Некоторые общие понятия

При изучении векторных полей, встречающихся в механике сплошных сред, пользуются некоторыми характерными линиями и поверхностями. Прежде чем перейти к их определению, рассмотрим некоторые общие понятия, относящиеся к любым векторным полям. [c.39]

Для получения уравнений сохранения введем, следу [331, понятия парциальной плотности и объемной доли компонента, а также некоторые общие понятия механики двухфазных реагирующих пористых сред. [c.229]

Вначале рассмотрим некоторые общие понятия. Течение жидкости обычно бывает либо ламинарным (прямолинейным), либо турбулентным. В первом случае скорость флюида всегда имеет одно и то же направление если поток флюида ограничен стенками трубы, вертикальная составляющая скорости отсутствует. При турбулентном течении, хотя флюид и перемещается вдоль трубы, в любой точке существует радиальная составляющая скорости, значение которой сильно колеблется. В обоих случаях возникает пограничный слой флюида, прилегающий к стенке трубы в этом слое турбулентность равна нулю и через него происходит теплопередача за счет теплопроводности. Коэффициент теплопередачи конвекцией h должен тогда зависеть от тех параметров потока флюида, которые воздействуют на этот ламинарный пограничный слой. [c.215]

Работа Майера Органическое движение в его связи с обменом веществ была им написана в 1844 г., а опубликована в 1845 г. Она является очень развитой работой, в которой Майер сначала уточняет некоторые общие понятия и положения, а затем, исходя из закона сохранения и превращения энергии, исследует некоторые физические, химические и физиологические процессы и явления, стремясь дать должное обоснование их. [c.546]

Некоторые общие понятия [c.262]

После рассмотрения некоторых общих понятий, справедливых для любых типов тепловых труб, вернемся вновь к явлению капиллярности. Чтобы полностью убедиться в возможностях иопользования капиллярных структур — фитилей для перекачки теплоносителя в тепловых трубах, необходимо несколько более подробно ознакомиться с этим интересным явлением. [c.38]

При построении различных систем допусков и посадок используются некоторые общие понятия, изложенные ниже. [c.21]

Некоторое особенности асимптотического поведения, которые мы наблюдали в трех приведенных примерах, имеют место для произвольных градиентных потоков. Чтобы описать эти особенности, нам понадобятся некоторые общие понятия топологической динамики. Рассмотрим топологическую динамическую систему с дискретным или непрерывным временем, определенную на фазовом пространстве X. [c.51]

Топологическое давление и топологическая энтропия.. Мы опишем сейчас другой подход к построению ы-гиббсовских мер, который предложил Боуэн [13]. Прежде чем сделать это,., нам необходимо ввести некоторые общие понятия и сформулировать относящиеся к ним результаты, имеющие важное самостоятельное значение для теории динамических систем. [c.147]

Чтобы пояснить некоторые общие понятия и методы инерциального управления, рассмотрим в качестве примера немецкую ракету -2 времен второй мировой войны. [c.671]

Используем понятие функционального пространства , предложенное Гильбертом. Произвольная функция у = f x), удовлетворяющая некоторым общим условиям непрерывности, может быть разложена в бесконечный ряд Фурье в заданном интервале от а до Ь [c.74]

Стремление постичь причины явлений привело к открытию некоторых общих закономерностей, к рождению абстрактных понятий. Оказалось, что мир природы управляется с помощью некоторых законов. Тесня наивные представления о неумолимом и иррациональном роке, стройные законы природы неизбежно занимали место в картине мира, созданной человеком. Это была громадная революция в человеческом сознании, выдвинувшая своих героев, дерзнувших поставить вопросы перед самой природой и попытавшихся получить на них ответы. [c.18]

Система материальных точек. Мы рассмотрели несколько простых примеров механических систем и проиллюстрировали некоторые фундаментальные понятия динамики. Перейдем теперь к общей теории механических систем. [c.35]

