Температура яркостная

Яркостная температура ( =665 нм) Истинная температура Яркостная температура (Я.=589,3 ям) Эффективная яр костная температура (потерн на отражение 10%) [c.260]

Погрещности измерения температуры яркостными оптическими пирометрами обусловлены главным образом неточностью знания степени черноты объекта измерения ех] изменением коэффициента пропускания ослабляющего светофильтра при измерениях в помещениях, температура в которых заметно отличается от 293 К отражением лучей объекта измерения от посторонних источников света поглощением лучей в слое воздуха, содержащего пары воды и углекислоты поглощением и рассеянием лучей в слое запыленного и задымленного воздуха ослаблением излучения стеклами, расположенными между объектом измерения и пирометром неточной наводкой пирометра при небольших размерах объектов измерений. Сведения о возможностях расчетной оценки этих погрешностей и рекомендации по их уменьшению содержатся в [5, 7, 12]. [c.187]

Контактные методы измерения температуры применительно к факелу не пригодны, потому что чувствительный элемент прибора (например, спай термопары) будет испытывать влияние не только всех слоев пламени, но и окружающей среды. Оптические методы измерения температуры как яркостной, так и цветовой позволяют установить среднюю оптическую температуру, не совпадающую ни со средней массовой, ни тем более с максимальной температурой пламени. Связь между истинной температурой Т и оптическими температурами яркостной и цветовой Тс, как известно, выражается приводимыми ниже уравнениями [c.128]

При измерениях температуры яркостными визуальными пирометрами наблюдают не энергетическую, а видимую человеческим глазом яркость хг > которая прямо пропорциональна энергетической яркости т. е. хг = Д х коэффициент пропорциональности. При [c.316]

Однако этот способ не обладает большой точностью измерений. Лучше при проведении гетерохромного фотометрирования использовать стандартный источник света, для которого известно распределение энергии по спектру или его можно рассчитать. В этом случае для измерения относительных интенсивностей фотографируется спектр стандартного источника, например, лампа с вольфрамовой нитью с известной яркостной температурой (яркостную температуру следует перевести в цветовую). Измерение относительных интенсивностей производится следующим образом. [c.489]

Чем ниже измеряемая температура и чем меньше используемая длина волны, тем выше чувствительность. Погрешность измерения температуры яркостным методом невысока, примерно 0,8 К. [c.155]

Фотосфера Цветовая температура (в видимой области). ..... Температура, полученная из закона Вина.............. Эффективная температура. ... Яркостная температура 5 600-6 150 6150 5 750 [c.409]

Температура яркостная Температуропроводность [c.70]

Истинная температура Яркостная температура Относи- тельное удлинение Скорость испарения, г см -сек Давление насыщен-ны.ч паров, мм рт. ст. Ёё О II- и О 1 са I" я 2 о 5 X 1 Р я [c.354]

Радиационная температура Яркостная температура Цветовая температура Постоянная Стефана-Больцмана Постоянная закона смещения Квантовая постоянная (постоянная Планка) Вероятность спонтанного перехода (вероятность перехода) [c.215]

Очевидное различие между излучением, испущенным вольфрамовой лентой, и излучением черного тела связано с зависимостью излучательной способности вольфрама от длины волны (рис. 7.17). Соответственно спектральная яркостная температура оказывается функцией длины волн. Спектральная яркостная температура 7д ленты, имеющей излучательную способность е(к, Т) и наблюдаемой через стекло с коэффициентом пропускания определяется формулой [c.350]

Рис. 7.18. Разность истинной и спектральной яркостных температур вольфрама для длин волн 0,65 (/) и 1 мкм (2), 3—область большой потери вольфрама за счет испарения.

