Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение газов

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла.  [c.48]


Из опыта известно, что если на пути движения газа или пара в канале встречается препятствие (местное сопротивление), частично загромождающее поперечное сечение потока, то давление за препятствием всегда оказывается меньше, чем перед ним. Этот процесс уменьшения давления, в итоге которого нет ни увеличения кинетической энергии, ни совершения технической работы, называется дросселированием.  [c.50]

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться  [c.167]

Следует также отметить, что возникновение интенсивного движения газа и частиц у теплообменной поверхности малого диаметра свойственно не только аппаратам  [c.116]

Сложное влияние характеристик твердых частиц на режим движения газа (гл. 3) согласно [Л. 99] можно оценить по отношению импульсов сил компонентов потока. При и т<Ут и v < v  [c.181]

В отличие от аппаратов типа газовзвесь в регенераторах типа слой сыпучая насадка движется при объемных концентрациях порядка 0,3—0,6 м 1м . Это обуславливает высокое гидравлическое сопротивление (фильтрационный режим движения газа) пониженную интенсивность теплообмена между газом и насадкой (радиация, как правило, пренебрежимо мала) зачастую неравномерное распределение скоростей компонентов максимально высокую компактность расположения поверхности нагрева — насадки и поэтому уменьшение протяженности камеры, увеличение времени пребывания насадки и соответственно снижение требований к ее термостойкости использование более крупной (на порядок) насадки и незначительная опасность ее уноса весьма низкие скорости движения насадки значительное количество насадки и соответственно увеличенный вес теплообменника.  [c.361]

Некоторые результаты разработки и испытания высокотемпературного теплообменника перекрестного тока приведены в [Л. 91]. Схема перекрестного движения газов и насадки в теплообменных камерах была выбрана не только потому, что интенсивность процесса при перекрестной продувке слоя может быть выще, чем при противоточной (гл. 10), но и по конструктивным причинам упрощаются подводящие и отводящие воздуховоды, облегчается их компоновка с теплообменником, заметно уменьшаются потери тепла в окружающую среду, что особенно важно при высоких температурах и пр. Схема экспериментальной установки представлена на рис. 11-7. Взаимное горизонтальное движение газов и воздуха в теплообменнике может осуществляться по схеме прямотока либо противотока. Греющие газы — продукты сгорания керосина.  [c.378]


Наиболее существенное влияние оказывает расход насадки. С его ростом увеличивается количество тепла, отбираемого в верхней камере, и снижается температура газов и насадки на выходе из нее. При этом неравномерность распределения температур по сечению заметно увеличивается. Так, при небольших расходах насадки (200—600 кг/ч) поле выходных температур практически равномерно, а при расходах более 1 500 /сг/ч неравномерность достигает 300—400° С. Характер температурного поля насадки определяет процесс нагрева воздуха в нижней камере. При прямоточном движении газов и воздуха и неравномерном распределении температур насадки воздух успевает нагреться в первых (по ходу) горячих слоях насадки и последующие, слои работают с очень низким температурным напором. При достаточно больших расходах насадки (свыше 1 ООО кг/ч) этот температурный напор становится отрицательным, что приводит к обратному теплообмену, т, е. к переходу тепла 380  [c.380]

М а X а н ь к о М. Г., Конвективный теплообмен в трубах при движении газов с взвешенной твердой фазой, сб. Теория подобия и моделирования , Изд-во АН СССР, 1961.  [c.410]

Последнее позволяет объяснить, почему в суживающемся канале газ не может расширяться до давления меньше критического, а скорость не может превысить критическую. Действительно, как известно из физики, импульс давления распространяется в материальной среде со скоростью звука, и поэтому, когда скорость истечения будет меньше скорости звука (критической скорости), уменьшение внешнего давления передается по потоку газа внутрь канала и приводит к перераспределению давления в канале. В результате в выходном сечении канала устанавливается давление, равное давлению среды. Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа и скорость распространения давления будут одинаковы и никакое уменьшение внешнего давления не сможет повлиять иа распределение давлений внутри канала. Оно будет постоянным, а следовательно, будет неизменным, и давление в выходном сечении канала независимо от величины внешнего давления.  [c.207]

Пусть движение газа осуществляется через диффузор (dp>0). Если в уравнении (13-24) (а — или w< a, тогда d/>0  [c.209]

Всякое сопротивление в трубопроводе (вентили, задвижка, шайба, кран, клапан и др.) вызывает дросселирование газа и, следовательно, падение давления. Ве-/ / л Л личина падения давления зависит от природы рабочего тела, его состояния, величины сужения газопровода и скорости движения газа.  [c.218]

