Картина движения газа и частиц

Картина движения газа и частиц [c.101]

В работе поставленная задача решалась одновременно двумя методами. Первый метод — аналитический — позволяет при определенных допущениях выявить качественную картину сепарации частиц различного размера в зависимости от некоторых аэродинамических и физических характеристик камеры и частиц. В соответствии с принятой моделью движения газов в вихревом золоуловителе составлено математическое описание процесса движения частиц. [c.72]

Различают вихревые и безвихревые (потенциальные) движения газа. В реальных условиях из-за действия сил вязкого трен Я постоянно образуются вихревые движения, характерные тем, что элементарные частицы вращаются вокруг своих осей. Во многих случаях близкая к истинной картина течения получается при рассмотрении движения как безвихревого. В общем случае для определения скорости v каждой частицы по величине и направлению нужно знать три величины — проекции Vy, вектора скорости v на оси координат х, у, 2 эти координаты могут быть функциями времени t. Исследование течений жидкости в предположении, что движение является безвихревым, упрощается в связи с тем, что для определения скорости по величине и направлению достаточно знание лишь одной функции — потенциала скорости, частные производные от которой по координатам х, у. z дают значения соответствующих проекций скорости и, Vy и V,. Понятие вихревого и потенциального движений относятся как к вязкой, так и к идеальной жидкости, сжимаемой и несжимаемой. [c.455]

Физическая картина возникновения тлеющего разряда представляется следующим образом. Так как в любой трубке, заполненной тем или иным газом и изолированной от наружной атмосферы, всегда имеется некоторое количество заряженных частиц, то под влиянием электрического поля в трубке возникает движение зарядов к соответствующим полюсам. Если сила тока возрастает до такого значения, когда скорость заряженных частиц окажется достаточной для ионизации и возбуждения нейтральных частиц газа, [c.252]

На рис. 45 показана движущаяся по покоящемуся газу со скоростью Ь t) ударная волна. Пунктирной линией показано то сечение газа, которое достигается ударной волной через время <И. Крестиками обозначено положение через время (И тех частиц, которые в начальный момент лежали на ударной волне АВ. Заметим, что перед ударной волной газ покоится (щ = 0) и параметры его равны ро, Ро, Т . За ударной волной щфО и параметры газа равны р1, р , Т . Картина движения, указанная на [c.282]

Дуализм волна-частица универсален и относится к любой микрочастице. Поэтому можно представить себе ситуацию, когда интерференционная картина создается волновой функцией одиночного атома или молекулы. Если такая частица проникает в макротело, например в газ при комнатной температуре, то первый же акт взаимодействия частицы с газом приведет к коллапсу ее волновой функции. А затем частица в газе будет испытывать броуновское движение она придет в тепловое равновесие с газом и будет медленно диффундировать в [c.56]

Кроме тепловой энергии отдельные частицы или моли переносят также свою кинетическую энергию, которая при их торможении за счет трения преобразуется в соответствующее количество теплоты. Поскольку явление переноса молей или частиц тесно связано с характером и режимом движения жидкости или газа, а также с геометрическими формами и размерами обтекаемой поверхности, конвективный теплообмен представляет собой сложное явление, зависящее от многих факторов. Наиболее сложная картина движения наблюдается непосредственно возле стенки, она-то и определяет теплообмен между потоком и стенкой. [c.5]

Акад. Л. И. Мандельштам в 1907 г. в своей известной работе Об оптически однородных и мутных средах указал на ошибочность основного предположения теории Рэлея — молекулярного рассеяния в газах. С помощью глубокого теоретического анализа и убедительных опытов, представленных в цитированной выше классической работе, Л. И. Мандельштам показал, что оптически однородная среда не может рассеивать свет, независимо от того, движутся его частицы или нет. Л. И. Мандельштам пишет , что предположение Рэлея о нарушении фазовых соотношений вследствие тепловых движений молекул справедливо в той или иной мере для двух частиц. Если же их много, то совершенно безразлично, создают ли определенную интерференционную картину в некоторой точке две определенные частицы или же такие фиксированные пространственные области, размеры которых малы сравнительно с длиной волны и которые остаются равными друг другу по количеству содержащихся в них частиц. Но оптически однородную среду всегда можно подразделить на такие пространственные области, а это и есть определение оптической однородности. Таким образом, мы приходим к выводу, что оптически однородная среда не может являться мутной, независимо от того, движутся частицы или нет . Как вытекает из этой цитаты, для того чтобы рассеяние имело место, среда должна быть оптически неоднородной. [c.310]