Однако научное значение классической динамики, в частности и ньютоновой динамики, не исчерпываются только физическими предсказаниями, которые делаются непосредственно на их основе. Ньютонова динамика состоит из совокупности математических выводов и заключений, полученных подчинением некоторых простых понятий некоторым простым законам. В математическом развитии предмета были развернуты общие схемы (в частности, лагранжев и гамильтонов метод), которые позволяют заменить первоначальные примитивные понятия более общими (такими как пространство конфигураций и фазовое пространство). Оказалось, что эти новые математические понятия могут быть использованы, чтобы представить физические понятия, отличные от тех, рассмотрение которых было источником понятий математических. Таким образом, ньютонова динамика породила новые физические выводы путем приложения внутренне присущих ей математических идей за пределами их исходной области применения. Примерами этого могут быть применение лагранжевых методов к теории электрических контуров и (что еще более удивительно) применение гамильтоновых методов в развитии квантовой механики. [c.14]

То, чем всегда можно было пренебречь при расчете на прочность, может приобрести в вопросах устойчивости существенное значение. Это в первую очередь начальная погибь, вследствие которой форма стержня или оболочки отличается от номинальной, наличие поля остаточных напряжений, неоднородность упругих характеристик материала и некоторые другие факторы. Все эти факторы объединяются общим понятием начальных несовершенств. Они присущи любой конструкции. Вопрос заключается только в том, в какой степени и какие из этих факторов могут помешать нам воспользоваться классической схемой расчета на устойчивость. [c.138]

ОБЩИЕ ПОНЯТИЯ И НЕКОТОРЫЕ МЕТОДЫ ТЕОРИИ ВЫБОРА РЕШЕНИЙ [c.21]

Практический интерес представляет рассмотрение общего обоснования для распространения понятия сосредоточенного параметра демпфирования при облицовке систем с распределенными параметрами. При рассмотрении некоторых общих свойств коле-224 [c.224]

Общие понятия о води ом режиме паровых котлов. В питательной воде, поступающей в котел, независимо от того, каким способом производилось ее умягчение, всегда остается какая-то часть примесей. Поэтому в котел с питательной водой всегда вводится некоторое количество солей. [c.62]

Понятие о парциальных системах позволяет сформулировать некоторые общие качественные выводы о влиянии параметров системы на ее собственные частоты. Один из выводов можно выразить в виде неравенств [c.65]

Законы Кеплера не сразу нашли свое объяснение. Они нашли его в ньютоновском законе всемирного тяготения, хотя Кеплер и имел представление об универсальности силы тяготения. Он жил в эпоху,— пишет Эйнштейн,— 360 когда не было еш е уверенности в существовании некоторой общей закономерности для всех явлений природы. Какой глубокой была у него вера в такую закономерность, если, работая в одиночестве, никем не поддерживаемый и мало понятый, он на протяжении многих десятков лет черпал в ней силы для трудного и кропотливого эмпирического исследования движения планет и математических законов этого движения . [c.360]

В 5 было показано, что предложенная Больцманом схема микроскопической интерпретации статистической физики должна быть дополнена некоторым общим утверждением о динамическом характере статистических систем статистические системы должны быть системами размешивающегося типа. После этого вся основанная на классической механике схема получает полную законченность. Следует лишь еще подчеркнуть, что возникающая таким образом механическая интерпретация статистики должна включать в себя некоторое общее определение макроскопического измерения. Это понятие не было достаточно подчеркнуто в старых работах, может быть, именно из-за отсутствия представления о размешивании. [c.37]

Это заключение может вызвать следуюш ее возражение приведенная выше аргументация доказывает лишь, что необходимая связь между условиями Л и S не устанавливается законами классической механики однако эта связь, не являясь логически и с точки зрения классической механики необходимой, может существовать как закон иной специфической природы. Так и всякий закон природы не является логическим следствием входящих в него понятий, а существует как некоторое общее утверждение специфического характера, не являющееся следствием других законов. Например, закон классической механики, гласящий, что область фазового пространства М через время i для изолированной системы переходит в Mf, не является логическим следствием входящих в него понятий фазового пространства, изолированности и т. д., а существует как утверждение специфической природы, как выражение самого закона классической механики. [c.62]

