Критерий Стокса

Эффективность очистки газа от примесей определяется с помощью критерия Стокса [231 [c.251]

В особенности это влияние будет ощутимым при тех режимах работы трубы Вентури, когда величины критерия Стокса небольшие и, следовательно, небольшие значения теоретического коэффициента осаждения. Летучая зола, образующаяся при сжигании твердых топлив, представляет собой грубодисперсную пыль, относительно хорошо смачиваемую водой. Концентрация ее в дымовых газах составляет в среднем 20—30 г/м . При улавливании летучей золы в трубе Вентури значения критерия Стокса, как будет показано ниже (в табл. 2-3), для всех ее фракций, за исключением фракции <3 мкм, >5 и теоретические коэффициенты осаждения >0,8. [c.22]

В уравнении (2-3) в качестве критерия Стокса для i-й фракции пыли условно использован безразмерный комплекс [c.29]

Полученные экспериментальные материалы свидетельствуют о недостаточной обоснованности применения методики [Л. 20] для расчета эффективности процесса осаждения полидисперсной золы на каплях в трубе Вентури, поскольку опытные данные по существу указывают на почти полную независимость указанного процесса от критерия Стокса. [c.35]

Эту автомодельность процесса улавливания золы по отношению к критерию Sti можно объяснить следующим образом. Определим значения критерия Стокса и соответствующих коэффициентов инерционного осаждения для исследованных установок с трубами Вентури. Для этого можно было бы воспользоваться условным комплексом, принятым в качестве критерия Стокса [формула (2-4)]. Однако вычисленные таким путем значения критерия Стокса были бы, строго говоря, непредставительными в связи с существенным влиянием принятых в этой формуле допущений, о чем уже было сказано. Поэтому для сопоставления с методикой [Л. 20] критерий Стокса в области горловины вычислялся в виде [c.35]

В отличие от условного комплекса, положенного в основу упомянутой методики [формула (2-4)], в данный критерий Стокса входят значения скоростей движения капель и частиц золы, полученные расчетом, а также диаметры капель, измеренные на экспериментальной установке, о чем более подробно будет сказано ниже. [c.36]

Значения критерия Стокса и коэффициента инерционного осаждения [c.36]

В табл. 2-3 представлены значения критерия Стокса,, вычисленные по формуле (2-6), и коэффициента инерционного осаждения, взятого по кривой 1 рис. 1-3, при двух характерных скоростях газов в трубе Вентури —60 и 80 м/с, для частиц золы размером от 2 до 10 мкм. Следует иметь в виду, что при таком размере частиц их скорость практически равна скорости газового потока. [c.36]

Результаты расчетов показывают, что в области горловины критерий Стокса заметно влияет на вероятность инерционного осаждения и, следовательно, на эффективность улавливания золы в установке с трубой Вентури лишь для частиц размером от О до 2 мкм. Для частиц же размером 3 мкм и более критерий Стокса не является определяющим фактором в процессе их улавливания, поскольку коэффициент инерционного осаждения становится больше 0,8. [c.36]

Если принять во внимание, что содержание частиц размером более 2 мкм в золе энергетических топлив обычно превышает 95%, а также учесть, что согласно рассмотренным экспериментальным данным частицы золы размером более 10 мкм улавливаются далеко не полностью, то становится очевидной физическая несостоятельность использования критерия Стокса в качестве основного параметра для расчета золоуловителей с тру-36 [c.36]

Условие (4-28) принято называть критерием Стокса Stk. Полученная система условий (4-21), (4-22), (4-25), (4-28) и (4-19) явится, очевидно, недостаточной для получения подобия, если ее не дополнить требованием [c.139]

Увеличение скорости потока равносильно увеличению размера частиц в критерии Стокса и уменьшению диаметра циклона в критерии Фруда, следовательно, к. п. д. должен бы монотонно возрастать с ростом скорости. В то же время с увеличением Ке возрастают скорости не только в полости собственно циклона, но и в расположенном под ней осадительном бункере. Условия для окончательного [c.140]

Найдем выражение критерия Стокса при помощи скорости витания. Полагая в уравнении (4-11) ускорение равным нулю и пренебрегая силой давления, получаем [c.146]

Последнее совпадает с (4-29), первое же появилось взамен критерия Стокса. [c.146]

Xg— безразмерный структурно-временной критерий подобия движения частицы произвольной формы (обобщенный критерий Стокса) [c.131]