При такой высокой энергии вылетающая а-частица на своем пути создает большое число пар ионов в воздухе. Энергия образования пары ионов в газах составляет примерно 33—34 эе. Поэтому а-частица, обладающая энергией 2—3 Мэе, может образовать на пути своего движения около 10 пар ионов и, израсходовав свою энергию, превратиться в обыкновенный атом гелия. Треки а-частиц прямолинейны, хорошо наблюдаются в трековых приборах, а-ча-стицы, выбрасываемые данным сортом а-активных ядер и имеющие примерно одинаковую энергию, имеют вполне определенную длину пробега L. При фотографировании в трековом приборе получается картина треков примерно одинаковой длины (см. вкл.) На фоне этих треков виден один трек длиннопробежной а-частицы. [c.221]

Рассмотренная е) предыдущем параграфе картина распространения звуковых волн является приближенной, поскольку, во-первых, выражения (20.1) и (20.6) были получены из соотношения (16.25), справедливого только при очень малых относительных сжатиях, и, во-вторых, скорость частиц газа в волне предполагалась исчезающе малой по сравнению со скоростью распространения звуковых волн. Существенно, однако, не то, что это рассмотрение, как и всякое приближенное рассмотрение, дает лишь приблизительно правильный результат. В этом приближенном рассмотрении есть принципиальный недостаток, который связан с тем, что в разных участках звуковой волны величина сжатия и скорость движения частиц весьма различны. В тех местах, где смещение частиц максимальное, сжатие и скорость частиц падают до нуля, а в тех местах, где смещение частиц равно нулю, сжатие и скорость частиц достигают максимальных значений. [c.727]

Следует, однако, подчеркнуть, особенно в случае плазмы, что это уравнение не является полным и не дает адекватной картины процесса эволюции. Причина заложена главным образом в дально-действующем характере кулоновских взаимодействий. В обычном неоднородном газе частица большую часть времени движется с постоянной скоростью по прямой линии до тех пор, пока не встретится с другой частицей. После непродолжительного столкновения частица возобновляет свое равномерное движение в каком-либо ином направлении. Такой картине соответствует суперпозиция потокового и столкновительного членов, как в уравнении [c.43]

Не входя в детали, можно сказать, что теперь физическая картина ясна. Выделенные в слабо взаимодействующем газе частицы эволюционируют к равновесию за счет механизма, обусловливающего броуновское движение. Такой процесс лишь немного сложнее простой картины, рассмотренной в разд. 11.2 и 11.3. Коэффициент трения I в уравнении (11.4.21) и коэффициент- [c.47]

Задачей курса теоретической физики в педвузе является обобщение широкого круга физических фактов, создание у будущих учителей физики возможно более полного представления о современной физической картине мира. Для этого прежде всего необходимо изучение фундаментальных физических теорий. В их число по праву входит и статистическая физика. Эта наука показывает, как связаны разнообразные свойства макроскопических тел с их внутренним строением и движением составляющих эти тела частиц, а также устанавливает закономерности тепловых и других явлений, в которых участвуют макроскопические объекты. Статистическая физика изучает свойства жидкостей и газов, поведение электронов в металле и электромагнитного излучения в полости, ход химических реакций, фазовые превращения и многое другое. Диапазон ее приложений очень широк и простирается от атомных ядер до Вселенной в целом. По энергетической шкале он охватывает не менее десяти порядков, начиная от явлений в жидком гелии и сверхпроводниках при низких температурах и кончая процессами в высокотемпературной плазме. Таким образом, мир не может быть познан без этой физической теории. [c.5]

Частицы скапливаются при абсолютном нуле температуры в основном, наименьшем по энергии состоянии. Это явление называется конденсацией Бозе — Эйнштейна. Оно играет важную роль при объяснении сверхпроводимости металлов и сверхтекучести гелия при низких температурах. Переход частиц из основного состояния в первое возбужденное требует затраты конечного количества энергии. Если среднее значение тепловой энергии частиц меньше этого энергетического интервала, то частицы не могут перейти из основного состояния в другие и выбывают из общей картины теплового движения. Сконденсированные частицы практически не дают вклада в давление газа. [c.158]

