Поток постоянный

По трубке внутренним диаметром d=lO мм и длиной /= = 1 м течет натрий. Трубка обогревается электрическим нагревателем плотность теплового потока постоянна по длине и составляет <7с = 1-10 Вт/м . Температура натрия на входе в трубку ж1 = 300°С. [c.103]

Создание теплового потока, постоянного по величине п по направлению, является основной проблемой при измерении коэффициента теплопроводности и требует применения специальных на гревателей и приспособлений для выравнивания температуры. В стационарных методах это молено осуществить, во-первых, измерением количества тепла, либо полученного от образца, либо расходуемого на его нагрев, во-вторых, измерением теплового потока, проходящего через исследуемый образец и эталон. [c.125]

При рассмотрении свойств макроскопических сверхпроводников, которое было дано в разделе 2, необходимо строго разграничивать так называемые полные токи п токи Мейснера. Первые наводятся в многосвязных проводниках и поддерживают полный магнитный поток постоянным, а вторые представляют собой экранирующие поверхностные токи, которые обеспечивают равенство индукции нулю внутри сверхпроводящего материала. Конечно, такое деление носит искусственный характер, так как оба тока имеют одну и ту же внутреннюю природу. Мы пользуемся этим разделением для того, чтобы иметь возможность применить для решения задачи уравнения Максвелла для двух предельных случаев, а именно для случая бесконечной проводимости и случая идеального диамагнетизма. Мы снова подчеркиваем, что эти два условия различны и в электродинамике Максвелла их нельзя смешивать. [c.641]

Уравнения (119) и (120) показывают ряд свойств импульса газового потока. Обратим внимание на то, что в правой части этих уравнений отсутствуют величины расхода газа и температуры плп критической скорости. Из этого следует, что если при заданной площади сечения F и приведенной скорости X полное или. статическое давление в потоке постоянно, то импульс сохраняет постоянное значение независимо от температуры и расхода газа. [c.245]

Здесь и ниже предполагается, что в конце смесительной камеры скорость потока постоянна по сечению. [c.555]

Значит, в вихревом потоке постоянная уравнения Бернулли будет сохранять свое значение для каждой вихревой линии в отдельности, но, вообще говоря, будет различной для различных вихревых линий. [c.55]

Длина теплового начального участка, так же как и скоростного начального участка, определяется по времени распространения вызванных стенками трубы возмущений потока жидкости. Скоростные возмущения распространяются поперек потока при ламинарном движении на расстояние Д от стенки за время = Д /9v. Температурные возмущения распространяются. поперек ламинарного потока на глубину Д за время Ту == Д /9х в плоскопараллельном потоке постоянной скорости ( 12.3) — Д /лх. [c.456]

Калориметрическим методом определяется диаграммная степень влажности двухфазной среды, попавшей в тракт калориметра, которая в общем случае может отличаться от значений у в потоке. Постоянная времени калориметрических устройств достаточно велика. Она достигает 5 мин и более связана с необходимостью проведения измерений в стационарном режиме. [c.241]

Исходя из допущения об отсутствии турбулентного смешения основного и инжектируемого потоков, постоянных по величине потерь в сопле и статического давления в его выходном сечении (последнее имеет место при достаточно большом удалении отверстий инжекции от критического сечения), определяют относительную площадь поперечного сечения каждого потока и соответствующие значения силы тяги. Полная тяга равна сумме этих значений. Согласно сказанному, полный единичный импульс [c.305]

Это уравнение получено при отсутствии предположения о потенциальности потока. Уравнение (IV. 16) тождественно уравнению Бернулли для потенциального потока. Различие состоит в том, что при потенциальном потоке постоянная С сохраняет значение для всей области потока, а при вихревом потоке каждая линия тока имеет свое значение постоянной С. Если все линии тока начинаются в области, в которой жидкость покоится или движется равномерно и прямолинейно, постоянная С будет одинакова для всех линий тока. В случае вихревого движения постоянная С сохраняет свое значение и вдоль вихревой линии. [c.92]

Слагаемое, зависящее от давления, опущено, так как можно считать, что давление во всей области потока постоянно. [c.349]

Методы, использующие искусственные потоки газа или жидкости, создаваемые вентилятором, насосом или каким-либо, другим путем. Сюда можно отнести аэродинамические, гидродинамические и ударные трубы, почти все установки для исследования работы элементов проточной части энергетических машин, большую часть экспериментальных водяных и газовоздушных установок лабораторий заводов и конструкторских бюро. В зависимости от того, действует ли созданный искусственный поток постоянно (и течение длительного времени) или кратковременно, все установки последнего типа могут быть установками (трубами) постоянного либо кратковременного действия. [c.463]

Турбулентный режим движения жидкости характерен тем, что скорость течения в каждой точке потока постоянно изменяется по величине и направлению, колеблясь около некоторого среднего значения (пульсация скорости), называемого осредненной местной скоростью. Осредненной местной скоростью является средняя скорость течения в данной точке, определяемая за достаточно продолжительный промежуток времени. Значение ее может быть установлено по следующей зависимости [c.45]