Начиная изучение механики в общем курсе физики, мы считаем необходимым сделать несколько очень кратких общих замечаний, относящихся к предмету физики и методам физических исследований, а также привести определения некоторых основных понятий. [c.10]

Напомним некоторые основные понятия динамики непрерывной среды. Движение среды, заполняющей некоторый объем, считается заданным, если в любой момент времени I можно определить (т. е. вычислить с любой заданной точностью) поле скоростей частиц среды 1 (дс,/) в любой точке х объема. В ряде случаев это общее определение нуждается в некоторых уточнениях. Границы области, занятой движущейся средой, могут меняться со временем они могут быть неизвестны заранее и должны определяться вместе с полем скоростей по некоторым условиям границы могут появляться в процессе движения, когда, например, внутри среды образуются каверны или возникают ударные волны. [c.9]

В предыдущих разделах рассматривались критические кавитационные области и кавитационные характеристики некоторых типов гидравлического оборудования. Очевидно, невозможно рассмотреть все различные типы гидравлического оборудования, в которых может развиваться кавитация. Однако была сделана попытка подобрать примеры, охватывающие широкий интервал кавитационных условий, и объяснить эти условия с помощью достаточно общих понятий, чтобы эти объяснения оказались полезными для других типов оборудования, имеющего подобные характеристики течения. [c.617]

В настоящей книге, написанной с учетом опыта преподавания аэродинамики в МВТУ им. Баумана, рассматриваются некоторые аспекты аэродинамической теории управления и стабилизации. В гл. I анализируются аэродинамические схемы летательных аппаратов как объектов управления и стабилизации, исследуется влияние назначения и тактико-технических требований на выбор соответствующей схемы аппарата в целом, а также органов управления и стабилизации. Воздействие этих органов проявляется в изменении аэродинамических характеристик летательных аппаратов. В связи с этим рассматриваются общие понятия и определения действующих сил и моментов как в условиях стационарного обтекания, так и при неустановившемся движении. [c.5]

Все тела, не входящие в состав изучаемой термодинамической системы, 0 )ъедиияются общим понятием окружающая среда . Границу между термодинамической системой и окружающей средой часто называют контроль гой поверхность го. Это условное понятие, которое в [гяде случаев может геометрически совпадать с некоторой реальной физической поверхностью. Например, контрольная поверхность для газа [c.15]

Даже такой крупный физик, как А. Г. Столетов, писал в отзыве, подписанном и профессором Слудскигл (оба официальные оппоненты) Диссертация г. УмО Ва Уравнения движения энергии в телах имеет характер чисто спекулятивный... Автор считает необходимым (гл. 1) ввести в теоретическую физику общие понятия о движении энергии,. в настоящее время, когда взгляд на теплоту как движение, окончательно утвердился, выражение тепловой ток стало условным и предполагает дальнейший механический анализ. Это-то условное и не вполне выясненное понятие г. Умов обобщает, применяя его ко всякой вообще физической энергии... Чтобы оправдать себя до некоторой степени, г. Умов указывает на сходство закона сохранения энергии с законом сохранения вещества (стр. 2) Но идея движения энергии этим сходством никак не поясняется и не оправдывается... и т. д. [c.152]

