Основные принципы. излучения

Основные принципы излучения [c.68]

Цель данной книги — изложение основных принципов термометрии в интервале от 0,5 до приблизительно 3000 К. В течение последних 25 лет по этому вопросу накоплен весьма богатый опыт, и настало время объединить полученные результаты и обсудить достигнутые успехи. Большая часть работ последних лет относилась к низкотемпературной термометрии ниже приблизительно 30 К и их результаты послужили основой Предварительной температурной шкалы 1976 г. от 0,5 до 30 К. Таким образом, температура 0,5 К оказалась удобной нижней границей интервала температур, обсуждаемого в книге. Верхняя граница не обладает такой же определенностью, поскольку термометрия по излучению, рассматриваемая в гл. 7, может быть в принципе распространена на сколь угодно высокие температуры и достаточно лишь теплового равновесия в системе, температура которой измеряется. При всем разнообразии условий в термометрии, охватывающей интервал от температур жидкого гелия до точки плавления платины, общими являются требования теплового равновесия и теплового контакта с термометром. Эти требования неизменно присутствуют при всех термометрических работах и всех температурах на протяжении данной книги. Ясное понимание физических основ каждого из различных методов термометрии представляется обязательным для детального обсуждения их принципов, точности, интервала применения и ограничений. По этой причине каждой из основных глав предпослано краткое изложение физических основ метода в той мере, в какой это требуется для теории и практики термометрии. [c.9]

Рассмотрим основные принципы расчета и проектирования ионизационной камеры с излучателем. Известно, что ток, возникающий в ионизационной камере под действием излучения, является функцией многих величин интенсивности излучателя напряжения, приложенного к электродам камеры плотности и состава газа в камере [4]. [c.281]

Таким образом, зная универсальную функцию интенсивности (2-5), можно найти все другие спектральные и полные характеристики поля равновесного излучения в вакууме. Однако для нахождения конкретного выражения универсальной функции (2-5) недостаточно знания только основных принципов термодинамики. Как будет показано ниже, нахождение этой функции явилось довольно сложной проблемой, успешно решенной М. Планком в 1900 г. лишь при использовании новых квантовых представлений об энергии излучения. [c.63]

Как известно, Нормы радиационной безопасности НРБ—76/88 основаны на следующих основных принципах радиационной защиты непревышение установленного основного дозового предела, исключение всякого необоснованного облучения, снижение дозы излучения до возможно низкого уровня. [c.57]

Энергетические принципы излучения устанавливают принципы отбора однородных волн в соответствии с энергетическими критериями. Для комплекса задач А-В можно сформулировать два основных энергетических принципа [13]. [c.339]

Однако несмотря на известные успехи, достигнутые в квантовой электронике, в большинстве случаев еще не установлены физические границы применимости основных принципов, лежащих в основе работы квантовых приборов. Не выяснены пределы монохроматичности и когерентности излучения и их связь с мощностью и частотой излучения, неизвестно как далеко можно продвинуться в область высоких частот каково предельное значение коэффициента полезного действия при преобразовании различных форм энергии в когерентный свет и т. п. [c.12]

Цикл работ по теории колебаний упругих тел принадлежит В. Д. Купрадзе в них построена общая теория первой и второй основных задач для внешней (бесконечной) среды на базе принципа излучения, распространенного для упругих колебаний (см. Купрадзе [6, 13]). [c.311]

В УФ-диапазоне используются в основном вогнутые решетки [17]. Основной принцип здесь следующий — изображение источника, получающееся в результате дифракции излучения на вогнутой решетке, должно фокусироваться в точку окружности, которая является границей круга Роуланда, Диаметр этой окружности равен радиусу кривизны данной решетки, так что поверхность решетки касается круга Роуланда. Штрихи решетки расположены перпендикулярно плоскости круга, а входная щель располагается на границе круга Роуланда и параллельна штрихам решетки. На рис. 6.17 показан оптический путь лучей в спектрографе. Существуют два основных типа УФ-спектрометров спектрометр с нормальным падением для длин волн 300—2(Ю0 и спектрометр со скользящим падением для длин волн короче 300 А. Если угол падения меньше примерно 10°, то считается, что излучение падает нормально на решетку. Для разложения в спектр излучения с длиной волны короче 300 А используется схема со скользящим падением, поскольку в этом случае уменьшение коэффициента отражения материала решетки компенсируется общим возрастанием отражения при скользящих углах падения. Различные типы профилей решеток показаны на рис. 6.18. [c.440]

