Область фазовая

На диаграмме М1)жно различить три области фазового состояния. При температуре выше линии называемой линией ликвидус [c.89]

Рассмотрим более подробно без соблюдения масштабов фазовую ру-диа-грамму вещества, в которой области фазового равновесия изображаются площадями. Такая диаграмма изображена на рис. 11-3. На диаграмме площадь / представляет собой твердую фазу, площадь II изображает двухфазную систему, состоящую из жидкой и твердой фаз, площадь III представляет собой жидкую фазу, площадь IV — область жидкой и газообразной фаз, площадь V — область газообразного состояния тела, а площадь VI — область твердой и газообразной фаз. [c.177]

Так или иначе, из-за наличия полиморфных модификаций области фазовой диаграммы между осью ординат и линией ОАВ на рис.6.4а и между осью ординат и линией 01 на рис.6.4б не являются, вообще говоря, однородными. Они в свою очередь разбиваются на участки, соответствующие различным кристаллическим модификациям. [c.127]

Проведем из каждой точки Л области фазовую траекторию и отметим на каждой из этих траекторий точку fi,, соответст- [c.300]

Проинтегрируем теперь уравнения (4.8) в области // фазового пространства Ф и запишем найденное решение в виде [c.77]

Исследование спектров молекулярного рассеяния представляет собой мощный и довольно универсальный инструмент изучения различных характеристик и свойств веществ в различных агрегатных состояниях при различных внешних условиях. Измерение положения дискретных компонент Мандельштама — Бриллюэна дает возможность составить себе ясную картину поведения упругих постоянных для различных кристаллографических направлений в твердом теле, в том числе в области фазового перехода, что представляет особенно большой интерес. [c.597]

Измерение полуширин компонент Мандельштама — Бриллюэна дает сведения о поглощении гиперзвука, что эффективно при исследовании жидкостей и растворов, включая и область фазовых превращений. Новая спектроскопическая техника позволяет не только определить полуширину этих линий, но и, пользуясь формулами (161.4) и выражением для ба конц, найти коэффициенты температуропроводности и взаимной диффузии растворов, а также проследить их температурную кинетику и установить закон, по которому эти величины стремятся к нулю при приближении к критической точке жидкость—-пар и критической точке расслаивания растворов. [c.597]

Область фазовой плоскости II, расположенная выше и ниже сепаратрисы, соответствует круговращению маятника. Фазовые траектории в ней определяются уравнением (27) при X > 1. Максимумы I ф , равные 2 V(g//) X, расположены над центрами а минимумы I ф I = 2 — 1) — над седлообразными точ- [c.495]

Результаты исследований уравнений состояния для системы твердых дисков как методом Монте-Карло, так и методом молекулярной динамики хорошо согласуются между собой, включая и область фазового перехода. Разброс точек обусловлен различными факторами, к которым можно отнести ошибки, связанные со статистическим разбросом ( о(Ы )), эргодичностью, эффектом, возникающим в результате подавления флуктуаций импульса в методе молекулярной динамики, и т. п. [c.199]

В результате расчетов было найдено, что вплоть до области фазового перехода коллективная энтропия пропорциональна плотности и слабо зависит от размеров системы. Поэтому при учете в ячеечной модели коллективной энтропии следует добавлять член,, пропорциональный плотности. [c.202]

Перейдем к рассмотрению доказательства принципа детального равновесия. Введем плотность условной вероятности в фазовом пространстве P( qP , pP qi], Pi), i). Величина P есть плотность вероятности нахождения системы в области фазового пространства с центром qi , р, в момент времени t, если сначала она находилась в точке qp , рр . Значения координат и импульсов частиц в момент времени t, qi , pi получаются на основе решения уравнений Гамильтона [77, 123] [c.182]

