Условия на границе

Постоянные С и i найдем из условии на границах потока и = О при у = 0 и = о при у = Ь. [c.188]

Условие на границе ячейки. Используем формулу Гаусса — Остроградского для интеграла по объему is(a ), ограниченному частью внешней границы ячейки ,8 ( )i частью поверхности частицы и сечением ячейки 1( 2 ), приходящимся на не- [c.105]

Зависимость указывает на то, что теплообмен между текущей жидкой пленкой и газовым потоком определяется только энтальпийными условиями на границе газового потока и жидкой пленки охладителя. [c.157]

Условиям на границе ( о = 9n+i = 0) можно удовлетворить, взяв комбинацию [c.582]

Аналогичным способом получаются условия на границе плоской области Q=(Xi, А а[ [c.58]

Еще два соотношения между постоянными А, В, С получаются из условия на границе полости [c.38]

Можно задать однотипные начальные и граничные условия начальные условия представляют собою обычное постоянное значение концентрации и температуры граничные условия на непроницаемой поверхности для скоростей - условия прилипания, для температуры и концентрации - стенка изотермическая и непроницаемая для абсорбируемого вещества соответственно граничные условия на границе раздела жидкость - газ (пар) - состояние насыщения для системы абсорбируемого вещества -жидкий раствор. Такое состояние насыщения описывается линейной зависимостью, в случае нелинейной зависимости - разбиение на отрезки с линейной зависимостью, т.е. [c.34]

В 9-9 были даны условия на границах разных областей сопротивления. Условие для конца переходной области или начала квад- [c.120]

Сформулируем теперь условия на границе пластины, выразив их через функцию напряжений ф х, у). Считаем заданными в каждой точке границы интенсивность поверхностной нагрузки по нормали и по касательной р, (рис. 4.4, а), а X = Y = 0. [c.78]

Решение плоской задачи теории упругости сводится к решению бигармонического уравнения относительно функции напряжений ф. Так как оно не содержит упругих постоянных, то на основании принципа Вольтерры можно утверждать, что это же уравнение справедливо и для плоской задачи теории вязкоупругости. Если граничные условия на границе односвязной области, занимаемой рассматриваемым телом, заданы в усилиях, то, как отмечалось в 4.3, решение плоской задачи теории упругости не зависит от упругих постоянных. Следовательно, распределение напряжений в каждый момент времени i в вязкоупругом теле совпадает с распределением напряжений в упругом теле. [c.360]

Постоянная интегрирования С определяется из условий на границе если, например, на некоторой заданной высоте Zo известью давление ро, то, подставляя эти значения в уравнение (II.2), найдем [c.62]

Условия на границах стенки при х = Q t = tl , при х = 8 t [c.477]

При решении в перемещениях основной задачи первого типа для искомых функций Ui (лГй) необходимо иметь условия на границе тела в зависимости от приложенных поверхностных сил. [c.75]

Коэффициент А в этой формуле должен быть, очевидно, постоянным ato следует из основной гипотезы Л. Прандтля о длине пути перемешивания. Параметр В определяется условием на границе турбулентного ядра течения с вязким подслоем и, следовательно, должен зависеть от условий течения вблизи стенки. В частности, на него может влиять шероховатость, но для всех гладких стенок он должен быть одинаковым. Эти гипотетические соображения должны быть проверены опытом. В общем виде формулу (6.39) можно переписать в виде [c.160]

Пусть амплитуда прямой волны сдвига Вт , отраженной волны сдвига Ва и отраженной волны расширения В- . В этом случае условия на границе при л = О эквивалентны соотношениям [c.77]

Метод разделения переменных, сводящий решение уравнения в частных производных к решению нескольких обыкновенных дифференциальных уравнений, при определенных условиях может быть применен и для решения краевых задач. Попытаемся решить задачу о стационарном распределении температуры в круглой пластинке радиуса а с различными краевыми условиями на границе 5 пластинки. [c.170]

Уравнение (5.5) называется уравнением Лапласа, а функция ф, удовлетворяющая этому уравнению, — гармонической функцией. Уравнение Лапласа — это линейное дифференциальное уравнение, в силу чего его частные решения можно дифференцировать, складывать и получать таким образом новые частные решения этого уравнения. Использование условий однозначности (обычно условий на границах области течения) позволяет получать единственные решения для гармонической функции, а следовательно, и для поля скоростей в различных конкретных задачах. [c.186]

Условие на границе цилиндра q = Qi остается без изменений, а условие (3.5) принимает вид [c.646]

Укажем, в чем заключается главное преимущество дивергентных схем. При расчете течений невязкого газа не существенно, как ведет себя решение внутри узких переходных зон, но очень важно, чтобы выполнялись определенные условия на границах переходных зон (условия на разрывах). Заметим, что эти условия являются непосредственным следствием интегральных соотношений, выражающих законы сохранения, присущие уравнениям газовой динамики. Для дивергентной схемы сеточные интегральные соотношения выполняются автоматически. За пределами переходной зоны, где решение достаточно гладкое, этн соотношения приближают интегральные соотноше- [c.158]

Приняв ток внутри сферы равным нулю и пользуясь известным условием непрерывности касательных составляющих плотности тока на (2го поверхности, получим условие на границе [c.450]