Картина течения, наблюдаемая на опыте, находит объяснение, если предположить, что после того как поток вышел за пределы канала, действие сил трения не оказывает существенного влияния на движение частиц и рассматривать струю так, как это делается в теории струй идеальной жидкости. В связи с этим еще раз следует напомнить данные раздела книги Бай Ши-и [7], посвященного струям идеальной жидкости, о которых говорится в 7. Здесь отмечается, что при истечении воздуха или другого газа в окружающее пространство под давлением, превышающим давление окружающей среды на несколько мил- [c.206]

СВОИМ внешним видом от других, неокрашенных, и поэтому могут бы Ь наблюдаемы в своем движении при этом плотность окрашенных частиц, не должна значительно отличаться от плотности остальной жидкости. Таким образом из однородной жидкости мы делаем неоднородную, причем, однако, так, чтобы эта неоднородность не изменила характера течения. Другой метод, который применяется главным образом в случае изучения движений воздуха, состоит в примешивании к некоторым частям движущегося воздуха д, ма но при этом необходимо следить за тем, чтобы благодаря примешиванию дыма не развивались добавочные скорости, с появлением которых первоначальная картина течения была бы нарушена. Смотря по тому, приходится ли иметь дело с газами или жидкостями, применяются вообще различные способы придания течениям видимости. [c.270]

Уравнения (3.13) впервые получены Леонардом Эйлером и называются уравнениями Эйлера. Теория движения идеального газа математически хорошо разработана и, как указывалось, во многих задачах дает удовлетворительную картину действительных движений. В то же время теория идеального газа не пригодна для объяснения явления поверхностного трения на поверхности обтекаемого тела, сопротивления формы, прилипания частиц газа к граничной твердой поверхности и т. д. В частности, эта теория приводит к парадоксальному результату тело, равномерно движущееся в безграничном газе со скоростью, меньшей скорости звука, не испытывает никакого сопротивления (парадокс Даламбера). При равномерном движении тела в газе со скоростью, большей скорости звука, образование ударных волн приводит к появлению сопротивления тела, называемого волновым сопротивлением. Хотя это явление изучается в рамках модели идеальной жидкости, само образование ударной волны связано с влиянием вязкости и, таким образом, в определении волнового сопротивления вязкость учитывается косвенным образом. [c.110]

Постоянные потоки служат удобным средством обнаружения колебаний излучателя и излучения звука в воздухе и газах. Для этого перед излучателем помещают небольшое ветряное колесико или светящееся пламя можно также насыпать на поверхность излучателя ликоподий, который будет сдут при колебаниях 121061. В жидкостях такие направленные от излучателя потоки можно наблюдать по движению взвешенных в жидкости небольших частиц (например, порошка алюминия) очень наглядная картина таких потоков приведена, например, в работе Либермана 134301. [c.142]

В последние годы уделяется значительное внимание изучению движения в сонлах смеси газа и частиц в основном в связи с необходимостью определения характеристик двигателей, работающих на твердых топливах. Наличие в газе твердых или жидких частиц различных размеров приводит к значительному усложнению физической картины течения по сравнению с течением чистого газа и, вследствие этого, к усложнениям математического описания явле-ний и методов решения. В уравнениях движения газа появляются члены, учитывающие обмен массой, импульсом и энергией между частицами и газом, и, кроме того, система дополняется уравнениями, описывающими движение частиц и фазовые превращения. Система уравнений замыкается феноменологическими соотношениями и уравнениями для потоков массы, импульса и энергии, связанными с взаимодействием фаз. [c.290]

Отсюда видно, что интенсивность теплоотдачи примерно на 30% ниже, чем в неподвижном слое, но значительно выше, чем в противоточно продуваемом слое. Такой результат объясним достаточно равномерным движением слоя и лучшим газораспределением. Для изучения газораспределения в слое были установлены термисторы марки ММТ-1. Согласно рис. 10-3 наибольшее количество воздуха проходит в пристенной области, что соответствует амакс- По мере удаления от стенок к центру плотность частиц увеличивается и достигает максимума в центре. Следствием этого является обратная картина распределения воздуха в ядре слоя. Из рис. 10-3 следует, что фактор движения слоя практически не оказывал влияния на распределение газа в слое. Величим неравномерности, определяемая отношением Омакс/а, сравнительно мала и в среднем равна 1,2. Этот важный результат оказался практически неизменным при увеличении Кесл от 70 до 650. [c.326]

