Борда теорема

Базена формула 235 Бахметьева функция 252, 254 Беланже уравнение 243 Бернулли уравнение 63, 67 Блазиуса формула 180 Борда теорема 190 Бьеф верхний, нижний 276 [c.353]

Вместе с тем появились и существенные дополнения, среди которых следует отметить написанную К. А. Лурье новую (тридцать первую) главу, содержащую изложение основ специальной теории относительности. В заново написанных параграфах получили освещение вопросы полета ракеты простейшей схемы, теории колебаний систем с произвольным конечным числом степеней свободы, применения общих теорем динамики систем материальных точек к сплошным средам (теоремы Эйлера, Бернулли, Борда), а также к выводу общих дифференциальных уравнений динамики сплошных сред и выражения мощности внутренних сил в сплошной среде. Последнее в случае сред с внутренним трением позволяет глубже судить о важном для механики понятии потерь (диссипации) механической энергии при движении среды. [c.7]

Теорема об изменении кинетической энергии сплошной среды. Теоремы Бернулли и Борда— Карно. Общее дифференциальное уравнение кинетической энергии. [c.245]

Теорему Бернулли совместно с теоремой Эйлера, изложенной в 110, можно применить для вывода теоремы Борда (1733—1792)—Карно о потере механической энергии потока жидкости при внезапном его расширении (рис. 328). Теорема эта служит аналогом теоремы Кар- [c.250]

Баллистика внешняя 47 Бернулли теорема 247 Бертрана задача 26 Бине уравнение 53 Борда — Карно теорема 250 [c.638]

Внезапное расширение потока (потери на удар). Из теоремы импульса сил следует формула Борда (рис. 4.6, а) [c.50]

Теоретическое определение местных потерь напора представляет значительные трудности ввиду большой сложности происходящих при этом явлений и может быть выполнено только для немногих случаев и, в-частности, для случая внезапного расширения трубопровода. Применение к этому случаю теоремы о потере энергии при неупругом ударе твердых тел (так называемая теорема Борда) приводит к уравнению [c.160]

Это положение, известное под названием теоремы Борда, формулируется так [c.190]

Рис. 4.36. К выводу теоремы Борда

Внезапное расширение потока (потери на удар). Для этого случая (рис. 3.8) на основании теоремы импульса сил была выведена формула Борда [c.62]

Наконец, обратимся к случаю поворота под углом (рис. 104, в). По теореме Борда, представив уравнение (241) в векторной форме. [c.194]

Выведем формулу Борда, пользуясь гидравлическим уравнением кинетической энергии (уравнением Бернулли) и гидравлическим уравнением количества движения (рассматривая эти два уравнения как систему уравнений). Напомним, что уравнение Бернулли (полученное нами, исходя из теоремы, касающейся изменения кинетической энергии см. начало 3-12) учитывает как [c.184]

Потеря на удар определяется по теореме Борда из уравнения [c.416]

Внезапное расширение трубопровода. Потеря энергии (напора) при внезапном расширении трубопровода (рис. 1.28, б) происходит при вводе жидкости в баки, силовые цилиндры, пневмогидравлические аккумуляторы, фильтры и прочие емкости. Величина потери при этом равна скоростному напору потерянной скорости (теорема Борда—Карно) [c.72]

Если K j = К,, = К,, то получается результат, известный под названием теоремы Борда-Карно [c.69]

Этот результат обычно называется теоремой или формулой Борда. (Прим. ред.) [c.337]

Внезапное (резкое) расширение труб (рис. 4.5). Потери напора в этом случае определяются по теореме Борда [c.38]

Полученное уравнение отличается от уравнения (57) тем, что здесь действующий напор Я не делится на две части, а целиком расходуется на преодоление гидравлических сопротивлений. Кроме того, в уравнения (57) не входил коэффициент потерь напора на выходе, а в новом уравнении его надо учесть. Потери напора на выходе по теореме Борда [c.42]

Внезапное расширение трубы (рис. 5.7). Потеря напора Лв.р определяется, согласно теореме Борда, по формуле [c.85]

Для этого случая теорема Борда-Карно неприемлема, и это положение связывает нас в отношении определения силы тяги. [c.148]

Уравнение (7) показывает, что потери при смешении можно определять по теореме Борда Карно потерянная живая сила равна живой силе потерянной и приобретенной скорости смешивающихся струй. Если предположить, как уже сказано, что уравнение (7) справедливо для всех случаев смешения, то можно решить задачу о наивыгоднейшей форме камеры смешения. Считая, что wi и щ заданы, ищем наивыгоднейшее [c.343]

