Энергия корреляционная

Проведенное фотометрирование и анализ результатов позволили сделать некоторые выводы. Во-первых, энергия корреляционных сигналов для физических и синтезированных голограмм примерно одинакова (различие не более 20% в одних случаях получено при синтезированных голограммах, в других - при физических). Во-вторых, как те, так и другие в одинаковой мере чувствительны к угловым и масштабным трансформациям распознаваемого объекта. В-третьих, отношение автокорреляционных сигналов к сигналам корреляции физических и синтезированных голограмм находилось в пределах 10. . . 100, что свидетельствует о возможности использования синтезированных голограмм в оптических корреляционных системах вместо физических. Наилучший результат может быть получен, когда объект занимает зна-, чительную часть анализируемого поля. [c.137]

Можно ожидать, что суммарный эффект корреляции между валентными электронами и электронами замкнутых оболочек увеличивается при переходе от свободного атома к твёрдому телу вследствие того, что обменные члены более существенны в случае твёрдого тела, чем в случае свободного атома. Изменение величины обменных эффектов связано с более близким к ядрам положением центров тяжести электронных распределений в случае твёрдого тела. Обменная энергия и энергия корреляционного взаимодействия валентных электронов с электронами замкнутых оболочек равны соответственно 0,388 и 0,347 еУ. Горин пытается исправить ошибку в определении абсолютного значения низшего состояния твёрдого тела путём умножения обменной энергии взаимодействия валентных электронов и электронов замкнутых оболочек на множитель [c.375]

Боголюбовым было показано, что частичные функции распределения s(qi,..., 4s) могут быть выражены через функциональные производные от энергии Гельмгольца по внешнему полю в пределе, когда это поле равно нулю. Такое функциональное дифференцирование энергии Гельмгольца привело к определению прямой корреляционной функции с (г) в виде интегрального уравнения [c.290]

Важнейшей эмиссионной характеристикой твердых тел является работа выхода еср (е — заряд электрона, Ф — потенциал), равная минимальной энергии, которая необходима для перемещения электрона с поверхности Ферми в теле в вакуум, в точку пространства, где напряженность электрического поля практически равна нулю [1]. Если отсчитывать потенциал от уровня, соответствующего покоящемуся электрону в вакууме, то ф— потенциал внутри кристалла, отвечающий уровню Ферми. Согласно современным представлениям в поверхностный потенциальный барьер, при преодолении которого и совершается работа выхода, основной вклад вносят обменные и корреляционные эффекты, а также — в меньшей степени — электрический двойной слой у поверхности тела. Наиболее распространенные методы экспериментального определения работы выхода — эмиссионные по температурной, спектральной или полевой зависимости соответственно термо- фото- или полевой эмиссии, а также по измерению контактной разности потенциалов между исследуемым телом и другим телом (анодом), работа выхода которого известна [I, 2]. В табл. 25.1, 25.3 и 25.4 приведены значения работы выхода простых веществ и некоторых соединений. Внешнее электрическое поле уменьшает работу выхода (эффект Шоттки). Если поверхность эмиттера однородна, то уменьшение работы выхода. эВ, при наложении электрического поля напряженностью В/см, равно [c.567]

Здесь уместно напомнить [И, 12] о существовании в квантовой механике принципа неразличимости одинаковых частиц, согласно которому при рассмотрении задачи о движении нескольких электронов в поле одного или нескольких ионов нельзя сказать, какой из электронов находится в окрестности той или иной точки. Учет принципа неразличимости приводит к появлению обменной. энергии, связанной с движением электронов с антипараллельными спинами (подробнее об этом см. в гл. 5). Кроме того, появляется корреляционная энергия, связанная с движением электронов с параллельными спинами. [c.51]

Вывод соответствующих соотношений выходит за рамки данного курса, поскольку требует большего, чем у студентов третьего курса, знания квантовой механики, и мы ограничимся тем, что приведем формулы, характеризующие обменную и корреляционную энергии свободного электронного газа Ферми. Соответствующие выражения [13] имеют вид [c.51]

