Понятие о системе физических величин

ПОНЯТИЕ О СИСТЕМЕ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН [c.21]

Впервые понятие о системе единиц физических величин было введено Гауссом, который установил методику построения системы, т. е. совокупности основных и производных единиц, служащих для измерений разного рода величин. [c.12]

Впервые понятие о системе единиц физических величин было введено в 1832 г. К. Гауссом применительно к области земного магнетизма. Гаусс показал, что единицу любой физической величины, в том числе и напряженности магнитного поля, можно определить, исходя из трех независимых друг от друга единиц длины, массы и времени. Системы единиц, основанные на единицах длины, массы и времени, были названы абсолютными [1, 2]. [c.85]

Температурой называется физическая величина, характеризующая степень нагретости тела. Понятие о температуре вытекает из следующего утверждения если две системы находятся в тепловом контакте, то в случае неравенства их температур они будут обмениваться теплотой друг с другом, если же их температуры равны, то теплообмена не будет. [c.8]

Поверхностное знакомство с теорией относительности может привести к представлению, что все наши физические понятия теряют реальность, ибо, будучи относительными, они могут по-разному оцениваться в разных системах отсчета без возможности выбора из этих разных суждений. Такое заключение совершенно неправильно, подобно тому как, например, неправильно было бы суждение о нереальности пространственных величин на том основании, что в зависимости от выбора системы декартовых координат (например, направления осей) меняется численное значение координат X, у, г. Относительный характер каждого из этих координатных отрезков не лишает реальности понятия длины как расстояния между двумя точками, ибо длина эта, равная [c.467]

Уравнения между величинами могут выражать физические законы или служить определениями новых величин. Для построения системы единиц и введения понятия о размерностях величин целесообразно рассматривать некоторые величины как основные, не зависящие от других. Тогда остальные можно рассматривать как производные, определяемые через основные. Какие именно величины выбрать за основные — зависит от рассматриваемой области физики и ряда других обстоятельств. Для механики в качестве основных величин обычно выбирают длину, массу и время, иногда длину, силу и время. Этот вопрос детально рассмотрен в специальной литературе [3, 10—13]. [c.41]

В кинематике сплошных сред, наряду с принятыми в кинематике дискретной системы точек понятиями перемещений, скоростей и ускорений, появляется характерное для сплошной среды представление о бесконечно малой деформации среды, определяемой тензором деформаций. Если рассматривается непрерывное движение текучей среды, то основное значение приобретает тензор скоростей деформаций, равный отношению тензора бесконечно малых деформаций к бесконечно малому промежутку времени, в течение которого деформация осуществилась. Как с динамической, так и с термодинамической стороны модель сплошной среды отличается от дискретной системы материальных точек тем, что вместо физических величин, сосредоточенных в отдельных ее точках, приходится иметь-дело с непрерывными распределениями этих величин в пространстве — скалярными, векторными и тензорными полями. Так, распределение массы в сплошной среде определяется заданием в каждой ее точке плотности среды, объемное силовое действие — плотностью распределения объемных сил, а действие поверхностных сил — напряжениями, определяемыми отношением главного вектора поверхностных сил, приложенных к ориентированной в пространстве бесконечно малой площадке, к величине этой площадки. Характеристикой внутреннего напряженного состояния среды в данной точке служит тензор напряжений, знание которого позволяет определять напряжения, приложенные к любой произвольно ориентированной площадке. Перенос тепла или вещества задается соответствующими им векторами потоков. [c.9]

Это описание продолжается в П3.2, посвященном различным вопросам физической интерпретации операторов. Дается понятие оператора полной энергии системы (гамильтониана), вводятся квантовые скобки Пуассона и поясняется оператор дифференцирования по времени. Говорится также и о матричном представлении физических величин. Среди операторов физических величин рассматриваются базовые операторы радиуса-вектора, потенциальной и кинетической энергии, импульса, углового момента, инверсии. [c.458]

Понятие о физической величине — одно из наиболее общих в физике и метрологии. Согласно ГОСТ 16263—70 Государственная система обеспечения единства измерений. Метрология. Термины и определения , под физической величиной понимается свойство, общее в качественном отношении многим физическим объектам (физическим системам, их состояниям и происходящим в них процессам), но в количественном отношении индивидуальное для каждого объекта . Так, все тела обладают массой и температурой, но для каждого из них эти параметры различны. То же самое можно сказать и о других величинах — электрическом токе, вязкости жидкостей или потоке излучения. [c.15]