Здесь и в дальнейшем при общих рассуждениях и доказательствах общих теорем мы будем предполагать заданными следующие условия на границе. Пусть поверхность тела S состоит из двух частей S = St + Su. Будем считать, что в каждой точке Xi поверхности задано [c.244]

В зависимости от физической задачи две из начальных функций будут всегда известны, а остальные две определяются из условий на границах тела (/i = pa, где р = (Ь—а)/о—относительная толщина цилиндра). [c.222]

В наиболее общем случае, когда нельзя ничего заранее сказать о симметрии задачи, ее решение весьма затруднено. Общая постановка задачи и ее математическое описание известны и даны, например, в [54]. Для составления основных уравнений используются известные законы газо- и термодинамики. Система уравнений включает уравнения неразрывности, движения частиц жидкости и газа, баланса энергии, диффузии, теплопроводности, а также условия на границе раздела двух сред. Эти уравнения громоздки, и мы их здесь не приводим. [c.18]

Физический смысл имеет первое выражение (III.4.15), так как точка лежит вне контура обтекания. Перейдем к построению выражений для составляющих комплексной скорости, учитывая при этом условия на границе потока на вспомогательной плоскости t. [c.145]

Подчеркнем, что перемещения бм и деформации бе , бе, . .. никак не связаны с необходимостью удовлетворять каким-либо уравнениям, отличным от кинематических условий на границе и условий сплошности. Величина [c.189]

Микродвпжение несущей фазы в дисперсной смеси определяется ее физическими свойствами, з ловиями (в общем случае за вое предшествующее время процесса) на поверхности Х12 Дисперсных частиц и на границе ячейки gf,. Условия на поверхности частиц отражают воздействие на несущую фазу рассматрйваем ой дисперсной частицы, а условия на границе ячейки отражают воздействие всего потока на выделенную ячейку. [c.113]

Точное задание граничных условий на границе ячейки вообще говоря, невозможно, так как для этого потребовалось ы решение задачи, включающей все множество дисцерсных частиц, что нереально. Поэтому представляется целесообразны цривде-чение гипотез, учитывающих в среднем почти периодичность структуры дисперсной смеси. [c.113]

Следует отлштпть, что вместо условия на границе диффузионного пограничного слоя (6. 3. 8) здесь использовано условие (6. 3. 17) на бесконечном удалении от поверхности пузырька. Практически это можно сделать в тех случаях, когда концентрация целевого компонента вне пограничного слоя не слишком сильно отличается от начального значения. [c.250]

Используя решения задачи о тепломассопереносе в пленке ясидкости (9. 1. 16)—(9. 1. 18), преобразуем условия на границе раздела фаз г/=0 (9. 1. 11), (9. 1. 13), (9. 1. 14). После несложных преобразований находим [c.336]

Для определения линейной комбинации векторов щ и щ, дающей истинное смещение и, надо обратиться к предельным условиям на границе тела. Отсюда же определится связь между волновым вектором к и частотой а следовательно, и скорость распространения волны. На свободной поверхности должно выполняться условие tXiftrtft = 0. Поскольку вектор нормали п направлен по оси Zi то отсюда следуют условия [c.135]

Пожалуй, первой из таких формул следует назвать формулу Кёллебрука — Уайта (1939 г.). Авторы этой формулы, стремясь удовлетворить условия на границах переходной области, механически объединили формулы Прандтля — Кармана для гладких труб (9-16") и Прапдтля — Нпкурадзе для квадратичной области (9-21 ). В итоге формула Кёллебрука— Уайта предложена в виде [c.89]

Сформулируйте условия на границах бесконечно глубокой ямы и ямы конечной глубины. Чем обусловливается различие между ними Может ли частица проникнуть в некоторую область пространства с нарушением эакона сохранения энергии [c.166]

Необходимо также привлекать граничное условие на границе ячейки, определяющее приток тепла в ячейку. При отсутствии макроскопического потока тепла в несущей фазе ( i = О) это условие долн но отражать адиабатпчиость ячейки [c.111]

В качестве граничного условия на бесконечности при наличии вакуума обычно принимаются условия, которые выводятся из требования существования лишь уходящих в бесконечность волн. Если электропроводное тело является бесконечным, таким условием будет обращение на бесконечности в нуль электромагнитного поля от любой системы излучателей, лежащих целиком внутри некоторой конечной области. В качестве начальных механических условий обычно задают вектор перемещений и н скорость ди д1. В задачах магнитоупругости, в которых необходимо учесть тепловой нагрев, соответствующие уравнения решаются при заданных магнитных, механических, а также температурных условиях на границе. Начальные тепловые условия состоят в задании температуры Т при t =Q. Граничные условия на поверхности тела при конвективном теплообмене с внешней средой имеют вид [c.257]

Решение дифференциальных уравнений содержит произвольные функции и произвольные постоянные, для определения которых необходимы соответствующие условия на границе области. В задаче о напряженно-дес рмированном состоянии пластин разыскиваются функции перемещений и , и. и w внутри двумерной области So, ограниченной контуром С. Функции и , и.2 и w зависят от [c.380]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...