Внутренняя энергия плазмы

Таким образом, внутренняя энергия плазмы [c.217]

Внутренняя энергия плазмы в этом случае складывается из внутренней кинетической энергии равной внутренней энергии идеального газа и средней энергии электростатического взаимодействия [c.231]

Таким образом, внутренняя энергия плазмы определяется выражением [c.231]

Величину Го оценим по максимуму, приняв, что практически вся энергия канала разряда rj-Wo) идет на увеличение внутренней энергии плазмы. [c.203]

Несколько слов о внутренней энергии w плазмы разряда и ее зависимости от температуры. Экспериментальный метод определения внутренней энергии плазмы основан на анализе баланса мощности в установившемся импульсном разряде при постоянном объеме [27]. [c.65]

Измеренная зависимость внутренней энергии ксеноновой плазмы, приходящейся на одну тяжелую частицу, от температуры плаз.мы представлена на рис. 2.5. При низких температурах (Г<9 ООО К) внутренняя энергия w постоянна и равна / кТ. С ростом температуры внутренняя энергия плазмы нелинейно возрастает. При высоких температурах наблюдается слабая зависимость внутренней энергии от начальной плотности газа Рд — она уменьшается с [c.65]

В основу расчета положено уравнение баланса энергии для плазмы, которое решается совместно с уравнением для тока 1 через лампу и напряжения на емкости (в случае питания лампы от емкостного накопителя при 1,Сз-раз рядном контуре). Основным параметром, характеризующим внутреннюю энергию плазмы [c.70]

I. Внутренняя энергия плазмы [c.432]

Внутренняя энергия плазмы и складывается из кинетической энергии хаотического движения ее частиц средней энергии их электростатического взаимодействия 1/ и энергии излучения [c.432]

Таким образом, полное давление и полная внутренняя энергия плазмы в поперечном магнитном поле определяются суммами [c.444]

Эффективность термоядерного горения плазмы характеризуется коэффициентом усиления по отношению к внутренней энергии плазмы Ер, который связан с полным коэффициентом усиления очевидным соотношением [c.35]

Эффективность преобразования энергии г]р определяется эффективностью вклада энергии драйвера в мишень, г]аЬ = Еаь/Еа, и эффективностью преобразования поглощенной энергии Еаь во внутреннюю энергию плазмы. Последняя величина в свою очередь определяется гидродинамической эффективностью сжатия мишени, г ь — Еь/Еаь — отношением кинетической энергии части мишени, которая движется [c.35]

Перейдем к эффективности преобразования вложенной в мишень энергии во внутреннюю энергию плазмы. Одна из наиболее простых и вместе с тем эффективных конструкций мишени инерциального термоядерного синтеза представляет собой тонкую сферическую оболочку с намороженным на ее внутреннюю поверхность слоем термоядерного вещества [4]. Основным параметром задачи об ускорении тонкой оболочки под действием абляционного давления является произведение аспектного отношения оболочки (отношение радиуса оболочки к ее [c.36]

Известно, что внутренняя энергия идеальных газов не содержит потенциальной энергии взаимодействия между частицами. Идеальный газ — это система частиц, силами притяжения и размерами которых можно пренебречь. Вследствие высоких температур плотность частиц в сварочной плазме, несмотря на сравнительно высокие давления р, настолько мала, что практически часто можно считать справедливыми уравнениями идеального газа, в том числе основной закон газового состояния для 1 моля [c.52]

Внутренняя энергия U плазмы складывается из кинетической энергии хаотического движения ее частиц (внутренняя энергия идеального газа) и средней энергии их электростатического взаимодействия [c.217]

Вычислить внутреннюю энергию разреженной плазмы, занимающей объем V и состоящей из двух сортов противоположно заряженных частиц (N частиц каждого сорта с зарядами е и —е). [c.222]

Если отвлечься от внутренней структуры волны поглощения, то ее можно представить как гидродинамический разрыв, распространяющийся по газу с некоторой скоростью О. Выберем систему координат, в которой разрыв неподвижен. При переходе через разрыв холодный газ в результате поглощения лазерного излучения превращается в плазму. Газ с плотностью рь давлением р1 и удельной внутренней энергией в1 втекает в разрыв со скоростью О, т. е. со скоростью распространения волны по невозмущенному газу. Поглотив на разрыве поток лазерного излучения Р, газ приобретает параметры ра, р2, и скорость относительно разрыва Оа. Общие соотношения, выражающие законы сохранения массы, импульса и энергии при переходе через разрыв, в нашей системе координат имеют вид [c.107]