Имеются дискретные хорошо сформировавшиеся пузыри с очень малой плотностью (т. е. содержащие мало частиц). В этих условиях слой состоит из эмульсионной фазы, через которую течет фаза меньшей плотности (называемая иногда фазой пузырей ). При дальнейшем увеличении скорости начинается разрушение пузырей и наблюдаются более мелкие пузыри с повышенной плотностью (содержащие больше частиц). При достаточно высоких скоростях газа в интервале 3—5 фут/с достигаются условия для более однородного псевдоожижения. Наступление этих условий сопровождается быстрым выносом частиц из слоя, так что общая картина движения приближается к характерной для пневмотранспорта, а не для псевдоожиженного слоя..Более высокая устойчивость разбавленной фазы важна при конструировании аппаратуры для проведения реакций в этой фазе, а также для пневматического транспорта свободных частиц. Зенз [108] предложил фазовую диаграмму состояний смеси жидкости с частицами, которая описывает с качественной стороны некоторые из сложных явлений, связанных с распределением частиц и устойчивостью таких систем. [c.494]

Если межмолекулярвые силы обладают малым радиусом действия, скажем Гс, и если газ столь разрежен, что среднее расстояние между частицами значительно превышает г , то преобладает следующая картина. Большую часть времени частицы движутся по своим свободным прямолинейным траекториям. Когда две частицы достаточно сблизятся, они взаимно влияют дрзт на дрзтга. В результате в течение короткого промежутка времени их траектории изменяются, после чего частицы продолжают свое свободное движение по новым траекториям с новыми скоростями. Предполагается, что одновременные встречи трех или большего числа частиц происходят чрезвычайно редко, поэтому ими можно пренебречь. Таким образом, ыы рассматриваем идеализированный процесс взаимодействия, представляющий собой последовательность почти дискретных событий, называемых столкновениями, каждое из которых локализовано в малой области пространства (объемом Гс) и происходит в течение очень короткого промежутка времени, скажем t - Результат столкновения состоит в почти мгновенном изменении скоростей пары частиц. [c.25]

Жидкости, как и всякое вещество, обладают субмикроскопи-ческой молекулярной структурой, в которой происходит непрерывное движение элементарных частиц по относительно большим пустотам. Детали такого движения, по крайней мере в статистическом смысле, нередко имеют первостепенное значение, особенно если данная среда является газом и масштаб движения очень мал или давление очень низко. В наиболее изученных больших потоках, однако, ни молекулярная структура, ни молекулярное движение как таковые не вызывали особого интереса, поэтому при допущении, что изучаемая жидкость является сплошной средой даже при бесконечно малых пределах, получается намного упрошенная и все же очень полезная картина. При указанных условиях не только свойства жидкости, но и такие характеристики, как скорость, давление и температура, могут рассматриваться как непрерывно изменяющиеся на всем протяжении потока и могут быть определены математически в любой точке. [c.30]

Введение. Стабилизация течений при больших сверхзвуковых скоростях. До середины сороковых годов теоретические и экспериментальные работы по аэродинамике относились к скоростям полета, превышающим скорость звука не более чем в три-пять раз. Имелись лишь отдельные попытки изучения специфических свойств обтекания тел газом при скоростях, во много раз превосходящих скорость з ка. Так, в работе П. С. Эпштейна (см. стр. 163) впервые была произведена оценка сопротивления тел при очень большой сверхзвуковой скорости с помощью методов сверхзвуковой аэродинамики. В этой же работе было обращено внимание на то, что картина движения тела в газе с очень большой сверхзвуковой скоростью близко напоминает рассматривавшуюся еще И. Ньютоном картину движения в сопротивляющейся среде, состоящей из отдельных, не взаимодействующих между собой частиц. Из рассуждений Ньютона вытекает, что давление, действующее на обращенный вперед элемент движущегося тела, пропорционально квадрату синуса угла встречи элемента с частицами среды. А. Буземан (Handworterbu h der Naturwissens haften, Bd. 4, Jena, 1934) получил приближенную формулу для расчета давлений на поверхности головной части профилей и тел вращения, уточняющую формулу Ньютона путем учета центробежных сил в слое частиц, движущихся после неупругого соударения с телом вдоль его поверхности. [c.182]

