Лекция четвертая

Основные курсы лекций четвертого цикла инженерно-физического плана таковы. [c.26]

Лекция четвертая ПОИСКИ ПРИТЯЖЕНИЯ МЕЖДУ ЭЛЕКТРОНОМ И НЕЙТРОНОМ [c.58]

По замечанию, сделанному в конце 4 четвертой лекции, они имеют место также при движении свободного тяжелого тела вокруг центра тяжести. [c.56]

Рассмотрим теперь вращение тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки. Рассуждения четвертой лекции приводят к способу нахождения двух интегралов дифференциальных уравнений, относящихся к этой задаче теорема о живой силе дает один интеграл, теорема площадей относительно горизонтальной плоскости — второй. Примем ось направленной вертикально вниз, обозначим координаты центра тяжести тела через I, 11, массу —/ц и силу тяжести — g. При обозначениях, употребляемых в уравнениях (16) и (17) шестой лекции, имеем тогда по формулам, установленным в конце пятой лекции, [c.63]

Пусть опять пг—-масса всего маятника и 5—расстояние центра тяжести от точки подвеса, тогда, согласно теореме о центре тяжести системы масс, приведенной в 3 четвертой лекции, имеем [c.71]

При исследовании движения тяжелых тел мы использовали систему координат, которая связана с Землей, и все-таки применяли те же дифференциальные уравнения движения в пространстве неподвижной системы координат. Поскольку Земля движется, то здесь заключается неточность, которую мы теперь найдем и устраним. С этой целью мы должны рассмотреть, каковы будут изменения в дифференциальных уравнениях движения, если они даны в подвижной системе координат вместо покоящейся. В особом случае мы разрешили эту задачу уже в 4 четвертой лекции, а именно, в случае, когда оси системы координат при их движении сохраняют свое направление и мы показали, что если при этом система координат движется с постоянной скоростью и в одном направлении, то мы получим те же самые дифференциальные уравнения, что и при покоящейся системе координат. Центр Земли движется по своей орбите вокруг Солнца так близко к движению с равномерной скоростью в неизменном направлении, что к движению на Земле в системе координат, начало которой есть центр Земли и оси которой имеют постоянные направления, без заметных ошибок можно применить дифференциальные уравнения, которые имеют место в подвижной системе координат. [c.76]

Для системы материальных точек, которые связаны между собой так, что допускают смещение в любом направлении и вращение вокруг каждой оси, без изменения относительных Компонент, применимы выведенные в 3 и 5 четвертой лекции теорема о движении центра тяжести и теорема площадей. Мы будем рассматривать тело как такую систему материальных точек. [c.97]

По только что данному определению и согласно уравнениям (3) и (9) четвертой лекции имеем [c.98]

Примем постоянное Л12 отрицательным. Только при этом условии возможно устойчивое равновесие, так как, согласно данному в 2 четвертой лекции разъяснению, для него необходимо, чтобы потенциал действующих сил имел максимум однако макси.мум не может иметь места для поверхности несжимаемой жидкости, простирающейся в область положительных значений, а, следовательно, поверхность должна простираться в отрицательную сторону. Далее, обозначим более плотную жидкость через /, менее плотную — через 2] тогда будет положительно. Если мы определим а тоже как величину положительную , то это будет длина, что видно из уравнения (1). Тогда из уравнений (4) и (6) предыдущей лекции будем иметь [c.129]

Выведенным уравнениям мы можем придать еще другое, отличное от прежнего, значение. Согласно разъяснению, данному в 4 четвертой лекции, для системы координат, оси которой движутся поступательно с постоянной скоростью, пригодны те же дифференциальные уравнения движения, как и для неподвижной.. Представим себе, что оси х, у, г неизменно связаны с эллипсоидом и движутся с ним в некотором направлении с постоянной скоростью тогда выведенные в предыдущем параграфе формулы будут пригодны для движения жидкости относительно эллипсоида. Допустим, что движение происходит в направлении оси г со скоростью, равной единице, так что при этом абсолютная скорость частиц жидкости в бесконечности равна нулю. [c.189]

ЛЕКЦИЯ ДВАДЦАТЬ ЧЕТВЕРТАЯ [c.268]

Представляемое ими движение легко поддается обозрению. Исследования, которые мы произвели раньше в 5 четвертой лекции, показывают, что точки, для которых [c.310]

Мы воспользуемся этим замечанием, чтобы вывести важное свойство функции /, которое до сих пор не было упомянуто. Предположим, что когда на части тела не действуют никакие силы и на его поверхность — никакие давления, и тело подчинено условиям (11), оно находится в устойчивом равновесии, если всюду и = 0, о = 0, и/= 0. Тогда, согласно значению / из 2 четвертой лекции при условиях (11), интеграл [c.326]

ДВАДЦАТЬ ЧЕТВЕРТАЯ ЛЕКЦИЯ. [c.161]

Совместное интегрирование этой системы опирается на теоремы, данные в конце тридцать первой лекции и в тридцать четвертой лекции. Пусть р, ее гъ одна из величии р р ,. .. р s. пусть [c.262]