Заметим, что влияние радиального движения газа из-за вдува или отсоса определяется параметром Ъ и при Ь -> О решение (5.10.3) стремится к классическому решению в неподвижной среде  [c.318]

Предположим, что имеем покоящийся газ с параметрами v = Vq = 0 р=Ро, Р = Ро где и Ро — постоянные величины. В начальный момент в газе создано такое малое возмущение, при котором дальнейшее движение газа происходит параллельно оси Ох и все величины, характеризующие движущийся газ, завися голько от координаты и времени I. В произвольный момент времени для скорости, давления и плотности имеем  [c.585]

Движение газа со скоростями vчисло Маха M = v/a<. Движение газа при М = 1 называют звуковым. При сверхзвуковом движении газа М > 1.  [c.588]

Рассмотрим движение газа через сопло. Поскольку оно предназначено для увеличения скорости потока, то do >0 и знак у ilF онреде.аястси отношени-е.м скорости потока к скорости звука в данном сечении. Если скорость потока мала (с/а<1), выражение в скобках в уравнении (5.25) отрицательно и df < <0 (сопло суживается). Если же с/а> >1, то dF>0. I.e. сопло должно расширяться.  [c.49]

Рассмотрим теперь движение газа через диффузор — канал, в котором давление повышается. за счет уменьшения скоростного напора (dt< 0). Из уривне ния (5.25) следует, что если с/о<1, то dF>0, т. е. если скорость газа при входе в канал меньше скорости звука, то диффузор должен расширяться по направлению движения газа так же, как при течении несжимаемой жидкости. Если же скорость газа на входе в канал больше скорости звука (с/а>1), то диффузор должен суживаться (df<0).  [c.49]


Внутренняя модель — течение газа через шаровую насадку рассматривается как движение отдельных струек по системе параллельных изогнутых каналов с внезапными сужениями и расширениями. За геометрический параметр в числах Nu и Re принимается гидравлический диаметр отдельных струек йгаяр- Большинство исследователей предпочитают рассматривать процесс движения газа в шаровых насадках с позиций внутренней модели.  [c.39]

Можно представить себе следующую схему движения газа в какой-либо элементарной шаровой ячейке, т. е. в элементарном объеме, ограниченном сферическими поверхностями элементов. Максимальная скорость Vq жидкости в струйке возникает в наиболее узком сечении ячейки (просвете), относительная площадь минимального сечения обозначается п. Распространяясь в пространстве между щарами, струя расширяется, отрывается от сферических стенок и подмешивает к себе частицы относительно неподвижного газа, находящиеся в застойной зоне у поверхности шаров. Расширение основной струи происходит до встречи с последующим рядом шаров, отстоящим от предыдущего на величину высоты ячейки /г, после чего начинается сужение сечения и разгон струи. Присоединенные массы могут при этом частично отслаиваться от ядра струи и совершать возвратное движение к устью струи. Конечно, при своем движении через шаровые твэлы отдельные струи могут сливаться или, наоборот, дробиться на несколько отдельных струек, на можно себе всегда представить такую элементарную шаровую ячейку, где происходит именно такой процесс разгона и торможения элементарной струйки.  [c.40]

В качестве критерия для материалов группы Д, состоящей из крупных или большой плотности частиц, для слоев которых характерен турбулентный режим движения газа (скорость фильтрации его значительно превосходит скорость подъема пузырей), Гелдарт предложил соотношение [33]  [c.43]

Это выражение дает заметно более высокие значения коэффициентов теплообмена, чем формулы (10-19) и (10-20). Определенным объяснением такого результата может служить, по-видимому, большая равномерность газораспределения (в камере противотока слой формировался как продолжение камеры типа поперечно продуваемый наклонный слой ). Результаты, полученные в Л. 328] по теплообменнику с однотипными противоточными камерами типа нагрев — охлаждение насадки, рассматриваются в гл. 11. Теплообмен в движущемся слое при его продувке по смешанной схеме (последовательное чередование противоточного и прямоточного движения газа) имеет место в аппаратах со встроенными многорядными коробами раздачи и отвода газа (шахтные зерносушилки, многозонные теплообменники и т. п.). Согласно [Л. 200] при охлаждении слоя сухого зерна пшеницы (Уф = 0,1- 0,4 м1сек, расстояние между коробами 120 мм, а = 860 м 1м и Кесл = 18-н 100)  [c.323]