Интегрирование в (7.159) проводится по областям фазового пространства, отвечающим значениям переменной у, лежащим в интервалах у, у- -Ау при / = 0 и у, у + Ау — в момент времени t. Очевидно, практическое применение соотношений (7.159) для расчета функции f невозможно, хотя бы в силу необходимости для этого нахождения решений уравнений Гамильтона (7.155) для макроскопической системы. В дальнейших рассуждениях используются лишь наиболее общие свойства функции /, не требующие знания ее явного вида. [c.183]

Важные последствия имеет непрерывное изменение термодинамического потенциала в области фазового перехода I рода. Кривые функций 1л(Т) и ii2(T) не имеют в окрестности точки этого перехода каких-либо особенностей, и на них с обеих сторон этой точки имеются минимумы термодинамического потенциала. С этой особенностью поведения термодинамического потенциала связана принципиальная возможность перегрева или переохлаждения фаз, наблюдающегося при определенных условиях в случае фазового перехода I рода. [c.256]

К этим двум основным элементам фазового портрета консервативной системы следует добавить еще фазовые траектории, пограничные между областями фазовой плоскости, соответствующими движениям различного характера. Эти линии (например, линия С на рис. 1.3) носят название разделительных линий или сепаратрис. Их расположение очень наглядно показывает области возможных движений разного типа и те значения фазовых координат х и [c.21]

Эффективные ТФХ продуктов в области фазовых превращений [c.147]

Вместе с тем, вклад этой теплоты, как видно из рис. 6.6—6.8, 6.11., весьма существен и может превышать собственную теплоемкость продукта на порядок. При проведении технологического процесса небезразлично, в какой мере тепловые процессы связаны с массообменными, чаще всего именно массообмен определяет режимные параметры. Например, при изготовлении сливочного масла тепловые и механические процессы направлены на наиболее скорое и полное затвердевание фракций молочного жира. В связи с этим необходимо эффективную теплоемкость в области фазовых превращений с рассматривать как сумму собственно теплоемкости продукта Сс и теплоемкости за счет фазовых превращений Сф [c.147]

Физические свойства вещества в области фазового перехода первого рода испытывают характерную аномалию. На рис. 3.25 изображена экспериментальная зависимость теплоемкости от температуры для кристаллического натрия в области точки плавления, а на рис. 3.26 — теплоемкость Ср кристаллического кобальта в области структурного фазового перехода первого рода, когда гексагональная плотноупакованная решетка перестраивается в объемно-центрированную кубическую решетку. Возрастание теплоемкости Ср при подходе к точке плавления связано с увеличением концентрации точечных дефектов (вакансий по Шоттки) вследствие повышения температуры. [c.237]

Экспериментальные данные показывают, что в реальном кристалле изменение теплоемкости в области фазовых переходов связано с влиянием дефектов кристаллической решетки. Наибольшее влияние оказывают термодинамически точечные равновесные дефекты, т. е. вакансии и межузельные атомы, так как они проявляются во всех условиях и притом наиболее значительно. Энергия образования межузельных атомов больше энергии образования вакансий. Поэтому главное значение имеют вакансии. Возрастание теплоемкости кристалла с приближением к точке перехода обусловлено изменением его параметра порядка. Изменение параметра порядка кристалла означает вместе с тем изменение концентрации вакансий, например, при температурах, меньших температуры перехода Т, концентрации вакансий с повышением температуры увеличиваются, а параметр порядка уменьшается, достигая нулевого значения в точке перехода. Изменение параметра порядка происходит скачкообразно при фазовых переходах первого рода и непрерывно при переходах второго рода. [c.238]

Рис. 3.28. Теплоемкость гелия в области фазового перехода второго рода

Рассмотрим зависимость свойств вещества от параметров состояния (т. е. температуры и давления) в области фазовых переходов второго рода. В точке перехода теплоемкость Ср и восприимчивость обращаются в бесконечность, а параметр порядка г] — в нуль. Этим условиям можно удовлетворить, если представить теплоемкость, восприимчивость и параметр порядка в виде степенных функций от разности температур Т — Т (при заданном давлении р) [c.250]