Для определения химического анализа на элементы от В до U (кроме кислорода и фтора) в микрообъемах (3—10 мкм ) различных объектов, как металлических, так и неметаллических, применяется микроанализатор МАР-2 (рис. 47). Основной принцип работы заключается в том, что поток электронов, созданный электронной пушкой и имеющий определенную длину волны взаимодействия с микрообъемами поверхности объекта, вызывает характеристическое рентгеновское излучение. Его длина волны свойственна только одному определенному элементу, входящему в состав того или иного локального участка объекта. Измеряя интенсивность характеристического излучения и сравнивая ее с интенсивностью излучения от эталона, имеющего известное содержание этого же элемента, можно рассчитать его концентрацию в изучаемом объекте. [c.84]

ОСНОВНЫЕ ПРИНЦИПЫ ОПИСАНИЯ ПРОЦЕССА ПЕРЕНОСА ТЕПЛОТЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.4]

Мы начали описание излучательных характеристик вещества, коэффициентов поглощения, излучения и рассеяния, рассматривая случай термодинамического равновесия тела и электромагнитного излучения. После этого мы вышли за рамки равновесного описания, вводя в рассмотрение свойства реальных тел. Однако это были лишь поправки, не затрагивающие основных принципов равновесного излучения. Теперь изложим другие принципы, а именно принципы теории неравновесного излучения. [c.59]

Основным принципом передачи изображений в радиационно-телевизионных установках является поэлементная передача значений интенсивности ионизирующего излучения, осуществляемая путем развертки пространственно-временного поля контролируемого объекта на передающей стороне и свертки изображения на приемной стороне. В рассматриваемых установках развертка изображения производится пучком ионизирующего излучения или электронным пучком. Пучок чаше всего имеет круглое сечение, его диаметр 5] называют апертурой пучка. На приемной стороне во вторичном преобразователе синтез изображения осуществляется электронным пучком, имеющим апертуру 62. Обычно 5г < 5ь так как значительное уменьшение 5] понижает чувствительность системы. [c.91]

Основным принципом передачи изображений в телевизионных системах УРИ является поэлементная передача информации об интенсивности рентгеновского излучения, осуществляемая путем развертки пространственно-временного теневого поля контролируемого объекта на передающей стороне и свертки изображения на приемной стороне. Развертка изображения проводится электронным пучком. [c.174]

Для построения удобной для последующего рассмотрения теории комбинационного рассеяния света фононами мы выполним квантование поля излучения. Таким образом, мы будем рассматривать характеризующие поле величины как динамические переменные, а не как величины, заданные извне (что принималось при полуклассическом рассмотрении инфракрасного поглощения в предыдущем параграфе). Это усложняет теорию. В действительности можно выполнить и полуклассическое рассмотрение комбинационного рассеяния света фононами. Основной величиной в такой теории оказывается недиагональный электрический момент перехода, математическая структура которого проста, но физический смысл которого понять непросто. По этой причине мы предпочитаем воспользоваться обобщенным подходом Плачека ), в котором оператор момента, приводящий к недиагональным переходам, выводится из основных принципов. [c.20]

Учет поляризационных эффектов. При локации дисперсных сред дополнительная информация о параметрах среды получается при учете поляризационных эффектов, которые возникают при взаимодействии оптического излучения со средой. В общем случае поляризационные характеристики локационного сигнала могут быть получены при решении уравнения переноса для вектора Стокса. Ввиду отсутствия в настоящее время таких решений представляет интерес рассмотреть основные принципы учета поляризационных эффектов на примере уравнения локации в приближении двукратного рассеяния, следуя [22]. [c.85]

В соответствии со сказанным книга содержит четыре главы. В главе I сгруппированы вопросы, относящиеся к проблеме генерации мощного лазерного излучения. В главе П рассматриваются общие вопросы поведения различных типов вещества в поле мощного лазерного излучения, включая лазерный нагрев однородной и неоднородной плазмы, механическое действие лазерного излучения на свободные заряды и твердые тела, резонансные и нерезонансные воздействия лазерного излучения на конденсированные среды, тепловое воздействие лазерного излучения. В шаве III затрагиваются основные проблемы нелинейной оптики под углом зрения описания поведения и взаимодействия световых волн в нелинейных средах и самовоздействия лазерных пучков и импульсов. В главе IV содержится сжатое изложение основных принципов диагностики вещества методами нелинейной лазерной спектроскопии. В дополнении приведено соотношение между классическим и квантовым описаниями резонансных процессов в лазере, дана методика определения свойств пространственной симметрии тензоров нелинейных оптических восприимчивостей. [c.7]