Мы уже многократно рассматривали как примеры для объяснения общих понятий и законов механики те движения, причиной которых считают силу тяжести, рассмотрим эти движения подробнее и вначале разъясним, как измеряется сила тяжести. Для этого нам послужит наблюдение колебаний тяжелого тела, которое способно вращаться вокруг горизонтальной оси. Такое приспособление называют маятником, а именно сложным маятником — в противоположность простому маятнику, о котором мы уже говорили. Допустим, что сила тяжести — постоянная ускоряющая сила. Рассмотрим маятник как твердое тело и пренебрежем влиянием воздуха, движением Земли и трением оси вращения тогда мы сможем очень легко вычислить движение такого маятника. Положение последнего в некоторый момент определено одной переменной выберем в качестве ее угол образованный плоскостью, проходящей через ось вращения и центр тяжести маятника, и вертикальной плоскостью, проходящей через ось вращения. Согласно 5 четвертой лекции, имеем теорему площадей относительно плоскости, перпендикулярной к оси вращения, так как связи точек маятника допускают вращение вокруг нее эта теорема дает дифференциальное уравнение для такого угла. Обозначим величину силы тяжести — g, массу маятника—т, расстояние от его центра тяжести до оси вращения—s, момент инерции маятника относительно этой оси — к, таким образом получим дифференциа ное уравнение [c.69]

Гельмгольц идет еще дальше и рассматривает системы, которые подчинены только тому условию, что не только сумма кинетической и потенциальной энергий, но и каждая из этих энергий в отдельности остается постоянной. Он называет такие системы изокинетическими. Еще более общее понятие образует Клаузиус. Он называет стационарным такое движение, при котором ни одна прямоугольная координата и ни одна из составляющих по координатным осям скорости материальной точки не возрастает неограниченно, как бы долго ни продолжалось движение. Я предпочитаю называть такое движение конечным . Предположим теперь, что движение не является периодическим в том сл1ысле, что по истечении конечного промежутка времени все материальные точки возвращаются одновременно в точности к прежнему положению с прежней по величине и направлению скоростью и затем снова начинают точно такое движение однако предположим, что движение подчиняется такому закону, что если взять средние значения за некоторый промежуток времени живой силы, составляющей скорости или одной из прямоугольных координат какой-либо точки или всей силовой функции Унт. д., и заставить промежуток времени, для которого вычислено соответствующее среднее, неограниченно возрастать, не варьируя движения, то каждое из этих средних значений будет стремиться к определенному пределу. Такое движение мы будем называть измеримым. [c.471]

Некоторые общие положения. Основным понятием механики хрупкого разрушения является трещина, начальное образование которой не рассматривается. Изучается лишь вопрос равновесия и распространения, трещины от тонкой начальной. Принципиаль- [c.574]

Для того чтобы можно было сделать обобщения в рамках частной теории классификация по признаку теплообменных процессов, естественно, является недостаточной. Должны быть введены дополнительные классификационные признаки, выделяющие из общего понятия печь , печь конкретного технологического назначения. Если для принципа классификации по признаку геплообменных процессов можно провести аналогию с дифференциальными уравнениями, характеризующими, как известно, принадлежность данного явления к тому или иному классу явлений, го дополнительные признаки можно рассматривать как некоторого рода краевые условия . [c.14]

Развитие Л1еханики в странах ислама, как и развитие математики, началось с перевода и комментирования сочинений античных авторов Аристотеля, Герона и в дальнейшем шло по тем же основным направлениям, как и в античной механике. Это обусловлено не только силой традиции, в некоторых культурных зонах Востока почти непрерывной, но и примерно одинаковым характером и уровнем развития техники. Целый цикл работ, посвященных общим понятиям механики (главным образом сущности движения), ведет начало от перевода и комментирования Аристотеля. Эти вопросы затрагиваются в той или иной степени и в трактатах, посвященных частным вопросам механики. [c.44]

