Излучения с непрерывными спектрами

Идея постановки эксперимента для получения рентгенограмм по методу Лауэ относительно проста и состоит в следующем (рис. 6.77). При освещении кристалла излучением с непрерывным спектром решетка сама выберет ту длину волны, которая способна дифрагировать на данной пространственной структуре. [c.351]

Радиоактивные источники тормозного излучения представляют собой ампулы, заполненные Р-активным нуклидом и материалом мишени. Испускаемое нуклидом Р-излучение взаимодействует с мишенью и возбуждает тормозное излучение с непрерывным спектром (рис. 25). В качестве мишени от одного и того же источника можно получить тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. Основные характеристики радиоактивных источников тормозного излучения, выпускаемых в СССР и за рубежом, приведены в табл. 8. [c.286]

Тормозное излучение с непрерывным спектром возникает в результате постепенного торможения по толщине материала анода электронов разных энергий, излучаемых катодом. С увеличением анодного напряжения длина волны уменьшается, что приводит к повышению максимальной энергии непрерывного спектра и изменению спектрального состава. При изменении тока катода трубки состав спектра не меняется, а меняется интенсивность излучения, которая пропорциональна изменению тока. [c.12]

Локальность анализа зависит от диаметра электронного зонда, плотности вещества (или от атомного номера) и предельной чувствительности прибора. При рентгеновском микроанализе объем анализируемой зоны объекта имеет размер несколько больший, чем диаметр электронного зонда. Этот эффект обусловлен рассеянием электронов в объекте, рентгеновской флюоресценцией под воздействием характеристического излучения и флюоресценцией иод воздействием излучения с непрерывным спектром. Влияние эффекта расширения анализируемой зоны значительно уменьшается при исследовании тонких фольг. [c.496]

Излучения с непрерывными спектрами [c.35]

В связи с те.м что в ИК-спектроскопии используются главным образом спектры поглощения, необходим источник ИК-излучения с непрерывным спектром. Для этих целей наиболее удобны нагретые твердые тела с температурой 1200°С и выше. Распределение интенсивности в спектре испускания таких тел приближается к излучению абсолютно черного тела (рис. П.20). [c.158]

Теперь нужно рассчитать испускаемую осциллятором мощность Р сп. Как следует из (9.9), вынужденные колебания осциллятора под действием излучения с непрерывным спектром имеют заметную амплитуду только в узкой полосе частот вблизи собственной частоты 0)0 осциллятора. Поэтому при расчете Р сп можно считать, что осциллятор совершает гармонические колебания с частотой ш=о)о, и воспользоваться результатами 1.5. Согласно форму- [c.427]

При обсуждении роли взаимодействия двух волн, а именно лазерного и антистоксова сигналов, было упомянуто обращенное комбинационное рассеяние. Экспериментально оно реализуется при условиях, при которых среда облучается не только лазерной волной (частота ul), но еще и излучением с непрерывным спектром [3.16-3]. Спектр частот этого излучения должен иметь частоты, превышающие и охватывать частоты [c.368]

Радионуклидные источники тормозного излучения представляют собой ампулы, заполненные р-активным нуклидом и материалом мишени. Испускаемое нуклидом Р-излучение взаимодействует с мишенью и возбуждает тормозное излучение с непрерывным спектром (рис. 23). В качестве мишени от одного и того же источника можно получить тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. [c.47]

Кроме тормозного излучения, имеющего непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое характеристическим или фотонным, которое возникает в результате изменения энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) характер. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний приходит в возбужденное состояние. Освобожденное в оболочке место тотчас заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. После этого атом приходит в нормальное состояние и испускает квант характери- [c.188]

Тормозное излучение — фотонное излучение с непрерывным энергетическим спектром, возникающее при уменьшении кинетической энергии заряженных частиц. [c.242]

Высокая спектральная селективность толстослойных отражательных голограмм обеспечивает возможность воспроизведения изображения в белом свете с непрерывным спектром излучения. Пропускающие и отражательные голограммы обладают при равной толщине слоя одинаковой угловой селективностью. Угловая селективность позволяет регистрировать в одном голографическом слое и затем воспроизводить независимо друг от друга красную, зеленую и синюю слагающие цветного изображения. [c.24]