О возможности синхронизации мод в случае генерации второй гармоники. В принципе самосинхронизация мод может наблюдаться в любой системе, реализующей нелинейное преобразование поля излучения. В частности, можно использовать преобразование основной гармоники излучения во вторую гармонику. В этом случае соотношение (3.11.14) принимает вид [c.404]

Прежде всего отметим один из основных принципов антенных устройств, заключающийся в том, что свойства антенны при излучении радиоволн, т. е. направленность, широкополосность, волновое сопротивление и пр., остаются неизменными при использовании ее в качестве приемной, если в антенне нет ферритовых или других нелинейных или невзаимных элементов. Основываясь на этом принципе, называемом принципом взаимности, в дальнейшем будем рассматривать только передающие антенны. [c.104]

Для излучения и приема акустических волн в АК используют преобразование электрических колебаний в механические и обратно с помощью электроакустических преобразователей (ЭАП). Краткие сведения о них даны во введении. Здесь рассмотрены основные принципы их работы. Устройство ЭАП для методов отражения и прохождения рассмотрено в п. 2.1.2. [c.56]

Инерциальное управление (навигация) основывается на измерении ускорения снаряда посредством приборов, установленных на снаряде. Достоинством этого метода управления является его автономность. Инерциальное управление не привязано к определенной линии прицеливания, не создает возмущений, обнаруживаемых при радиолокационном наведении, не зависит от состояния погоды, как при звездном визировании. Система не имеет необходимости в излучении к снаряду или от него. Недостатком способа инерциальной навигации является накопление при продолжительном полете ошибок в скорости и положении снаряда до довольно значительных величин. Идея метода основана на простых применениях законов Ньютона, однако только в последние 10 лет основные чувствительные приборы стали достаточно точными, и метод стал конкурентноспособным с другими методами управления. Много усовершенствований было сделано для систем военного вооружения, и ряд данных о конкретных системах, их характеристиках и элементах продолжает оставаться неопубликованным. Однако основные принципы инерциального управления не более секретны, чем принципы радиолокационной техники, теории систем автоматического управления и классической механики. [c.647]

В этой вводной главе прежде всего необходимо ввести основные определения и охарактеризовать свойства рассматриваемых волн оптического диапазона. Изложение начинается с анализа уравнений Максвелла и вытекающего из них волнового уравнения. При этом отмечается, что система уравнений Максвелла является следствием законов электрического и магнитного полей, обобщенных и дополненных гениальным создателем этой теории. Таким образом, сразу вводится понятие электромагнитной волны, возникающей в качестве решения волнового уравнения, и проводится рассмотрение ее свойств. При этом выявляется кажущееся противоречие между результатами экспериментальных исследований и решением волнового уравнения в виде монохроматических плоских волн. Данная ситуация может быть понята с привлечением принципа суперпозиции и спектрального разложения, базирующегося на теореме Фурье. В рамках этих представлений можно истолковать особенности распространения свободных волн в различных средах и определить понятия энергии и импульса электромагнитной волны, формулируя соответствующие законы сохранения. Рассмотрение излучения гармонического осциллятора, которым заканчивается глава, позволяет принять механизм возникновения излучения, облегчает модельные представления о законах его распространения и открывает возможность рассмотрения более сложных условий эксперимента, которое проводится в последующих главах. [c.15]

Основные физические идеи голографии были сформулированы Д. Габором в 1948 г. в связи с проблемой повышения разрешающей способности электронных микроскопов. Габор подтвердил свои теоретические соображения экспериментами в оптической области спектра. Однако в силу указанных трудностей голография развивалась очень медленно вплоть до создания оптических квантовых генераторов, излучение которых, по самому принципу их работы, исключительно монохроматично и обладает высокой степенью про- [c.260]

В данной главе излагаются основные сведения о физических принципах, лежащих в основе работы оптических квантовых генераторов, и о свойствах излучения последних. [c.770]