Таким образом, учет вкладов обменной и корреляционной энергии приводит к отрицательной величине энергии связи системы, состоящей из ионов металлов и относительно свободных электронов. Итак, результаты расчета в этой модели качественно согласуются с экспериментальными данными. Кроме того, легко показать, что рассматриваемая здесь модель внутренне не противоречива, поскольку в ней кристалл устойчив и по отношению к разделению на составляющие части (ионы, атомы и т. п.) и по отношению к коллапсу. Минимизация энергии по межатомному (или межэлектронному) расстоянию [c.52]

В используемом здесь приближении зависящая только от объема часть энергии включает в себя энергию свободного электронного газа, состоящую из вкладов кинетической, обменной и корреляционной энергий (3.52), (3.53), (3.54), а также первого порядка теории возмущений (5.47). Однако поскольку плотность электронов вблизи иона будет искажена эффектом экранирования, необходимо в качестве среднего значения (5.47) использовать сумму средней величины потенциальной энергии электрона в поле иона и экранирующих электронов. Выше говорилось, чта псевдопотенциал вне остовной части равен —Ze /r. Поскольку экранирующие электроны полностью его экранируют, то это означает, что вне остовной части их потенциальная энергия соответственно равна 2е2/л, и в этой области оба обсуждаемых вклада компенсируют друг друга. Поэтому потенциальную энергию необходимо усреднить только по объему остова. [c.120]

Найдите межатомные расстояния для ГЦК кристаллов с валентностью 2=1, 2, 3 в приближении а) свободного электронного газа Ферми с учетом вклада электростатической энергии б) свободного электронного газа Ферми с учетом электростатической, обменной и корреляционной энергий [c.123]

Рис. 79. Корреляционная связь между напряжением двойникования и энергией дефекта упаковки для сплавов на основе Си

Рассмотренный подход позволяет сделать некоторые численные оценки вклада дислокаций и дисклинаций, а также дефектов в целом в величины среднеквадратичной упругой деформации, избыточной энергии границ зерен и увеличения объема в наноструктурных материалах, полученных методом ИПД. Данное положение справедливо в случае полностью произвольного распределения дислокаций в образце. Тем не менее проведенный А. А. Назаровым анализ [150] показывает, что интенсивная деформация приводит обычно к распределению дефектов, имеющему корреляционное расстояние, равное размеру зерен d, и для массивов произвольных зернограничных дислокаций можно использо- [c.106]

Для определения прочности стеклопластиков необходимо использовать следующие акустические параметры скорость и затухание упругих волн, частотный спектр и интенсивность прошедшей через материал ультразвуковой энергии. На основе полученных экспериментально числовых соотношений между указанными параметрами и прочностью определенного стеклопластика составляется корреляционное уравнение связи или номограмма для определения прочности. [c.84]

Частотная характеристика линейной системы. Рассмотрим теперь корреляционно-спектральные характеристики линейной системы. Подадим сначала на ее вход детерминированный сигнал конечной энергии (см. (3.15)) h t) = f t). Тогда выходной сигнал также будет иметь конечную энергию. Входной и выходной сигналы, а также импульсную переходную функцию можно представить в внде интегралов Фурье [c.98]

С развитием атомной энергетики материалы основных элементов реакторов (твэлы, палы, датчики системы управления и т. п.) работают во все более высоких потоках излучения, в сложнонапряженном состоянии при высоких температурах, а масштабы промышленного использования реакторов непрерывно увеличиваются. В связи с этим значение вопросов физики радиационных повреждений непрерывно возрастает. В сферу исследований вовлекаются все больше исследователей, новых методов и оборудования. Это повышает значение организационного плана. С целью улучшения организации работ институтов Академий наук и Госкомитета по использованию атомной энергии, ведущих исследования в области физики радиационных повреждений, в СССР разработан и реализуется комплексный корреляционный эксперимент, основной задачей которого является выработка общего подхода к постановке, проведению и в определенной мере к интерпретации результатов исследований по различным проблемам физики радиационного повреждения и радиационного материаловедения. Корреляционный эксперимент предполагает следующее [c.19]

