Понятие об энтропии

В газовой динамике и в физике широко используется понятие об энтропии, характеризующей состояние газа. Энтропия может быть представлена в виде дифференциального соотношения [c.134]

Теплота и понятие об энтропии [c.33]

Следует особо подчеркнуть одно важное обстоятельство. Понятие об энтропии введено на основе рассмотрения обратимых циклов. Казалось бы, это лишает нас возможности использовать понятие энтропии при анализе необратимых процессов. Но следует помнить, что энтропия является функцией состояния и, следовательно, изменение ее в каком-либо процессе определяется только исходным и конечным состояниями. [c.81]

Ключ к решению вопроса об установлении этой важной классификации процессов на обратимые и необратимые лежит в применении понятия об энтропии. [c.14]

Понятие об энтропии. Хаос и упорядоченность [c.11]

В нашей книге рассказ ведется не в той последовательности, в которой развивалась наука. Исторически понятие об энтропии было впервые введено немецким теоретиком Р. Клаузиусом в 1865 году именно на основании последней формулы. И лишь позднее Больцману удалось понять ее статистический смысл. [c.127]

Дав определение термодинамической температуры, теперь мы можем воспользоваться первой и второй теоремами об обратимой работе (разд. 10.4 и 10.8) и ввести понятие об энтропии, которая является очень важной и широко используемой характеристикой системы. К сожалению, в классической термодинамике энтропия возникает как весьма абстрактное понятие, и ее фундаментальное происхождение можно удовлетворительно объяснить лишь в рамках статистической термодинамики. Поэтому довольно нелегко понять физический смысл энтропии, однако некоторая практика в ее использовании и применении вскоре позволит если не достичь полного ее понимания, то по крайней мере познакомиться и научиться с ней обращаться. Ниже мы выясним, что к наиболее важным свойствам энтропии, делающим ее непременным рабочим инструментом в инженерном деле, относятся следующие [c.162]

В конце настоящей главы помещены приложения Г и Д. В приложении Г содержится доказательство утверждения, получившего название неравенства Клаузиуса, которое в некоторых книгах играет важную роль при введении понятия об энтропии. В приложении Д имеются дополнительные данные о термодинамических характеристиках чистых веществ и совершенных газов, которые пополняют приложение А к гл. 7. [c.187]

Во многих учебниках введению понятия об энтропии предшествует рассмотрение неравенства Клаузиуса, в то время как мы обошлись без этого неравенства. Здесь же мы обсуждаем неравенство Клаузиуса лишь для того, чтобы читатель знал о его существовании. Вывод этого неравенства основан непосредственно, на представлении о производстве энтропии, связанном с необратимостью. В том виде, как это неравенство выводится во многих учебниках, оно, по существу, является одной из теорем о термодинамической доступности энергии, хотя до сих пор оно таковым не считалось. [c.188]

Карно впервые указал на аналогию между тепловым двигателем и водяной турбиной, где роль разности высот падаюш ей воды играет разность температур, а роль расхода воды — количество гипотетической невесомой жидкости — теплорода , как тогда трактовали теплоту. Хотя на самом деле никакого теплорода не суш ествует и сам Карно впоследствии в записной книжке писал о теплоте как движении частиц, эта аналогия оказалась плодотворной и привела к правильным выводам. Во времена Карно еш е не было понятия об энтропии, но в его рассуждениях роль энтропии играл теплород. Упоминая водяные турбины. Сади Карно опирался на работу о гидравлических двигателях своего отца, Лазара Карно, известного ученого (был министром внутренних дел в правительстве Наполеона I во время ста дней ). [c.51]

Понятие об энтропии. Введем еще один параметр рабочего тела, имеющий большое практическое значение для облегчения решения многих теплотехнических задач, — энтропию. Этот параметр не имеет физического смысла, введен формально на основании математических соображений применительно к идеальному газу. [c.119]

Понятие об энтропии газа [c.46]

Введенное Клаузиусом понятие об энтропии приобретает особый смысл для необратимых процессов. Теплообмен, происходящий при конечной разности температур, неизбежно приводит к росту энтропии системы тел, участвующих в теплообмене. Особенно просто определить изменение энтропии, происходящее при необратимом теплообмене, в том случае, когда температуры обоих тел сохраняют постоянное значение. [c.36]