В предыдущих параграфах, посвященных описанию принципа действия и конкретных схем лазеров, основное внимание концентрировалось на энергетической стороне дела, а именно, на методах образования достаточно большой инверсной заселенности и на усилении поля в активной среде. Существенную роль при этом играл резонатор, зеркала которого отражали падающий на них свет в активную среду и тем самым способствовали достижению порога генерации. Однако, помимо указанной функции, резонатор выполняет и другую — формирует пространственно когерентное и монохроматическое излучение. [c.794]

Прежде всего, излучатели звуковых волн, применяемые в области акустических частот, оказываются мало пригодными для излучения ультразвука. Основное затруднение заключается в том, что ускорения мембраны, излучающей ультразвуки, должны быть очень велики, так как амплитуда ускорений пропорциональна квадрату частоты (при заданной амплитуде смещений). Для того чтобы мембрана, имеющая не слишком малую массу, совершала вынужденные колебания высокой частоты и достаточной амплитуды, потребовались бы огромные силы. Помимо этого возникает ряд других трудностей, с которыми не удалось бы справиться, сохранив в ультра-акустических излучателях принцип обычного громкоговорителя. [c.744]

Шестая глава посвящена методам решения некоторых задач теплообмена излучением, часто возникающих при проведении инженерных расчетов. Рассмотрены методы расчета лучистого теплообмена в системе поверхностей с зеркальным и диффузным отражением. Подробно разбираются основные идеи метода Монте-Карло и принципы его программной реализации применительно к задачам определения угловых коэффициентов для диффузного отражения и разрешающих угловых коэффициентов для диффузно-зеркального отражения. При изложении шестой главы в основном используется только материал первой главы. [c.5]

Основным принципом передачи изображений в радиационно-телевизионных установках является поэлементная передача значений интенсивности ионизирующего излучения, осущест- [c.364]

Если мы будем смотреть на принцип действия вместе е Г ельмгольцем— Планком как на высшее основное предложение механики и физики, то придем к установлению связи между основной постоянной излучения Л и имеющим ту же размерность действием J Н (И. Мы приходим, таким образом, к следующей гипотезе об общем значении величины Л. [c.779]

Агрегатный комплекс стационарных ПП (АПИР-С) представляет собой совокупность первичных ПП, измерительных ПВ и необходи-мы-х для обеспечения их работы вспомогательных устройств, объединенных в унифицированные параметрические ряды ПП Государственной системы приборов. Основным принципом построения разработан- 10Й но.менклатуры комплекса АПИР-С является создание пирометров различных типов (полного излучения, частичного излучения и спектрального отношения) на единой конструктивной основе. Правильный выбор схемных и конструктивных решений позволяет обеспечивать постоянное улучшение характеристик пирометров, входящих в комплекс, переход от мелкосерийного выпуска отдельных типов пирометров к серийному выпуску типовых узлов ограниченного параметриче- [c.343]

СО2-лазеры. Этот лазер занимает особое место среди всего многообразия существующих лазеров. Он отличается прежде всего высоким КПД, большой энергией и мощностью излучения. В непрерывном режиме получены мощности в несколько десятков-сотен киловатт импульсная мощность достигает уровня в несколько гигаватт энергия в импульсе измеряется в килоджоулях. Частота следования в импульсно-периодическом режиме может составить несколько килогерц. Длины волн излучения СО2-лазера находятся в диапазоне 9—И мкм (средний ИК-Диапазон) и попадают в окно прозрачности атмосферы. Поэтому излучение СОд-лазера удобно для интенсивного воздействия на вещество (например, в технологических целях резка металлов и диэлектриков, сварка и закалка металлов и т. п.). Кроме того, в диапазон длин волн излучения СОг-лазера попадают резонансные частоты поглощения многих молекул, что делает возможным интенсивное резонансное воздействие лазерного излучения на вещество. Все перечисленные достоинства СОд-лазеров делают их наиболее привлекательными во многих прикладных задачах. Рассмотрим основные принципы его работы и остановимся на особенностях схем и конструктивных решений этих лазеров. [c.45]

