Упругость газа

Угол наклонения 363 — трения 257 — Эйлера 230 Упругость газа 96 Уравнение движения Лагранжа 400 410, 424, 447, 466 [c.515]

Как показывают измерения, модуль упругости каучуков Е л 10 —10 Н/м (единицы — десятки кгс/см ), что примерно на 4—5 порядков ниже, чем у обычных твердых тел, например у металлов, и приближается к величине модуля упругости газов при нормальных условиях ( гаа Ю Н/м ). [c.41]

Основное уравнение кинетической теории. Кинетическая теория отождествляет давление (упругость)газа р с действием на единицу площади силы, секундный импульс которой равен сумме импульсов, создаваемых за тот же промежуток времени разрозненными по времени ударами молекул [c.432]

Погрешность монтажа прибора при измерении упругих газов. ......... [c.139]

В газообразном состоянии ср. расстояния между атомами или молекулами значительно больше, чем в конденсированном. Упругость газов (паров) определяется тепловым движением молекул, ударяющихся о стенки сосуда, ограничивающего объём газа. [c.236]

Теоретическое и экспериментальное исследование упругости газо-жидкост-ной смеси выполнено автором совместно с инж. О. И. Васенковым. [c.16]

Звуковые волны. Свойство упругости газа проявляется в том, что всякое возмущение в нем, т. е. местное сжатие, а следовательно, местное повышение давления и плотности распространяется в виде волн (по сходству этого явления с волнами на поверхности воды). Одним из видов таких волн является звуковая волна. Она представляет собой быстро распространяющиеся местные уплотнения и расширения газа, обусловленные изменением его массовой плотности и давления, т. е. волны слабых возмущений воздуха. [c.9]

Вычислим изменение эффективной силы в течение первого процесса релаксации. Напомним, что во время первого процесса релаксации происходит перераспределение ламелл в караване так, чтобы за счет упругости газа в пузырях уравновесить приложенный градиент давления. На этой стадии релаксации конформация активных каналов фактически не изменяется. Для вычисления продольного градиента давления в канале используем линейную версию модели каравана. Вводя для продольного градиента давления обозначение g(s, t ) = (VP(s, t ) u(s, i)), из (6.40) получаем [c.172]

Явления нагревания или охлаждения и все промежуточные состояния могут быть также определены уравнениями (1-17), (1-18). Эти уравнения послужили основой при установлении адиабатического объемного модуля упругости газа (1-18). [c.29]

Пример 1-1. Адиабатический объемный модуль упругости газов. [c.29]

Известно, что жидкости подобно твердым телам способны противостоять не только сжатию, но и всестороннему растяжению. Упругость жидкостей и твердых тел примерно одинакова и во много раз (порядка тысячи) превышает упругость газов на сжатие. [c.26]

Объемная упругость газов в отличие от объемной упругости других тел односторонняя она противодействует сжатию, но не противодействует расширению. [c.67]

При выводе формулы (12.32) молчаливо предполагалось, что сжатие и растяжение участков среды происходит изотермически. Для твердых тел ввиду их большой теплопроводности такое предположение вполне оправдано. Газы обладают гораздо худшей теплопроводностью, и поэтому участки сжатия (где происходит нагре ) и участки разряжения (охлаждение) не успевают обменяться теплом, что приводит к увеличению упругости газа. Правильнее полагать, что сжатие и разряжение газа происходит адиабатически, т. е. без обмена теплом. Найдем значение Е по формуле (12.33) при адиабатическом сжатии газа. Запишем сначала (12.33) так [c.391]

Выведите формулу для скорости звука в газах. Почему изменение объема газа в звуковой волне надо считать адиабатическим В каком месте вывода формулы скорости звука используется это условие Почему скорость звука ие зависит от давления (ведь с увеличением давления упругость газа повышается) [c.409]

ГЛАВА VI ПЛОСКИЕ ЗВУКОВЫЕ ВОЛНЫ 58. Упругость газов [c.203]

Подобно тому как можно варьировать резонансную частоту трубы, изменяя плотность или упругость газа, ее заполняющего, и таким образом изменяя скорость звука, а следовательно, длину звуковой волны, можно варьировать и резонансную частоту струны. Аналогия состоит в том, что, увеличивая массу струны или уменьшая ее натяжение при постоянной длине струны, можно уменьшить ее резонансную частоту, и наоборот. В этой возможности не отдавали себе отчета до ХУП в., что чрезвычайно задержало появление современного фортепьяно. Для того чтобы сохранить диапазон в семь с половиной октав, которым располагает современный инструмент, рояль со струнами, обладающими одинаковой погонной плотностью и равным натяжением, должен был бы иметь длину более 12 м. [c.45]

