Заключительный параграф

Современная теория механизмов и машин различает три способа синтеза механизмов геометрический, аналитический и эмпирический. Мы остановимся в этом заключительном параграфе кинематики только на аналитическом методе синтеза механизмов, связанном с трудами П. Л. Чебышева. [c.212]

Ответ. Я думаю, что эта средняя стоимости производства, показанная в заключительном параграфе моей записки, относится к успешным предприятиям потому, что по предприятиям безуспешным детали о стоимости не публикуются, и очень трудно, в виду отсутствия опубликованных данных, дойти до какой-нибудь оценки. [c.24]

В связи с заключительным параграфом следует указать на статью Д е б а я . Добавления редактора — извлечения из его работ. Возможность поместить их в конце книги Лоренца с сознанием, что они действительно дополняют ее разумным образом, мы считаем для себя большой честью. [c.15]

В последующих заключительных параграфах книги мы будем рассматривать неравновесные состояния с феноменологической точки зрения, лишь изредка прибегая к микроскопическим соображениям. Возникающая при таком подходе неравновесная термодинамика достигла довольно существенного прогресса, который лишь в малой степени может быть отражен в этой книге (ем. [49, 50]). [c.562]

В этом заключительном параграфе мы рассмотрим состояния макроскопической системы, далекие от термодинамического равновесия. [c.580]

В заключительное параграфе этой глава покажем, что формулы для верхней и нижней границ крутильной жесткости можно получить путем одновременного использования принципов минимума потенциальной и дополнительной энергии [10—15]. Для простоты предположим, что сечение стержня односвязно и задача кручения определяется теми же соотношениями, что и в 6.1. [c.170]

В заключительном параграфе главы построено фундаментальное решение уравнений изгиба многослойной пластинки симметричной структуры — тензора, составленного из решений, отвечающих сосредоточенным силам, направленным вдоль соответствующих координатных осей. Это позволило установить интегральное представление решения задачи изгиба через граничные интегралы от обобщенных перемещений и соответствующих им обобщенных усилий и моментов. Описан способ сведения рассматриваемой краевой задачи к равносильной ей системе интегральных уравнений Фредгольма. [c.129]

Однако оказывается, что и в тех случаях, когда система удовлетворяет так называемым обобщенным условиям Гурвица, могут появляться периодические решения. Изучению таких систем посвящаются заключительные параграфы книги. [c.310]

В этом заключительном параграфе главы попытаемся полученные ранее результаты для микроскопических уравнений ядерной электродинамики в нерелятивистском приближении применить к модели, основанной на квантовой механике с использованием теории операторов и собственных векторов состояний в гильбертовом пространстве. [c.292]

Дальше следует заключительный параграф второй части учебника, посвященный паровым машинам, работающим перегретым паром. Здесь прежде всего кратко говорится о большом значении перегретого пара, а затем описывается процесс его получения. После этого дается в системе координат Т—5 цикл паровой машины для перегретого пара. При этом без вывода формулы термического к. п. д. цикла, а лишь общими рассуждениями показывается, что применение перегретого пара повышает к. п. д. [c.126]

В заключительном параграфе обзора ( 8) освещаются результаты последних исследований явлений разрушения твердых поверхностей в высокотемпературных гиперзвуковых пограничных слоях и использования уноса вещества с поверхности тела для искусственного ее охлаждения. [c.508]

Вопрос о тепловой защите при помощи специальных разрушающихся покрытий изложен в заключительном параграфе нашего обзора. [c.546]

Наконец, хотя в большей части мы будем рассматривать все тела (как и в классической небесной механике) как материальные точки, но в заключительном параграфе. мы дадим также некоторое представление и о том естественном случае, когда тела являются абсолютно твердыми телами, имеющими конечные размеры. [c.210]