Найдем величину цветовых различий Д для лица человека (европейца) с координатами цвета Хо = 0,372 г/о = 0,357 Zo = 0,271 при освещении источником с непрерывным спектром излучения, с координатами Xs = ys = Zs = 0,333. [c.251]

При торможении электронов в материале анода их энергия превращается в электромагнитную, излучаемую в виде фотонов. В соответствии с физическим процессом, при котором происходит превращение энергии, это излучение называется тормозным. Тормозное излучение имеет непрерывный спектр. Участок поверхности мишени, на котором происходит торможение электронов, называется действительным фокусным пятном рентгеновской трубки. Размер и форма рентгеновского пятна являются важнейшими параметрами, определяющими возможность получения качественного снимка на рентгеновской пленке. [c.12]

Коэффициент излучения состоит также из нескольких слагаемых. Слагаемое, описывающее излучение в непрерывном спектре, обозначим с- Зависимость коэффициента излучения в линии от частоты та же, что и у коэффициента поглощения, но различие их в том, что первый пропорционален населенности не нижнего, как второй, а верхнего уровня. Кроме того, необходимо учесть вынужденное излучение. Все вместе запишем так [c.158]

Релеевское и комбинационное рассеяние света обычно исследуется при использовании интенсивного монохроматического излучения с частотой, расположенной в области прозрачности кристалла. В этих условиях спектр рассеяния находится в области, далёкой от спектра люминесценции, и легко выделяется. Интенсивность рассеяния очень мала. Однако по мере приближения возбуждающей частоты к резонансу интенсивность рассеяния сильно возрастает. В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически неотличимы (если не учитывать, что поглощение и испускание фотонов разделены между собой промежуточными процессами). Природа релеевского резонансного излучения с возбуждённого уровня, имеющего ширину 7, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области 7, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходит два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы 7. Если же система облучается монохроматическим светом шириной 70 <С 7, то испускаемая линия имеет ту же ширину 70 и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определённого значения. Таким образом, при резонансной флуоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбуждённом, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается определённым, например, при измерении в течение времени, малого по сравнению со временем жизни 1/7, излучаемая энергия, из-за короткого времени измерения (меньше 1/7), будет обладать шириной, не меньшей, чем естественная ширина 7. Итак, когда молекула в процессе поглощения и излучения находится в возбуждённом состоянии, оба процесса делаются независимыми и испускаемое излучение имеет естественную ширину. [c.19]

Светочувствительные рецепторы сетчатки глаза по-разному реагируют на свет разного спектрального состава и интенсивности, что позволяет человеку отличать одни излучения от других. В этом смысле Ц. есть характеристика спектрального состава излучений с учетом их интенсивности. Названия отдельных Ц. могут иногда заменять физич. характеристики излучений, папр. для монохроматич. излучений указание Ц. заменяет иногда ориентировочные указания длины волны желтая линия натрия, зеленая линия таллия и т. п. Однако Ц. не полностью определяет спектральный состав произвольных излучений, т. к. излучения даже весьма различного состава в нек-рых случаях могут быть визуально неразличимы, хотя в др, случаях даже малые изменения спектрального состава легко замечаются. В частности, смесь в строго определенных количествах нек-рых монохроматич. излучений (т. н. дополнительных цветов), напр. X = 560 м х и Я = 465 мц, неотличима от белого дневного света с непрерывным спектром. Существует множество и др. пар т. н. метамерных излучений, неразличимых визуально, несмотря на различие их спектральных составов. [c.385]

Величина полного потока излучения, выходящего из М. (при источнике света с непрерывным спектром), [c.326]

Вероятность Р. и. существенно зависит от характера первичного излучения. Если атом облучается электромагнитным полем с непрерывным спектром, то вероятность Р. и. описывается ф-лой [c.398]

Новый этап в развитии газоразрядных источников света связан с созданием люминесцентных ламп. Применение люминофоров, преобразующих ультрафиолетовое излучение ртутного разряда низкого давления в видимое излучение, позволило впервые создать газоразрядные источники света, дающие излучение с непрерывным спектром практически любого состава и обладающие световой отдачей и сроком службы, в несколько раз превышающими эти характеристики ламп иакаливамня. Люминофор подбирают таким образом, чтобы его свечение восполняло недостаток спектрального состава газового свечения. В результате получается источник, состав излучения которого приближается к солнечному (лампы дневного света). Они имеют световую отдачу до 40— [c.154]