Исследуем теплоотдачу пластины при продольном обтекании потоком постоянной скорости с помощью интегрального уравнения энергии (7.35). Пластина имеет необогреваемый начальный участок длиной температура которого равна температуре основного потока температура обогреваемой части пластины причем Т о > (рис. 7.7). [c.122]

Дадим теперь полное решение задачи об установившемся пограничном слое на абсолютно гладкой тонкой неподвижной пластинке — полуплоскости г/ = 0, х 0 (см. рис. 89), когда скорость и а набегающего потока постоянна и направлена по оси X (по пластинке). [c.258]

На рис. 12-2 показана схема пограничного слоя хорошо обтекаемой пластины. Скорость wq и температура to набегающего потока постоянны. Предполагается безотрывное обтекание поверхности. Около поверхности скорость течения очень быстро падает до нуля вследствие действия сил вязкости. Жидкость как бы прилипает к поверхности, вследствие чего образуется тонкий динамический пограничный слой, в котором скорость изменяется от нуля на поверхности до скорости потока вдали от поверхности. [c.154]

Существует ряд приближенных решений задачи о распространении теплоты в телах произвольной формы. Рассмотрим метод, базирующийся на принципе стабильности теплового потока. Если на поверхности твердого тела оставить тепловой поток постоянным, но изменить условия охлаждения на небольшом участке поверхности, то это вызовет существенное местное изменение температурного поля. Однако в точках, достаточно удаленных от места возмущения, изменение температурного поля будет ничтожным [Л. 22]. [c.114]

Гидродинамический пограничный слой. Рассмотрим продольное обтекание плоской поверхности тела безграничным потоком жидкости. Скорость и температура набегающего потока постоянны и равны соответственно W( и to- -При соприкосновении частиц жидкости с поверхностью тела они прилипают к ней. [c.139]

В вынужденном потоке постоянной плотности без свободных поверхностей вес каждого элемента среды уравновешивается гидростатическим приростом давления рст, т. е. переменной в пространстве частью давления, которая существовала бы в системе в состоянии покоя жидкости [c.47]

При стационарном режиме плотность теплового потока постоянна и для всех слоев одинакова. Поэтому на основании уравнения (1-2) можно написать [c.15]

При установившемся тепловом состоянии системы плотность теплового потока постоянна и поэтому можно написать [c.198]

Предложенный в Японии способ непрерывного измерения твердости стальной ленты [9] заключается в том, что она пропускается через проходной датчик, состоящий из обмотки возбуждения и измерительной. Обмотка возбуждения питается переменным током. При большом импедансе цепи для определения магнитного потока постоянной поддерживается одна из трех физических величин (ток возбуждения, напряжение возбуждения, напряжение на измерительной обмотке), а одна из двух [c.62]

Рассмотрим варианты технологических потоков (рис. 1) которые наиболее распространены в АЛ. На ранних стадиях автоматизации создавались конструкции АЛ для обработки деталей в один поток с развитием техники межмашинного транспортирования, с применением спутников и кассет стала возможным групповая обработка деталей. В ряде случаев автоматизация может быть признана целесообразной только тогда, когда по сходным технологическим процессам обрабатываются детали не одной, а нескольких номенклатур. Это наиболее характерно для АЛ термохимической, гальванической и других видов аппаратной обработки. В этих линиях могут быть как одно-, так и многопредметные потоки с постоянной и переменной плотностями. Поток постоянной плотности характерен для АЛ, в которых детали транспортируются без потери пространственной ориентации, друг за другом, в захватах, в кассетах, в спутниках и т. п. Поток переменной плотности возможен при неполной загрузке спутников, кассет, а также в тех случаях, когда детали транспортируются между машинами и в их рабочих зонах навалом (например, в агрегатах шнекового типа для промывки и сушки деталей). [c.10]

Если осевая скорость в сечении потока постоянна, то из (4.30) следует dep 1 jn [c.65]

В это выражение входят суммы четырех категорий. Первая сумма членов для гармоник s, не кратных числу цилиндров п, равна нулю. Гармоники, кратные п, образуют в этой сумме переменный поток, не создавая постоянной составляющей. Вторая сумма образует поток постоянного направления. В нее входят только косинусные составляющие нечетных гармоник формирующих потоков qm- Суммы третьей и четвертой категорий вместе с первой создают неравномерность подачи. В них входят члены с разными ампли- [c.208]

В случае потока постоянного сечения, имеющего длину I между сечениями 1 и 2, [c.170]

В дальнейшем рассматриваются только стационарные процессы лучистого теплообмена, при которых температура тел и лучистые потоки постоянны во времени. Температура каждого тела, его поглощательная и отражательная способности предполагаются одинаковыми во всех точках поверхности. Принимается, что среда между телами не поглощает лучистую энергию. [c.231]