В нашем выводе мы явно не связывали себя никакими величинами, характеризующими индивидуальные свойства рабочего тела, при помощи которого было осуществлено превращение тепла в работу в цикле Карно. Однако мы пользовались Г -диаграммой, основанной на понятии об энтропии, как о параметре состояния, что было доказано выше лишь для идеального газа. Но можно и строго доказать, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от свойств рабочего тела, принимающего участие в цикле. Следовательно, если бы вместо идеального газа рабочим телом в цикле Карно оказался, например, водяной пар в состояниях, когда он [c.46]

Понятие об энтропии и ее изменение в термодинамических процессах [c.39]

Определение (18) приводит к утверждению, о котором пойдет речь ниже и которое называется третьим законом термодинамики. Сущность закона природы не может, разумеется, отражаться в формальном определении. Однако на первых этапах развития статистической термодинамики физический смысл энтропии оставался неизвестным. В то время автор одной из статей по термодинамике в Британской Энциклопедии писал, например, полезность понятия об энтропии... ограничена тем, что оно не соответствует непосредственно какому-либо поддающемуся измерению физическому свойству, а является просто математической функцией, с помощью которой определяется абсолютная температура . Но мы знаем теперь, какие физические свойства [c.47]

Заканчивая параграф, отметим, что изложенный подход при введении понятия об энтропии сложился сравнительно недавно. Для более подробного изучения этот раздела термодинамики можно порекомендовать только учебные пособия [2] или [3], поскольку в большинстве учебников и пособий это излагается несколько по-другому, на основе подхода, предложенного Р. Клаузиусом. [c.7]

ВВЕДЕНИЕ АБСОЛЮТНОЙ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ШКАЛЫ И ПОНЯТИЯ ОБ ЭНТРОПИИ БЕЗ ПОМОЩИ ЦИКЛА КАРНО [c.78]

Однако предварительно необходимо ввести понятие об еще не упоминавшейся до сих под параметре состояния термодинамической системы— ЭНтропии и об основанной на ней диаграмме. з—Гц [c.40]

В случае процесса б на рис. 7.5 следует обратить внимание на то обстоятельство, что раскрыть содержание сноски относительно потока идеальной жидкости (обратимого) можно лишь после того, как в гл. 9 понятия об обратимости и необратимости получат дальнейшее развитие, а в гл. 12 будет подробнее рассмотрено понятие об энтропии. А пока что следует сделать особое замечание о различии в выражениях для обратимой работы перемещения (в беспотоковых процессах), производимой единицей массы жидкости, и для обратимой полезной работы (в процессах со стационарными потоками), приходящейся на единицу массы жидкости [c.93]

Дальше на основании интеграла Клаузиуса для обратимых циклов вводится понятие об энтропии и ее особешгостях. Энтропию тела, — пишет автор, — очевидно, можно рассматривать как некоторое свойство, присущее телу в данном состоянии, такое же свойство, как внутренняя энергия, объем, давление и температура, которые, как известно, также суть функции состояния тела. Абсолютное значение энтропии данного тела в данном состоянии не может быть определено, но мы можем определить изменение энтропии при переходе тела из одного состояния в другое. . . . И дальше ... величины йи и йз суть полные дифференциалы . Рассмотрением названных тем заканчивается первая часть учебника вторая часть его посвящена воде, водяному пару и паровым. машинам. [c.84]

После этих вопросов рассматривается цикл Карно и приводится постулат Клаузиуса, затем выводится соотношение, называемое интегралом Клаузиуса. Дальше обычным методом вводится понятие об энтропии и устанавливаются ее особенности. После этого говорится о диаграмме Т—. и посредством этой диаграммы доказывается, что термический к. п. д. произвольного обратимого цикла меньше термического к. п. д. цикла Карно, взятого при соответствующих макси-.мальной и минимальной температурах. Метод доказательства этого положения состоит в следующем. Обозначив площадь пВВСт (рис. 4-7) через А и другие площади фигуры через а, /, II, /// и IV, буде.м иметь [c.145]

Здесь загшсано Заканчивая эту главу, не бесполезно указать на особый взгляд на энтропию систем, предложенный и развитый Больцманом и Планком. К этому понятию об энтропии можно подойти, поставив вопрос о вероятности существования данного термодинамического состояния или вопрос о том, какое из мыслимых состояний системы будет наивероятнейшим при данных условиях. Если W будет вероятность данного термического состояния системы, то энтропия системы будет количеством, пропорциональным логарифму этой вероятности, т. е. [c.161]