Гидродинамические характеристики квазистационарного потока использовались при численном анализе корреляционных зависимостей в качестве независимых переменных (факторов). Откликами (зависимыми переменными) являлись обобщенные характеристики спектральной модели масштабы L, Я, т) и параметры М Ш ), и и, полученные при исследовании спектра энергии гидроупругих колебаний потока во входных патрубках насосов [3]. [c.78]

Аналогичный характер имеют М ( 5) и utU. Усредненное ана- чение энергии турбулентных пульсаций и относительное значение скорости турбулентных пульсаций зависят в основном обобщенные параметры турбулентных гидроупругих колебаний находятся в тесной корреляционной связи с гидродинамическими параметрами квазистационарной модели [c.87]

Корреляции в рождения адронов в М. п. изучены в широкой области энергий с помощью корреляционных функций [c.170]

Рис. 2.8. Конфигурационная диаграмма реконструкции нейтральной (О ) и отрицательно заряженной (О ) донорной примеси в системе в — AiN 0. Указаны величины корреляционной энергии (и), энергии оптической ионизации (Е ,) Е , Е — энергетические барьеры захвата и эмиссии электрона, соответственно

Рис. 2.8. <a href="/info/408351">Конфигурационная диаграмма</a> реконструкции нейтральной (О ) и отрицательно заряженной (О ) донорной примеси в системе в — AiN 0. Указаны величины корреляционной энергии (и), энергии оптической ионизации (Е ,) Е , Е — <a href="/info/7536">энергетические барьеры</a> захвата и <a href="/info/7534">эмиссии электрона</a>, соответственно

Для системы в-ОаМ 0" также установлено наличие метаста-бильного и 0,48 эВ) ОХ-центра. Расчеты показали, что для сжатого состояния решетки (на 16 %, моделирует приложение внешнего гидростатического давления 18 ГПа) корреляционная энергия ОХ-центра меняет знак, и данное положение примесей оказывается наиболее устойчивым. [c.49]

Ввиду того что атомы на поверхности наночастиц имеют соседей только с одной стороны, их равновесие нарушается и происходит структурная релаксация, которая приводит к смешению межатомного расстояния в слое толщиной 2...3 нм. Поэтому поверхностные слои частиц оказываются растянутыми, а внутренние — сжатыми. В наночастицах реализуются условия, при которых межатомное расстояние закономерно изменяется при переходе от центра частицы к ее поверхности. Ультрадисперсные частицы имеют существенно искаженную кристаллическую решетку, что влияет на энергию активации большинства процессов, в которых они участвуют, меняя их привычный ход и последовательность. Ультрадисперсные системы состоят из фрагментов, размеры которых (в трех или двух измерениях) сравнимы с длиной свободного пробега каких-либо коллективных возбуждений либо с характерной корреляционной длиной того или иного явления [Г . Под это определение, согласно [2], подпадают нанопорошки, аэрозоли, тонкие пленки, кристаллические усы и высокопористые материалы. Важнейшей их особенностью является развитая поверхность, вблизи которой находится значительная доля атомов (молекул). Малые кристаллические или аморфные частицы, из которых состоят нанопорошки, занимают промежуточную позицию между кластерами и однородными материалами. Для частиц та- [c.254]

Для наружной поверхности проблема несколько облегчается, поскольку течение является установившимся, особенно в том случае, когда источником энергии служат газообразные продукты сгорания. Стандартные корреляционные соотношения можно использовать с большей степенью надежности, или по крайней мере можно надеяться на это. Однако данные экспериментальных исследований, проведенных фирмами Филипс и Юнайтед Стирлинг , показали, что в некоторых случаях измеренные значения коэффициентов теплоотдачи могут превышать расчетные величины, полученные с помощью имеющихся корреляционных соотношений [25]. [c.250]

Остановимся подробно на случае, когда внутреннее давление Ро (t) представлено стационарной случайной функцией времени и переходный процесс прекращается за конечное время за счет рассеяния энергии. Процесс на выходе рассматриваем как стационарный. Без ограничения общности можно принять для математического ожидания внутреннего давления М 1ро (0 0. Корреляционная функция будет зависеть лишь от разности 2 — = т, что позволяет ввести преобразование Фурье [c.171]