О содержании гл. 1 говорят достаточно полно следующие высказывания автора Количественный анализ явлений взаимодействия системы с окружающим миром основан на применении следующего общего метода. Каждому воздействию особого рода сопоставляется некоторая физическая величина. Изменение этой величины рассматривается как специфический признак, в котором проявляется воздействие данного рода. Стационарному состоянию системы отвечает неизменяемость всех величин этой категории. Мы будем называть их координатами состояния (или обобщенными координатами). .. По самому содержанию понятий каждому стационарному состоянию системы отвечает определенная совокупность значений координат.. . Каждому воздействию данного рода надо сопоставить, — в качестве количественной меры его интенсивность, — ту физическую величину, которая принимает одинаковые значения для общих взаимно уравновешивающихся воздействий. Мы будем называть эту величину потенциалом. Следовательно, равенство, потенциалов есть условие, необходимое и достаточное для равновесия.. . В наличии разности потенциалов мы видим причину возникновения тех изменений физической обстановки, которая проявляется в возрастании или убывании соответствующей координаты состояния.. . Каждому данному состоянию системы отвечает совокупность вполне определенных значений потенциалов. Состояние системы в свою очередь определяется совокупностью значений обобщенных координат. Мы приходим, таким образом, к следующему важному заключению [c.353]

Модель термодинамической точки. Сразу же отметим, что при формировании понятия термодинамической точки отношение механики и термодинамики принимается в некотором смысле противоположным традиционному. Обычно термодинамические системы рассматриваются состоящими из материальных точек. Точки , о которых идёт речь, ввёл Н.Г. Четаев при формулировке своего принципа [128], наделив их термодинамическими свойствами. Затем В. В. Румянцев, обосновывая принцип Четаева, отметил, что изучается физическая система, которая состоит из совокупности физически малых материальных частиц ( точек ), рассматриваемых как термодинамические системы, для каждой из которых определены механические понятия о положении и движении и физические понятия о внутреннем состоянии, характеризуемые конечным числом величин, задаваемых числами — определяющими параметрами [103]. Для краткости каждую такую физически малую материальную частицу будем называть термодинамической точкой. [c.19]

Далее, понятие о необратимости процессов представляет статистическую закономерность, справедливую для тел и систем конечных размеров. Такие тела и системы состоят из огромного числа молекул и состояние их характеризуется средними значениями ряда физических величин, например температуры, давления и др. [c.107]

Выражение момента силы относительно точки в виде вектора вполне соответствует физической сущности этого понятия, и если силы расположены в различных плоскостях, то моменты сил относительно точки складывают по правилу параллелограмма. Только при рассмотрении системы сил, расположенных в одной плоскости, можно игнорировать направление вектора момента, а учитывать его величину и знак, т. е. определять момент по формулам (14), (15) или (16). В такой системе, когда все силы и центр моментов расположены в одной плоскости, векторы моментов различных сил относительно какой-либо точки О направлены от точки О перпендикулярно к этой плоскости в ту или другую сторону, и в этом случае их складывают алгебраически. [c.59]

Необходимо обратить внимание и на то, что в ряде случаев не делается различия между понятиями физические константы и еще более обобщенным термином универсальные, фундаментальные или мировые константы. Покажем это на ряде примеров. Первым из них является претенциозное название табл. 2. Так же просто трактуется вопрос в [16] ...принято считать, что универсальные, или мировые, фундаментальные — все три термина употребляются обычно как синонимы... В превосходной монографии [17], к сожалению, читаем, что коэффициенты пропорциональности, подобные гравитационной или инерционной постоянным и зависящие от выбора основных единиц (системы измерений.— О. С.) и определяющих соотношений, получили название универсальных или мировых постоянных . Анализ физической литературы показывает, что, по всей видимости, термин универсальные постоянные постепенно выходит из употребления, его можно считать устаревшим. Понятие же мировые постоянные , напротив, еще только входит в моду , но чрезвычайно важно отметить, что ему с самого начала придается иной, значительно более вселенский по своему содержанию физический смысл. Приведем в подтверждение этого цитату С современной точки зрения кажется очень удачным, что первые измерения величины с пришли из астрономии — это дало возможность определить скорость света в вакууме, т.е. действительно мировую постоянную [18]. Более подробно эти вопросы обсуждаются в ч. 3. [c.31]

