановлением после облучения до 65% исходной величины. Размеры облученных образцов из борсодержащего стекла изменились примерно на 1 %, тогда как в щелочных стеклах эти изменения не превышали 0,06%. Эти изменения размеров борсодержащих стекол могут вызвать растрескивание, разрыв поверхности изоляционного слоя и привести к выходу сопротивлений из строя. [c.399]

Из рисунка видно, что твердость облученного образца при всех степенях деформации остается более высокой, хотя разность в твердости с повышением степени деформаци) уменьшается и после высокой степени деформации (50%) [c.238]

Все эти и подобные исследования проводились на приборе ПМТ-3. Из-за отсутствия специальной аппаратуры, которая позволила бы провести измерения непосредственно в процессе облучения, образцы сначала облучались, затем выдерживались определенное время, чтобы уменьшилась наведенная радиоактивность, и только тогда делались измерения. Такая выдержка длилась иногда до трех лет [35]. При исследованиях не учитывалась возможность изменения физических и механических свойств в результате высвечивания материалов, поскольку зависимость между изменениями свойств материалов и временем высвечивания практически невозможно было установить. В настоящее время однозначных результатов по влиянию облучения на физико-механические свойства металлов не имеется. Это связано с неоднозначными условиями эксперимента и после одинаковых доз облучения измерения микротвердости проводятся по истечении длительного времени, при этом процессы старения и релаксации напряжений совершенно не могут быть учтены. В этих условиях важное значение приобретают измерения непосредственно в процессе облучения. Такого рода работы побуждали к поискам новых методов и средств, которые позволили бы вести исследования в агрессивных средах. [c.240]

Образцы подвергались лазерной обработке при плотностях мощности от 5,23 10 до 1,58 10 Вт/см . Деформации в случае облучения образцов без покрытия были невелики и не распространялись далее 50 мкм от поверхностного слоя при наивысшей плотности мощности. С уменьшением плотности мощности лазерного излучения глубина деформаций снижалась. Такой же эффект наблюдал- [c.24]

Исходя из максимальной нагрузки испытательной-. машины (45 кН), выбраны образцы диаметром 3,9 мм. До облучения образцы нагружали, перед образцами и сзади них устанавливали дозиметры, камеру с образцами заполняли криогенной жидкостью. В процессе облучения в течение 200 ч обеспечивался стабильный ток криогенной жидкости и постоянная температура. Испытание образцов в жидком водороде проводили после облучения. [c.93]

В табл. 2 представлены средние значения механических свойств, стандартные отклонения, а также абсолютное и относительное изменения сопротивления срезу после облучения. Полагали, что эффект облучения имеет место в тех случаях, когда различие свойств превышает стандартное отклонение для контрольного и облученного материалов. Испытывали не менее четырех образцов на точку. Небольшие значения стандартного отклонения (обычно <6 % для контрольных и <9% для облученных образцов) указывают на хорошую воспроизводимость данного метода испытаний. Сравнительно высокое отклонение (12 %) для сплава А-286, по-видимому, обусловлено влиянием термической и последующей механической обработки. Значительный разброс свойств [c.94]

Эксперименты, выполняемые с целью получить данные об изменении свойств материалов элементов конструкции активной зоны проектируемых и строящихся ядерных реакторов, обычно проводят в исследовательских реакторах. Естественно, условия облучения в этих экспериментах, как правило, не полностью соответствуют условиям эксплуатации. Следует также отметить, что при радиационных испытаниях воздействует комплекс факторов спектр, плотность потока и флюенс нейтронов, осколки деления, -кванты, температура, влияние окружающей среды и т. п., — их необходимо учитывать для объяснения экспериментальных результатов. В то же время само облучение и определение условий, в которых оно происходило, проводятся исследователями различным образом. Это обстоятельство затрудняет сопоставление данных, полученных разными авторами. В связи с этим целесообразно рассмотреть как конструктивные особенности внутриреакторных устройств для облучения образцов графита, так и методы определения и сопоставления условий облучения. [c.75]

Рис. 2.4. Специальный материаловед-ческий канал реактора МР для облучения образцов в центральном отверстии бериллиевого блока

Часть смещенных атомов, оставшихся в решетке при низко температурном облучении, сохраняет избыток энергии по сравнению с равновесными атомами. Таким образом в облученном графите возрастает его теплосодержание. Внутренняя энергия системы повышается. Измерение запасенной энергии проводят как на специально облученных образцах графита, так и отобранных различными дистанционными устройствами из кладки реакторов. [c.113]