Таким образом, вязкой диссипацией из-за вращенпя частиц при Rei2 1 в уравнении энергии можно пренебречь. Учитывая оценочный характер принятого значения для корреляционного коэффициента в (4.3.29) и достаточно малую долю ( 18%) диссипации из-за хаотического поступательного движения частиц, примем в соответствии с [7а] более простое, чем в (4.3.32), выражение [c.220]

Связать друг с другом коаффициеиты С и i в формула.к (34,39—40) для корреляционной функции н спектралыюй плотности энергии в инерционной области. [c.206]

Независимо от Ландау и Гинзбурга Пиппард [74] развил качественную теорию поверхностной энергии, которая, как и первая, учитывает пространственные изменения параметра упорядочения, но отличается от нее в некоторых существенных чертах. Пиппард предположил, что ширина переходной области, а следовательно, и Д определяются корреляционной длиной в сверхпроводящей фазе. В чистых металлах Д, по предположению, равно по порядку как это следует из соотношения неопределенности (21.16). В сплавах Д по порядку величины совпадает со средней длиной свободного пробега I. Вплоть до весны 1955 г. не было никаких экспериментальных доказательств зависимости Д от I. Фактически X зависит от I таким образом, что различия в выводах теорий Пинпарда и Ландау — Гинзбурга оказываются небольшими. [c.732]

ID (xon) ] WM(xon). Анализ зависимости Ig 8 от гидродинамических факторов показал, что гидродинамические параметры М(Хог) и мало влияют на скорость диссипации энергиил а определяющими являются Af(lo), (Zon), с которыми параметр е находится в тесной корреляционной связи. [c.86]

КОРРЕЛЯЦИОННАЯ ЭНЕРГИЯ — энергия ниж. энергетич. состояния газа улектронов ферми-газа) за вьпетом нх ср. кппетич. япергпи фср.ми-знергии) и энергии обменного взаимодействия. В обп(еи случае К. э. представляет собой разность энергии осн. состояния системы ферми-частиц и её значения, определённого в приближении Хартри — Фока (см. Хартри — Фока метод). [c.467]

В жидкостях теряют смысл понятия времени и длины свободного пробега частиц (неприменимо кинетич. ур-ние Больцмана для одночастичной ф-ции распределения). Аналогичную роль для жидкости играют величины Т1 II 1 — время и длина затухания пространственно-временных корреляционных функций динамич. переменных, описывающих потоки энергии и импульса Т1 и характеризуют затухание во времени и пространстве взаимного влияния молекул, т. е. корреляций. Для жидкостей полностью остается в силе понятие гид-родинамич. этапа Р. и локально-равновесного состояния. В макроскопически малых объемах жидкости, но ещё достаточно больших по сравнению с длиной корреляции локально-равновесное распределение устанавливается за время порядка времени корреляции (т т ) в результате интенсивного взаимодействия между частицами (а не только парных столкновений, как в газе) эти объёмы по-прежнему можно считать приближённо изолированными. На гндродивамич. этапе Р. в жидкости термодинамич. параметры и массовая скорость удовлетворяют таким же ур-ниям гидродинамики, теплопроводности и диффузии, как и для газов (при условии малости изменения термодинамич. параметров и массовой скорости за время т, и на расстояниях [c.328]

Конденсированная фаза образуется в результате коллективного взаимодействия экситонов или неравновесных ЭДП при увеличении их плотности. При этом полная энергия состоит из 3 частей кинетической, обменной и корреляционной энергий. Кинетич. энергия системы представляет сумму кинетич. энергий электронов и дырок, каждая из к-рых пропорциональна соответствующим плотностям в степени 2/3. Обменная энергия является следствием прии-1шпа Паули, согласно к-рому расстояние между одинаковыми частицами должно увеличиваться. Это приводит к уменьшению кулоновского отталкивания и, следовательно, к отрицат. вкладу в энергию. Обменная энергия электронов и дырок пропорциональна соответствующим плотностям в степени 1/3. Корреляц. энергия, по определению, учитывает всё, что не входит в первые 2 части определяется корреляцией в движении и пространств, распределении частиц относительно друг друга, приводящей к уменьшению кулоновского отталкивания частиц с одинаковым зарядом. Корреляц. энергия отрицательна и зависит от концентрации частиц. При Г=0 К зависимость полной энергии от концентрации имеет минимум, к-рый определяет энергию осн. состояния и равновесную плотность частиц в конденсированной фазе. Э.-д. ж. стабильна по отношению к экситонам, если энергия осн. состояния ниже энергии связи этих квазичастиц. [c.556]