Много дополнений было сделано в главе о механических свойствах материалов, и одна эта глава теперь содержит свыше 160 страниц. Цель такого расширения главы заключается в сосредоточении внимания на новейших достижениях в области экспериментального изучения свойств строительных материалов. Рассмотрены следующие вопросы 1) влияние несовершенств на предел прочности хрупких материалов и масштабный эффект 2) сравнение результатов испытаний образцов из монокристаллов и поликристаллов 3) испытание материалов в условиях плоской и пространственной задачи и различные теории прочности 4) сопротивление удару 5) усталость металлов при различных напряженных состояниях и методы повышения сопротивления усталости частей машин 6) сопротивление материалов при высоких температурах, явление ползучести и использование данных испытаний ползучести при проектировании. Для читателя, который желает расширить в дальнейшем свои познания в этих вопросах, будут полезны многочисленные ссылки на новейшую литературу. Наконец, в заключительном параграфе книги приводятся достаточно подробные сведения для надлежащего выбора рабочих напряжений. [c.10]

В заключение данного параграфа сделаем замечание относительно самого характера и свойства люминесцентного излучения. Поскольку все заключительные акты излучения при люминесценции происходят самопроизвольно, независимо друг от друга, то подобное излучение будет являться некогерентным. Люминесцентное излучение является также неравновесным (в отличие от теплового излучения). [c.361]

Эксперименты, связанные с выполнением этой заключительной части работы, отличаются простотой. Они состояли в последовательной обработке партий деталей на станках с измерением размеров деталей в порядке обработки, в определении практически достижимой точности регулировки резца на размер в наладочном приспособлении с помощью подвижного компенсатора, в построении и анализе точечных диаграмм и обработке результатов исследований в направлениях, изложенных в начале данного параграфа. [c.145]

Подытожив сказанное в последних двух параграфах о том, что скалярная функция и винт-функция винта, их производные и интеграл определяются скалярной и вектор-функцией соответствующего вектора и их производными и интегралом, можно сформулировать заключительное предложение в виде следующей теоремы. [c.84]

Этот вопрос будет подробно рассмотрен в следующей главе—третьей. В заключительном ее параграфе приводятся некоторые результаты, заимствованные из теории конвективного теплообмена и базирующиеся на данных экспериментов. Этот набор формул для g используется нами в дальнейшем изложении. [c.53]

Теперь мы более подготовлены к решению проблемы, которую мы поставили перед собой в заключительном предложении параграфа 8. Опыт испытания мягкой стали на растяжение показывает, [c.337]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

Заключительный 4.3 главы состоит из двух частей. В каждой из них рассматривается задача об оптимальном программировании реактивного ускорения как результата действия силы тяги реактивного двигателя. В первой части эта задача анализируется в рамках классического вариационного исчисления, когда на минимизируемый функционал качества накладываются дополнительные дифференциальные (неголономные) и краевые условия. Большое внимание уделяется изучению свойств оптимального режима движения и выявлению его особенностей в критических точках траектории. Во второй части параграфа для решения аналогичной задачи предлагается воспользоваться методами теории оптимального управления, поскольку на управление (реактивное ускорение) дополнительно накладываются ограничения в виде неравенств. В качестве универсального средства синтеза оптимального управления выбран принцип максимума Понтрягина. [c.106]

В заключительном П2.4 говорится об основах общей теории относительности. Достаточно подробно обсуждаются уравнения тяготения Эйнштейна, в связи с чем даются некоторые тензорные соотношения и определяется скорость распространения гравитационной волны в свободном пространстве. Заканчивается параграф рядом соображений об обосновании выбора той или иной модели пространства-времени в релятивистской теории тяготения. [c.425]

В 1 гл. 7 устанавливаются условия равновесия фаз. Здесь доказывается, что при равновесии фаз их термодинамические потенциалы будут равны, т. е. что для двухфазных систем Ф1 = Фг, а для систем, имеющих три соприкасающиеся фазы, Ф1 = Ф2 = Фз. В следующем параграфе излагаются правила, фаз, высказанные впервые, как указывает автор, Гиббсом. В заключительной части записано ...таким образом при равновесии, число фаз не может быть больше числа веществ, увеличенного на два. Так, если имеется одно вещество, например вода, то число фаз, находящихся одновременно в равновесии, не может быть больше трех . [c.207]