При обтекании предмета траектории взвешенных в потоке частиц за счет инерции отклоняются от линий тока. Поэтому частицы проходят пограничный слой- и осаждаются на предмете. Осаждение и адгезия частиц на лобовой стороне предмета определяется в первом приближении (без учета силы тяжести) критерием Стокса [c.211]

Теоретически существует критическое значение критерия Стокса при значениях St ниже критического не происходит инерционного осаждения частиц . Однако на практике, особенно при очень больших скоростях потока, за счет его турбулентности это положение часто не подтверждается, и поэтому расчет числа осевших частиц затруднен. [c.211]

В соответствии со значением критерия Стокса (см. рис. IX, 5) осаждение частиц происходит на лобовой стороне. Анализ экспериментальных данных показывает, что при обтекании цилиндрических и шаровых поверхностей число твердых частиц, удерживающихся на поверхности, всегда меньше числа частиц, содержащихся в набегающем потоке, за счет отскока, вероятность которого растет с увеличением скорости частиц. Поэтому при помощи критерия Стокса можно характеризовать адгезию частиц только на лобовой стороне предмета и при относительно небольших скоростях потока. Кроме того, зависимость коэффициента захвата от критерия Стокса выражена пока лишь качественно, [c.284]

Сил тяжести к силам пластичности - критерий Стокса [c.71]

В зависимостях (8-16)—(8-18) удивляет полное отсутствие скоростей компонентов потока газа и твердых частиц. Из предыдущего анализа данных об аэродинамическом сопротивлении и теплообмене известно влияние на них чисел Рейнольдса и Фруда для компонентов потока. В рассматриваемой обработке они отсутствуют, хотя пределы изменения плотности смеси охватывают и обычный пневмотранспорт. Наличие числа Ргв в формуле (8-18) не исправляет положения, так как этот критерий построен не по абсолютной, а по взвешивающей скорости движения частиц. Само определение этой скорости в [Л. 51] по закону Стокса также вызывает серьезные возражения. Дело не только в том, что, частицы, близкие к верхней границе указанных пределов (dt 0,45 мм), никак не подчиняются закону Стокса. Более важна сильная зависимость взвешивающей скорости от объемной концентрации. При концентрациях, охватываемых формулой (8-18), возможно значительное (в 2 и более раз ) падение скорости Va по сравнению 260 [c.260]

Система дифференциальных уравнений, в которую входят дифференциальные уравнения теплообмена между твердым телом и внешней средой, энергии или теплопроводности в движущейся жидкости, движения вязкой несжимаемой жидкости (или уравнение Навье — Стокса) и сплошности, позволяет выявить структуру этих критериев. [c.418]

Суммируя изложенное, можно констатировать, что одинаковые безразмерные дифференциальные уравнения, описывающие группу гидродинамических процессов, вместе с безразмерными условиями однозначности (начальными и граничными условиями), а также одинаковые значения критериев подобия являются необходимыми условиями механического подобия. Доказать их достаточность удается не во всех случаях, так как это связано с вопросом о существовании и единственности решений уравнений Навье — Стокса. Рассмотрим этот вопрос подробнее. [c.123]

Допустим, что для изучаемого класса течений теорема существования и единственности решений уравнений Навье — Стокса доказана. Зафиксируем конкретные значения критериев (5.89) и сформулируем в безразмерных величинах условия однозначности для безразмерных уравнений Навье — Стокса. Тогда решив их, получим единственное решение, в которое в качестве параметров войдут зафиксированные значения чисел Fr, Ей, Re, Sh. Это решение определит целый класс физически реальных процессов, размерные параметры которых в сходственных точках будут отличаться только численными множителями, а безразмерные будут одинаковыми. Иначе говоря, получим класс механически подобных потоков. [c.123]

Суммируя изложенное, можно констатировать, что одинаковые безразмерные дифференциальные уравнения, описывающие группу гидродинамических процессов, вместе с безразмерными условиями однозначности (начальными и граничными условиями), а также одинаковые значения критериев подобия, являются необходимыми условиями механического подобия. Естественно, возникает вопрос о достаточности этих условий. В полном и общем решении этого вопроса имеются значительные трудности, поскольку это решение связано с вопросом о существовании и единственности решений общих уравнений Навье — Стокса. Рассмотрим этот вопрос несколько подробнее. [c.132]

Следует отметить, что формально нелинейные члены в уравнениях Навье-Стокса в колеблющихся потоках порождают бесконечный ряд гармоник более высокого порядка, чем основная характерная частота, что в принципе приводит к бесконечному числу критериев, в которые входят характерные параметры колеблющегося потока (частота, амплитуда колебания и скорость распространения). [c.33]