Чтобы, как мне думается, правильно ответить на этот вопрос, следует принять во внимание следующее. В инженерных расчетах по разным причинам (из-за удобства, упрощения и т. д.) применяются условности, иногда расчетные величины, которые не носят материально-физического содержания и с помощью их нельзя истолковать сущность физического явления (процесса). Такого рода ситуация часто встречается при исследовании динамики механизмов и машин. Так, например, известно, что сила есть мера воздействия одного материального тела на другое и обратно (закон Ньютона действие равно противодействию), поэтому понятие приведенная сила , будучи могучим инструментом расчетной техники, однако, не имеет никакого физического смысла. Аналогичное можно сказать и о силе инерции и силе трения . В кинематике господствует расчетная величина (понятие) — скорость (тела, звена). Если словом сила кратко выражается действие одного материального тела на другое, т. е. взаимодействие материй (их взаимное отношение), то скорость — это типичный продукт отвлеченного человеческого мышления. Это просто один из способов охарактеризовать движение тела во времени в некоторой системе координат, придуманной человеком, под влиянием окружающей этого тела материи (других тел). [c.22]

Работа состоит из шести глав. Первая глава посвящена разбору возможностей, предоставляемых классической механикой для решения названной основной задачи, и критике относящихся сюда работ, основанных на классической механике. Вторая глава посвящена аналогичному рассмотрению в квантовой механике. В третьей главе разбирается вопрос об описании немаксимально полных опытов, в частности об условиях применимости понятия статистического оператора матрицы плотности). В четвертой главе выводятся некоторые ограничения, которые накладываются на возможности измерений, производимых над макроскопическими системами, условием сохранения их заданной макроскопической характеристики. Значительная часть вопросов, затронутых в третьей и четвертой главах, заключается в получении свойств релаксации, Я-теоремы и т. д.— утверждений макроскопических, т. е., казалось бы, не связанных с вопросами о возможностях измерения. Поэтому, чтобы при решении поставленной в работе задачи не казалось странным возникновение этих вопросов, отметим сразу же, что самая суть поставленной задачи заключается в выяснении связи макроскопических утверждений с микромеханикой, а уравнениям последней можно, как известно, придать физический смысл лишь в связи с возможностями измерений. Пятая глава посвящена общим понятиям о релаксации физических систем, об j/У-теореме и о средних во времени значениях физических величин. В шестой главе выясняется связь между существованием релаксации и определенными свойствами гамильтониана системы. [c.16]

Величину Ja- (Bj) назовем элементарной информацией состояния Bj о состоянии At. Она явилась последним звеном при постепенном расчленении общего понятия о взаимной информации систем. Величины J(В) и Ja (В) являются усреднением элементарной информации. Вместе с тем элементарная информация имеет ясный физический смысл. Пусть, для определенности, система В представляет собой систему сигналов (признаков), связанных с состояниями системы А. Тогда, если сигнал В - встречается одинаково часто при наличии состояния А и при любых других состояниях системы Л, т. е. (B/Ai) = Р (В/), то, очевидно, такой сигнал не несет информации о состоянии Л,-. Из формулы (18Л6) в этом случае вытекает /л,. (Bj) = 0. Если априорная вероятность состояния Л равна Р (Л ), а после получения сигнала В она изменилась и стала Р AJB- , то знание состояния Bj дает некоторую информацию относительно Л,- [c.135]

Наиболее распространенной формой предположения о динамическом характере статистических систем является эргоди-ческая гипотеза. Пункты а и б 5 (так я е как и следствия, вытекающие из того факта, что в каждый данный момент после времени релаксации распределение вероятностей различных значений энергии гиббсово) показывают неудовлетворительность этого предположения эргодическая гипотеза не может привести к правильному понятию о релаксации. Она не может дать независимости состояния, наступающего после времени релаксации от начального состояния — независимости, выражаемой существованием формулы для флюктуации е (конечно, требуется независимость лишь по отношению к определенным величинам — тем, по которым произошла релаксация). Основываясь на этой гипотезе, распределению вероятностей, наступающему после времени релаксации, можно придать смысл лишь распределения относительных длительностей соответствующих состояний за огромные, не имеющие физического смысла промежутки времени. Именно поэтому статистические системы должны быть системами размешивающегося типа. [c.35]