Зернистость (или спекл-эффект) лазерного излучения обусловлена двумя внутренними свойствами лазеров пространственной когерентностью и монохроматичностью излучения. Результаты недавних исследований показывают, что эти явления могут различными способами применяться для измерения малых смещений, напряжений или вибраций. Наиболее широкое распространение получили следующие два метода голографическая спекл-интерфероме-трия и фотографическая спекл-интерферометрия. Главным преимуществом первого метода является то, что он смягчает строгое требование обязательной виброизоляции систем ГНК- Преимуществом второго метода является то, что он чувствителен лишь к составляющим поверхностного изменения, лежащим в плоскости. В этом разделе мы рассмотрим основные принципы и практические ограничения этих методов, а также и их потенциальные применения в существующих системах ГНК. Кроме того, мы опишем три новые интерферометр ические системы ГНК, в которых используются эти методы. Все системы построены на основе комбинированной мобильной системы ГНК (системы КМГНК), рассмотренной в разд. 8.4.2, так что достоинста исходной системы будут в них сохраняться. Опишем также в общих чертах экспериментальные процедуры калибровки и оценки новых систем. [c.328]

Полученные результаты позволяют перейти непосредственно к синтезу алгоритмов распознавания и анализу их эффективности. Естественно, что для распознавания особое значение имеет информация, закодированная в пространственной структуре лазерного излучения, по которой можно судить о форме лоцируемой цели и о характеристиках ее поверхности, В повседневной практике подобная информация получается непосредственно из анализа оптических изображений. Однако в лазерной локации даже тогда, когда влияние турбулентной атмосферы оказывается незначительным, формируемое изображение настолько отличается от обычного (см. гл. 2), что воспользоваться известными алгоритмами оказывается возможным лишь при весьма существенном их усовершенствовании. В общем случае оптимальная обработка приводит к более сложным операциям нежели формирование изображения, что естественно усложняет вид той информации, которая поступает на вход алгоритмов распознавания. Отмеченные особенности предъявляемой для распознавания информации, обладающей к тому же ярко выраженным статистическим характером, приводят к необходимости при синтезе алгоритмов распознавания опираться на основные принципы теории статистических решений. [c.132]

Основные принципы работы ИК-сиектрофотометров и технику ИК-спектроскопии, с помощью которой исследуются колебательные спектры молекул, можно рассмотреть на примере призменных ИК-спектрофотометров ИКС-14 и ИКС-22. В настоящее время выпускаются спектрофотометры с дифракционными решетками ИКС-29, ИКС-24, ИКС-31. Спектрометры, например ИКС-21, ИКС-31, менее удобны в работе, так как для получения ИК-спектра исследуемого вещества необходимо произвести измерения двух спектров сначала зарегистрировать спектр испускания источника излучения и принять его за /о, а затем установить образец, -и на фойе кривой /о записать спектр пропускания, т. е. получить величину /. После этого по точкам строится кривая пропускания Г=///о 100% в зависимости от волнового числа V (см ). Кроме того, при регистрации спектров на однолучевом приборе возникают большие трудности, связанные с наложением ИК-снектров поглощения атмосферных паров НгО и СОг, поэтому спектрометр ИКС-31 вакуумирован. Наличие двух одинаковых пучков в двухлучевых спектрофотометрах позволяет компенсировать атмосферное поглощение и регистрировать спектр непосредственно в процентах пропускания. Двухлучевые спектрофотометры также позволяют компенсировать поглощение окон кювет и растворителей, если регистрируются спектры растворо1в. [c.158]

В книге затронут весьма широкий круг вопросов. Сначала дается сжатое изложение истории развития наших представлений о строении вещества и особенно интересно рассказывается о постепенном проникновении науки в мир атома открытие радиоактивности, познание строения атома и, наконец, формирование обширной области науки — ядерной физики. Затем в обш,едоступной форме излагаются современные методы изучения ядерных реакций, получение частиц большой энергии для бомбардировки атомного ядра и вопросы, связанные с делением тяжелых ядер, в конце концов приведших к осуществлению цепной реакции. Открытие цепной реакции явилось основой для построения ядерных реакторов и создания атомной бомбы. В наглядной форме описываются конструкции ядерных реакторов, а также основные принципы действия атомных и водородных бомб. Много места автор уделяет описанию разнообразных применений атомной энергии в мирных целях и их перспективам в будущем (электростанции на ядерном горючем, ракетные двигатели, метод меченых атомов, биологическое и медицинское использование ядерных излучений и т. д.). [c.3]