Магнетосопротивление у облученных образцов уменьшается до нуля, а коэффициент Холла становится положительным. На рис, 3.20 представлена зависимость и р облученных образцов от температуры предварительной обработки. Измерения при 300 и 77 К показали, что Rx облученных образцов не зависит от температуры измерения, т. е. свободные носители заряда находятся в вырожденном состоянии. В этом случае легко рассчитать концентрацию дырочных носителей заряда. Она оказалась в 100 раз больше концентра-ции собственных носителей заряда в исходных образцах, -i [c.121]

На рис. 3.26 нанесены также данные, полученные при испытании на сжатие облученных образцов прочного мелкозернистого материала марки. МПГ. [c.130]

Ударная вязкость. В результате облучения ударная вязкость графита возрастает, причем с увеличением температуры облучения эффект снижается. Для графита марки ГМЗ и некоторых его вариантов в табл. 3.14 приведены значения ударной вязкости для необлученных и облученных образцов. [c.142]

Ударная вязкость а графита до и после облучения (образцы диаметром 8 мм и высотой 10 мм, измерения проводились на маятниковом копре МК-02) [c.143]

Условия облучения образцов [c.160]

Естественно, в реальных условиях закономерности окисления сложнее, чем описанные выше результаты лабораторных исследований. Это объясняется тем, что окисление происходит в поле излучения и при невысокой концентрации окислителя. В настоящей главе рассмотрены основные закономерности окисления в приближении к рабочим условиям при снижении концентрации окислителя до значения, соответствующего рабочим условиям учете влияния предварительного облучения образцов графита наличии у-облучения в процессе окисления воздействии реакторного облучения на газовую среду испытаниях в петлевом канале реактора. [c.204]

Влияние интенсивности радиационного облучения при различных температурах на модуль упругости нейлона показано на рис. 6 [71], где график а соответствует не-облученному образцу, а графики б, в, г интенсивности облучения соответственно 0,3-10 , 2,8-10 и 5,5-10 нейтрон/см . [c.24]

При реализации метода вспынши выполняются граничные условия 1) равномерность облучения образца 2) его полная теплоизоляция, что особенно трудно обеспечить при высокотемпературном эксперименте. Погрешности, вызванные отклонением от граничных условий, рассмотрены в работах [113, 115]. [c.143]

При выборе режима предварительного облучения образцов иногда полезно заранее оценить ожидаемую для этого режима чувствительность радиометрического анализа. Такая оценка проводится на основе известных ядерных характеристик образующихся при облучении изотопоё с учетом параметров имеющейся в распоряжении экспериментатора измерительной аппаратуры. [c.207]

Сотрудниками Ок-Риджской национальной лаборатории [212] было облучено 42 г фреона-11 электронным пучком при температуре —70° С в присутствии образцов из меди и нержавеющей стали. При дозе поглощенной энергии 3-10 эрг/г образовалось 28,3 мг хлора (в виде С1") и 4,1 мг фтора (в виде F"), что соответствует выходам G( 1) = 0,31 и G(F) = 0,082. Хотя количество распавшегося фреона-И и невелико, использовать его в качестве хладагента в условиях облучения невозможно в связи с коррозионным воздействием продуктов радиолиза на конструкционные материалы [212]. Более того, некоторое увеличение температуры существенно увеличивает выход продуктов разложения [175]. Так, облучение образцов при температуре —40° С должно привести к увеличению выхода разложения на порядок. Образец фреона-12 был облучен в жидком состоянии Дейтонами с энергией 15 Мэе при достижении дозы примерно 1,8-10 эрг/г. Наблюдалось небольшое разложение образца продукты радиолиза не идентифицированы [269]. [c.37]

Жидкий метилхлорид был облучен дейтонами с энергией 15 Мэе дозой 1,3-10 эрг/г. Разложение наблюдалось, однако продукты радиолиза идентифицированы не были [269]. По аналогии с радиолизом высших алкилхлоридов можно предположить, что основным продуктом радиолиза является HG1 с небольшим количеством низкомолекулярных алифатических углеводородов [127, 217, 264]. И действительно, при у-облучении образцов w-пропилхлорида и изопропилхлорида G(HGl) равен соответственно 3,38 и 3,82 [127]. [c.38]