Величину Ja- (Bj) назовем элементарной информацией состояния Bj о состоянии At. Она явилась последним звеном при постепенном расчленении общего понятия о взаимной информации систем. Величины J(В) и Ja (В) являются усреднением элементарной информации. Вместе с тем элементарная информация имеет ясный физический смысл. Пусть, для определенности, система В представляет собой систему сигналов (признаков), связанных с состояниями системы А. Тогда, если сигнал В - встречается одинаково часто при наличии состояния А и при любых других состояниях системы Л, т. е. (B/Ai) = Р (В/), то, очевидно, такой сигнал не несет информации о состоянии Л,-. Из формулы (18Л6) в этом случае вытекает /л,. (Bj) = 0. Если априорная вероятность состояния Л равна Р (Л ), а после получения сигнала В она изменилась и стала Р AJB- , то знание состояния Bj дает некоторую информацию относительно Л,- [c.135]

Содержание книги по существу ограничивается выводом макроскопических свойств системы жидкость — частицы из некоторых основных принципов. Общие понятия математики и гидродинамики подробно не обсуждаются, а раз7>ясняются лишь в той степени, в какой это требуется для дальнейшего изложения. Приводимый в книге экспериментальный материал содержит лишь важнейшие опытные данные, цель которых—продемонстрировать применимость теоретических результатов к реальным физическим системам. После нескольких вводных глав излагаемый материал сгруппирован в соответствии с классом соответствующей краевой задачи (аналогичным принципом построения книги пользовался Озеен в своей классической Гидродинамике ). Начиная с движения одиночной частицы в неограниченной среде здесь последовательно рассматриваются задачи о движении нескольких взаимодействующих частиц, о движении частиц при наличии ограничивающих стенок и, наконец, о движении частиц при наличии обоих упомянутых факторов. [c.9]

Разительный контраст между закладываемыми свойствами под-элементов (идеальная пластичность, теория течения) и широким спектром отражаемых эффектов убедительно свидетельствует о действительно важной, определяющей роли, играемой микропласти-ческими деформациями и связанными с ними микронапряжениями в наблЕодаемых эффектах, которые можно объединить общим понятием деформационной анизотропии. Представляется поэтому убедительным, что указанные деформации и напряжения играют роль носителей памяти материала к предыстории его деформирования. Выявление активной роли микронеоднородности заставляет по-новому взглянуть на многие проблемы механики деформируемой среды. Условность границы между упругим и неупругим поведением материала становится совершенно очевидной находят объяснение зависимость между допуском на неупругую деформацию и формой и размерами поверхности текучести, некоторые аномальности (невыпук-лость, отклонение от ассоциированного закона течения), на первый взгляд противоречащие постулату Друккера, и т. п. [c.140]

Подход М. Ю, Бальшина позволяет вскрыть принципиальные закономерности механизма прессования дисперсных систем, однако остаются неясными физические основы некоторых исходных понятий, методы последовательного теоретического вычисления ряда величин, в частности показателя степени Ь. При непрерывном уплотнении этот показатель не должен изменяться скачками и принимать фиксированные значения 1 или 0. В [83] оговаривается возможность сосуществования двух стадий. Вопрос о том, как подходить в этом случае к расчезу результирующего общего состояния системы, остается открытым. [c.56]

Ряд терминов может быть отнесен к различным подразделам. Однаю, как правило, эти терминь упомянуты один раз там, где, по мнению автора, их легче всего отыскать. Наприм Ступица, Обод отнесены к подразделу Геометрические элементы детал , хотя в некоторых случаях их можно считать отдельными деталями. В под-разделы Общие понятая , Детали общего назначения и т. п. вошли наряду с действительно общими понятиями также и те, кдторые не удалось отнести к той или ин(Л группе, характеризующейся специфичными адтвя нами. [c.423]

