Газовая модель

Если движение нуклонов в ядре имеет хаотический характер и можно воспользоваться статистическим методом рассмотрения, то ядро можно уподобить разреженному ферми-газу, находящемуся в замкнутом объеме. В этом случае мы будем иметь газовую модель ядра. Наоборот, если нуклоны ядра совершают упорядоченные дни жения, то ядро уподобляется планетной системе или атомной си стеме с почти независимым орбитальным движением электронов По определенному закону нуклоны ядра группируются в оболочки В этом случае мы будем иметь дело с моделью ядерных оболочек [c.178]

Остановимся кратко на ферми-газовой модели ядра. В этой модели делается еще дополнительное упрощающее предположение [c.178]

Вернемся снова к газовой модели ядра. Если атомное ядро достаточно тяжелое, то число нейтронов А — Z) значительно больше числа протонов Z. Например, в ядре содержится 82 протона [c.180]

Газовая модель ядра при низких энергиях приводит к объяснению ядерного насыщения и ядерного потенциала. Выводы газовой модели первоначально имели ограниченное и чисто качественное использование в теории ядерных реакций. Однако целый ряд своеобразных свойств ядер (оболочечные эффекты и др.) совершенно не могут быть рассмотрены в рамках модели ферми-газа. [c.181]

Из сделанных выше предположений следует, что для описания неустановившихся движений газовых моделей звёзд мы можем пользоваться следующей системой уравнений [c.287]

Все же может быть позволено сделать несколько замечаний об истолковании приведенных положений. Прежде всего нельзя не упомянуть, что основным исходным толчком, приведшим к появлению приведенных здесь рассуждений, была диссертация де Бройля ), содержащая много глубоких идей, а также размышлений о пространственном распределении фазовых волн , которым, как показано де Бройлем, всякий раз соответствует периодическое или квазипериодическое движение электрона, если только эти волны укладываются на траектории целое число раз. Главное отличие от теории де Бройля, в которой говорится о прямолинейно распространяющейся волне, заключается здесь в том, что мы рассматриваем, если использовать волновую трактовку, стоячие собственные колебания. Я недавно показал ), что, рассматривая подобные стоячие собственные колебания и пользуясь законом де Бройля дисперсии фазовых волн, можно обосновать теорию газов Эйнштейна. Предыдущее изложение является в свою очередь как бы обобщением рассуждений, приведенных в связи с упомянутой газовой моделью. [c.676]

Батарейный манометр (рис. 8-39) применяется в опытах на воздушных (газовых) моделях. Нижние концы стеклянных трубок объединены коллектором, соединенным с бачком. Через бачок манометр заливается рабочей жидкостью. Им же устанавливается начальный уровень рабочей жидкости в трубках. Соединительные резиновые трубки подключаются к верхним концам трубок манометра. Для улавливания пролитой рабочей жидкости под манометром устанавливается поддон, причем если манометр ртутный, то в поддон наливается вода. [c.323]

Батарейный дифманометр (рис. 8-41) используется при изучении воздушных (газовых) моделей для замера перепадов давления в нескольких парах точек. От обыкновенного батарейного манометра он отличается меньшей емкостью рабочей жидкости, что может иметь значение при применении ртути или спирта. [c.326]

В самом деле, если исходить из газовой модели ядра, то при этом не учитывается взаимодействие между частицами. Модель жидкой капли учитывает в некотором смысле взаимодействие между ядерными частицами. Однако нет оснований считать, что свойства ядерного вещества при низких температурах, когда существенны квантовые эффекты, могут удовлетворительно описываться моделью жидкой капли. Можно также заметить, что проводимая в этой модели аналогия между ядром и невязкой жидкостью не может считаться правильной ввиду тесной связи между отдельными частицами. Что касается модели твёрдого тела — кристалла, то, как уже было отмечено ранее, ею также пользоваться нельзя. [c.160]

Описанная газовая модель удобна для дальнейшего изучения свойств ферми-жидкости. Однако необходимо помнить, что само понятие квазичастиц имеет смысл только в окрестности поверхности ферми-сферы. Отсюда следует, что все свойства газовой модели, для которых существенную роль играют квазичастицы, далекие от поверхности, не соответствуют реальной ферми-жидкости. [c.32]