В одном частном случае, а именно при истечении через так называемый насадок Борда (рис. 76), теорема о количестве движения позволяет вычислить коэффициент сжатия струи, т. е. отношение поперечного сечения струи Fs к поперечному сечению отверстия Р (см. 5). В самом деле, при истечении через насадок Борда на любую часть стенок сосуда действует в направлении истечения струи полное избыточное давление р1 — Р2 Поэтому количество движения 2Рд р — Р2), переносимое струей, должно уравновешиваться силой давления Р р1 — Р2) во входном поперечном сечении, следовательно, должно соблюдаться равенство [c.117]

Называя разность (01—Vi) потерянной скоростью, можно сказать, что потеря напора при внезапном расширении равна скоростному напору, подсчитанному по потерянной скорости (теорема Борда). [c.120]

Теоретические решения известны только для некоторых частных случаев внезапное расширение трубы (теорема Борда—Карно), плавный поворот потока (работы А. Я. Миловича) и др. [c.155]

Теорема Борда—Карно. Потерянный напор при внезапном расширении трубы равен скоростному напору потерянной скорости [c.156]

Насадок Борда. Вообще говоря, площадь поперечного сечения струи меньше площади отверстия отношение этих площадей Сс называется коэффициентом сжатия. Для одного частного случая коэффициент Сс можно вычислить, пользуясь теоремой о количестве движения, следующим образом. Рассмотрим сосуд с вертикальными стенками, который наполнен жидкостью плоТ ности р и в который вставлена, как показано на рис. 6, горизонтальная трубка (насадок Борда) с площадью сечения А ). Пусть избыточное давление на уровне насадка равно р. Предположим, что поток отрывается ) от трубки у ее внутренней [c.22]

Отсюда следует, что потери iranopa при внезапном расширении равны скоростному напору от потерянной скорости. Этот результат называется теоремой или формулой Борда. [c.204]

Указание. Следует записать уравнение Бернулли для сечений 1—1 и 2—2, при этом учесть потерю напора на внезапное расширение по теореме Борда и испапьзовать уравнение расхода. [c.53]

Теорема Борда-Карно довольно хорошо подтверзадаатся на практике при турбулентном течении и широко используется в расчетах. Потери на других простейших и сложных местных со-лфотивлениях приходится рассчитывать по эмпирическим и ло-луэмпирическшл данным. [c.32]

Паичурии Н. А. Обобщение теоремы Борда — Карно о потере напора при внезапном расширении на случай нестационарного течения//Труды Ленингр. ин-та водн,. трансп. [c.647]

В механике жидкости и газа, напротив, был получен ряд важных общих результатов. Так, было введено четкое понятие давления в идеальной жидкости (И. Бернулли, Л. Эйлер), разработаны некоторые общие положения гидравлики идеальной жидкости, в том числе получены уравнение Бернулли (Д. и И. Бернулли, Л. Эйлер) и теорема Борда. Наконец, благодаря главным образом трудам JI. Эйлера были заложены основы гидродинамики идеальной (капельной и сжимаемой) жидкости. Замечательно, что уравнения гидродинамики были построены Эйлером при помощи вполне современного континуального подхода. Тут к его результатам трудно что-либо добавить ив 47 наши дни (конечно, если не касаться термодинамической стороны вопроса). Однако блестящая по стройности построения общая гидродинамика идеальной жидкости оказалась в XVIII в. лигпенной каких-либо приложений, если не считать акустики, опиравшейся в то время на представления И, Ньютона, эквивалентные предположению об изотермичности процесса распространения звука. Опередивйхие более чем на век требования времени, континуальные представления Эйлера в гидродинамике идеальной жидкости нуждались лишь, казалось бы, в небольшом обобщении — последовательном введении касательных напряжений,— для того чтобы обеспечить построение основ всей классической механики сплошной среды. Но, по-видимому, именно опережение Эйлером своей эпохи и практических запросов того времени повлекло за собой то, что толчок к дальнейшему развитию механики сплошной среды дали только через три четверти века феноменологические исследования, основанные на молекулярных представлениях. Чисто континуальный подход, основанный на идеях Эйлера и Коши, был последовательно развит англ [йской школой в 40-х годах и завоевал полное признание только в последней трети XIX в. [c.47]

Блазиуса закон сопротивления 223, 265 Бойля-Мариотта закон 19 Борда насадок 117 Бьеркнеса теорема 492 [c.565]

В особенности часто приходится применя гь теорему Карно в гидравлике, где постоянно встречаются удчры струй воды между собою или удары воды о лопатки, конши колес и т. д. В курсах гидравлики теорему о потере живой силы при ударе обыкновенно называют теоремой Борда, и даже нередко авторы этих курсов утверждают, что теорема Борда есть нечто отличное от теоремы Карно и требующее особого доказательства. Но, рассматривая приводимые этими авторами доказательства, мы видим, что они только повторяют тот ход рассуждений, путем которого мы пришли к теореме Карно. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...