Способ Лауэ. Монокристалл облучается рентгеновским излучением с непрерывным спектром. Каждая из систем параллельных поверхностей, проведенных через узлы монокристалла, отражает в соответствующем направлении определенную длину волны. Интенсивность отраженного луча будет заметной лишь в том случае, когда атомы в отражающих плоскостях расположены достаточно плотно. Поэтому практически будет наблюдаться отражение лишь от небольшого числа систем плоскостей. Если на пути лучей, отраженных от различных систем плоскостей, поставить фотопластинку, то на ней получается система пятен - лау-эграмма (рис. 28). Зная геометрию опыта, можно установить соотношение между лауэграммой, -Структурой кристалла и длинами волн. [c.51]

Радиоизотопные источники тормозного излучения пред- 0 ставляют собой ампулы, за- полненные р-активным изото- пом и материалом мишени. Ис- пускаемое изотопом р-излуче- ние взаимодействует с ми- шенью и возбуждает тормоз- ное излучение с непрерывным спектром (рис. 10) [3]. [c.21]

Процесс Э. 3. сопровождается испусканием характерис-тич. рентг. излучения атома (Z—1, А), образующегося при заполнении вакансий в его оболочке, а также очень слабого эл.-магн. излучения с непрерывным спектром, верх, граница к-рого определяется разностью и дсс начального и конечного атомов (за вычетом энергии кванта характеристич. излучения). Это излучение наз. внутр. тормозным излучением. Если в результате Э. з. ядро (Z—I, А) оказывается в возбуждённом состоянии, то процесс сопровождается также испусканием у-излучения. Если разность масс атомов (Z, А) и (Z—1, А) превосходит удвоенную массу покоя электрона, то с Э. з. начинает конкурировать бета-распад с испусканием позитрона (Р ). [c.574]

Колеблющийся электрон является источником излучения, причем энергия ему передается, падающей волной. Следовательн ), происходит поглощение энергии упругосвязанным электроном. Интенсивность поглощения пропорциональна квадрату амплитуды (9.36) колебаний электрона, т. е. XX. Поэтому если на упругосвязанные электроны падает излучение с непрерывным спектром частот, то возникает линия поглощения, форма которой задается выражением [c.67]

Кроме тормозного излучения, имеюи1его непрерывный спектр, возникает другое излучение, именуемое х а р а к т е р и с т и ч е с к им или фотонным, которое возникает в результате измене11ия энергетического состояния атомов и имеет дискретный (прерывистый) [c.115]

Тормозное излучение имеет непрерывный спектр в отличие от характеристического (или фотонного), имеющего дискретный (прерывистый) спектр. Характеристическое излучение возникает в результате изменения энергетического состояния атомов вещества. При выбивании электрона с внутренней оболочки атома под действием тормозного излучения последний переходит в возбужденное состояние (рис. 6.7). Освобожденное в оболочке место мгновенно заполняется другим электроном с более удаленных оболочек. При переходе атома в нормальное (устойчивое) состояние испускается квант характеристического излучения, которое Характеристическое НаЩЛО применение ПрИ [c.148]

Энергетические характеристики оптического излучения описываются квантовой теорией, в соответствии с которой любой излучатель представляет собой совокупность квантовых осцилляторов. Суммарное излучение излучателя определяется в результате статистического осреднения излучения отдельных осцилляторов. Спектральные характеристики излучения зависят от агрегатного состояния и 1лучающего вещества, а также от способа возбуждения энергетических уровней его атомов и молекул. По характеру излучения различают источники тепловые с непрерывным спектром излучения, в которых энергия излучения образуется за счет преобразования тепловой энергии люминесцентные, как правило, с линейчатым [c.42]

Р-излучение характеризуется непрерывным спектром энергий от нуля до максимальной величины. Емако- Частиц с энергией, близкой к максимальной, в спектре сравнительно немного, поэтому с точки зрения снятия зарядов лучше ориентироваться на среднюю энергию спектра. Можно считать, что ср. г 1/3 2 макс- По максимальной энергии можно подсчитать максимальный пробег частиц, который и определяет опасную зону для рабочих. [c.289]