Величину ц, можно оценить с помощью газовой модели. Для электронов в металле величина %/ро (длина волны де-Бройля) [c.27]

При этом надо помнить, что античастицы имеют заряд, противоположный заряду частиц . Однако можно ввести и другой, более привычный образ. Представим себе идеальный ферми-газ плотностью ЛГ/К, состоящий из частиц с массой т. Спектр квазичастиц такого газа тот же самый, что и у ферми-жидкости. Поэтому такой идеальный газ может описывать свойства реальной взаимодействующей системы. Однако надо иметь в виду, что те свойства газовой модели, которые зависят от частиц, расположенных далеко от уровня Ферми, не соответствуют реальной ферми-жидкости. В дальнейшем мы, в зависимости от удобства, будем пользоваться обеими картинами газовой моделью или квазичастицами со спектром (2.6 ). [c.28]

До сего времени мы рассматривали модель газа из невзаимодействующих частиц, помещенных в периодическое поле. Эта модель в действительности описывает свойства квазичастиц в реальном металле таким же образом, как модель изотропного идеального газа описывает свойства квазичастиц в изотропной ферми-жидкости. Однако надо помнить, что только те свойства газовой модели соответствуют действительности, которые зависят лишь от частиц вблизи поверхности Ферми. [c.31]

Химический потенциал р. получается из условия сохранения числа частиц (напомним, что число частиц газовой модели равно числу частиц жидкости). Отсюда имеем [c.32]

Имеется одно существенное различие в механизмах переноса заряда и энергии. Заряд переносится реальными электронами. Поскольку плотность частиц газовой модели ( электронов ) равна плотности реальных электронов, то можно рассматривать электрический ток, возникающий в газовой модели под действием поля, что и было сделано в предыдущем разделе. Что касается переноса энергии, то он осуществляется квазичастицами с энергетическим спектром вкв= 1 , и поэтому мы применим здесь модель квазичастиц ). [c.42]

Выражения для проводимости и теплопроводности, которые были выведены из кинетического уравнения, могут быть получены более простым способом в газовой модели с помощью концепции длины свободного пробега. [c.44]

В таком случае возникают вопросы как определять эту энергию, что представляет собой равновесная функция распределения, как находить неравновесную функцию н т. д. Иными словами, строго говоря, надо пересмотреть все выводы и результаты, полученные до сих пор, так как в них, по сути дела, использовалась газовая модель без учета зависимости энергетического спектра от функции распределения. [c.228]

В этой главе будем называть квазичастицами частицы газовой модели ферми-жидкости. Одиако, в отличие от предыдущих глав, мы будем учитывать взаимодействие квазичастиц. [c.228]

Во-первых, как было показано, резонансная частота (0,0 не зависит от ферми-жидкостных эффектов. Поскольку в условиях аномального скин-эффекта движение электронов тоже не зависит от этих эффектов, то парамагнитный резонанс может рассматриваться с помощью газовой модели. [c.244]

Теперь надо найти Qi . При вычислении этой добавки мы исходим из представления о том, что энергия связи синглетного комплекса электрон-примесь порядка 7 . Поэтому вероятность разрушения этого комплекса порядка ехр(—T T (), т. е. гораздо меньше искомой поправки. Следовательно, речь может идти о последствиях косвенного поляризационного взаимодействия между электронами. Благодаря ему возможен процесс, изображенный на рис. 2.2, т. е. электрон переходит в новое состояние, рождая при этом две квазичастицы. Однако надо учесть, что взаимодействие осуществляется в заданной точке пространства благодаря этому полный импульс электронов не сохраняется. Если пользоваться газовой моделью, то соответствующий вклад в интеграл столкновений равен ( 4.4) [c.254]

С помощью операторов вторичного квантования можно записать гамильтониан взаимодействующей системы электронов. Прн этом надо помнить, что речь идет о квазичастицах электронной жидкости. В нормальном металле мы пользовались двумя описаниями квазичастицами с энергетическим спектром е = и газовой моделью. Различие между этими моделями заключается, в частности, в то.м, что в первой из них задается химический потенциал, в то время как во второй задано полное число частиц. Как было выяснено в 2.4, изменение химического потенциала в случаях, представляющих физический интерес, является незначительным. Поэтому оба описания являются практически эквивалентными. [c.295]