Почти все облученные образцы быстро потемнели, по-видимому, на начальной стадии облучения благодаря сопряженным эффектам ненасы-щенности. Образцы додекенилового ангидрида янтарной кислоты оказались в этом отношении менее чувствительными. Для изменения цвета образцов от желтого до красного необходим интегральный поток около 10 нейтрон см . При рассмотрении этих явлений следует иметь в виду побочные эффекты окисления на поверхности образцов. Взаимодействие между образовавшимися сопряженными двойными связями и кислородом, [c.60]

Томашот [94] измерял предел прочности при изгибе и сжатии плоских пенополиуретановых слоистых конструкций после облучения. Ухудшение механических свойств не наблюдалось вплоть до максимальной дозы облучения образцов (l-lO i эрг/г). [c.61]

Для изучения влияния температуры образцы Вайтона А облучались при температурах —18, -f23 и +177° С до дозы 1,74-10 эрг г [43]. Заметное уменьшение предела прочности наблюдалось при температуре облучения и испытания 177° С и не наблюдалось при температурах облучения и испытания —18 и +23° С. При этом относительное удлинение практически не изменилось при температуре 177° С, а при температурах —18 и +23° С наблюдалось уменьшение удлинения облученных образцов, более четко выраженное при температуре 23° С. [c.90]

Калландер [59 ] изучал влияние -облучения на продолжительность термического старения и электрическую прочность различных типов изоляции обмоточных проводов. После облучения образцы изоляции подвергали термообработке в электрическом поле или без него. Оказалось, что влиянке облучения и последующей термообработки не всегда эквивалентно одновременному влиянию облучения и температуры. [c.100]

При исследовании микроструктуры различных типов ВеО, выполненном на электронном микроскопе, были подтверждены разрывы границ зерен в результате их анизотропного расширения [87, 88]. Материалы эти являются однофазными и сохраняют после облучения исходную величину зерен. По данным Шилдса и др. [188], облученные образцы ВеО становится труднее полировать для металлографического исследования при увеличении дозы облучения. [c.166]

Карбид кремния облучали в течение 6 ч а-частицами с энергией 37 Мэе на воздухе при 1000° С. Результаты показали, что окисление было больше у облученных образцов, чем у необлученпых, при одинаковых условиях [9]. В табл. 4.11 приведены результаты отжига радиационных изменений плотности [169]. [c.205]

Карбид бериллия. Образцы карбида бериллия облучались интегральным потоком быстрых нейтронов 3,5-10 нейтрон 1см [73]. Во время облучения образцов температура была ниже 90° С. Электросопротивление образцов увеличилось на несколько порядков, тогда как другие физические свойства не претерпевали серьезных изменений. Было замечено небольшое уменьшение модуля упругости и модуля разрыва. Почти не менялись внешний вид, размеры и плотность испытуемых образцов. Из других результатов следует отметить отсутствие изменений рентгеновской дифракционной картины образца ВегС + 20 вес.% графита, уменьшение теплопроводности ВезС и смеси ВегС — графит вдвое и отсутствие изменений термостойкости ВегС. [c.205]

Б 3,0.1010 Облучение образцов в реакторе привело к выделению газов из пропитывающего вещества. Емкость образцов с допустимыми отклонениями 10% снизилась на 17%, а у остальных не выходила за допустимые отклонения 20%. Через несколько недель после облучения произошло значительное восстановление исходных значений [52] [c.378]

Выбор неорганических изоляторов для работы в большом потоке тепловых нейтронов должен определяться сечением поглощения материала. Сильное поглощение может привести к серьезному нарушению электрических свойств. О Нэн [49] облучал образцы нитрида бора в Брукхей-венском реакторе. При интегральном потоке тепловых нейтронов 2-10 нейтрон 1см он обнаружил значительные нарушения диэлектрических свойств всех облученных образцов, не защищенных от тепловых нейтронов. Сопротивление изоляции при 500 С упало, по крайней мере, на три порядка, а значения диэлектрической проницаемости при 500° С были аномально высокими. [c.398]