Цель, которая должна быть поставлена перед квантовыми теориями, посвященными обоснованию статистики, по существу совпадает с той, которая ставилась в работах, исходивших из классических представлений. Эта цель заключается в том, чтобы дать интерпретацию не только некоторым частным проблемам — эргодичности илп ZT-теоремы, как обычно ставилась задача, но и всей совокупности принципов, лежащих в основании физической статистики. Эти принципы — эргодический характер временных средних, равномерная (относительно начальных состояний и относительно выбора той или иной величины заданной группы величин) сходимость к пределу временных средних, существование релаксации п /f-теорема — были охарактеризованы нами в 1 главы I. До сих пор обычно оставлялись в стороне утверждения о равномерной сходимости и о релаксации (в том смысле, что после некоторого времени — времени релаксации — вероятности состояний должны определяться флюктуационной формулой). Мы будем различать в дальнейшем две части проблемы необратимости проблему монотонного возрастания энтропии, которую будем называть ЛГ-теоремой, и проблему релаксации, имеющую только что определенный смысл. Совокупность указанных принципов лежит в основании как классической, так и квантовых статистик. В квантовых статистиках эти утверждения выражаются лишь на квантовом языке, так же как и понятия состояний системы, вероятностных распределешш, эргодических средних и т. д. [c.135]

Понятие размерности применимо не только к величинам и их единицам, но и к операторам, действующим на физические величины. Например, в системе LMT размерность лапласиана dimA = L-2. Однако не имеет смысла говорить о единицах, в которых якобы могут быть выражены операторы, так как последние не являются величинами. Этот факт лишний раз свидетельствует о недопустимости использования основных единиц или их обозначений в качестве символов размерного базиса. [c.78]

Если применительно к какой-либо экспериментальной операции можно сказать, что для определения степени достижения цели этой операции применима метрологическая методология, такую операцию наверняка можно отнести к традиционным измерениям, и остальные три признака тоже будут для нее характерны. Здесь нужно обратить внимание на следующую особенность операций, осуществляемых в рамках традиционных измерений. Имеется широкая область техники — управление технологическими процессами производства, управление режимом функционирования разнообразных объектов, допусковый контроль пара-,метров изделий — в которой используются почти измерения , то есть все операции, характерные для традиционных измерений, за исключением конечной операции — представления результата измерений в виде числа. В указанных процессах управления и контроля, а возможно, н в каких-либо других процессах информация о свойствах управляемого или контролируемого объекта иногда не отражается на числовую ось, не отражается математическими понятиями в области абстрактного. Размер величины, получаемой на выходе первичного измерительного преобразователя, далее может быть преобразован в другую величину, пригодную для непосредственного воздействия на орган управления (в системах управления) или для непосредственного сравнения с однородной величиной, размер которой соответствует заданным границам поля допуска (в системах допускового контроля). В отличие от измерений подобные операции объединены термином измерительные аналоговые преобразования . Для них характерны все принципиальные особенности традиционных измерений, только за исключением того, что здесь отсутствует результат измерений как число. Конечным результатом измерительного аналогового преобразования является некоторая физическая величина (в том числе, информативный параметр сигнала), размер которой отражает размер (значение) величины, подвергаемой измерительному аналоговому преобразованию. Эта величина аналогична измеряемой величине , н к ней относятся все рассуждения, изложенные в разделе 1.1 применительно к измеряемым величинам. К измерительному аналоговому преобразованию относятся все признаки традиционных измерений, за исключением первого — функции, [c.27]

Тематика первой части Курса, достаточно подробно отраженная в оглавлении, естественным образом распадается на два больших раздела ) макроскопическую термодинамику и статистическую механику равновесных систем. Благодаря тому что на физическом факультете удалось спланировать учебный Ьроцесс так, что часть обязательного материала,переносится на семинарские занятия, которые проводятся по единой системе заданий, то, как правило, первые 7-8 лекций этого курса (осенний семестр включает обычно до 22 лекций) посвящены макроскопической термодинамике (ей же посвящается более трети всех семинарских занятой), а затем уже читается равновесная статистическая механика, представляющая основной материал этого семестра. Автор отказался от возможности объединить оба раздела (тома. — Прим. ред.), растворив материал первого во втором, чтобы не сог здавать иллюзии, что макроскопическая теория имеет характер предварительного введения, формулировки и положения которого в дальнейшем при рассмотрении микроскопической теории будут переосмысливаться, уточняться и т.д. Напротив, в этой части закладываются те основные и общие представления теории, без понимания которых развитие микроскопической теории было бы просто невозможным. К таким понятиям следует отнести в первую очередь понятие термодинамической системы с ее особенностями, понятие равновесного состояния такой системы и его свойств, понятия температуры, энтропии, химического потенциала (т. е. величин, не имеющих аналогов в механике) и т.д., наконец, основные Качала термодйг намики, которые и в микроскопической теории сохраняют свое аксиоматическое значение. Следует отметить, что сама аксиоматика макроскопической термодина- МИКИ за прошедшие полтораста лет настолько обговорена и продумана что ее внутренняя органическая взаимосвязанность (речь идет о квазистатической теории) стала служить примером логического построения теории (после, конечно, теоретической механики). Особо отмечая эту ее особенность, Анри Пуанкаре заметил, что в термодинамике нельзя сделать ни малейшей бреши, не разрушив всего ее здания (Н. Poin are, 1911). [c.7]