Попытаемся теперь более точно описать эффект Соколова как результат взаимодействия возбужденного атома водорода с электронами проводимости металла, предполагая, что электроны находятся в состоянии квантового хаоса. Поскольку рассматриваемый эффект представляет собой результат довольно сложного механизма взаимодействия очень многих частиц, при описании кинетики электронов проводимости будет принята простейшая газовая модель. [c.251]

В приближении газовой модели ферми-жидкость электронов проводимости можно рассматривать как газ квазичастиц — электронов и дырок. Обозначим через р энергию Ферми (точнее, это химический потенциал). Тогда плотность свободных носителей заряда можно принять равной п = поТ/е-р, где щ — плотность электронов зоны проводимости, Т — температура, выраженная в энергетических единицах. Приближенно будем считать, что при е > р мы имеем дело со свободными электронами с равновесным распределением [c.251]

Как мы видим, эксперимент показывает, что величина Ф, положительна, как это следует из простой модели электронного газа. Главным для знака эффекта является знак дисперсии электронов и дырок вблизи поверхности Ферми. Теоретические расчеты этой дисперсии для золота [89] дают величину того же знака, что и в случае газовой модели. [c.270]

Кинетические свойства такой газовой модели впервые рассматривались Максвеллом (1866). [c.52]

При переводе на газ дизеля 6412/14 также ставилась задача максимальной унификации газовой модели с дизельной. [c.167]

При соблюдении геометрических, динамических и тепловых условий подобия можно получить данные на стадии проектирования по гидродинамическому сопротивлению, температурным полям твэлов, провести оптимизацию их геометрических размеров, определить режимы течения. Условием подобия для сия трения и сил инерции газового теплоносителя является равенство чисел Re для модели и натуры [c.47]

МОДЕЛЬ ТЕПЛООБМЕНА ПСЕВДООЖИЖЕННОГО СЛОЯ КРУПНЫХ ЧАСТИЦ С ПОВЕРХНОСТЬЮ, ОСНОВАННАЯ НА ПРЕДПОЛОЖЕНИИ О ГАЗОВОМ ТУРБУЛЕНТНОМ ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ [c.92]

При переходе ко все более разреженным системам влияние кондуктивного переноса уменьшается вследствие роста термического сопротивления газовых прослоек согласно (4.40). При этом энергия в основном переносится излучением. Профили температуры (рис. 4. 0) оказываются очень близкими к распределениям, рассчитанным для случая радиационного переноса (см. рис. 4.8). Роль теплопроводности сводится к сглаживанию температурных скачков около ограничивающих модель поверхностей. [c.167]

Изложенпе многих результатов по теории звёздных газовых моделей можно найти в книге Чандрасекар, Введение в учение о строении авёзд, ИЛ, М., 1950. [c.290]

Согласно решению (4.14) соответствующая газовая модель звезды занимает всё бесконечное пространство и имеет бесконечную массу. Очевидно, что масса конечна внутри любой сферы S конечного радиуса, на поверхности которой давление ps может быть весьма малым. При фиксировании ps на поверхности S наличие бесконечной массы вне сферы S не оказывает никакого влияния на равновесие масс внутри сферы S. Таким образом, равновесие конечной массы внутри сферы S не связано существенным образом с законами распределения характеристик равновесия вне сферы S. Для получения приближённых решений с конечной массой молено воспользоваться решением типа (4.14) внутри некоторой сферы S, а вне этой сферы решение может быть продолжено с непрерывным изменением давления ) и с некоторой иной закономерностью для изменения плотности, обеспечивающей конечность и заданную величину массы. [c.299]

Таким образом, использование газовой Модели и модели дисперсного тела при анализе переноса в жидких и твердых телах позволяет объяснить ряд закономерностей переноса. Однако необходима дальнейшая проверка уравнений, приведенных в этом разделе, и определение границ их применимости. Полученные результаты являются ка-чественнйми и предварительными и требуют уточнений, для которых необходимо использование аппарата квантовой механики, термодинамики и статистической физики. [c.188]

