Принцип излучения

Гидролокационных станций, т. е. устройств, действующих на принципе излучения кратковременных ультразвуковых импульсов и приема их после отражения от надводного или подводного корабля, к началу Великой Отечественной войны наш флот не имел. [c.370]

Помимо указанных граничных условий, решение должно удовлетворять также принципу излучения, т. е. описывать волну, исходящую из источника дифракции и достаточно быстро убывающую на бесконечности. Здесь [c.14]

Начальное условие задачи является детерминированным. Кроме того, функция р (ui, а х) должна удовлетворять некоторым условиям при оо, которые соответствуют принципу излучения [c.227]

Согласно принципу излучения частные решения, соответствующие корням с положительными мнимыми частями, должны быть отброшены. С учетом этого среднее значение комплексной амплитуды волны выражается следующим образом [c.231]

Согласно принципу излучения второе слагаемое в (8.55), характеризующее распространение волны назад , нужно отбросить, положив Лз = 0. Вторую константу [к) определим из условия [c.236]

Выполненный анализ структуры корней показывает, что ре-шение (8.96) имеет волновой характер только для областей 1 и 2 (рис. 8.1). Это решение удовлетворяет принципу излучения, т. е. содержит экспоненциальные функции с отрицательными мнимыми аргументами типа i8x. Постоянные интегрирования и Сз определяются из граничных условий [c.247]

Использование принципа излучения в такой форме, естественно, затруднено, однако, как следует из анализа конкретных задач, трудно надеяться на возможность более простой формулировки условий однозначности. Трудности математического характера, возникающие при постановке граничных задач теории упругости, отражают сложность физического процесса распространения упругих юлн. [c.42]

Строго говоря, соотношения (2.6) определяют направления распространения волн согласно принципу излучения Мандельштама, из которого следует, что вторичные волны (отраженная и прошедшая) должны отводить энергию от границы [c.49]

В принципе излучение одномодового лазера непрерывною действия должно быть почти полностью плоскополяризованным. В газовых лазерах это было экспериментально подтверждено. Но большинство измерений проводилось на газовых лазерах с внешними зеркалами, в которых разрядная трубка заканчивалась окошками, наклоненными под углом Брюстера. Это благоприятствует генерации света, поляризованного в плоскости падения, так как такая поляризация проходит без потерь через окошки. Следовательно, нет ничего неожиданного в том, что излучение таких лазеров оказалось почти полностью плоскополяризованным. При исследовании эффекта Зеемана в гелий-нео-новом лазере (гл. 3, 3, п. Зж) в излучении наблюдались компоненты с круговой поляризацией. [c.91]

Следует заметить, что выражения (12.28) и (12.29) естественно получаются, если для векторного потенциала (декартовы составляющие которого удовлетворяют волновому уравнению) получить сначала разделением переменных в цилиндрической системе координат систему частных решений, зависящих от параметра W. Различный аналитический вид частных решений при г<а и г>а связан с тем, что при г->О поля должны быть непрерывны, а при г— оо — удовлетворять принципу излучения. Образуя суперпозицию этих частных решений (такую, при которой векторный потенциал непрерывен при г=а), получаем соответственно выражения (12.28) и (12.29). Если вычислить по формулам (12.08) и (12.16) скачок тангенциальной составляющей магнитного поля при г = то оказывается, что выражение [c.69]

Основные принципы излучения [c.68]

Постановки задач А-В следует дополнить принципами, обеспечивающими единственность решений. Эти принципы, известные как принципы излучения, должны обеспечивать физически осмысленный отбор распространяющихся без экспоненциального затухания по ( i) однородных волн (10) в областях вне источников. Для задач А наибольшую популярность завоевали три принципа выделения единственных решений принцип предельного поглощения, принцип предельной амплитуды и энергетический принцип излучения. [c.334]

Перед обсуждением энергетических принципов излучения сформулируем принцип соответствия между интегральными формами решений задач А-В и отметим некоторые его следствия. [c.335]

Энергетические принципы излучения устанавливают принципы отбора однородных волн в соответствии с энергетическими критериями. Для комплекса задач А-В можно сформулировать два основных энергетических принципа [13]. [c.339]