Котельный пучок омывается продольным потоком дымовых газов. Трубы пучка внешним диаметром rf=80 мм и длиной 1=3 м расположены в коридорном порядке с шагом Si=200 мм и 2 = = 200 мм (рис. 5-9). Средняя температура газов /ж = 750° С средняя температура наружной поверхности труб с=250°С и средняя скорость движения газов w — 6 м/с. Объемнь1й состав газ ов (относительные парциальные давления) =76.  [c.97]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся.  [c.209]

Диффузионный перенос пара в макрокапиллярах осложняется явлением теплового скольжения. Если по длине капилляра имеется перепад температуры, то возникают циркуляционные токи воздуха у стенок капилляра — против потока теплоты, а по оси — в направлении потока теплоты. Так как у поверхности испарения внутри материала температура капилляров ниже, чем у внешней поверхности, то возникает движение газа к поверхности материала. Таким образом, тепловое скольжение усиливает перенос пара через зону испарения к поверхности материала, т. е. повышает ннтенснв-иость массопе])еноса.  [c.515]

Одномерное стационарное движенпе. Кипящий или взвешенный слой. Рассмотрим одномерное стационарное движение газа вверх в вертикальном канале через слой дисперсных частиц. При малых скоростях газа дисперсная фаза образует слой с плотной упаковкой (Уз = О, W2 = 0), покояш ийся на поддерживающей решетке, так что газ проходит через эту решетку и поры между частицами. При этом газ за счет сил трения стремится поднять частицы. При увеличении скорости газа после достижения ею некоторого значения, когда силы трения уравновешивают силы  [c.222]

Рассмотрим процессы тепло- и массообмепа и движения газа около сферической капли или частицы па основе уравнений 5. в которых следует положить Гц, = 0, W = 0.  [c.312]

Рассмотрим движение газа (сжимаемой жидкости) парал-jiejn,iio оси Ох. Такое движение газа называют одномерным. В случае одномерного движения = г = 0 v = v(x, /) и уравнения (45) в случае баротропного процесса принимают форму  [c.585]

Уравнение (56) называется волновым уравнением. Если бы движение газа не было параллельным оси Ох, то после лиЕ1еаризации уравнений (45) получили бы для р уравнение вида  [c.586]


Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем  [c.589]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение газов : [c.152]    [c.4]    [c.62]    [c.135]    [c.136]    [c.55]    [c.64]    [c.125]    [c.250]    [c.362]    [c.381]    [c.136]    [c.252]    [c.209]    [c.440]    [c.204]    [c.219]    [c.219]    [c.575]    [c.578]    [c.412]    [c.337]   
Смотреть главы в:

Общая металлургия  -> Движение газов



ПОИСК



Автомодельные движения газа со сферическими, цилиндрическими и плоскими волнами

Адиабатическое движение газа в трубе постоянного сечения при наличии сопротивления трения

Анализ характера движения газов в циркуляционной установке и его влияния на процесс диффузионного насыщения

Безвихревое сверхзвуковое движение газа

Брезертоновский механизм понижения подвижности газа. Движение индивидуального пузыря

Броуновское движение в сильно разреженном газе

Вагранки Движение газов

Взаимодействие жидкостей и газов с обтекаемыми телами при установившемся движении

Вихревые движения газа

Влияние движения газов на движение материалов

Влияние электрического поля на движение пузырька газа в жидкости

Вязкое движение сжимаемого газа по трубе

Газогенераторы с противоточным движением газа

Газы Уравнение движения

Газы движение по трубам

Газы: Истечение из отверстия 35—41 Режимы движения

Глава одиннадцатая. Движение газа через решетки турбомашик

ДВИЖЕНИЕ ГАЗОВ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ Движение газов в пористой среде Установившееся течение газов. Линейные системы

Давление в критической точке потока газа. Измерение скорости движения газа

Движение абсолютно твердого в идеальном газе

Движение в потоке газа капель, оторвавшихся от поверхности

Движение вытекших газов

Движение вязкого газа дозвуковое

Движение газа автомодельное

Движение газа адиабатическое

Движение газа адиабатическое изотермическое

Движение газа адиабатическое пеустановнвшееся

Движение газа адиабатическое установившееся

Движение газа баротропное

Движение газа в диффузорах. Ступень эжектора 7- 1. Основные характеристики и расчет диффузоров