В составах работ, приведенных в каждом параграфе ЕНиР, перечислены основные операции, предусмотренные нормами. Все второстепенные, вспомогательные и подготовительно-заключительные операции, являющиеся обязательными при обслуживании машин или неотъемлемой частью технологического процесса, [c.294]

Однако лучше оба эти уравнения переноса вывести в общем виде из термодинамики необратимых процессов и, исходя из них, рассмотреть различные явления переноса (кинетические явления). 0 мы сделаем в следующих параграфах. Появляющиеся при этом кинетические коэффициенты мы тогда сможем вычислить количественно, с помощью результатов, полученных в следующих параграфах, и сравнить с результатами эксперимента. Это и будет составлять содержание заключительной части Г этой главы. [c.218]

Заключительные формулы предыдущего параграфа приобретают весьма простой вид для сосуда, ширина которого несравненно больше его глубины. Чтобы получить соответствующие формулы, рассмотрим функцию комплексного переменного [c.367]

Скорость любой точки элементарного объема сплошной среды складывается из скорости квазитвердого движения точек объема, равной сумме поступательной и вращательной скоростей затвердевшего объема, и деформационной скорости. Перемещения и скорости в квазитвердом движении элементарного объема были подробно изучены в гл. XVI. Деформационные перемещения и скорости нуждаются в специальном рассмотрении, чему посвящен следующий, заключительный, параграф первого тома. [c.341]

ОТ Прежнего, так как в нем используются преимущества решений, развитых ранее только для аналитических фуикний. Дано подробное изложение новых решений для эллиптического отверстия, которые важны в современной механике разрушения (теории трещин). Исследование осесимметричных напряжений в главе 12 упрощено, и добавлены новые разделы, в которых более приближенный анализ случая разрезанного кольца как одного витка спиральной пружины заменен более точной теорией. В силу значительного роста приложений, например в ядерной энергетике, глава 13 Температурные напрям ения расширена за счет включения термоупругой теоремы взаимности и полученных из нее нескольких полезных результатов. Кроме того, исследование двумерных задач дополнено двумя заключительными параграфами, последний из которых устанавливает взаимосвязь двумерных задач термоупругости с комплексными потенциалами и методами Н. И. Мусхелишвили из главы 6, В главе 14, посвященной распространению волн, перестройка изложения придала больше значения основам трехмерной теории. Добавлено также решение для действия взрывного давления в сферической полости. Приложение, посвященное численно.му методу конечных разностей, включает пример использования ЭВМ для решения задачи с большим числом неизвестных. [c.13]

Наконец, в приведенном выше рассмотрении не учитывалось влияние пьезоэлектрических свойств кристаллов, которое выражается в том, что волна упругой деформации в них может сопровождаться волной электрическою поля, а последнее, в свою очередь, вызывает дополнительные механические напрял<ения, что может повлиять на эффективную жесткость для соответствующей пьезоактивной волны, т. е. на скорость ее распространения. Пьезоэлектрическим эффектом обладают кристаллы, не имеющие центра симметрии, т. е. подавляющее большинство кристаллов [105, 10G]. Поскольку же пьезоэффект влияет иа результаты измерений люду-лей упр гости кристаллов ультразвуковыми методами, то на этом вопросе стой г коротко остановиться в отдельном заключительном параграфе, который можно рассматривать как приложение к последней главе дайной книги. [c.267]

В настоящем, заключительном, параграфе очерка почти ничего ие говорилось об иностранных работах за рассматриваемый период времени. Это объясняется не только краткостью очерка, по и тем замечательным фактом, что в последнее время, за весьма немногими исключениями, все основные проблемы механики жидкости и газа самостоятельно выдвигались и разрешались советскими учеными, поставившими нашу Родину в совершенно независимое положение от арубежной науки. [c.38]

Рекомендуем для ознакомления с зтнм вопросом помещенный на стр. 387—396 нашей монографии Аэродинамика пограничного слоя параграф. Методы экспериментального исследования турбулентных течений , o тaвJ ленный Е. М. Минским. См, также заключительный параграф настоящей [c.602]