При распространении электромагнитного излучения в периодических средах возникает много интересных и потенциально полезных явлений. К ним относятся дифракция рентгеновского излучения в кристаллах, дифракция света на периодических изменениях механических напряжений, возникающих при прохождении звуковой волны, и запрещенная зона для света в слоистых периодических средах. Эти явления используются во многих оптических устройствах, таких, как дифракционные решетки, голограммы, лазеры на свободных электронах, лазеры с распределенной обратной связью, лазеры с распределенным брэгговским отражением, брэгговские отражатели с высокой отражательной способностью, акустооптические фильтры, светофильтры Шольца и т. д. В данной главе мы рассмотрим некоторые общие свойства электромагнитного излучения в периодических средах и общую теорию его распространения в слоистой периодической среде. Эта теория имеет весьма близкую формальную аналогию с квантовой теорией электронов в кристаллах и поэтому позволяет использовать понятия блоховских волн, запрещенных зон, затухающих и поверхностных волн. Наконец, мы обсудим применение этой теории для решения ряда хорошо известных задач, таких, как расчет коэффициента отражения от брэгговского зеркала, коэффициентов пропускания фильтра Шольца и оптических поверхностных волн. Кроме того, мы обсудим двойное лучепреломление за счет формы и его применение в дихроичных поляризаторах. Периодические структуры играют также важную роль в интегральной оптике, рассмотрение которой мы отложим до гл. 11. [c.169]

В механике жидкости и газа, напротив, был получен ряд важных общих результатов. Так, было введено четкое понятие давления в идеальной жидкости (И. Бернулли, Л. Эйлер), разработаны некоторые общие положения гидравлики идеальной жидкости, в том числе получены уравнение Бернулли (Д. и И. Бернулли, Л. Эйлер) и теорема Борда. Наконец, благодаря главным образом трудам JI. Эйлера были заложены основы гидродинамики идеальной (капельной и сжимаемой) жидкости. Замечательно, что уравнения гидродинамики были построены Эйлером при помощи вполне современного континуального подхода. Тут к его результатам трудно что-либо добавить ив 47 наши дни (конечно, если не касаться термодинамической стороны вопроса). Однако блестящая по стройности построения общая гидродинамика идеальной жидкости оказалась в XVIII в. лигпенной каких-либо приложений, если не считать акустики, опиравшейся в то время на представления И, Ньютона, эквивалентные предположению об изотермичности процесса распространения звука. Опередивйхие более чем на век требования времени, континуальные представления Эйлера в гидродинамике идеальной жидкости нуждались лишь, казалось бы, в небольшом обобщении — последовательном введении касательных напряжений,— для того чтобы обеспечить построение основ всей классической механики сплошной среды. Но, по-видимому, именно опережение Эйлером своей эпохи и практических запросов того времени повлекло за собой то, что толчок к дальнейшему развитию механики сплошной среды дали только через три четверти века феноменологические исследования, основанные на молекулярных представлениях. Чисто континуальный подход, основанный на идеях Эйлера и Коши, был последовательно развит англ [йской школой в 40-х годах и завоевал полное признание только в последней трети XIX в. [c.47]

Работа состоит из шести глав. Первая глава посвящена разбору возможностей, предоставляемых классической механикой для решения названной основной задачи, и критике относящихся сюда работ, основанных на классической механике. Вторая глава посвящена аналогичному рассмотрению в квантовой механике. В третьей главе разбирается вопрос об описании немаксимально полных опытов, в частности об условиях применимости понятия статистического оператора матрицы плотности). В четвертой главе выводятся некоторые ограничения, которые накладываются на возможности измерений, производимых над макроскопическими системами, условием сохранения их заданной макроскопической характеристики. Значительная часть вопросов, затронутых в третьей и четвертой главах, заключается в получении свойств релаксации, Я-теоремы и т. д.— утверждений макроскопических, т. е., казалось бы, не связанных с вопросами о возможностях измерения. Поэтому, чтобы при решении поставленной в работе задачи не казалось странным возникновение этих вопросов, отметим сразу же, что самая суть поставленной задачи заключается в выяснении связи макроскопических утверждений с микромеханикой, а уравнениям последней можно, как известно, придать физический смысл лишь в связи с возможностями измерений. Пятая глава посвящена общим понятиям о релаксации физических систем, об j/У-теореме и о средних во времени значениях физических величин. В шестой главе выясняется связь между существованием релаксации и определенными свойствами гамильтониана системы. [c.16]