Движение газа в криволинейных каналах

Движение газа в трубе переменного сечения. Сопло Лаваля

Движение газа в трубе постоянного сечения с подогревом

Движение газа в цилиндрической трубе

Движение газа вне выпуклой поверхност

Движение газа вне выпуклой поверхности. Обтекание угла, большего чем Выход из отверстия. Движение внутри трубы Сопло Лаваля

Движение газа дозвуковое

Движение газа за обратными уступами

Движение газа и газированной жидкости в пористой среде Дифференциальные уравнения движения газа в пористой среде

Движение газа изотермическое

Движение газа около вогнутой поверхности. Образование сильного разрыва. Движение внутри угла, меньшего чем я. Обтекание профиля с острой передней частью

Движение газа перед поршнем

Движение газа по прямолинейной трубке постоянного сечения

Движение газа под действием кратковременного удара

Движение газа под поршнем

Движение газа при наличии сопротивлений

Движение газа при наличии трения 5- 1. Температура торможения в вязкой жидкости

Движение газа с малыми возмущениями Вывод уравнения движения

Движение газа со взвешенными в нем твердыми частицами

Движение газов в печах

Движение газов в печах и сушилках

Движение газов в трубах

Движение газов и материалов

Движение газовых молекул и свойства газов

Движение жидкостей и газов Движение твердых тел в жидкостях и газах ОТДЕЛ И. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Основы молекулярно-кинетической теории

Движение несжимаемого газа (жидкости)

Движение одиночного пузырька газа в сплошной среде

Движение печных газов

Движение подогреваемого газа

Движение подогреваемого газа по трубе постоянного сечения

Движение с подогревом газа

Движение сжимаемого газа по трубе

Движение совокупности сферических пузырьков газа в идеальной жидкости

Движение сферического пузырька газа при больших числах Рейнольдса

Движение тел в газах при сверхзвуковых скоростях. Сопротивление снарядов

Движение тел в жидкости или газе

Движение тел в жидкостях и газах

Движение тонкого профиля в сжимаемом газе с дозвуковой скоростью

Движение шихтовых материалов и газов в доменной печи

Движения газа пространственно-однородные

Движения газа с малыми возмущениями

Динамика идеальной жидкости и газа. Основные уравнения и общие теоремы Идеальная жидкость. Основные уравнения движения

Дифференциальные уравнения движения жидкостей и газов в пористых средах

Дополнительные условия подобия потоков при движении газа с большой скоростью

ЗД Исследование теплоотдачи при движении газа с больЪщюй скоростью

Задача о движении газа за поршнем, выдвигаемым с постоянной скоростью

Задача о движении газа перед поршнем в общем случае

Законы движения газа

Законы сохранения массы и энергии при движении газа

Зоб Оглавление Уравнение движения сжимаемых жидкостей и газов

Изменение площади поперечного сечения канала по направлению движения газа

Изоэнтропическое движение газа

Интеграл Бернулли в случае движения газа с усложненной термодинамикой

Интегрирование уравнений неустановившегося изотермического движения газа в трубопроводе

Интегрирование уравнения установившегося одномерного движения газо-жидкостных смесей при расслоенной структуре течения

Использование законов движения газов и тепломассообмена для интенсификации процес3- 1. Общие положения

Исследование теплоотдачи при движении газа с большой скоростью

К общей теории одномерных движений газа

Картина движения газа и частиц

Количество движения жидкости и газа

Коэффициент волнового при движении газа по трубе

Краткий вывод основных уравнений движения газа методами молекулярной теории. Уравнения Барнета

Критический режим движения газа

Ламинарное движение газа и жидкости в пограничном слое с поверхностью разрыва. Черный

Ламинарное движение, влияние броуновского движения частиц газом

Ламинарный пограничный слой при движении газа с большими скоростями

Литье под давлением — Гидродинамические условия удаления газов из полости критические скорости ламинарного движения, максимальная скорость заливки

Литье под давлением — Гидродинамические условия удаления газов из полости формы 260 — Движение струи

МОЛЕКУЛЫ ЯВЛЯЮТСЯ СИЛОВЫМИ ЦЕНТРАМИ ВЛИЯНИЕ ВНЕШНИХ СИЛ И ВИДИМЫХ ДВИЖЕНИЙ ГАЗА Вывод дифференциального уравнения с частными производными для

Матричная форма записи решений уравнений для участка тракта с неизотермическим движением газа