Учебник Ошуркова был первым учебником по техническо термодинамике, изданным в 20-х годах. В этом кратко.м (П7 страниц), но строго научно изложенном учебнике курс технической термодинамики преподносится очень просто, предельно ясно, но одновременно и конспективно. Все изложение проводится в этом учебнике с удивительной легкостью (что вообще было присуще сочинениям проф. Ошуркова) и доходчивостью. В учебнике излагаются общие свойства газов и их смесей, некоторые данные о горении и теплотворных способностях топлив, первый принцип термодинамики, особенности основных процессов, второй принцип, понятие об энтропии, диаграмма Т—з и изображение в ней процессов, общие свойства насыщенных и перегретых паров, диаграммы Т—5 и I—5 для пара, истечение газов и паров из отверстий, процесс дросселирования, определение расхода пара диафрагмой, падение давления в трубопроводах. [c.230]

После вывода этого уравнения записано Это уравнение, принадлежащее Клапейрону, явилось результатом сопоставления понятия об энтропии и понятия о внутренней энергии, т. е. результато.м сопоставления обоих принципов тер.модинамики. Оно указывает нам, что для всех тел, где имеют место понятия теплоемкостей при постоянном давлении и при постоянном объеме, эти величины связаны между собой и с видом характеристического уравнения. Если мы имеем из опыта эти величины, а также составили характеристическое уравнение, но на проверку оказывается, что уравнение Клапейрона не удовлетворяется, то это значит, что или опытные данные ошибочны, или уравнение (характеристическое) составлено неудовлетворительно, иначе будем противоречить и первому, и второму принципам термодинамики. [c.235]

Затем следуюшим методом устанавливается понятие об энтропии [c.246]

Рассматриваемая глава имеет следующее построение. Сначала говорится об интегрирующем множителе уравнения dQ, затем рассматривается цикл Карно и показывается независимость его тер.ми-ческого к. п. д, от природы рабочего тела. После этого говорится об абсолютной температуре и дается формула термического к. п. д. цикла Карно. Затем обычны.м методом Клаузиуса вводится понятие об энтропии, после чего даются основные дифферецнальные уравнения тепла. [c.251]

Понятие об энтропии Вейник вводит в самом начале курса термодина.мики. Здесь записано Итак, в ходе выполненного анализа установлено, что для каждой степени свободы системы может быть найдена своя пара параметров состояния — координата состояния и соответствующий ей потенциал. В случае механических процессов с помоииио этих параметров состояния непосредственно определяется работа (количество механического воздействия), являющаяся количественной мерой воздействия данного рода, а именно dL = pdv совершенно таким же образом через соответствующие пара.метры состояния системы выражаются все другие количества воздействия... Особый интерес для нас представляют тепловые явления, так как нам предстоит изучить теорию теплового двигателя, т. е. теорию взаимных преобразований теплоты и работы. Для термических взаимодействий количество воздействия записывается совершенно таким же образом, как и для всех других взаимодействий. [c.371]

Изложение материала с использованием только самых элементарных квантовомеханических представлений сразу дает ряд очевидных методологических преимуществ по сравнению с традиционными курсами термодинамики, где центральное понятие об энтропии вводится на базе классических представлений, что неизбежно приводит к известным трудностям при ее строгом определении. И в книге автор со свойственным ему педагогическим мастерством реализует указанные преимущества, отправ- ляясь при изложении материала от рассмотрения необычайно простой статистической модельной системы, состоящей из элементарных магнитов, находящихся во внешнем магнитном поле. Такая модель позволяет быстро и наглядно продемонсгрировать вероятностный смысл термодинамических параметров и конкретно оценить точность вероятностного описания. Поэтому книгу в определенной степени можно рассматривать как новаторскую попытку нового построения курса термодинамики в рамках курса общей физики. [c.7]

Понятие об энтропии активации широко применялось в дискуссиях по кинетике окисления и, как бы не соглашался читатель с Молуин-Хьюз, он принужден ознакомиться с системой обозначений, хотя бы только из-за того, что найдет в таблицах много числовых данных, приведенных в этой системе. [c.786]

Таким обра.зом, второе начало термодинамики и понятие об удельной энтропии как функции состояния непосредственно вытекает из молекулярно-кинетической природы вещества. При таком понимании второе начало термодинамики приобретает статистический характер и лишается той абсолютной категоричности, которая заложена в формулировке постулата Теплота сама собой переходит лишь ОТ- тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой, но [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...