Посмотрим теперь, что можно сказать о поведении бо-зевской жидкости при более высоких температурах, когда число возбуждений в ней становится большим. В этом случае уже нельзя пренебречь взаимодействием между возбуждениями, и наши представления о возбуждениях как о газе свободных частиц перестают соответствовать действительности. Тем самым теряют смысл формулы (1.17) для термодинамических величин, вычисленные для газовой модели. Равным образом это относится и к формулам (1. 22) для нормальной плотности. Однако представление о двух типах движения в бозе-жидкости, происходящих с соответ-ствуюшими эффективными плотностями, не связано непосредственно с рассмотренной выше картиной возбужденного состояния, и можно считать, что это представление сохранится для сравнительно высоких температур. То же самое относится к уравнениям гидродинамики, являющимся фактически следствиями только законов сохранения, из которых они могут быть выведены (см. [7]). По мере роста температуры нормальная плотность р будет расти до тех пор, пока она не достигнет значения, равного р. В этой точке в гелии происходит фазовый переход (так называемая А-точка). Ниже точки перехода возможно сверхтекучее движение, [c.27]

Обе этн формулы содержат dfjde,. Но если 7 < ц(0), что, как уже сказано, всегда справедливо для металлов, то df d отлично от нуля только в малой области энергий порядка Т вблизи уровня Ферми ji(0) (см. рис. 2.1). Это доказывает, что описание электронов с помощью газовой модели действительно годится для вычисления теплоемкости. [c.33]

Здесь и в дальнейшем под электронами подразумеваются невзаимодействующие частицы газовой модели. Иногда нам будет удобнее перейти непосредственно к квазнчастицам (одинаковым для газовой модели и истинной электронной жидкости) с энергетическим спектром вкв 111 Это будет специально оговорено. [c.35]

Описанная здесь теория в существенной мере опирается на газовую модель. Она предполагает, во-первых, существование очень простой ферми-поверхности в виде замкнутой сферы, а во-вторых, слабость взаимодействия между электронами. К сожалению, второе допущение является слишком идеализированным в реальных металлах взаимодействие электронов не может считаться слабым. Поэтому данная теория должна рассматриваться всего лишь как некоторое качественное описание эффекта. Нетрудно проверить, что при не слабом взаимодействии электронов ширина пакета Ь не очень велика, а уширение пакета по энергиям, Ае Пур/Ь, может быть сравнимо с Т. Поэтому тонкие эффекты замедления пакетов и их последующего коллапсирования являются, скорее, проявлением идеализированной модели слабого взаимодействия. В реальных металлах картина необратимых процессов может быть не столь уж утонченной. [c.262]

Кинетическая теория такой газовой модели была впервые развита Лоренцем (Я. А, Ьогеп(г, 1905). [c.54]

Книга посвящена вопросам гидродинамики и теплообмена, возникающим ири проектировании и эксплуатации высокотемпературных газоохлаждаемых ядерных реакторов на тепловых и быстрых нейтронах с шаровыми макро- и микротвэлами. Предложена физическая модель течения газового теплоносителя через различные укладки шаровых твэлов и микротвэлов в бесканальной и канальной активных зонах. Анализируется структура шаровых ячеек и связь параметров с объемной пористостью. [c.2]

Из изложенного выше следует отметить необходимость дифференцированного в зависимости от характера псевдоожижения подхода к данным моделям. По мнению Баскакова [49], пакетные модели справедливы для пузырькового и, возможно, турбулентного режимов псевдоожижения. Механизм теплообмена с газовыми пузырями при низкой концентрации частиц, естественно, иной, чем со сплошной фазой слоя. Здесь наиболее приемлемой может быть модель Забродского [20] или Буевича [74], согласно которой частицы получают тепло от газа, выполняя роль стоков тепла в стационарном газовом пограничном слое. Что же касается слоев крупных частиц, то все перечисленные модели, за исключением, возможно, Васана и Алювалья, не отражают сущность процесса. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...