Существует нек-рый выделенный класс вынужденных К., при к-ром внеш. воздействие, не являясь чисто колебательным, имеет, однако, настолько богатый частотный спектр, что в нём всегда содержатся резонансные частоты. Наир., заряж. частица, пролетающая между двумя нлоскостями, возбуждает почти весь набор нормальных волн и К., свойственный ухой системе. Сюда же следует отнести чсренковское излучение (см. Черенкова—Вавилова излучение) пли тормозное излучение частицы в однородных средах, когда и спектр внеш. воздействия и спектр собств. К.— оба сплошные, т. е. в них представлены все возможные частоты. Наконец, есть и совсем аномальный случай вынужденных К. в системах с непрерывным спектром собств. частот типа ротатора (маховик, колесо, электрон в магн. поле и др.), где вращат. движение (а следовательно, н два ортогональных колебат. движения) может возбуждаться силами, неизменными во времепи. [c.402]

Гамма 113,лучениб М. г. обусловлено взаимодействием М. г. и пыли с космич. лучами. Наблюдаются гамма-линии позитрония (0,511 МэВ) и линии возбуждения атомных ядер (1—6 МэВ), а также излучение в непрерывном спектре с энергиями фотонов до 10 " эВ. Непрерывный спектр формируется тормозным излучением электронного компонента космич. лучей и фотораспадом л"-мезонов, образованных в ядерных реакциях. [c.86]

Для высокотемпературной П. со значит, степенью ионизации характерно тормозное, излучение с непрерывным рентг. спектром, возникающее при столкновениях электронов с ионами. [c.599]

Реакции под действием у-квантов. Осн. источник у-кван-тов—тормозное излучение, имеющее непрерывный спектр. При энергиях у-квантов 10 МэВ энергетич. зависимость сечения их поглощения ядро.м характеризуется широким максимумом (см. [игаптские резонансы). При больших энергиях идут процессы выбивания нуклонов из ядра, напр, (у, п), фрагментация нуклонов в ядре и фоторождение пионов (у, J ). В делящихся ядрах с большой вероятностью идёт реакция фотоделения (у, О- В области энергий у-квантов, больших неск. десятков МэВ, фотоделение ядер становится возможным практически для всех элементов. Фото деление ядер в области промежуточных энергий ( 100 МэВ) практически всегда сопровождается вылетом достаточно большого числа нейтронов и лёгких ядерных фрагментов. [c.669]

Спектральная плотность энергетической яркости потока излучения сложного состава с непрерывным спектром в eml M -мкм [c.48]

Однако при выполнении условия 6 . onst величина потока излучения, выходящего из монохроматора, не остается постоянной. В самом деле, в случае источника с непрерывным спектром она равна (см. (1.88)) [c.127]

Излучение источника непрерывного спектра 1 с по.мощью зеркальной кондепсорной системы разделяется на два канала с потоками п Ф.,, которые затем с помощью вращающегося зеркального обтюратора 2 поочередно направляются на входную щель монохроматора. Выходящие пз монохроматора 3 потоки модулированного излучения Ф( (л) и Фз (/.) ) вызывают в приемнике 4 переменные сигналы с амплитудами [c.406]

РЕЗОНАНСНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ — поглощение ютонов частоты со = (Е — Еа)/П, где Е , Е — энер-ии возбужденного и основного уровпей поглощающей истемы (й — постоянная Планка, деленная на 2я). . п. — первый этап процесса резонансного излучения. сли наблюдается эффект резонансного излучения нри озбуждении атома светом с непрерывным спектром, то роцессы Р. п. и последующего излучения можно рас-матривать как 2 независимых процесса. [c.399]

В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически не отличимы от люминесценции (если не пользоваться определением люминесценции по Степанову). Как показал Гайтлер ([465], 20), природа релеевского резонансного излучения с возбужденного уровня, имеющего ширину у, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области у, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходят два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы у. Если же система облучается монохроматическим светом с шириной уо "С Т. испускаемая линия имеет ту же ширину уо и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определенного значения. Таким образом, в процессе резонансной флюоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбужденном, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается опре- [c.578]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...