В области фазовых переходов второго рода число таких независимых констант равно двум. Поэтому все фазовые переходы второго рода должны протекать у всех веществ идентичным образом, т. е. законы поведения вещества при фазовых переходах второго рода имеют универсальный характер. Частным выражением этого правила является одинаковость значений критических показателей для всех переходов второго рода (с каким бы веществом они не происходили). По этой же причине флуктуационная область называется областью подобия. Размер области подобия, т. е. температурный интервал Т — [c.253]

Рассмотрим результаты экспериментальных исследований фазовых переходов второго рода. На рис. 3.29, 3.30 представлены экспериментальные данные теплоемкости Ср некоторых ферромагнетиков (Со, Fe) Б области точки Кюри. Для того чтобы зафиксировать значение теплоемкости в непосредственной близости к точке перехода внутри узкой флуктуационной области, необходимо проводить измерения с очень малым температурным шагом. Во многих случаях это условие очень трудно выполнить. Поэтому результаты измерений являются достоверными только на некотором удалении (доли градуса) от точки перехода. При анализе экспериментальных данных обращают на себя внимание два обстоятельства. Во-первых, скачки теплоемкости не выражены резко, поэтому изменение Ср имеет квазинепрерывный характер при прохождении точки фазового превращения. Во-вторых, обнаруживается сходство кривых, выражающих температурную зависимость Ср при фазовых переходах второго и первого рода (во всяком случае для области перехода от низкотемпературной к высокотемпературной фазе.) Это сходство особенно наглядно проявляется, если рассматривать не самую величину теплоемкости, а ее прирост в области фазового пс-ре.хода. В полулогарифмических координатах In Т Аср, [/Т экспериментально определенные точки в области фазовых переходов как второго, так и первого рода при Т Т образуют прямую линию. Причем тангенс угла наклона этой прямой практически равен —Elk, где Е — энергия образования вакансий. Таким образом, в реальном кристалле [c.256]

По рис. 4.1 и формуле (4.10) видно, что с понижением температуры второй вириальный коэффициент возрастает по модулю, следовательно, свойства реального газа даже при умеренных плотностях все более отклоняются от свойств идеального. Кривая Бойля при низких температурах отклоняется в область пониженных давлений. Минимумы на изотермах становятся все более явно выраженными. Причиной всех этих изменений является приближение к области фазовых превращений. [c.105]

Пример 4.1. Пользуясь таблицами термодинамических свойств воды и водяного пара, представить зависимость химического потенциала Н2О в области фазового перехода при давлении рн 1,4 МПа (14 кгс/см ) от температуры. [c.129]

Мартенситные стали получили название по аналогии с мар-тенситной фазой углеродистых сталей. Мартенсит образуется при фазовом превращении сдвигового типа, происходящем при быстром охлаждении стали (закалке) из аустенитной области фазовой диаграммы, для которой характерна гранецентрированная кубическая структура. Мартенсит определяет твердость закаленных углеродистых сталей и мартенситных нержавеющих сталей. Нержавеющие стали этого класса имеют объемно-центрированную кубическую структуру они магнитны. Типичное применение — инструменты (в том числе и рёжущие), лопатки паровых турбин. [c.296]

В классической картине, в которой микросостояния могут меняться непрерывно, их число, Д , в пределах какой-то области фазовой плоскости естественно определить как величину, пропорциональную площади этой области. Пло1цадь эллипса с полуосями х , [c.151]

Порядок инварианта определяется размерностью множества, по которому производится интегрирование. Инвариант Пуанкаре— Картана и универсальный инвариант Пуанкаре являются инвариантами первого порядка, так как интегрирование в этих инвариантах производится по одномерному множеству (по контуру). Инвариант фазовый объем является инвариантом 2и-го порядка, так как интегрирование производится по 2/ьмерной области — фазовому объему. [c.305]

Наибольшие трудности в таком исследовании представляют глобальные вопросы. Локальные исследования ге-сравиимо более просты. В связи с этим можно видеть основное направление качественной теории в том, чтобы, опираясь на локальные исследования, шаг за шагом расширить исследуемые области фазового пространства и пространства параметров. [c.237]