В зоне нагрева это изменение вызвано испарением жидкости, а в зоне охлаждения—конденсацией пара. В транспортной зоне расход жидкости постоянный. Наиболее часто в зоне нагрева ЦТТ теплообмен происходит в режиме кипения жидкости, при этом плотность теплового потока постоянна по длине трубки. В зоне охлаждения изменение толщины пленки вдоль поверхности незначительное, поэтому, учитывая тот факт, что интенсивность внешнего теплообмена обычно значительно ниже, чем при конденсации, можно предположить постоянство плотности теплового потока через поверхность конденсации. [c.95]

Измерения желательно производить на прямых участках (рис. 10-1), где скорость потока постоянна и нет завихрения и закручивания потока. [c.408]

ЗАКОН Ома [для замкнутой цепи <магнитной магнитный поток, постоянный вдоль каждого участка цепи, прямо пропорционален магнитодвижущей силе и обратно пропорционален полному магнитному сопротивлению цепи электрической произведение силы тока в неразветвленной цепи на общее сопротивление всей цепи равна алгебраической сумме всей ЭДС, приложенных в цепи ) для плотности тока плотность тока в проводнике равна произведению удельной электропроводности металла на напряженность электрического поля для тока в электролитах плотность тока в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов обобщенный для произвольного участка цепи произведение силы тока на сопротивление участка цепи равно сумме разности потенциалов на этом участке и ЭДС для всех источников электрической энергии, включенных на данном участке цепи ] основной динамики [c.234]

Рассмотрим процесс геплоотдачи от потока теплоносителя к продольно омываемой им пластине. Скорость и температура набегаюп1,его потока постоянны и равны а/ и 1м (рис. 9.2). [c.79]

Распределение температур в простом теплообменнике. Чтобы проиллюстрировать метод расчета теплообменников, рассмотрим простой нро-тивоточный теплообменник Линде, схематически показанный на фиг. 84 и состоящий из двух концентрически расположенных труб а и Ь. По трубе Ь сверху вниз идет сжатый газ (прямой поток), а по кольцевому пространству — холодный газ низкого давления (обратный ноток). В установившемся режиме температуры 7 и (Т-, > Г,) на входе и выходе прямого потока, а также температуры Т[ и (Т[ > Т, ) обратного потока постоянны. [c.102]

Испарители холодильных машин работают при те шер 1туриь Х напорах 0 и тепловых нагрузках q, в 15—20 раз меньших 0 р и i/кр-К и пение внутри труб. В отличие от кипения в свободном объеме, кипение жидкостей внутри труб идгеет дополнительные особенности, обусловленные гидродинамическими режимами движения двухфазного потока. Постоянно возрастающее при кипении паросодержание потока приводит к увеличению его скорости и изменению гидродинамики течения двухфазной смеси. [c.203]

Плотность теплового потока постоянна вдоль поверхности пластины. Ее можно определить, зная силу электрического тока, сопротивление и размеры пластины q,=Q E=PRJF. [c.160]

В уравнении (2.241) верхний предел интегрирования заменен на 5 , так как при h > 5, температура потока постоянна и равна температуре невозмущенного потока to. В этом случае стоящая под знаком интеграла разность температур обращается в нуль. Выражение (2.241) впервые получено Г. Н. Кружилиным. Для динамического пограничного слоя решение задачи было получено Т. Карманом (1921). В случае пластины интегральное уравнение динамического слоя имеет аналогичное выражение [c.174]

Диск / приводится DO вращение от двигателя, пе показанного на рисунке посредством триба 2. При положении магнитноп шунта 3, указанном на рисунке, магннтнын поток постоянного магнита 4 пересекает диск и проходит через сектор 5, При этом тормозящее действие вихревых токоз достигает максимума и диск вращается с мппимал1>нон скоростью По мере поворота рукоятки 6 против часовой стрелки сектор 5 выходит из-под полюсов, а шунт 3 уменьшает воздушный зазор между полюсами магнита 4. Бла]Одаря этому тормозящее действие вихревых токов уменьшается, а скорость вращения диска 1 увеличивается, Когда шунт 3 полностью перекроет полюсы магнита 4, основной магнитный поток пройдет через шунт 3, тормозящее действие вихревых токов будет минимальное, а ско]юсть диска 1 достигнет максимума. [c.55]

Как выше было установлено, предельным случаем поля скоростей (5.18) при а к Ь оо является потенциальное. Его можно получить и не прибегая к полю скоростей (5.18), исходя из условия (1.24) или (1.25), в соответствии с которыми осевая скорость v в потоке постоянна, энергия на всех линиях тока одинакова, локальный момент количества движения постоянен, v R = onst. Поэтому искомое поле скоростей в пределе при а - 0 н Ь ->оо должно переходить в потенциальное так же, как и поле скоростей (5.18). [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...