В последней, десятой главе рассматриваются возмущения, обусловленные остальными возмущающими факторами. К ним относятся прецессия и нутация экваториальной плоскости, лунно-солнечные приливы, электромагнитные силы, притяжение атмосферы и, наконец, релятивистские эффейты. В заключительном параграфе этой главы приводится общая схема вычисления возмущенных координат спутника. [c.9]

В гл. III после описания модели свободных электронов Зоммерфельда — Хартри обсуждается аппроксимация Хартри — Фока. Затем дается предварительный и, по существу, исторический обзор работ по изучению взаимодействия в плотном электронном газе. Описаны приближения Вигнера, Бома и Пайнса и Гелл-Манна и Бракнера. Элементарным образом вводятся физически важные понятия экранирования и коллективных колебаний (плазмонов). Далее, несколько формально, даются определения динамического форм-фактора и диэлектрической проницаемости, зависящей от частоты и от волнового вектора. Показывается, как с помощью этих величин можно весьма просто вычислить ряд взаимосвязанных характеристик системы электронов. Сюда относятся, в частности, временная функция корреляции для операторов плотности, сечение рассеяния быстрых заряженных частиц, бинарная функция распределения, а также энергия основного состояния. Упор здесь делается на точное определение отклика системы на продольные поля, изменяющиеся как во времени, так и в пространстве. Затем в приближении хаотических фаз находится выражение для диэлектрической проницаемости системы. В этом же приближении вычисляются и все остальные характеристики, перечисленные выше. Заключительный параграф этой главы посвящен рассмотрению взаимодействия между электронами в простых металлах. Показывается, что аппроксимация хаотических фаз здесь неприменима, после чего дается расчет корреляционной энергии, удельной теплоемкости и спиновой восприимчивости щелочных металлов. [c.29]

В заключительном параграфе приведены результаты численною исследования так называемой задачи о заиуске сопла, которая состоит в изучении нестационарного поля течения, возникающего, например, при внезапном открытии диафрагмы, расположенной на входе в соп.ло, а также в изучении характера установ.леиня стационарного течения. [c.193]

В VII главе рассмотрены двумерные ураинения газовой динамики в переменных Лагранжа. Построена разностная схема, обладающая свойством полной консервативности. Заключительный параграф главы посвящен краткому описанию вариациотго-раз-ностного подхода к построению полностью консервативных схем. [c.15]

Кроме описанных выше приборов, в ЛМТИ были разработаньк системы для исследований закономерностей теплообмена в устройствах и процессах новой техники. Краткие сообщения о некоторых из таких разработок представляют содержание настоящего, заключительного параграфа. [c.174]

Речь идет о вариационных задачах, которые допускают непрерывную группу (в смысле Ли) вытекающие отсюда следствия для соответствующих дифференциальных уравнений находят свое наиболее общее выражение в теоремах, которые формулируются в 1 и доказываются в последующих параграфах. Относительно этих дифференциальных уравнений, возникающих из вариационных задач, возможны высказывания, значительно более точные, нежели относительно любых допускающих группу дифференциальных уравнений, которые являются предметом исследований Ли. Итак, последующее изложение базируется на объединении методов формального вариационного исчисления с методами теории групп Ли. Для специальных групп и для вариационных задач это объединение методов не ново я упомяну Гамеля и Герглоца (Herglotz), занимавшихся специальными конечными группами, Лоренца и его учеников (например, Фоккера), Вейля и Клейна, занимавшихся специальными бесконечными группами ). Вторая статья Клейна и настоящая работа в особенности взаимно повлияли друг на друга в связи с этим я хотела бы указать на заключительные замечания в статье Клейна. [c.611]

Зависимость координат производной системы от изменения положения полюса. В предыдущем параграфе при введении понятия о производной от системы скользящих векторов существенной была предпосылка, что полюс О мыслился как неподвижный. Посмотрим, как нужно обобщить заключительную формулировку параграфа, если полюс, относительно которого берётся главный момент, меняет своё положение. Пусть этот полюс обозначен буквой А. Согласно теореме (3.2) на стр. 20 новые координаты а, рассматриваемой системы скользящих векторов сле-дуюншм образом связаны с её старыми координатами а, Lq. [c.39]