Скорость звука в газах можно рассчитать, польз ясь вы раже-нием для адиабатического модуля объемной упругости газа (П.25), т. е. по формуле [c.40]

При ходе отбоя поршень перемещается в обратном направлении, при этом давление газа над поршнем уменьшается, а под поршнем увеличивается. При движении поршня вверх давление газа над ним увеличивается. Благодаря силам упругости газа движение поршня ограничивается. При движении поршня вниз происходит то же самое. [c.263]

Гидриды при повыщенных температурах характеризуются значительной равновесной упругостью газа. Например, гидрид калия имеет равновесную упругость свободного водорода, превышающую упругость паров калия упругость водорода над гидридом при 300° С равна 0,013 бар, при 400° С — 0,42 бар, при 500° С — 5,7 бар. [15]. Поэтому даже малые концентрации примесей гидрида к щелочному металлу способны давать существенные примеси свободного водорода в паре. При конденсации водород не является в полном смысле слова неконденсирующимся газом — водород реагирует с конденсатом, образуя растворенные гидриды. Таким образом, у поверхности конденсации имеется сток водорода. [c.14]

На преодоление сопротивления сжатию. Энергия, расходуемая на сжатие воздуха (рабочей смеси), частично компенсируется на ходе расширения вследствие упругости газов. [c.416]

Далее, за время от до объём пузырька не меняется, а температура его увеличивается благодаря нагреванию со стороны окружающей жидкости точка, изображающая состояние пузырька — его объём и давление,— перейдёт из положения 4 в первоначальное положение /. Так же, как и для процесса установления равновесия в элементе объёма многоатомного газа при прохождении через него звуковой волны, на диаграмме рг получается замкнутый цикл. Как мы уже говорили, это значит, что под действием звуковой волны совершается работа, которая идёт на нагревание жидкости. Работа на сжатие пузырька больше, чем работа при его расширении, так как сжатию противодействует увеличивающаяся упругость газа в пузырьке. [c.319]

Способность газов неограпи-че гно расширяться, упругость газов, жидкостей и твердых тел, способность к взаимному проникновению тел путем диффузии можно объяснить, если принять следующие положения молеку-лярно-кинетической теории строения вещества вещество состоит из частиц — атомов и молекул эти частицы хаотически движутся частицы взаимодействуют друг с другом. [c.70]

АККУМУЛЯТОР (лат. a umulator — собиратель) — устр. для накопления энергии с целью ее последующего использования. В механических А. используют упругость пружины (в том числе, например, упругость газа), силу тяжести и инерцию звеньев. [c.12]

Природа высокоэластичной деформации, связанная, как уже упоминалось выше, с изменением под действием напряжений конформации гибких цепей, имеет энтропийный характер. В этом она аналогична кинетической (энтропийной) природе упругости газов. Так, полученному путем простейших статистических рассмотрений неогуковскому закону отвечает упругий потенциал [c.65]

Мавдрыка А. П. Метод Эйлера для определения дульной скорости и его теория упругости газов.— Вопросы истории естествознания и техники, 1957, вып. 3. [c.290]

Упругость газа по отношению к всестороннему сжатию используется в шинах автомашин для амортизации, в воздушных тормозах и других устройствах. Первым упругие свойства газа, его способность изменять свой объем при изменении давления заметил Блез Паскаль. [c.161]

Положим, что дана бочка, наполненная сильно сжатым газом. Если отвернуть один из ее тончайших кранов, то газ непрерывной струей устремится из бочки, причем упругость газа, отталкивающая его частицы в пространство, будет также непрерывно отталкивать и бочку. Результатом этого будет непрерывное изменение движения бочки... Посредством достаточного количества кранов (шести) можно так управлять выхождением газа, что движение бочки или полого шара будет совершенно зависеть от желания управляющего кранами, т. е. бочка может описать какую угодно кривую и по какому угодно закону скоростей... Вообще равномерное движение по кривой или прямолинейное неравномерное движение сопряжено в свободном пространстве с непрерывной потерей вещества (опоры). Также ломаное движение сопряжено с периодической потерей вещества . [c.84]