Физическое определение световых величин и их единиц. Наряду с существующим понятием светового потока, принятого МОК, начинает получать распространение метод построения системы фотометрич. величин, предложенный проф. С. О. Май-яель. В этом методе в основание понятия светового потока положен физич. смысл в отличие от психофизиологич. оценки светового потока по зрительному впечатлению . Это дает возможность, приняв известной функцию видимости, устранить влияние физиологии и построить обоснование Ф. на точной физич. базе. Функцию относительной видимости, определенную для среднего человеч. глаза, в настоящее время можно считать известной с точностью до 2%. Исходя из этого, система построения фотометрич. величин получается в следующем виде. Монохроматич. поток лучистой энергии длины волны А, к-рый излучается с элементарной площадки ds в элементарном телесном угле dm, причем излучение направлено под углом в к нормали к площадке ds и под углом а к начальной плоскости, проходящей через нормаль, будет равен [c.97]

Прежде чем рассматривать законы, которым подчиняется движение материальной точки (динамика), необходимо научиться описывать ее движение, введя соответствующие понятия и физические величины (кинематика). При описании конкретного движения точки необходимо четко условиться, относительно какой системы отсчета (СО) оно рассматривается. Под системой отсчета в ньютоновской механике понимается тело отсчета - твердое тело, мысленно распространенное на все пространство, точки которого пронумерованы, т,е, на котором введена та или иная система координат. Простейшей системой координат является декартова прямоугольная система координат на теле отсчета выбирается точка О -начало координат и в трех взаимно перпендикулярных направлениях проводятся координатные оси ОхОр.Ог (рис 1), [c.18]

ХОДИТ в хорошо изолированной паровой турбине. В действительности при течении расширяющегося пара в турбине за счет сил трения между его частицами, а также трения пара о ее детали происходит внутреннее выделение тепла. Потенциальная энергия в конце процесса расширения оказывается больше, чем в случае отсутствия трения, и полученная работа соответственно уменьшается. Если внутренним подводом тепла можно пренебречь, то будет происходить так называемый изоэнтропий-н ы й процесс расширения, при котором один из параметров состояния — энтропия л — остается постоянным. Без достаточно глубокого знания термодинамики трудно понять даже физический смысл этой величины. Энтропия характеризует близость замкнутой (изолированной) системы к термодинамическому равновесию. Заметим, что не вполне ясное представление физической сути понятия энтропии нисколько не мешает ее практическому использованию, как, скажем, использованию радиоприемника не мешает незнание его устройства. [c.17]

Подход М. Ю, Бальшина позволяет вскрыть принципиальные закономерности механизма прессования дисперсных систем, однако остаются неясными физические основы некоторых исходных понятий, методы последовательного теоретического вычисления ряда величин, в частности показателя степени Ь. При непрерывном уплотнении этот показатель не должен изменяться скачками и принимать фиксированные значения 1 или 0. В [83] оговаривается возможность сосуществования двух стадий. Вопрос о том, как подходить в этом случае к расчезу результирующего общего состояния системы, остается открытым. [c.56]