Основной принцип метода ЭОС заключается в следующем. Электроны энергией 2—3 кэВ выбивают внутренние электроны исследуемого объекта при переходе электронов на вакантный уровень либо возникает рентгеновское излучение, либо энергия передается к другому электрону в атоме (эффект Оже). Энергия оже-электронов определяется энергией связей, в образовании которых участвуют эти электроны. Ожэ-электроны являются многоэнергетическими, и ожэ-спектр служит характеристикой атомов. Так как падающий возбуждающий пучок электронов направлен под очень острым углом к поверхности, то ожэ-электроны излучаются главным образом поверхностными атомами. Глубина детектирования зависит от материала изучаемого образца, но почти всегда лежит в интервале от 3 до 10 атомных слоев. Вклад электронов различных слоев уменьшается экспоненциально с их глубиной, поэтому сигнал сильно зависит от поверхностного моноатомного слоя. [c.85]

В большинстве оптических спектрометров, построенных на основе двухлучёвого интерферометра, наиболее часто используются различные модификации интерферометра Майкельсона. Поэтому рассмотрим основные принципы его работы (рис. 51). Будем считать, что на входе и выходе интерферометра стоят точечные диафраг.мы 1, 7, помещенные соответственно в фокусе коллиматора 2 и выходного обт ектива 6. Сфо1р1МИ1ро1ва1Нная коллиматором плоская волна падает на полупрозрачное зеркало 3, которое разделяет ее на два пучка. Один из них попадает на зеркало 5, а -вто рой — а зеркало 4. После совмещения отраженных пучков на полупрозрачном зеркале они фокусируются в плоскости выходной диафрагмы и попадают на приемник излучения 8. [c.60]

Подавляющее большинство гидродинамических процессов и процессов тепло- и массопереноса, определяющих термогидродинамическое состояние природных объектов, таких как атмосферы и недра звезд и планет, происходят на различных пространственно-временных масштабах (от распространения малых примесей в региональном объеме атмосферы планеты до образования гигантских газо-пылевых туманностей, звездных ассоциаций и галактических скоплений) и носят, как правило, турбулентный характер. Турбулентность приобретает ряд особенностей в условиях, когда газ является многокомпонентным, что обычно имеет место в реальных природных средах. Наиболее исчерпывающе такие особенности проявляются при относительно малой плотности газовой смеси, что характерно, в частности, для разреженных газовых оболочек небесных тел -верхних атмосфер планет, состояние которых дополнительно определяется многочисленными комплексами элементарных процессов, инициируемых солнечным ультрафиолетовым и рентгеновским излучением. Теоретическое описание и моделирование турбулентности многокомпонентного химически активного континуума в приложении к планетным атмосферам, определяемое понятием аэро-номика, носит, таким образом, достаточно общий характер и позволяет составить представления об основных принципах и подходах, используемых при описании широкого класса турбулентных природых сред. [c.312]

Фокусаторы и корректоры излучения чаще всего выполняются в виде дифракционных зонных пластинок. Их расчет основан на процедуре приведения их фазовой функции к интервалу [О, 1 к), которая использовалась ранее при вычислении пропускания киноформов. Последнее обстоятельство привело к тому, что указанный класс оптических дифракционных элементов часто относят к так называемой киноформной оптике. Для уяснения основных принципов построения дифракционных [c.193]

Газовые лазеры. Возможность создания лазерного драйвера ИТС на основе газового лазера весьма заманчива с точки зрения возможности достижения высокого КПД и частотного режима работы такого лазера. Среди газовых лазеров имеется три типа лазеров, которые способны, в принципе, обеспечить достижение параметров реакторного драйвера по энергии, длительности импульса и плотности потока энергии, доставляемой на мишень. Такими лазерами являются йодный лазер, СОг-лазер и эксимерные лазеры. Пионерские работы в области физики мощных йодных лазеров были выполнены в СССР. Активно работы в этой области развивались также в ФРГ и ЧССР. В настоящее время исследования в области взаимодействия излучения йодного лазера с веществом ведутся в России и Чешской Республике. В России, в РФЯЦ-ВНИИЭФ, действует крупнейший в мире йодный лазер ИСКРА-5 , способный обеспечить энергию 30 кДж в 12 пучках при длительности импульса до 2 не на основной частоте излучения с длиной волны Л = 1,35 мкм [5]. На этом лазере был выполнен боль- [c.25]