Чтобы удалить большинство растворенных в вольфраме газов, необходимо нагреть его в вакууме до температуры около 2200 °С и откачивать в течение примерно двух часов (здесь и в -последующем при обсуждении изменений в вольфраме приводится истинная температура, а не спектральная яркостная температура). После такой обработки основная часть оставшегося в стеклянной оболочке лампы газа будет появляться из молибденовых или никелевых вводов, которые остаются при более низкой температуре, или из стекла. Нагретый вольфрам выделяет следующие газы (в порядке их концентрации) азот, окись углерода и водород. Присутствие их в твердом растворе всегда увеличивает электрическое сопротивление металла. Если после отпайки лампы имеет место чрезмерная дегазация вольфрама, обычно наблюдается гистерезис соотношения со-противление/температура. Этот гистерезис происходит следующим образом. При высоких температурах газ выделяется из глубины металла диффузией к поверхности и испарением. При охлаждении тот же газ, если он не был удален откачкой или абсорбирован в другом месте, конденсируется на поверхности вольфрама и начинает диффундировать обратно в металл, увеличивая тем самым его сопротивление. Скорость, с которой происходят все эти процессы, является экспоненциальной функцией температуры. Для ламп, используемых в области до 1800 °С, дрейф сопротивления при охлаждении, скажем до 1200 °С, может происходить в пределах нескольких дней как результат недостаточной дегазации в начальной стадии или последующей течи. [c.353]

У большинства ламп проявляется небольшой повторяющийся гистерезис в цикле от 1064 °С (теперь мы возвращаемся к спектральной яркостной температуре при 660 нм), который может доходить до 0,05°С. Однако это изменение яркостной температуры сопровождается изменением электрического сопротивле- [c.358]

Нйя й поэтому МОЖНО ввести поправку [43]. Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 °С незначителен, но он возрастает примерно до 0,02 °С за 100 ч при 1600 °С, 0,08 °С при 1700 °С и 0,15°С при 1770 °С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. Это вполне адекватный метод. Он устраняет трудности проведения точных измерений напряжения на вводах при наличии температурных градиентов. Для конструкции лампы, показанной на рис. 7.19, соотношение ток/температура может быть выражено полиномом четвертой степени для вакуумных ламп в области от 1064 до 1700 °С, а для газонаполненных ламп — в области от 1300 до 2200 °С. Для ламп конкретной конструкции коэффициенты полиномов варьируются слабо, что обеспечивает удобный контроль в процессе градуировки [1,26]. [c.359]

Рис. 7.23. а — изменения спектральной яркостной температуры вдоль вольфрамовой ленты лампы, показанной на рис. 7.19, при 770 и 1064 С. б — то же поперек ширины ленты [43]. [c.360]

ОСИ, а также перемещения вдоль оптической оси системы наблюдения. Эти эффекты достаточно малы и к трудностям размещения лампы по отношению к пирометру не приводят. Кроме того, спектральная яркостная температура центральной площадки в весьма широкой области не зависит от величины апертуры пирометра. Это [c.361]

Чтобы яркостная температура лампы оставалась воспроизводимой в пределах 0,05 °С, пропускание окна должно оставаться стабильным в пределах 0,05%. Имеются две причины, [c.361]

Рис. 7.24. Изменения спектральной яркостной температуры для различных перемещений лампы, показанной на рис. 7.19, а — вращения относительно вертикальной оси б — вращения относительно горизонтальной оси о — перемещения вдоль оптической оси пирометра.

Рис. 7.25. Влияние изменения температуры окружающего воздуха на 1 °С на спектральную яркостную температуру лампы, показанной на рис. 7.19 [43],

Другой подход при работе с пирометром отношения состоит в" том, что его рассматривают как прибор, измеряющий спектральные яркостные температуры 7 и при двух длинах волн и Я,2. В этом случае [c.385]

Метод, основанный на измерении яркостной (Т рк) и истинной температур (Г ет) исследуемого покрытия (этот метод наиболее широко применяется для длин волн, стандартизованных для яркостных пирометров). [c.162]

В зависимости от того, какой тепловой закон используется при измерении температуры нагретых тел, различают три температуры — радиационную, цветовую и яркостную. [c.333]