Между тем, энергетический принцип излучения для подвижного наблюдателя (ЭП) должен ставить условие лишь на направление с , но не на направление вектора (J 5)). В такой формулировке ЭП будет эквивалентен ЭН и, следовательно, принципу предельного поглощения. Направление же вектора потока энергии будет противоположно направлению вектора групповой скорости с , если энергия измеряемая подвиж- [c.341]

О принципе излучения Зоммерфельда, ДАН СССР, I, № 5 (1934). [c.187]

Цикл работ по теории колебаний упругих тел принадлежит В. Д. Купрадзе в них построена общая теория первой и второй основных задач для внешней (бесконечной) среды на базе принципа излучения, распространенного для упругих колебаний (см. Купрадзе [6, 13]). [c.311]

О принципе излучения А. Зоммерфельда. ДАН СССР, № 2 (1934), 1—7. [c.644]

Источники света Принцип излучения Превращаемая в излучение энер- Род излучателя Область применения [c.243]

Вторая группа граничных условий следует из требований к полям на бесконечности и определяются так называемым принципом излучения. Суть его состоит в следующем. Для получения однозначного решения кроме естественного требования о достаточно быстром убывании дифрагированного поля на бесконечности требуется расходимость волны из источников дифракции. Тем самым из рассмотрения исключаются сходящиеся волны, которые формально также удовлетворяют колебательным уравнениям. В электродинамике это обстоятельство соответствует отбрасыванию опережающих потенциалов. [c.14]

Принцип излучения Зоммерфельда требует, чтобы на больших расстояниях от источника возбуждения решение задачи [c.264]

Энергетический принцип излучения Мандельштама констатирует тот естественный факт, что энергия в упругой среде при возбуждении ее в ограниченной области распространяется от источника возбуждения в бесконечность. [c.264]

Принцип излучения за счёт пульсации кавитационной области возможен в конструкции Г. и., подобной изображённой на рис. 2, если в дне цилиндрич. препятствия имеется отверстие диаметром Кавитационная область тороидальной формы образуется между торцами сонла и отражателя (сопла и цилиндра) нри соответствующих геометрич. параметрах, описываемых Г. и., и скорости истечения жидкости 20—35 м/с необходимые для работы напоры равны примерно 2—10 атм. Снектр частот генерируемых колебаний — 0,3—25 кГц. [c.81]

Можно показать (см. [6]), что Л х, у, г), определенная соотношением (1.2.9), действительно удовлетворяет уравнению (1.2.4). Следовательно, однозначно определяется через Ег. Если Ег удовлетворяет принципу излучения при 2-)- с , то, очевидно, это верно и для П . [c.33]

При отсутствии потерь требуемое решение может быть выделено различными способами при помощи условия излучения Зоммерфельда, энергетического принципа излучения Мандельштама, принципов предельного поглощения и предельной амплитуды [16]. Анализ и сравнение этих принципов применительно к задачам динамической теории упругости содержатся в [16]. Мы хотим здесь подчеркнуть априорный и эвристический характер этих принципов, ограниченную область их применимости. Лишь для простейших задач все эти принципы эквивалентны. Особые трудности с их применением возникают в условиях существования присоединенных волн, когда пе существует диагонализирующего преобразования (1,4,1), волн с аномальной дисперсией и т. д. [c.47]

Поверхностные трещины на деталях несложной формы определяют С помощью ультразвуковых дефектоскопов, использующих звуковые волны частотой 0,5... 15 МГц. Наибольшее применение нашли устройства, работающие по принципу излучения и приема бегущих и стоячих акустических волн (рис. 2.12). В свою очередь, устройства, в которых применяют бегущие волны, делят на три трулпы использующие прохождение и отражение волн и импедансные. [c.124]

Влияние турбулентности может быть снижено с помощью методов адаптивной оптики. Известно несколько методов адаптивной компенсации [34], но большинство из них аналогичны по своему принципу излучение, приходящее от цели, обрабатывается, в результате чего выделяется информация об относительной разнице между длинами оптических путей в пределах принятого пучка. Затем фазовый фронт передаваемого излучения предварительно деформируется для компенсации этой разницы. Подобная операция достигается либо путем искажения формы фокусирующего зеркала, либо фазовым сдвигом субапертур с помощью оптикоакустических, электрооптических эффектов или на основе явления четырехволнового вырожденного смещения. [c.56]