Место механики жидкости и газа в науке о движении материальных тел

Метод касательных клиньев в осесимметричном движении газа

Метод касательных клиньев в плоском движении газа

Механика движения газов в вагранке

Моделирование движения взвеси в потоке газа или жидкости

Моделирование движения газов

Модель продувки цилиндра при послойном движении воздуха и газа

Неизэнтропическое движение газа по трубе при наличии сопротивления

Нелинеаризированные уравнения движения идеального сжимаемого газа. Переход в плоскость годографа. Уравнения Чаплыгина

Нестационарные волновые движения жидкости с пузырьками газа

О газе в движении

О газе в движении

О движении разреженного газа в пористых телах

О нестационарных потенциальных движениях политропнош газа с вырожденным годографом

Об уравнениях равновесия и движения массы газа, моделирующей звезду

Обтекание конических тел при движении газа с большой сверхзвуковой скоростью. А. Л. Гонор

Обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком газа Уравнение движения

Общая теория установившихся движений идеальных жидкости и газа. Интеграл Бернулли

Общие уравнения движения однородного сжимаемого газа

Одномерное движение газа 2- 1. Основные уравнения одномерного течения. Скорость звука

Одномерное движение газа по трубе переменного сечения Истечение из резервуара большой емкости сквозь сходящееся сопло

Одномерное движение невязкого газа

Одномерное движение сжимаемого газа

Одномерное движение сжимаемого газа (газовая гидравлика)

Одномерное неустановившееся движение газа с конечными возмущениями Волна разрежения в трубе

Одномерное прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа. Движение внутри скачка уплотнения. Понятие о толщине скачка

Одномерное стационарное движение газа Основные уравнения для непрерывного течения

Одномерное стационарное движение газа по трубе переменного сечеИстечение газа сквозь сопло

Одномерное стационарное движение газа по трубе переменного сечения

Одномерное течение в сопле Лаваля. Движение газа с.притоком тепла

Одномерные неустановившиеся движения газа, несущего электрический заряд при нулевом давлении. В. А. Левин

Основные законы движения газа

Основные законы движения газов

Основные понятия о движении газов

Основные уравнения движения вязкого газа

Основные уравнения движения газа в двигателях и их элементах

Основные уравнения механики многофазных сред .. — Законы сохранения системы уравнений взаимопроникающего движения смеси газа н твердых частиц

Основы газовой динамики Законы движения газов

Особенности процесса теплоотдачи при движении газа с большой скоростью

Осредненные уравнения движения вязкого сжимаемого теплопроводного газа

Относительное движение единичной струйки газа в рабочем колесе

Памфилова движения дымовых газов

Первые интегралы уравнений движения идеального газа

Плоские установившиеся движения идеальных жидкости и газа

Плоское безвихревое движение идеального газа

Плоское безвихревое движение сжимаемого газа Основные уравнения плоского стационарного безвихревого движения сжимаемого газа. Линеаризированные уравнения

Плоское движение газа при постоянной энтропии 3- 1. Потенциальное движение жидкости

Плоское дозвуковое движение газа с конечными возмущениями Вывод уравнений Чаплыгина

Полная система уравнений движения газа с физико-химическими превращениями. Простейшие интегралы. Предельные режимы

Понятие о подобии гидродинамических явлений. Безразмерные уравнения движения вязкой жидкости и газа. Условия подобия

Понятие о стационарном (установившемся) движении газа

Постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости

Потенциальное движение газа с дозвуковыми скоростями Приближенные методы С. А. Чаплыгина и С. А. Христиановича

Потенциальное движение газа со сверхзвуковыми скоростями. Метод характеристик

Потенциальное движение газа. Общее уравнение для потенциала скоростей

Потенциальное движение идеального газа

Потенциальное движение реального газа

Потенциальное движение сжимаемого газа

Потенциальное дозвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Потенциальное сверхзвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Предельная скорость движения газа. Критерий подобия

Предельная скорость движения газа. Число Мака

Приложение теоремы к движению жидкости (газа)

Приложение теоремы моментов к движению жидкости (газа)

Пример неадиабатического движения газа

Произвольное одномерное движение сжимаемого газа

Пространственное безвихревое движение жидкости и газа

Пуассона Стокса движения вязкого газа

Развитое движение жидкой пленки, обтекаемой газом

Разлёт газа при одномерном движени

Распространение возмущений давления в сжимаемой жидкости (газе) и движение тела со сверхзвуковой скоростью

Расчет сопел при дозвуковом и сверхзвуковом движении газа

Расширяющийся сверхзвуковой поток. Движение газа в секторе разрежения

Ребров, Теплообмен цилиндра при свободном движении газа в разреженном пространстве