Итак, во вращающемся венце с постоянным поперечным сечением нри движении частиц газа от оси колеса (г > г ) скорость движения газа по своей величине всегда удаляется от скорости звука. Обратная картина наблюдается при центростремительном течении газа во вращающемся венце. Из сказанного выше следует, что, имея трубку с постоянной площадью проходного сеченпя, ир1шципиально возможно при вращении её вокруг некоторой оси осуществить как сверхзвуковое сопло, так и сверхзвуковой диффузор. [c.494]

Исследование движения газа можно производить двумя способами. Можно поставить целью определить параметры газа в каждой точке х, у, г пространства, занятого газом, в любой момент времени. В этом случае все величины, характеризующие течение, будут функциями аргументов х, у, z, t, называемых переменными Эйлера. Но возможен другой подход, развитый Лаг-ранжем для получения полной картины течения достаточно для каждой частицы газа знать ее положение в пространстве и ее параметры в любой момент времени. С этой точки зрения, прежде всего необходимо обозначить частицы газа таким образом, чтобы можно было их отличить друг от друга. Это можно сделать, например, так. Отнесем рассматриваемое течение газа к прямоугольной неподвижной декартовой системе координат х, у, г. [c.101]

Посмотрим теперь, что можно сказать о поведении бо-зевской жидкости при более высоких температурах, когда число возбуждений в ней становится большим. В этом случае уже нельзя пренебречь взаимодействием между возбуждениями, и наши представления о возбуждениях как о газе свободных частиц перестают соответствовать действительности. Тем самым теряют смысл формулы (1.17) для термодинамических величин, вычисленные для газовой модели. Равным образом это относится и к формулам (1. 22) для нормальной плотности. Однако представление о двух типах движения в бозе-жидкости, происходящих с соответ-ствуюшими эффективными плотностями, не связано непосредственно с рассмотренной выше картиной возбужденного состояния, и можно считать, что это представление сохранится для сравнительно высоких температур. То же самое относится к уравнениям гидродинамики, являющимся фактически следствиями только законов сохранения, из которых они могут быть выведены (см. [7]). По мере роста температуры нормальная плотность р будет расти до тех пор, пока она не достигнет значения, равного р. В этой точке в гелии происходит фазовый переход (так называемая А-точка). Ниже точки перехода возможно сверхтекучее движение, [c.27]

Общие качественные свойства гладких решений системы (1) выясняются с помощью ее характеристик. Хотя для этой цели и можно было бы воспользоваться выводами 6 и перенести их на систему (1) с учетом того, что она описывает лишь класс частных решений уравнений газовой динамики, моделируя уравнения (3.14), однако здесь уместно провести независимый анализ. Для системы (1) пространством событий является плюекоеть 7 (г, ). На этой ипоскости событий и рассматривается картина одномерного движения газа, частицы которого. можно считать перемещающимися по оси г. Здесь характеристики будут просто линиями на плоскости ЯНгЛ). [c.133]

Далее, Ломоносов приходит к выводу, что увеличение <орости частиц, а следовательно, и степени нагрева всег-а возможно, но ... по необходимости должна существо-ать наибольшая и последняя степень холода, которая олжна состоять в полном прекраш,ении врашательного вижения частиц . Так, впервые Ломоносов утверждал /шествование абсолютного нуля температур. В работе 748 г. Опыт теории упругости воздуха он развивает вою теорию теплоты и основы молекулярно-кинетической еории газов и дает картину молекулярного движения, олучившую всеобщее признание только в середине ЛХ в. В Прибавлениях к размышлениям О б упругости оздуха Ломоносов, учитывая собственный объем моле-ул, показал, что при большом сжатии отношение упру-остей воздуха должно отличаться от отношений плотно-тей . Это положение также стало общепризнанным олько через столетие. [c.139]

В частности, в безразмерный комплекс (2-4), принятый в качестве условного критерия Стокса и характеризующий, как известно, вероятность осаждения частиц на капл тх, введена в качестве определяющего параметра скор Ьсть газов в горловине г, а не разность скоростей частицы и капли [Л. 23, 24 и др.]. Кроме того, картина усложняется различием в скоростях движения и самих частиц пыли разных фракций. [c.30]

Можно охарактеризовать перечисленные явления, сгрупированные по внешнему сходству, исходя также из геометрии поверхности раздела фаз и картины течения. Тогда мы убедимся, что во всех случаях неизменно имеют место движение материала вдоль развитой поверхности под действием свободной или вынужденной конвекции процессы переноса между каплями либо частицами, взвешенными в газе или жидкости вызванное подъемной силой пузырьков перемещение через перемешиваемую жидкость движение одной или нескольких фаз через слой беспорядочно или упорядоченно расположенных твердых частиц, и, наконец, случаи, когда два взаимодействующих потока движутся в одном (прямоток) или противоположном (противоток) направлении. Встречаются также другие геометрические формы и виды течения, но большинство практически распространенных и важных случаев входит в этот перечень. [c.26]