У думающего читателя, прочитавшего название этого параграфа, сразу возникнут несколько вопросов. Во-первых, если существует динамическая механика разрушения, то, наверное, есть еще и статическая механика разрушения Во-вторых, как же это согласуется с тем, что разрушение чаще всего происходит вследствие неустойчивого распространения трещины (т. е. является существенно динамическим процессом) О какой же механике разрушения шла речь до сих пор Нужно сразу признаться, что эти вопросы отнюдь не просты, и ответы на них далеко не очевидны Действительно, процесс разрушения характеризуется (по крайней мере на заключительной стадии) быстрым распространением магистральной трещины или семейства разветвленных трещин, т. е. является существенно динамическим. В описании этого процесса иа микро- и макроуровнях остается много неясного, и когда мы встречаем в литературе утверждение о том, что механика разрушения предоставляет необходимый аппарат для расчета прочности тел и конструкций, то подразумеваем так называемую квазистатическую механику разрушения, которая дает ответ на вопрос о том, является ли существующая магистральная трещина устойчивой или нет. В самом деле, квазистатическая механика разрушения разработана достаточно хорошо, по это лишь первое прибли кепие к описанию разрушения, позволяющее судить только о том, начнется катастрофический рост трещины или нет. Предмет же динамической механики разрушения значительно шире, чем квазиста-тической. Если в квазистатпческой механике разрушения формулируется только критерий неустойчивого распространения трещины, то в динамической механике разрушения р1ужио установить ряд критериев для старта, [c.157]

Заключительная часть этого параграфа посвящена исследованию на-пряженно-деформированного состояния слоистых армированных цилиндрических оболочек. Формулами [c.171]

Метод замыкания системы уравнений для моментов (или спектральных функций) с помощью отбрасывания моментов некоторого порядка имеет определенное оправдание лишь в применении к слабой турбулентности с небольшим числом Рейнольдса, приближающейся к заключительному периоду вырождения. Но, согласно данным 15, этот период вырождения с большим трудом реализуется в лабораторных экспериментах, причем отвечающие ему движения жидкости лишь с натяжкой можно считать турбулентными в обычном смысле этого слова. Основной же интерес для теории турбулентности представляет противоположный случай развитой турбулентности с большим числом Рейнольдса, в которой турбулентное перемешивание, связанное с инерционным движением частиц жидкости, играет значительно большую роль, чем вязкое трение. В этом случае простое отбрасывание моментов определенного порядка приводит к совершенно неверным (а часто даже и бессмысленным) результатам поэтому здесь успеха можно добиться, лишь используя какие-то другие приемы замыкания системы уравнений для моментов. К настоящему времени разработан ряд тйких приемов (о некоторых из них мы еще будем говорить позже — в п. 19.6 и 29), но пока ни один из них не оказался вполне удовлетворительным (см. обсуждение этого вопроса в статье Крейчнана (1967)). Тем не менее, для того чтобы проиллюстрировать основные черты теорий, опирающихся на те или иные методы замыкания уравнений для моментов, и разъяснить характер получающихся при этом выводов, мы рассмотрим здесь сравнительно подробно наиболее старый (фактически предложенный еще в работах Миллионщикова (1941а, б)) и,.по-видимому, простейший из методов замыкания, не предполагающих, что все моменты некоторого порядка тождественно равны нулю. А именно, мы попробуем воспользоваться для замыкания уравнений относительно вторых и третьих моментов поля скорости рассматривавшейся в предыдущем параграфе гипотезой Миллионщикова об обращении в нуль семиинвариантов четвертого порядка поля скорости, позволяющей выразить четвертые моменты скорости через вторые. Предварительно, однако, мы скажем несколько слов по поводу общей гипотезы об обращении в нуль семиинвариантов скорости фиксированного порядка й- -1 4, позволяющей построить целую последовательность все [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...