Результаты опытного исследования теплоотдачи при больших скоростях движения газа

Связь между параметрами газа в абсолютном и относительном движениях

Се pfpeji сКонвективная теплоотдача, ( р,У e.rJpt, Теплоотдача при вынужденном движении жидкости и газов

Сеточные аппроксимации уравнений одномерного нестационарного движения газа

Скорость газа относительная движения газа максимальная

Скорость предельная (максимальная) движения газа

Скорость распространения ударной волны. Спутное движение газа за ударной волной

Слой вихревой при движении газа с большими скоростями

Слой пограничный при движении газа

Смесь жидкости и газа движение по трубам)

Сопротивления движению газов

Состояние слоя. Аэродинамика струевых и факельных процессов. . — Естественное и принудительное движение газов

Струя газа свободная свободная, ее движение

Схемы движения газов

Теорема Бернулли о сохранении полной механической энергии при стационарном баротропном движении идеальной жидкости и газа

Теплообмен между неподвижной насадкой и стенкой аппарата при движении газа через насадку

Теплообмен при большой скорости движения газа

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку в условиях нестационарного режима

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку в условиях стационарного режима

Теплоотдача при большой скорости движения газа

Теплоотдача при вынужденном движении жидкостей и газов

Теплоотдача при движении газа или

Теплоотдача при движении газа или жидкости

Теплоотдача при движении газа или жидкости в трубах

Теплоотдача при свободном движении газа или

Теплопередача излучением в условиях противоточного и прямоточного движения газов и нагреваемого материала

Троектория движения газов в вагранке

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ движения газов

УРАВНЕНИЯ движения газов

УСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ИДЕАЛЬНЫХ И РЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ В ТРУБАХ

УСТАНОВИВШИЕСЯ ДВИЖЕНИЯ Установившиеся движения газа. Основные уравнения и их интегралы Двумерные движения

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа

Уравнение Чаплыгина (общая задача о двухмерном стационарном движении сжимаемого газа)

Уравнение баланса энергии при адиабатическом движении идеального и совершенного газа

Уравнение движения реального газа

Уравнение движения частицы в потоке газа или жидкости — Правила моделирования движения взвеси

Уравнение динамической возможности движения жидкостей (газов)

Уравнение моментов количества движения для вязкого теплопроводного газа

Уравнение моментов количества движения для идеального газа

Уравнение неразрывности движения газа вдоль криволинейной поверхности

Уравнения Чаплыгина для плоского потенциального движения газа

Уравнения адиабаты при переменной движения газа

Уравнения движения вязких жидкостей и газов

Уравнения движения вязкого газа

Уравнения движения вязкого сжимаемого однородного теплопроводного газа в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения вязкого теплопроводного неоднородного сжимаемого газа в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения вязкого теплопроводного, химически реагирующего газа

Уравнения движения газа Деформация частицы газа

Уравнения движения газа в напряжениях

Уравнения движения для нестационарного течения газа

Уравнения движения жидкости и газа

Уравнения движения идеальной баротропной сжимаемой жидкости или газа

Уравнения движения идеальных (не вязких) жидкостей и газов

Уравнения движения неравновесного газа

Уравнения движения струй жидкости в потоке газа

Уравнения двумерного автомодельного неустановившегося движения газа

Уравнения для характеристик в плоскости годографа для частных случаев движении газа

Уравнения кинетической теории газов Описание движения системы многих частиц

Уравнения одномерного движения газа

Уравнения пограничного слоя при больших скоростях движения газа

Уравнения турбулентного движения вязкого газа

Уравнения турбулентного движения газа

Ускорение движения жидкости и газа

Установившееся движение газов в трубах

Установившееся изотермическое движение идеального газа в трубопроводе постоянного сечения

Установившееся сверхзвуковое течение газа — с конечными возмущениями Вывод основных уравнений движения

Установившиеся движения газа в трубке

Установившиеся движения газа в трубке. Течения с разрывами (продолжение)

Федоров, Применение теории локального моделирования к исследованию теплообмена и сопротивления при движении газа в каналах

Физические свойства несовершенных газов. Уравнения движения

Физическое моделирование многоструйного изотермического и не изотермического движения газов

Фокусирование газа в точке при одномерном движени

Характеристики уравнений осесимметричного установившегося движения газа

Характеристические поверхности уравнений пространственного движения газа

Центрированная волна разрежения как пример автомодельного движения газа

Экспериментальное подтверждение закона Стокса для движения в газах

Эффективность передачи количества движения от частиц газу



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте