Поток лучистой энергии

Соотношение между скоростями распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Поток лучистой энергии, как известно, определяется произведением скорости потока энергии, которую называем скоростью по лучу v , на плотность энергии поля световой волны w, т. е. [c.250]

Рассмотрим подробнее вопрос об измерении потока лучистой энергии. Эта проблема усложнена тем, что при измерениях в видимой части спектра часто пользуются кроме обычных энергетических величин светотехническими, учитывающими зрительное восприятие света. [c.41]

Рис. 3.1. К определению понятия поток лучистой энергии .

Принимая в качестве приемника световой энергии глаз. Международная осветительная комиссия (МОК) определила световой поток как поток лучистой энергии, оцениваемой по зрительному ощущению. [c.52]

Таким образом, плоскость фронта волны, распространяющейся вдоль есть плоскость ОН и световой вектор направлен по О, а не по Е, как это было для изотропной среды, где между этими направлениями нет различия. Однако и плоскость ЕН, повернутая па угол ф относительно плоскости фронта волны ОН, имеет важное значение, ибо нормаль к ней определяет направление потока лучистой энергии (вектор Умова—Пойнтинга 5 (2.36)), т. е. направление светового луча. Для изотропной среды луч и нормаль к фронту волны совпадают, так как Е и О имеют одинаковые направления. В этом смысле волна в кристалле не является строго поперечной, так как есть отличная от нуля проекция вектора Е на направление N и соответственно проекция вектора В на направление 8. Векторы О н Е совпадают лишь тогда, когда вектор N совпадает с одним из главных направлений кристалла. [c.42]

В теории теплообмена употребляют понятие удельного потока лучистой энергии Е вт м , который равен количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. Там же дается связь между объемной плотностью лучистой энергии и и удельным потоком Е [c.161]

В общем случае каждое тело может излучать, отражать, поглощать II пропускать через себя потоки лучистой энергии, что зависит от природы тела, состояния поверхности, температуры н т. д. [c.217]

Поток лучистой энергии — это количество энергии, излучаемой телом в единицу времени. [c.313]

Поток лучистой энергии, испускаемой с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется интегральной плотностью полусферического излучения или излучательной способностью тела Е. [c.313]

В обратном направлении с элемента dF2 излучается на элемент dF и попадает поток лучистой энергии [c.320]

Последние три слагаемых учитывают возможное взаимное влияние потоков энергии и массы с поверхности каждой секции. Пятое слагаемое показывает, как может измениться 9(,л за счет того, что над секцией нет испарения, т. е. оно относится к секциям 1 и 2. Расчеты по номограммам, полученным для ослабления потока лучистой энергии в паровоздушной среде, показывают [541, что при концентрациях пара, присущих процессам охлаждения, замораживания, выпечки и сушки продуктов, и малых толщинах возмущенного присутствием измерительных элементов слоя среды, изменением я можно пренебречь, так как оно не выходит за погрешности построения самих номограмм. [c.27]

Для расчета используется уравнение (2.20), плотность падающего потока лучистой энергии qn — [c.83]

Пример 13.4 Г28 . Определить поток лучистой энергии Ф цилиндрического объема смеси газов к внутренне черной поверхности (стенки) цилиндра. Поток Ф полностью отводится от стенки путем охлаждения. Стенка холодная и потоком теплоты от нее к тазу можно пренебречь. Размеры цилиндра диаметр 1,22 м, длина 1,22 м. Давление смеси газов = 0,101 А 1Па состав смеси прозрачный (не излучающий) газ при парциальном давлении 0,07(i МПа (0,75 атм) и газ СОа температура смеси газов Tj.--1110 К, [c.301]

Закон Ламберта устанавливает связь между потоком излучения и его направлением. Поток лучистой энергии, распространяющийся в данном направлении (Р, 0) (рис. 33.6), можно представить в форме (33.4), где элементарный телесный угол do) по [c.407]

Итак, при прохождении потока лучистой энергии через вещество возможны следующие типы реакций (табл. 4.2.1). [c.146]

Как и следовало ожидать, при интегрировании (4.4.10) по всевозможным направлениям вектора Q исчезают члены, связанные с рассеянием лучистой энергии. Найдем теперь явное выражение для составляющих вектора плотности потока лучистой энергии qj [c.169]

Нетрудно написать и граничное условие для неизлучающей поверхности, когда полный поток лучистой энергии через стенку равен нулю. Это означает, что выполняется со отношение [c.178]

Рис. 7.10.5. Зависимость безразмерного потока лучистой энергии от длины волны Х

Рис. 7.10.6. Зависимость безразмерного потока лучистой энергии д%, от безразмерной массовой скорости вдува

Пусть температура солнечной ба гарей немного превышает температуру Т окружающей среды, т. е. может считаться равной последней. Если все излучение поглощается рабочим телом батареи, то, учитывая, что согласно уравнению (6.50) плотность потока лучистой энергии Je аТ С, а плотность потока энтропии Js на основании (6.54) равна (4/3) аТ С, причем вследствие полного поглощения вся вносимая излучением энтропия передается окружающей среде, термический КПД [c.575]

В итоге поток лучистой энергии, поглощенный поверхностью II (или отданный поверхностью /), определится из выражения [c.391]

Поток лучистой энергии, поглощенной поверхностью / (или отданной поверхностью //), равен [c.391]

Общий поток лучистой энергии складывается следующим образом [c.182]

Для пространства с крайне разреженной материей температура определяется мощностью пронизывающих его потоков лучистой энергии и принимается равной температуре АЧТ с такой же мощностью излучения. [c.121]