После охлаждения образцы по грани 8 х 35 мм шлифовали, исследовали их структуру на металлографическом микроскопе МИМ-8М и по методу Глаголева определяли объемное содержание связующего сплава по длине образцов. Распределение меди и кобальта по длине образцов исследовали методом локального рентгеноспектрального анализа на установке Микроскан-5 . Облучение образцов проводили электронным зондом длиной 1000 и шириной 2 мкм. Это позволило замерять усредненную интенсивность рентгеновского излучения исследуемых элементов и избежать влияния структуры сплава (зернистости) на измерение интенсивностей. Пять участков измерения интенсивностей располагались на грани 8 X 35 жж по линии, перпендикулярной продольной оси грани, расстояние между этими линиями составляло 0,5 мм. В образцах, контактировавших с расплавом кобальта, количественное содержание связуюш,его металла находили также путем сравнения отношений интенсивностей кобальта и вольфрама (/ o//w) с отношением интенсивностей этих элементов в эталонах. Абсолютная ошибка определения содержания кобальта составляла 0,5 об. %. Разность результатов определения содержания связующего металла по методике Глаголева и путем измерения отношений интенсивностей не превышала 0,8 об.%. [c.95]

Кроме исследования распределения олова в стекломассе и толщины слоев, метод нейтронно-активационного анализа может быть успешно использован и для изучения изотопного обмена Na — Sn в системе стекломасса — олово. Образец стекла диаметром 20 мм совмещали шлифованной стороной с поверхностью расплава олова и в таком состоянии нагревали до температуры 1100° С с последующим отжигом при этой температуре в течение 1 ч в среде очищенного аргона. Затем олово, находившееся в контакте с стекломассой, исходное олово и эталонный образец Naj Og облучали в потоке тепловых нейтронов 10 см сек пый анализ облученных образцов [c.211]

В процессе облучения поверхности с покрытием излучением СО -лазера мощностью 150 Вт наблюдается постепенное снижение поглощательной способности. Примерно через 150 мс после начала облучения образцов из нержавеющей стали покрытие РеаЗз испаряется полностью, что приводит к понижению поглощательной способности до уровня, соответствующего поглощательной способности нержавеющей стали без покрытия (рис. 60). [c.89]

Рис. 2.3. Амиула (диаметр 25 мм) для облучения образцов в центральных отверстиях бериллиевых блоков

Для облучения графита в высокопоточном реакторе СМ-2 применяется метод змлульных испытаний, пригодный для использования различных каналов реактора. Для этого разработаны сборки двух типов [125]. Одна из оборок предназначена для облучения образцов при низкой температуре (100— 400 С). Она состоит из 25 герметичных трубок из нержавеющей стали, закрепленных в общей обойме. В сборке могут быть одновременно облучены до 200 образцов. [c.81]

Облученные образцы вместе с необлученными контрольными образцами иепытывали на растяжение на машине МР-0,5 со специальными захватами с тензометрическими датчиками, позволяющими регистрировать усилие и деформацию образцов на двухкоординатном потенциометре типа ПДС. Для исключения влияния неоднородности материала определение предела прочности при изгибе и динамический модуль упругости измеряли на образцах, которые высверливали полой фрезой из половинок галтельного образца, оставшегося после испытания на растяжение. Предварительно была установлена допустимость такого рода испытаний на образцах, изготовленных из ранее разрушенного материала. При этом предел прочности при изгибе измеряли на настольной испытательной машине с максимальным усилием 30 кгс. Усилие прилагалось по центру образца длиной 40 мм и диаметром 6 мм, расстояние между юпорами составляло 30 мм. Динамический модуль упругости измеряли ультразвуковым методом. Из оставшихся после определения предела прочности при изгибе половинок образца нарезали образцы высотой 10 мм, на которых определяли предел прочности при сжатии. [c.128]

Скорость установившейся радиационной ползучести углеродных материалов выше по сравнению с графитироваиными, как это следует из результатов облучения образцов графита марки ГМЗ и неграфитированного материала в одинаковых условиях (температура 450° С). [c.154]

В работе [63, с. 131] исследовали несколько образцов практически изотропного графита марок АРВ и МПГ-6 и анизотропного пирографита. Облучение образцов проводили в ам-лульных устройствах в различных условиях, отличавшихся флюенсом и температурой (табл. 4.1). [c.160]

При повышенной температуре облучения образцы с более высокой дисперсностью должны обладать большей радиационной усадкой. Вероятно, это обусловлено присутствием большого количества аморфизованного углерода в поверхностных слоях зерен кокса. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...