Перечислим более подробно основные курсы лекций, которые, по нашему мнению, должны войти в третий цикл, и курсы четвертого цикла, необходимые для подготовки математика вычислителя инженерно физического плана. Итак, в третий цикл должны входить такие основные курсы [c.25]

Начало третьей лекции получает в нашем добавлении о каноническом собрании некоторое завершение. Изложенные в ней далее соображения о флуктуациях в общем остаются в силе — с одной оговоркой, о которой нам придется упомянуть в связи с лекциями четвертой и пятой. Обширное примечание V является наилучшим изложением по-лутермодинамической теории флуктуаций. В связи с этим укажем на работы М.А.Леонтовича, заглубляющие эту теорию . [c.14]

Лекция четвертая в первых своих четырех параграфах занимается теорией броуновского движения. Все здесь изложенное остается в силе, но мы в этой области имеем и значительный прогресс. Работы целого ряда физиков сильно расширили ту область, в которой приходится считаться с броуновским движением, о чем уже дает понятие лоренцово примечание VI работы математиков — в первую голову С. Н. Бернштейна, А. Н. Колмогорова — поставили все это на твердое основание. Расширился и круг задач, которые мы умеем сейчас решать . [c.14]

Эта небольшая книга написана по материалам лекций, которые Ф. Клейн читал в Принстоне в 1896 г. Большая часть книги содержит весьма абстрактное изложение математических подробностей рассматриваемой теории, однако вопрос о параметрах Кэйли — Клейна изложен в легко доступной форме (в первой лекции). Интересно отметить, что в этой работе, так же как и в работе, написанйой Клейном совместно с Зоммерфельдом, рассматривается четырехмерное пространство, в котором время играет роль четвертого измерения. Спустя несколько лет такое пространство нашло применение в специальной теории относительности (см. следующую главу), однако в этой книге оно вводится исключительно для математического удобства и с ним не связываются никакие физические вопросы. [c.206]

Мы уже многократно рассматривали как примеры для объяснения общих понятий и законов механики те движения, причиной которых считают силу тяжести, рассмотрим эти движения подробнее и вначале разъясним, как измеряется сила тяжести. Для этого нам послужит наблюдение колебаний тяжелого тела, которое способно вращаться вокруг горизонтальной оси. Такое приспособление называют маятником, а именно сложным маятником — в противоположность простому маятнику, о котором мы уже говорили. Допустим, что сила тяжести — постоянная ускоряющая сила. Рассмотрим маятник как твердое тело и пренебрежем влиянием воздуха, движением Земли и трением оси вращения тогда мы сможем очень легко вычислить движение такого маятника. Положение последнего в некоторый момент определено одной переменной выберем в качестве ее угол образованный плоскостью, проходящей через ось вращения и центр тяжести маятника, и вертикальной плоскостью, проходящей через ось вращения. Согласно 5 четвертой лекции, имеем теорему площадей относительно плоскости, перпендикулярной к оси вращения, так как связи точек маятника допускают вращение вокруг нее эта теорема дает дифференциальное уравнение для такого угла. Обозначим величину силы тяжести — g, массу маятника—т, расстояние от его центра тяжести до оси вращения—s, момент инерции маятника относительно этой оси — к, таким образом получим дифференциа ное уравнение [c.69]

ЧЕТВЕРТАЯ ЛЕКЦИЯ. ПРИНЦИП СОХРАНЕНИЯ ЖИВОЙ сияы. [c.19]

Два последних параграфа четвертой лекции и семь параграфов пятой лекции посвящены теории излучения. О них мы можем сказать, что они имеют сейчас только исторический интерес . И все же, изучение их и примечаний VII, VIII, IX весьма полезно, так как сразу вводит нас в круг тех трудностей, совершенно непреодолимых, в которые тут попадает классическая физика. Как раз флуктуации излучения требуют чрезвычайно тщательного к себе отношения . [c.15]

Может представить некоторый интерес то, что эта идея пришла ко мне во время лекции В. Кэмпбелла в Университете Джона Гопкинса осенью 1948 г., в которой он сообщил о некоторых обескураживающих обстоятельствах в описанных выше экспериментах и особенно в других экспериментах, в которых длинные алюминиевые образцы располагались вдоль желоба, образованного пятьюдесятью соединенными между собой растянутыми дверными пружинами. Будучи тогда молодым профессором, занятым лишь теоретическими проблемами в других областях, я ие смог заинтересовать ни одного экспериментатора своей идеей, касающейся эксперимента с нарастающими волнами в длинном предварительно напряженном стержне это окончилось тем, что я сам принялся за проблему, начав, таким образом, серию экспериментов, которые продолжают еще ставиться, хотя прошло уже около четверти века. [c.233]

Смотреть страницы где упоминается термин Лекция четвертая : [c.32] [c.66] [c.68] [c.70] [c.72] [c.74] [c.76] [c.78] [c.60] [c.62] [c.64] [c.66] [c.68] [c.70] [c.72] [c.95] [c.301] [c.94] [c.84] [c.260] [c.428] [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...