В связи с малой плотностью потока лучистой энергии и его неравномерностью из-за смены дня и ночи, перемен погоды необходимо решать две трудные проблемы 1) концентрации солнечной энергии и 2) ее накопления. [c.108]

Плотность потока лучистой энергии найдем с помощью (6.15) [c.146]

Световые измерения имеют ту особенность, что в них очень большую роль играет непосредственное ощущение. Таким образом, световые измерения, строго говоря, не вполне объективны. Так как при световых измерениях нас интересует только та часть общего потока лучистой энергии, которая непосредственно воздействует на наш глаз, то обычные энергетические характеристики являются уже недостаточными. Действительно, из всей громадной области изученных электромагнитных колебаний лишь узкая полоса видимого спектра с длинами волн от 0,38 до 0,76 мкм является для нас оптически ценной , или, как говорят, обладает достаточной видностью, т.е. может быть воспринята человеческим зрением. [c.291]

Следовате.п.но, измерение потока лучистой энергии всегда требует тщательного анализа условий эксперимента. К сказанному нужно добавить, что большинство приемников радиации селективно, т. е. неодинаково реагирует на излучение различных длин волн. Это также надо учитывать при опытах, проводимых для сравнения потока лучистой энергии в разных участках спектра. Еще большие трудности возникают в том случае, когда измеряют абсолютное значение светового потока или создаваемую им освеп1енность. Для этого необходимо проградуировать используемый приемник радиации, что совсем не просто. [c.43]

Испускатсльнои способностью г, называют спектральную плотность йФ//й/. потока лучистой энергии излучаемого единичной плош,адкой 6S во всех направлениях в интервале длин волн от /. до /. + d/. [c.401]

Второй важной характеристикой тел, участвующих в процессах поглощения и излучения световой энергии, является поглощательная способность. Очевидно, что выбранная площадка 5S может не только излучать световые волны, но и поглощать падающий на нее поток световой энергии dO. Однако, как правило, площадка лл может поглощать лишь часть падающего на нее потока лучистой энергии (обозначим ее (кГ ), так как световые волны могут также отражаться или рассеиваться". С.ледовательно, d D < d4>. [c.402]

Таким образом, плоскость фронта волны, распространяющейся вдоль N, есть плоскость DH. Однако и плоскость ЕН, повернутая на угол а относительно плоскости фронта DH, имеет существенное значение, ибо нормаль к ней определяет направление потока лучистой энергии, несомой волной (вектор Умова — Пойн-тинга S), т. е. направление светового луча. Для изотропной среды луч и нормаль к фронту волны совпадали, ибо Е w D имели одинаковые направления. [c.501]

В отличие от paiiee рассмотренных нро ,ессов теплообме11а, поток лучистой энергии передается как от более нагретого тела к меиее нягрет(/му, т и и наоборот. Конечный результат такого воздействия и будет количество теплоты, переданной излучением. [c.216]

Для решения этой системы примем некоторые упрощения. Информация о влиянии поперечного потока массы / и потока лучистой энергии на а позволяет утверждать, что а, = аак = зк = к (см. гл. 5). Положим также, что температура нижней поверхности под всеми секциями одинакова. Это равнозначно требованию располагать секции тепломассомера на общей температуровыравнивающей подложке с температурой Т (см. рис. 2.1). Наконец, положив искусственным образом 7, = Та = Т, получим упрощенное решение системы (2.6)—(2.8) с учетом того, что [c.29]

Поток лучистой энергии Ф от газа к внутренней поверхности стенки полностью отводится от наружной поверх 10стп стенки тепловой поток от площади А наружной поверхности стенки [c.301]

Кроме плотности энергии важное значение имеет понятие потока лучистой энергии, плотность которого /д равна количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. уМежду объемной плотностью лучистой энергии и / , имеется следующая связь [c.466]

Для подсчета потока лучистой энергии составим схему (рис. 32.4). (На рис. обозначены излучательность Е, коэффициенты поглощения А и отражения R). [c.390]

Поток лучистой энергии от поверхности I к поверхности // равен произведению излучательиости поверхности / на ее площадь, т. е. МуА, - из которого часть а М А поглощается второй поверхностью, а часть отражается обратно на поверхность /. Из этого отра- [c.390]

В окончательном итоге поток лучистой энергии, передашюй поверхностью / к поверхности //, будет равен разности лучистых потоков [c.391]

Проинтегрируем это выражение по всей поверхности полусферы, т. е. в пределах изменения угла ф от О до -т/2 и угла х от О до 2л. В результате интегрирования будет определен поток энергии, излучаемой элементом площади dA во всех направлениях, или, как это принято называть, излучаемой в полупространство. В свою очередь, этот поток лучистой энергии, как известно, равен MdAi. Следовательно, [c.395]

Эксергетический баланс Земли определяется прежде всего его приходной частью. Поток лучистой энергии, поступающей от Солнца, характеризуется высокой эксер-гией, составляющей примерно 0,93 его значения. Следовательно, поступающий на Землю поток эксергии составляет около 0,93-170-10 Вт= 158-10 Вт, из которых 34 % сразу отражается в космос. Таким образом, до поверхности Земли доходит эксергетический поток Е = = 158-10 -0,66= 104-10 Вт. Покидающий Землю поток эксергии относительно мал. С точки зрения земной энергетики его можно не учитывать, так как для нее средняя температура окружающей среды составляет примерно 300 К (использовать в качестве теплоприемника температуру равновесного излучения космоса можно с определенными ограничениями только вне Земли). Таким образом, пропуская всю энергию, получаемую от Солнца, Земля оставляет себе ее эксергию. Величина Е пред- [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...