В середине XIX века причины движения ракет становятся более понятными. В учебном пособии 0 боевых ракетах (1856 г.) [171] К.И. Константинов пишет Нри зажжении движущего ракетного состава образуются газы, производящие давление во все стороны и устремляющиеся огненною струею из открытой части ракеты. Давления, происходящие на внутреннюю боковую поверхность гильзы, взаимно уничтожаются давление же на часть глухого состава, противоположную выходу газов, ничем не уравновешенное, побуждает ракету к движению по направлению ее длины . И затем он продолжает Устремляющиеся из ракеты газы встречают в воздухе некоторое сопротивление и в этом прежде видели причину движения ракеты. Мнение это не имеет никакого основания, как то, между прочим, доказывает известный физический опыт приведения газами в движение сегнерова колеса в безвоздушном пространстве. Но не менее того сопротивление, которое воздух оказывает истечению газов из ракеты, имеет влияние на ее движущую силу, ибо от упомянутого сопротивления увеличивается упругость газов внутри ракеты . [c.23]

Исходя из представления об изменении количества движения окружающей тело жидкости за счет действия на нее лобовой части тела, Ньютон получает квадратичный закон зависимости первой составляющей сопротивления от ск( рости. Что касается второй составляющей сопротивления, зависящей от трения, то для ее определения Ньютон дал З же ставшую классической формулу пропорциональности напряжения трения между двумя слоями жидкости относительной скорости скольжения этих слоев. Последняя формула носит имя Ньютона, обобщена на любой случай движения как несжимаемой жидкости, так и сжимаемого газа и служит основой всей современной механики вязкой жидкости. Сопротивление трения, ио Ньютону, оказывается пропорциональным первой степени скорости, остальные составляющие сопротивления (упругость газа, силы сцепления в нем) Ньютон оценивает некоторой постоянной величиной, вследствие чего для полного сопротивления получает трехчленную формулу, состоящую из квадратичного члена, линейного члена и постоянного слагаемого. В настоящее время эта формула уи<с не представляет особого интереса, но свою исто-)шческую роль она несомненно сыграла. Следует отметить, что Ньютон определил коэффициенты своей формулы на осповаиии целого ряда ти1ательно проведенных опытов. [c.20]

Великий русский ученый М. В. Ломоносов (1711—1765), современник Эйлера и Бернулли, еще в сороковых годах XVIII столетия ложил основы учения об упругости газов и теплоте, высказав [c.23]

Наиболее тщательно отработанная часть учебника Окатова Общие начала содержит 89 страниц и разбита на 29 параграфов. В первых трех параграфах, представляющих собой как бы введение в курс термодинамики, излагаются следующие темы представление о строении тел и о теплоте как движении выражение величины упругости газа на основании гипотезы о столкновении молекул понятие о температуре . В этих параграфах приводится молекулярнокинетическая, теория вещества и на ее основе устанавливаются некоторые термодинамические понятия, в том числе понятия об абсолютной температуре и абсолютном нуле. В 2 выводится основная формула молекулярно-кинетической теории газа. В 3, посвященном температуре газа, записано живая сила поступательного движения молекул соверщенного газа пропорциональна его абсолютной температуре . [c.43]

На рис. 6.7.14 приведен результат численного эксперимента, иллюстрирующий волновой процесс в слое пузырьковой жидкости, или, другими словами, пузырьковом или пористом экране (0 г 0,4 м), прилегающем к неподвижной стенке РГ (г = 0,4 м) и отделяющем ее от области, занятой газом (г<0). Из газа на контактную границу К (г = 0) между газом и пузырьковой жидкостью падает ударный импульс. Момент достижения фронтом этого импульса границы К принят за 1 = 0. Распределение давления по координате исходного импульса показано на рис. б за 0,1 мс до достижения импульсом границы К (г = — 0,1 мс). В этот момент длина импульса Lg 0,35 м. В результате взаимодействия этого импульса с контактной границей К в газ отражается ударная волна, параметры и эволюция кото-ро1г будут практически такими же, как при отражении рассматриваемого импульса от неподвижной стенки (см. обсуждение после рис. 6.7.12). Одновременно в пузырьковый слой пройдет ударный импульс сжатия. На рис. 6.7.14 представлен такой вариант, когда характеристики пузырьковой жидкости, развертка давления р 0, I) при г = 0 (показанная линией К на рис. г), а следовательно, и прошедший в пузырьковый слой импульс точно такие же, что и на уже обсуждавшемся рис. 6.7.5, в. Соответствующий период до момента, когда импульс достигает стенки , показан в виде эпюр давления на рис. б. После отражения от неподвижной стенки Ш сигнал вернется на границу К здесь возникает волна разрежения, как на свободной поверхности, где р = Ро. Эта волна может вызвать снижение давления по сравнению с начальным. Эпюра давления при i = 18,2 мс соответствует максимальному снижению давления за все время процесса, когда пузырьковый экран из-за упругости газа и инерции жидкости расширяется. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...