Яркостную температуру можно определить с помощью пирометра с исчезающей нитью, схема которого дана на рис. 14.6. Принцип действия указанного пирометра заключается в следующем. С помощью объектива О изображение светящейся поверхности нагретого тела, температуру которого хотим определить, совмещается с плоскостью нити накала лампы Л. Яркость накала нити регулируется с помощью реостата R. Нить и изображение нити [c.336]

Однако с помощью яркостной температуры можно определить истинную, если знать поглощательную способность тела при той же длине волны Л (Яц, Т). На самом деле, переписав формулы Планка в виде [c.336]

Пирометр с исчезающей нитью не является единственным прибором для определения яркостной температуры. Так как описанный оптический пирометр дает полное представление о принципах измерения яркостной температуры Т , то нет необходимости приводить описания устройства других пирометров. [c.336]

Рис. 37.3. Схема пирометра с исчезающей нитью д.чя определения яркостной температуры.

Кроме пирометров с исчезающей нитью, существует ряд других приборов для определения яркостной температуры, а через ее посредство — и истинной температуры раскаленных тел. [c.705]

Таким образом, в зависимости от метода наблюдения мы определяем оптически одну из трех условных температур радиационную Тг), цветовую (Тс) или яркостную Переход к истинной [c.705]

Фотографический метод (который часто называют фотопирометри-ческим) позволяет получить поле температур (яркостных или цветовых) исследуемой поверхности с использованием сравнительно простого оборудования. Имеется несколько отработанных схем фотографических пирометров для регистрации как Та [Л. 11-13, 11-19], так и Тцв [Л. 11-17, 11-18], которые отличаются друг от друга в основном относительным расположением исследуемого образца и эталонных температурных ламп (отсюда следуют различия в оптических схемах), числом этих ламп, способом монохроматизации излучения, а также типом и конструкцией фотоприемника. Метод построен на использовании известной зависимости между температурой объекта и плотностью его изображения на фотографической эмульсии [c.333]

В системе используется измерительный прибор ТВФ-1 со специальным накладным преобразователем, заключенным в двойную металлическую оболочку из стали Х20Н80, охлаждаемую водой. Для комиенсации влияния изменения температуры трубы на ноказания прибора применен измеритель температуры — яркостный фотоэлектрический пирометр, состоящий из сферически вогнутого зеркала и фотодиода. Напряжение с фотодиода, ироиорциональное температуре трубы, подается на ламповый вольтметр толщиномера и вносит соответствующую поправку в его показания. Толщина стенки измеряется ири скорости движения труб до 7—8 м/с. Суммарная погрешность измерения толщины стенки горячей трубы в потоке не превышает 4% от номинального значения. [c.310]

ВЫХОДИТЬ ИЗ плазменного объема, что дает возможность измерений температуры и коэффициентов поглощения ударно-сжатой (глазмы [31, 37]. При измерении температуры яркостным методом [34, 38] интенсивность излучения сравнивалась со свечением эталонных источников света — капиллярного источника света с температурой 39700° 700 °К и ударной волны в воздухе с температурой 11800 600 °К. В специальной серии методических экспериментов, а также оценками показано отсутствие в этих условиях известного эффекта самоэкраннрования из-за нагрева газа перед фронтом ударной волны ультрафиолетовым излучением плазмы за фронтом. По данным [31 ], этот эффект становится заметным для аргона с начальньпи давлением = 10 Па при скорости ударной волны О > 15 км/с, а [c.350]

Яркостная температура. Яркостной температурой реального тела 6 в. свете длины волны называется такая температура черного тела, при которой сг№ктральные энергетические яркости реального тела, имеющего температуру Т, и черного тела в лучах той же длины волны равны между собой. Согласно этому определению яркостной температуры с учетом выражения (7-2-7) имеем [c.267]