Не все критерии подобия являются определяющими, а только те, которые необходимы и достаточны для существования подобия. При рассмотрении подобия гидродинамических процессов в применении к гидропередачам определяющими являются критерии (числа) Струхаля и Рейнольдса. Доказательством служит следующее. Напишем уравнение Навье — Стокса в виде [c.14]

В частности, в безразмерный комплекс (2-4), принятый в качестве условного критерия Стокса и характеризующий, как известно, вероятность осаждения частиц на капл тх, введена в качестве определяющего параметра скор Ьсть газов в горловине г, а не разность скоростей частицы и капли [Л. 23, 24 и др.]. Кроме того, картина усложняется различием в скоростях движения и самих частиц пыли разных фракций. [c.30]

Обрабатывая уравнение (4-32) (без последнего члена) совместно с уравнениями (4-2) и (4-16) подобно тому, как это было сделано в отношении (4-11), получаем систему (4-34), не содержащую условия р/ро = idem и с видоизмененным критерием Стокса [c.142]

Движёийи сферы в жидкости изменетне v наблюдается лишь в области автомодельности (Нев>103). Характер зависимости коэффициентов скольжения фаз по пульса-ционной скорости в основном соответствует отмеченным изменениям. При этом для потоков газ — твердая частица коэффициент скольжения резко падает для крупных частиц. При изменении критерия Рейнольдса сплошной среды и отношения плотностей компонентов соотношения между у т и qjw для газа и жидкости качественно сохранятся. Поэтому можно полагать, что наиболее эффективным для интенсификации поперечного переноса массы и тепла будет использование твердых частиц в газовых потоках в области закона Стокса и в части переходного режима. [c.107]

Развитие технической механики жидкости (гидравлики) в XIX в. за рубежом. Зародившееся во Франции техническое (гидравлическое) направление механики жидкости быстро начало развиваться как в самой Франции, так и в других странах. В этот период в той или другой мере были разработаны или решены следующие проблемы основы теории плавно изменяющегося неравномерного движения жидкости в открытых руслах (Беланже, Кориолис, Сен-Венан, Дюпюи, Буден, Бресс, Буссинеск) вопрос о гидравлическом прыжке (Бидоне, Беланже, Бресс, Буссинеск) экспериментальное определение параметров, входящих в формулу Шези (Базен, Маннинг, Гангилье, Куттер) составление эмпирических и полуэмпирических формул для оаределения гидравлических сопротивлений в различных случаях (Кулон, Хаген, Сен-Венан, Пуазейль, Дарси, Вейсбах, Буссинеск) открытие двух режимов движения жидкости (Хаген, Рейнольдс) получение так называемых уравнений Навье — Стокса, а также уравнений Рейнольдса на основе использования модели осредненного турбулентного потока (Сен-Венан, Рейнольдс, Буссинеск) установление принципов гидродинамического подобия, а также критериев подобия (Коши, Риич, Фруд, Гельмгольц, Рейнольдс) основы учения о движении грунтовых вод (Дарси, Дюпюи, Буссинеск) теория волн (Герстнер, Сен-Венан, Риич, Фруд, [c.28]

Спящий волчок 402 Статическое решение, критерий неустойчивости 388, 389. --необходимое условие устойчивости 385, 388 Стереокипетическая система ориентировки тела с гироскопической структурой 243 Стокс 404 [c.431]

Следует отметить, что уравнение движения плоского пограничного слоя (4-10) можно легко получить из уравнения Навье —Стокса. Естественно, многие авторы предпочитают этот путь выводу уравнений пограничного слоя непосредственно после введения основных допущений теории пограничного слоя. В первом случае сразу предполагается, что пограничный слой тонкий , и проводится анализ порядка величины отдельных членов уравнений Навье —Стокса. Такой анализ приводит к заключению, что критерием тонкости пограничного слоя на пластине, обтекаемой потоком с постоянной скоростью внешнего течения, является величина числа Рейнольдса Re, характерным размером в котором служит расстояние от передней кромки пластины х. Для того чтобы пограничный слой был тонким , число Rej = (u xp/[i) должно быть значительно больше единицы. Подробный анализ порядка величин отдельных членов уравнений Навье — Стокса можно найти, например, у Шлихтинга [Л. 1] или Стритера [Л. 2]. [c.42]

При М. явлений в др. непрерывных средах соответственно изменяется вид я число критериев подобия. Так, для пластичных и вязкопластичных сред в число этих критериев наряду с параметрами Фруда, Стру-халя и модифициров. параметром Рейнольдса входят параметры Лагранжа, Стокса, Сен-Венана и т. д. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...