Пузырьковые камеры наполняются сжиженными газами иод давлением, и в них поддерживается температура чуть ниже точки кипения. Быстрым движением диафрагмы резко уменьшают давление, точка кипения опускается пиже температуры жидкости, и вдоль следов частиц образуются цепочки пузырьков. Камеры освещаются лампами-вспышками и фотографируются несколькими фотоаппаратами для восстановления пространственной картины. Обычно пузырьковые камеры помещают в сильное магнитное поле, что позволяет по кривизне треков измерять имнульсы частиц. Полученные фотографии просматривают и затем обрабатывают с помощью автоматических систем. Пространственное разрешение пузырьковых камер 0,1 мм. В качестве рабочего вещества в пих используется водород (для пепосредствеппого наблюдения взаимодействий частиц с протонами), дейтерий (для исследования взаимодействий с нейтронами, а также протонами), водородосодержащие вещества (нронан, неон-водородная смесь) и тяжелые жидкости, чаще всего фреопы, более эффективные для наблюдения нейтральных частиц (фотонов, нейтронов, даже нейтрино) по их взаимодействиям. [c.61]

Если же граница есть подвижная поверхность, то скорость частицы газа равна по величине и направлению скорости точки поверхности, к которой она примыкает. Существуют и другие граничные условия вязкого газа, с которыми мы встретимся при рассмотрении конкретных задач. Необходимо отметить, что отличие в граничных условиях вязкого газа от граничных условий идеального газа имеет существенное значение. Принципиальное отличие движения вязкого газа от движения идеального газа заключается не в математической сложности задачи, а в совершенно иных граничных условиях. Газы, в том числе и воздух, являются маловязкими средами. Одноко даже для маловязких газов свойство прилипания к границе приводит к существенному изменению характера течения вблизи границы по сравнению с соответствующим течением идеального газа. Прилипание значительно изменяет картину линий тока вблизи границы, так как оно вызывает торможение прилегающего к границе тонкого слоя газа. В этом тонком слое скорость обтекания неподвижной границы возрастает от нуля на границе (вследствие прилипания) до своего полного значения во внешнем потоке, в котором газ можно рассматривать лишенным вязкости (идеальным). [c.134]

При течении жидкости или газа по трубе, которой можно уподобить пространство между двумя ребрами, картина потока зависит от вязкости протекающего вещества, размеров трубы и скорости потока. При небольших размерах, малых скоростях и высоких кинематических вязкостях наблюдается так называемый ламинарный поток, при котором отдельные струи потока протекают по каналу приблизительно параллельными путями. При больших размерах, значительных скоростях и меньших вязкостях имеем турбулентйое движение, при котором отдельные струи потока интенсивно перемещаются и в поперечном направлении. Уже при сопоставлении обоих типов движений видно, что теплопередача в пограничном слое от стенки к текущей среде осуществляется при турбулентном потоке легче, чем при ламинарном. Это объясняется тем, что при турбулентном потоке постоянно происходит перемешивание частиц в поперечном направлении, при котором нагретые частицы перемещаются от стенок к середине потока, в то время как при ламинарном потоке передача в направлении, перпендикулярном к потоку, осуществляется исключительно за счет теплопроводности. [c.527]

Но атомы газа — это не классические, а квантовые микрочастицы. Как следует строить более логичную картину процесса, мы уже установили в предыдущих разделах. Здесь мы подойдем к этому вопросу с точки зрения необратимой эволюции системы. Представим себе отдельный квантовый пакет некоторой наугад взятой частицы. В силу неразличимости частиц лучше говорить не о выделенной частице, а о волновом пакете, отвечающем одной частице. Такой волновой пакет при своем движении будет рассеиваться на других пакетах, и его форма будет становиться похожей на сложно изрезанное расширяющееся облако. Отдельные части такого облака быстро потеряют взаимную когерентность, так что частица неизбежно должна попасть в одну из его частей. Можно сказать, что любая начальная волновая функция такой частицы коллапсирует в более компактный волновой пакет. [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...