СВЯЗЬ, необходимая для генерации лазерного излучения. Обратная связь может быть также получена посредством периодического изменения показателя преломления внутри оптического волновода, которое обычно создается гофрированием границы раздела между двумя диэлектрическими слоями. Лазеры, в которых обратная связь образуется за счет такой гофрированной структуры, называются лазерами с распределенной обратной связью (РОС) нли с распределенным брэгговским отражателем (РБО). Эти гетеролазеры могут с успехом применяться в интегральной оптике в качестве источников излучения. Основные принципы их работы и конструирования были установлены еще до того, как техдология выращивания гетероструктур была развита до такого высокого уровня, который необходим для практического создания этих приборов [79—81]. В первом лазере с РОС использовался краситель в матрице желатина на стеклянной подложке [79]. После большой предварительной работы, проведенной при низких температурах, в 1975 г. была получена генерация лазерного излучения в гетеролазерах с РОС [82, 83] и РБО [84] при комнатной температуре. [c.112]

Далее с помощью простейших приближенных методов расчета с идеализацией геометрии, в ряде случаев даже не делая наиболее трудоемких расчетов интенсивности и ослабления вторичного у-излучения, производят грубую оценку (в пределе даже одногрупповую) примерной толщины защиты в основных направлениях. При этом на основании опыта проектирования и расчетов защиты ЯЭУ (может быть, даже других типов) вводится некоторый запас на пренебрежение вторичным у-излуче-нием, на возможность наличия каналов и пустот в защите. Полученные результаты позволяют скомпоновать защиту согласно выбранному типу компоновки с учетом принципов, изложенных в начале параграфа, примерной формы контура охлаждения, необходимости перегрузки реактора и различных особенностей установки. На начальной стадии проектирования защиты необходимо выявить все особенности данной установки не существуют ли какие-нибудь ограничения, обусловленные остаточной активностью нет ли необходимости в частном демонтаже какой-либо части защиты не предъявляет ли особых требований к защите система дистанционного управления и т. д. [c.79]

Прохождение излучений через защиту с неоднородностями описывается интегро-дифференциальным уравнением переноса излучений, которое для рассматриваемых задач не имеет аналитического решения. Среди возможных численных методов решения подобных задач можно указать на мето.д Монте-Карло и применение многогрупповых методов решения кинетического уравнения к многомерным геометриям. Метод Монте-Карло в принципе пригоден для строгого решения любой задачи прохождения излучений через неоднородности. Основными возможными преградами для его использования являются ограниченное быстродействие и память ЭВМ. [c.139]

Установление сериальных закономерностей, связь между сериями (принцип Ритца), универсальность постоянной Ридберга — всё свидетельствовало о глубоком физическом смысле открытых законов. Тем не менее, попытки установить на основании этих законов внутренний атомный механизм, обусловливающий найденные закономерности, потерпели решительную неудачу. Было ясно, что каждая серия полностью вызвана одним и тем же механизмом. Между тем трудно представить себе возможность излучения целого ряда частот таким простым атомом, как, например, атом водорода. Известны, конечно, типы механических излучателей, дающих ряд колебаний, например струна. Однако спектр такого излучателя состоит из основной частоты и ее обертонов, представляющих целые кратные от основной, даже отдаленно не напоминая закономерностей, наблюдаемых в спектральных [c.717]

В принципе обнаружить изменение энергии на величину, равную естественной ширине линии излучения, можно при помощи резонансного поглощения -у-лучей. Резонансным поглощением -у-лучей называется процесс возбуждения ядра под действием уквантов, испускаемых этими ядрами при обратных переходах из данного возбужденного состояния в основное. [c.176]

Детектором, или, что то же, регистратором ядерных частиц, мы будем называть устройство, дающее информацию о прохождении отдельных частиц через определенные макроскопические об-ллсти пространства. Основная трудность регистрации состоит в том, что эффект воздействия отдельной частицы на вещество с макроскопической точки зрения крайне мал. Наиболее заметным эффектом такого рода является ионизация вещества заряженной частицей. Поэтому работа подавляющего большинства существующих типов детекторов заряженных частиц основана на принципе использования ионизационной способности частиц. В немногих типах детекторов используется электромагнитное излучение заряженных частиц в среде. Действие нейтральных частиц на вещество слишком ничтожно для того, чтобы их можно было регистрировать непосредственно. Поэтому нейтральные частицы регистрируются по вторичным процессам исследуемые нейтральные частицы порождают заряженные, которые регистрируются по их ионизирующему действию. [c.468]

ОСНОВНЫМИ МЕТОДАМИ анализа текстур являются дифракционные рентгенографический, электронографический и нейтронографический. Основанные на одних дифракционных принципах эти методы различаются но глубине проникновения дифрагирующих излучений в изучаемый объект и тем самым по толщине слоя материала, о текстурированностп которого дает информацию данный метод. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...