Настоящий параграф содержит некоторые замечания, относящиеся к теории Гиббса. В 8 были указаны основные черты той, опирающейся на классическую механику теории, которая осуществляет максимальные возможности, предоставляемые классической механикой. Такая теория основана на утверждении, что статистические системы являются размешивающимися, на внесении в классическую механику вероятностных предположений и на допущении, что начальные области, получающиеся в результате начального опыта, имеют некоторую минимальную величину и достаточно простую форму (допустимые величины и формы определяются из требования монотонности прСГцесса релаксации, гарантирующей, в частности, и свободу от всяких модификаций возражения обратимости). Цель этого параграфа — показать, что теория Гиббса по отношению к рассматриваемому вопросу о механической интеурпре-тации статистики не представляет никаких преимуществ по сравнению с охарактеризованной в 8 теорией, а в некоторых пунктах, отличающих эти теории, предложенная Гиббсом интерпретация статистических понятий не соответствует их физическому смыслу. Замечания этого параграфа прерывают последовательность рассуждений, но должны быть сделаны попутно ввиду важности предложенного Гиббсом метода. [c.42]

Наконец, о модели кварковых мешков. Развивая феноменологическую теорию путем введения упрощенных моделей и не имея определенных надежд точно описать динамику взаимодействия кварков, мы предполагаем, удовлетворяя идее асимптотической свободы, что внутри области, именуемой мешком и имеющей размер адронов (т.е. измеряемой в единицах fm = 10 см), кварки при полном присутствии глюонного газа (т.е. поля взаимодействия кварков) не асимптотически, а вообше свободны. Чтобы эта смесь идеальных ферми- и бозе-газов не разлеталась во все стороны, разрушая идею конфайнмента, стенки мешка создают длвление (точнее, его создает физический вакуум , окружающий мешок), уравновешивающее внутреннее давление идеальной кварк-глюонной плазмы. Так как мешок моделирует адронное состояние, то он заполнен скомпенсированной по цветам смесью и поэтому считается в целом белым. При очень высоких плотностях ядерной материи и температурах мешки могут перекрываться, поэтому кварк-глюонная плазма может находиться в мешках значительно больших размеров, чем 10 см, как это, возможно, было в первые моменты после Большого Взрыва Вселенной (см. том 1, 5, реликтовое излучение) и, может быть, реализуется внутри гигантских квазаров и тяжелых нейтронных звезд. В этих случаях термодинамическое рассмотрение становится более адекватным хотя бы потому, что для больших мешков, содержащих много ядерного материала, начинает реализовываться принцип термодинамической адди-тивиости (мешок же, соответствующий одному нейтрону или протону, на равновесные части не делится), без которого (см. том 1, 4) невозможно введение такого основного термодинамического понятия, как температура системы (а следовательно, и других термодинамических величин, характеризующих равновесное состояние многочастичной системы). [c.242]

В т. п. устанавливается понятие г р у п-п ы явлений как области, в пределах которой обобщение закономерно и плодотворно. Группы выделяются из класса на основе расширенного понимания условий однозначности. Задание условий однозначности для единичного явления заключается в определении частных значений ряда физич. величин, характеризующих особые его признаки. Применительно к группе явлений те же признаки выражаются в виде произведений из соответствующих величин на постоянные численные множители (м н о-жители преобразования), к-рые принимают различные частные значения для отдельных явлений, входящих в состав группы, но сохраняют неизменные значения в пределах каждой данной системы. Умножение совокупности величин на один и тот же численный множитель есть подобное преобразование и X. Следовательно условия однозначности всякого явления получаются из условий однозначности любого другого явления той же группы непосредственно с помощью подобного преобразования всех величин, входящих в их состав. Так, поверхности взаимодействия между системой и окружающей средой во всех явлениях одной и той же группы между собой подобны (геометрическое подобие систем). Физич. константы образуют подобные поля (физическое подобие систем). Векторы всех величин в начальный момент и на границах систем также между собой подобны (подобие начальных и граничных условий). Т. о. условия однозначности для различных явлений одной и той же группы по существу представляют между собой одну и ту же систему условий, данную в различных масштабах (в широком понимании этого слова имеется в виду не только геометрич. масштаб, нотакжемасштаб всех физич. величин скоростей, перепадов давлений, Г-ных градиентов и т. п.). Но условия однозначности в совокупности с основными ур-иями определяют все свойства явления. Поэтому явления одной и той же группы, отвечающие одинаковым ур-иям и подобным между собой условиям однозначности, представляют собой одно и то же явление, данное в различных масштабах, т. е. образуют группу подобных между собой явлений. Этот вывод выражает содержание важнейшей теоремы Т. п. подобие условий однозначности есть достаточное основание для утверждения подобия явлений, определяемых одной. и той же системой уравнений. Группа подобных между собою явлений и есть область обобщения данных опыта. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...