Чтобы решить краевую задачу электромагнитной дифракции, кроме использования уравнений Максвелла и граничных условий, необходимо удовлетворить также некоторым дополнительным условиям. Одно из них — это принцип излучения на бесконечности Зоммерфельда, согласно которому количество энергии от источников, проходящей через конечную площадку, находящуюся на бесконечном удалении от этих источников, стремится к нулю. (На самом деле этот принцип несколько более сильный он утверждает, что источники должны излучать, а не поглощать энергию.) Второе условие следует из закона сохранения энергии и теоремы Пойнтинга. Третье условие возникает в процессе разложения поля в ряд Фурье по плоским волнам и требует включения волн не только с действительными волновыми числами, но и с мнимыми. Для волн с мнимыми волновыми числами, т. е, затухающих волн, или же в общем случае неоднородных волн с комплексными волновыми числами, поверхность равной амплитуды не совпадает с поверхностью равной фазы. Например, в двумерном случае обычной цилиндрической линзы, вариации толщины которой создают изменения в поглощении света в линзе, поверхности равных фаз и равных амплитуд ортогональны друг другу. В рптцке чаще всего встрв чаются именно неоднородные во.дны. [c.37]

Остановимся подробнее на получении системы интегро-функциональ-ных уравнений контактной задачи. Использование принципа суперпозиции предполагает возможность получения аналитического решения краевой задачи динамической теории упругости с однородными граничными условиями в напряжениях для составляющих многослойную область с каноническим включением элементов. Таковыми являются однородный упругий слой, однородное упругое полупространство, полость в безграничном пространстве и упругое включение, граница которого тождественна границе полости. Решение задач для однородного слоя (полупространства) строится методом интегральных преобразований с использованием принципа предельного поглощения и может быть получено в виде контурного несобственного интеграла [2,4,14]. В зависимости от постановки задачи (пространственная, плоская, осесимметричная) получаем контурные интегралы типа обращения преобразования Фурье или Ханкеля [16]. Решение задачи для пространства с полостью, описываемой координатной поверхностью в ортогональной криволинейной системе координат, получаем в виде рядов по специальным функциям (сферическим, цилиндрическим (Ханкеля), эллиптическим (Матье)) [17]. При этом важно корректно удовлетворить условиям излучения, для чего можно использовать принцип излучения. Исключение составляет случай горизонтальной цилиндрической полости при исследовании пространственной задачи. Здесь необходимо использовать метод интегральных преобразований Фурье [16] вдоль образующей цилиндра и принцип предельного поглощения [3] для корректного удовлетворения условиям излучения энергии вдоль образующей. [c.312]

В истории теорем единственности для задач колебаний большую роль сыграл так называемый принцип излучения или условие излучения , сформулированное Зоммерфельдом в 1912 году работах об уравнениях Гельмгольца (см. Sommerfeld [1 ). [c.121]

Соответственно, можно сформулировать принцип коллапсирования. Он сходен с принципом излучения в электродинамике. Напомним, что при рассмотрении излучения электромагнитной волны периодическим диполем для получения однозначного решения приходится использовать краевое условие в виде отсутствия опережаюшей, т.е. приходящей из бесконечности, волны. Принцип этот не универсален если излучение происходит в замкнутом резонаторе, то, безусловно, следует учитывать обе, уходящую и приходящую на излучатель, волны. Но в открытом пространстве опережающая волна считается отсутствующей, что эквивалентно наличию очень малого затухания волны, т.е. небольшой "затравочной" диссипации. "Отсекание" опережающей волны и делает решение однозначным. [c.147]

Изложение в книге начинается о общих принципов излучения и рассеяния /гл.1/, среди которых много внимания уделяется принципу З юйгенса в формулировке Гельмгольца. Развитые представления затем используются как для вычисления полей, ряда сложных излучателей /гл.2/, так и для анализа рассеяния /гл.З и 4/. Для понимания текста от читателя не требуется каких-либо предварительных сведений по акустике, хотя, конечно, наличие элементарного знакомства с предметом не окажется излишним. Поскольку значительная часть материала книги относится к хорошо изученным классическим проблемам акустики, единственная заслуга автора при излотении соответствующих вопросов /если, конечно, это можно назвать засдугой/ состояла в том, что иэ обилия выводов, имеющихся в литературе, выбирался тот, который либо лучше всего отвечал цели методического единства изложения, либо отличался наибольшей простотой и изяществом. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...