В 2 и 4 говорилось о тех вероятностных предположениях, которые необходимо сделать, если основывать физическую статистику на представлениях классической механики. Эти предположения были сделаны Больцманом. В настоящем параграфе речь будет итти о необходимости дополнить схему Больцмана некоторым общим утверждением, относящимся ко всем системам, которые подчиняются физической статистике. Это утверждение заключается в следующем все системы, подчиняющиеся общим законам физической статистики, являются системами размешивающегося типа. Об этом условии еще много будет говориться (гл. V и VI). Пока приведем здесь не претендующее на полную точность определение введенного понятия и краткое доказательство сделанного сейчас утверждения. [c.25]

Более точное исследование движении однородной жидкости без трения. Потенциальное течение. До сих пор мы удовлетворялись в большинстве случаев определением только средних значений скорости течения жидкости. Между тем целью математической гидродинамики является определение скорости течения в каждой точке пространства, именно так, как об этом было сказано в 2. Для однородной жидкости, лишенной трения, в этом направлении достигнуты довольно большие успехи, однако с помощью сложных математических методов, знания которых мы не можем предполагать у читателя настоящей книги. Поэтому мы ограничимся здесь только некоторыми общими рассуждениями о свойствах движения однородной жидкости без трения и некоторыми простыми примерами. Прежде всего мы остановимся на теореме В. Томсона [W. Thomson (Lord Kelvin)], доказательство которой отложим до конца параграфа. Предварительно введем и объясним некоторые понятия. [c.82]

Применение метода абстракции н обобщение результатов многовекового опыта, непосредственных наблюдений и производственной деятельности людей позволили установить некоторые общие простые положения или законы, которые служат фундаментом для всего стройного здания классической механики. Эти основные законы играют в классической. лгеханике роль постулатов или аксиом, т. е. простейших положений, которые являются исходными предпосылками для всех ее дальнейших выводов. Ньютон, излагая эти основные законы классической механики, называет их аксиомами движения. Пз этпх аксиом при помощи строгих математических рассуждений и вычислений вытекают все дальнейшие выводы и результаты классической механики таким образом, в теоретической механике находит широкое применение метод математической дедукции. Приступая к изучению теоретической механики, необходимо иметь в виду, что, поско.льку эта наука рассматривает но преимуществу количественные отношения, математический анализ играет в ней очень важную роль. Однако никогда не следует забывать, что аксиоматика теоретической механики, так же как и все ее основные понятия, имеет опытное происхождение. [c.15]

Некоторые исследователи (Д. Сефериан, Г. Гранжон, А. А. Алов, А. Я. Бродский) подразделяют общее понятие о свариваемости металла, различая свариваемость оперативную, конструкционную, металлургическую, тепловую, технологическую, эксплуатационную, принципиальную и т. д. Однако такая классификация не имеет достаточного научного обоснования и весьма субъективна. Кроме того, она не вызывается практической необходимостью, поскольку, оценивая пригодность металла к сварке, приходится учитывать весь комплекс показателей, характеризующих его свариваемость. [c.9]

Наиболее тщательно отработанная часть учебника Окатова Общие начала содержит 89 страниц и разбита на 29 параграфов. В первых трех параграфах, представляющих собой как бы введение в курс термодинамики, излагаются следующие темы представление о строении тел и о теплоте как движении выражение величины упругости газа на основании гипотезы о столкновении молекул понятие о температуре . В этих параграфах приводится молекулярнокинетическая, теория вещества и на ее основе устанавливаются некоторые термодинамические понятия, в том числе понятия об абсолютной температуре и абсолютном нуле. В 2 выводится основная формула молекулярно-кинетической теории газа. В 3, посвященном температуре газа, записано живая сила поступательного движения молекул соверщенного газа пропорциональна его абсолютной температуре . [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...