Термодинамические функции, состав и уравнение состояния плазмы канала. Преобразование электрической энергии, запасенной в реактивных элементах разрядной цепи, в работу по разрушению (диспергированию) твердых диэлектриков происходит через промежуточное состояние -внутреннюю энергию Е вещества в канале пробоя. В /12/ приведен анализ применимости для вещества пробоя конденсированного диэлектрика известных уравнений калорической формы [c.49]

Мы получили выражение для внутренней энергии в чужих переменных Т, V (вместо 5, V). В соответствии с общими принципами, изложенными в 19, мы должны перейти к описанию термодинамических свойств плазмы с помощью своей термодинамической функции для переменных Г, V, а именно свободной энергии F. Используем для этой цели уравнение Гиббса - Гельмгольца и вытекающее из него соотношение [c.101]

Спектральные и энергетические характеристики импульсных ксеноновых ламп определяются физическими свойствами ксеноновой плазмы — ее излучательной и поглощательной способностью, удельной внутренней энергией, электрической проводимостью и т. д., которые мы рассмотрим ниже. Однако вначале сделаем одно замечание. В большинстве случаев ксеноновые лампы в лазерах используются в режимах (концентрация электронов —10 ° см" , температура Г (10—20)-10 К), когда плазма в них является слабо неидеальной, т. е. кулоновская энергия взаимодействия частиц сравнима с их тепловой энергией. В начальной стадии раз- [c.58]

Внутренняя энергия плазмы и складывается из кинетической энергии хаотичекого движения ее частиц У д, средней энергии их электро- [c.398]

Все соотношения для термодинамических параметров получены для идеальной плазмы, у которой т],, 4 1 В случае сильно иеидеалыюй, вырожденной плазмы (т) , > 1) внутренняя энергия плазмы совпадает с энергией Ферми (775), а уравнение состояния описывается уравнением (776). [c.403]

Сила В по своему виду аналогична давлению при ус.повии, что в качестве магнитного давления р принимается отношение =- Н / (8л). Таким образом, полное давление и полная внутренняя энергия плазмь[ в поперечном магнитном ноле определяются суммами [c.405]

Найдем поправку к внутренней энергии плазмы, обуеловленную дебаевеким экранированием. Для энергии еиетемы зарядов имеем [c.340]

Схема устройства МГД-гене-ратора показана на рисунке 189. В камере сгорания при сжигании нефти, керосина или природного газа создается высокая температура (2000—3000 К), при которой газообразные продукты сгорания ионизируются, образуя электронно-ионную плазму. Для повышения электропроводности плазмы в камеру сгорания вводят легкоионизирующиеся вещества, содержащие кальций, натрий, цезий. Раскаленная плазма движется по расширяющемуся каналу в несколько метров, в котором ее внутренняя энергия превращается в кинетическую энергию, и скорость возрастает до 2000 м/с и более. Так же, как и металлический проводник, плазма в целом нейтральна, но, влетая в область сильного маг- [c.182]

При такой высокой температуре плазму уже нельзя рассматривать как систему, состоящую только из заряженных частиц. Необходимо учитывать и содержащееся в ней излучение. Исследуя термодинамические свойства систем вплоть до 1000 К, мы не учитываем всегда имеющееся в них излучение, так как его энергия мала по сравнению с внутренней энергией теплового движения частиц системы. При весьма высокой температуре такой подход является неправильным. Нетрудно найти температуру, при которой плотность энергии а7 " излучения ста-гювится равной плотности энергии теплового движения [c.216]

В настоящее время наибольшее научно-техническое развитие получил магнитогидродинамический метод (МГД-,метод) прямого преобразования энергии. Идея этого метода основана на том, что при пересечении проводником линий индукции в нем возникает ЭДС. В МГД-генераторе таким проводником является электропроводящий газ (плазма). Высокотемпературный газ (2500— 3000°С) в МГД-генераторе выполняет двойную роль в сопле перед генератором внутренняя энергия газа преобразуется в кинетическую энергию noTOiKa, т. е. газ -является термодинамическим рабочим телом, а в генераторе кинетическая энергия потока преобразуется в электрическую энергию, т. е. газ выполняет роль силовой обмотки электрической машины. Можно поэтому говорить, что МГД-гбнератор представляет собой совмещенную с тепловым двигателем электрическую машину, а термодинамический цикл энергетической установки с МГД-генератором принципиально ничем не отличается от известных циклов газо- и паротурбинных установок. Использование высокой температуры рабочего вещества (которую вполне выдерживают неподвижные части генератора) приводит к генерации электроэнергии МГД-методом с КПД до 50—60%. [c.69]