Температурный диапазон физ. явлений исключительно широк практически от абс. нуля Т. (см. Низкие температуры) до 10 К и выше (см. Высокие температуры). Строго говоря, Т. характеризует лишь равновесное состояние тел, однако понятием Т. часто пользуются при рассмотрении неравновесных распределений ч-ц и квазичастиц в физ. системах (электронная и ионная Т. неравновесной плазмы цветовая температура, яркостная температура и т. д.). ТЕМПЕРАТУРА КИПЕНИЯ (обозначается Гкип 5) температура равновесного перехода жидкости в пар при пост. внеш. давлении. При Т. к. давление насыщ. пара над плоской поверхностью жидкости становится равным внеш. давлению, вследствие чего по всему объёму жидкости образуются пузырьки насыщ. пара (см. Кипение). Т. к.— частный случай темп атуры фазового перехода I рода. В табл. приведены Т. к. ряда в-в при норм. внеш. давлении (760 мм рт. ст., или 101325 Па). [c.741]

В прецизионных измерениях спектральной яркости необходимо обеспечивать определенное положение и размер наблюдаемой площадки на ленте. Это вызвано тем, что избежать градиентов температуры и упоминавшихся выше вариаций излучательной способности от зерна к зерну невозможно. И хотя подробности распределения температуры вдоль ленты зависят от ее размера, теплопроводности, электропроводности и полной излучательной способности, результирующее распределение вблизи центра не должно сильно отличаться от параболического. Такие отличия, как это наблюдалось, возникают из-за вариаций толщины ленты и существенны для ламп с широкой и соответственно тонкой лентой. В газонаполненной лампе с вертикально расположенной лентой максимум смещается вверх от центра вследствие конвекции. В вакуумной лампе к заметной асимметрии распределения относительно центра приводит эффект Томсона. Наиболее высокая температура в вакуумной лампе всегда близка к отметке на краю ленты. На рис. 7.23 показаны градиенты температуры, измеренные при двух температурах на ленте лампы, конструкция которой приведена на рис. 7.19. Температурные градиенты на лентах газонаполненных ламп несколько больше, чем градиенты, показанные на рис. 7.23, и имеют асимметричный вид из-за конвекционных потоков. Конвекционные потоки существенно зависят от формы стеклянной оболочки и ее ориентации по отношению к вертикали. При некоторых ориентациях яркостная температура начинает испытывать весьма значительные циклические вариации с периодом порядка 10 с и амплитудой в несколько градусов. Перед градуи- [c.359]

Выше отмечалось, что низкая излучательная способность вольфрама ведет к большому различию между реальной и яркостной температурами. Затруднения особенно велики, когда требуется источник с большой яркостной температурой. Альтернативой ленточной вольфрамовой лампы является лампа, имеющая вольфрамовый излучающий элемент в виде полости черного тела. Высокотемпературный газонаполненный вариант коммерчески доступной лампы такого типа показан на рис. 7.27. Вначале лампа типа черное тело была разработана в качестве замены для вольфрамовых ленточных ламп. во щсёй. области. тем- [c.362]

Яркостная температура. Кроме услов го принятых цветовой и радиационной температур тел используется также понятие яркост-иой температуры. Под яркостной температурой понимается такая температура абсолютно черного тела, при которой его излучательная способность для определенной длины волны равна излучательной способности рассматриваемого тела, т. е. [c.335]

Если известно отношение яркости излучаемого тела для X = 660 нм к йркости черного тела при той же температуре, то мы можем по яркостной температуре найти и истинную температуру. [c.705]

Так как яркость нечерного тела может зависеть от направления, то значения Роао приведены для направления, нормального к излучающей поверхности. Так же должна делаться и наводка пирометра. Связь между яркостной и истинной температурами дается при помощи соотношения (см. упражнение 238) [c.705]

Оптика (1977) -- [ c.335 , c.336 ]

Оптика (1976) -- [ c.705 ]

Приборы для неразрушающего контроля материалов и изделий том 1 (1986) -- [ c.122 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.377 ]

Введение в экспериментальную спектроскопию (1979) -- [ c.353 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.7 , c.26 , c.297 , c.378 , c.392 , c.421 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Теплотехнические измерения и приборы (1978) -- [ c.267 ]

Теплотехнические измерения Изд.5 (1979) -- [ c.19 , c.193 , c.422 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...