Доказательство. Утверждение справедливо, так как при асимптотической устойчивости объем области фазового пространства в окрестности притяжения соответствующей фазовой кривой до.ажен уменьшаться, что невозможно.О [c.670]

Дифференциация энергии приводит к интересному эффекту - формы и энергии физической субстанции Moryi сосуществовать во всей области фазового пространства мерностей De(2 3), [c.59]

В некоторой области фазового пространства г/ , q ,. .., q , р, Р2,. .., Рп рассмотрим обратимую, дважды непрерывно дифференцируемую замену перемеипых q, р Q, Р, содержащую время t в качестве параметра [c.285]

Диаграмма Далитца—область фазового пространства трех частиц, остающаяся после факторизации его по области изменения углов Эйлера. [c.267]

Основываясь на том, что область фазового пространства ансамбля неравновесных систем, оставаясь по теореме Лиувилля неизменной по величине, существенно изменяет свою форму, растягиваясь постепенно в тонкую длинную нить, равномерно (в среднем) заполняющую все доступное пространство в тонком энергетическом слое .E (рис. 14), Гиббс ввел вместо истинной фазовой плотности р(р, р, /) усредненную крупноструктурную фазовую плотность [c.124]

В зависимости от знака / (у) вся фазовая плоскость делится на следующие области / — инкрементная область, в которой вложение колебательной энергии превосходит потери // — декре-ментные области, в которых потери превосходят вложения энергии (см. рис. 5.15). В инкрементной области расстояние фазовой траектории от начала координат увеличивается, т. е. увеличивается энергия колебаний, в декре-ментной области фазовые траектории приближаются к началу координат, что соответствует [c.199]

Ударные волны, вызывающие фазовые переходы, обычно относятся к слабым с незначительными изменениями энтропии. Поэтому адиабата разгрузки обычно близка по своему виду к ударной адиабате. Наличие участка в области фазового перехода, на котором выполняется неравенство д р/д ) <0, приводит к образованию ударной волны разрежения. Эволюция распределения давления в волне разрежения качественно показана на рис. 1.10. PeaJ[ьнo водны разгрузки возникают в среде при выходе ударной волны на- свободную поверхность образца. [c.41]

Преимущества тепломассометрических методов для исследования фазовых превращений проиллюстрируем на примере молочного жира. Измеряя теплоемкость жира за счет фазовых превращений Сф, можно получить важную для правильного проведения процесса маслоизготовлення характеристику — содержание твердой фазы в жире х = = тг1т, где т — масса смеси твердого и жидкого жира. Величину X определяют косвенно калориметрическим либо дилатометрическим методами, поскольку непосредственное разделение фаз — процесс длительный и для контроля производства непригодный. Оба метода предусматривают экстраполяцию в область фазовых превращений зависимостей I t) либо V ( ) твердого и жидкого жира. Поскольку обе эти зависимости нелинейны, а экстраполирования — линейны, погрешность определения х обоими методами составляет 13...25 %. [c.148]

На рис. 6.15 показаны зависимости х t) для молочного жира с йодным числом 37, а также I (I) в допущении I = 0 (—25 °С), т. е. 1 — X — диaгpaммa в области фазовых превращений, по которой можно определить долю затвер- [c.149]

Для расчета теплопроводности в области фазовых превращений пригодна модель бинарной смеси Филиппова [31]. Температуропроводность а и теплоусвояемость Ь для этой области [c.150]

Возрастание теплоемкости при подходе к точке фазового перехода кристалл—кристалл обусловлено отклонением реальной структуры кристалла от идеальной кристаллической решетки. Обозначим разность значений Ср на экспериментальной кривой в области фазового перехода и на прямой линии, описывающей изменение с-р на удалении от точки перехода и проэкстраполированной на область фазового перехода через Аср. [c.237]

Рис. 4.12. Термограммы чистого ПТФЭ и композиционных материалов на его основе в области фазовых переходов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...