По значению внутренней энергии, используя дифференциальные уравнения термодинамики, можно определить изохорно-изотерми-ческий потенциал, энтропию, теплоемкость и другие параметры плазмы. [c.231]

Если допустить, что измененне напряженности магнитного поля пропорционально изменению плотности (т. е. Я/р = onst), то изменение внутренней энергии и энтальпии плазмы определяется выражениями [c.406]

Следовательно, удельная внутренняя энергия и энтальпия плазмы с бесконечной электропроводностью при наличии магнитного поля зависят от плотности плазмы. Эта зависимость отсутствует в идеальных газах и в идеальной незамагниченной плазме. [c.406]

Экономичность термо-электрических ПЭ. Рабочий процесс ПЭ, в которых рабочее тело — электронный или ионизованный газ, плазма, а получаемая работа — электрическая, тоже можно представить в виде обобщенного цикла, если под сжатием подразумевать любой процесс, в котором внешние силы совершают положительную работу над данной системой, а под расширением — процесс, при котором система сама совершает работу за счет внутренней энергии любого вида против внешних сил. В магнитогазодинамических теплоэлектрогенераторах (МГДГ) процессы сжатия и расширения имеются в их буквальном значении. [c.74]

Энергия канала через ее промежуточное состояние - внутреннюю энергию продуктов канала Еп - частично трансформируется в работу расширения канала в твердом теле А, частично теряется с истечением плазмы вне твердого тела, оставшаяся часть рассеивается в форме теплоты. Для характеристики Ео принципиальное значение имеют исследования в отношении эффективного показателя адиобаты, так [c.53]

Отметим, что физический смысл выражения (6.75) столь очевиден, что его можно было записать без вывода, а именно, уравнение (6.75) устанавливает баланс тепла в катодном узле ЭГЭ и интвряретируется следующим образо м скорость изменения внутренней энергии скдЦ с) равна разности между тепло вой мощностью, выделяемой в топливе, и мощностью, отводимой с поверхности катода излучением, электронным током и теплопроводностью по плазме н коммутационным перемычкам. [c.195]

Многообразие свойств плазмы и происходящих в ней явлений определяется многообразием элементарных процессов, которые могут иметь место при столкновениях заряженных и нейтральных частиц между собой. Необходимо разделять два вида столкновений — упругие и неупругие. В первом случае суммарная энергия поступательного движения частиц не изменяется, а происходит лишь ее перераспределение. Во втором случае столкновение сопровождается изменением внутренней энергии частиц. Характер перераспределения энергии при упругих столкновениях существенным образом зависит от соотно-щения масс частиц. Известно, что при упругих столкновениях двух частиц с приблизительно одинаковыми массами гп т.2 происходит эффективный обмен энергиями сталкивающихся частиц. Так, при центральном столкновении движущейся и неподвижной частиц вся энергия движущейся частицы передается неподвижной. Если же массы частиц сильно отличаются, т. е. mi <С m2, легкая частица рассеивается на тяжелой, теряя лищь малую часть своей кинетической энергии, составляющую [c.76]

Качественно эти поправки можно объяснить следуюпщм образом. Внутренняя энергия меньше своего значения для идеального случая это отражает то обстоятельство, что взаимодействия обусловливают стабилизацию системы. Энтропия также уменьшается — коллективные эффекты приводят к появлению упорядоченной структуры в виде поляризационного облака вокруг каждого иона [см. (6.5.9)]. Если сообшдгь плазме энергию, то частично она расходуется на увеличение кинетической энергии частиц и частично — на разрушение поляризационной структуры. За счет этого [c.251]

Таким образом, постановка опьггов дает возможность получить в одном эксперименте разнообразную физическую информацию. Нарастание интенсивности ] Ь) на начальном участке используется для измерения коэффициента поглощения света в плазме, а уровень насыщения излучения / (оо)—яркостную температуру. Регистрация отражения ударной волны от преграды позволяет измерить О и м, что с учетом законов сохранения эквивалентно прямому измерению давления, плотности и внутренней энергии. Спектральные измерения [c.357]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...