Построение Э.-р. для критич. показателей вблизи нетривиальной неподвижной точки ц при d<4 [К. Вильсон, М. Фишер (К. G. Wilson, М. Е. Fisher) 1972] в виде степенного ряда по g становится возможным благодаря тому, что u = 0(e), и для вычисления свободной энергии и корреляционных ф-ций может быть использована термодинамическая теория возмущений, в к-рой в качестве гамильтониана возмущения рассматривается входящее в правую часть (3) или (4) слагаемое, пропорциональное и и содержащее а. [c.624]

Пример зависимости формирования DX-центров от некоторых из упомянутых условий — структуры кристалла, зарядового состояния примеси и внешнего гидростатического давления демонстрируют расчеты [63] примесей О, Si в вюртцитоподобной (в) и сфалеритоподобной (с) полиморфных модификациях A1N, GaN. Вычисления проведены в рамках теории функционала электронной плотности самосогласованным методом неэмпирического псевдопотенциала в моделях 32- и 72-атомных сверхячеек. На конфигурационной диаграмме (рис. 2.8) четко прослеживается образование глубокого DX-цент-ра при сдвиге атома кислорода в анионном состоянии (О ) вдоль направления [0001] в e-AlN. Корреляционная энергия DX-конфи-гураций, в соответствии с (2.1), рассчитывалась как U = Е + Е -- 2Е , где Е > — энергия образования дефекта в зарядовом состоянии q. Видно (см. табл. 2.4), что для О 1/ < 0 при значительном релаксационном смещении примеси, тогда как для нейтрального (и катионного) состояний дефектов дополнительные (метаста-бильные) минимумы Е > отсутствуют, и их наиболее устойчивой позицией является узел замещаемого элемента (азота). Любопытно, что для -A1N DX-состояний для примесного кислорода не возникает. Этот факт объясняют [63] различиями во взаимодействиях 0 с атомами матрицы, составляющими третью координационную сферу дефекта. В e-AlN третью сферу О" в направлении [0001] образуют атомы А1, рис. 2.9. Значительный релаксационный сдвиг 0 ( 0,9 А) уменьшает дистанцию О—А1 от 3,1 A (в нерелаксированной решетке) до -2,06 A, что лишь на -0,2 A больше равновесного состояния А1—О (1,89 А) в оксидах алюминия. Это указывает на причину формирования стабильного DX-центра в e-AlN как следствие образования сильной ковалентной связи А1—О. Наоборот, в -AlN ближайший атом А1 в [c.48]

Эффективная корреляционная энергия U, эВ) образования DX-центров примесей О и Si в вюртцитной (в) и сфалеритной (с) фазах AIN, GaN при различных степенях сжатия решетки (V/V,, Vq — объем ячейки нитрида в равновесных условиях) [c.49]

Для примеси 81 в в-А1К при смещении дефекта вдоль [0001] ОХ-центров не возникает, однако на конфигурационной диаграм-.ме при сдвиге 81 вдоль [111] обнаруживается локальный энергетический минимум. Тем не менее, корреляционная энергия данной ВХ-конфигурации положительна ( 0,31 эВ), что позволяет отнести этот ОХ-центр к метастабильным. [c.49]

При описании условий барической декомпозиции шпинели на бинарные оксиды анализировалась зависимость от давления величины энергии А о = а(М А1204) - [ g(MgO) + Ед (а-АгОз)], где Ед — энергии связи каждого соединения, вычисляемые как разности полной энергии данной фазы и суммы энергий составляющих ее изолированных атомов. Энтальпийный вклад рассчитывался как функция давления с учетом коррекции корреляционной энергии электронной подсистемы, получаемой в рамках теории функционала плотности. Установлено, что при Г = 0 критическое дав- [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...