Функция интенсивности

Здесь G Ta), A Oi, Та), С[Та), Q(Pi). Q(pt)—заданные функции (Та — абсолютная температура). Функции интенсивности активного напряжения Q(Pi) и интенсивности микронапряжений Q(pi) можно принять в форме степенной зависимости [c.34]

Только в случае гидростатического давления интенсивность напряжений превращается в нуль. Интенсивность напряжений 04 при простом растяжении (О1 0, О2 = Оз = 0) совпадает с нормальными растягивающими напряжениями. Интенсивность напряжений вводится в соотношения теории пластичности вместе с понятием интенсивности деформации, определение которого дается ниже. Часто вместо них применяют пропорциональные им величины интенсивность касательных напряжений (октаэдрические напряжения) и соответствующий им октаэдрический сдвиг. Интенсивность напряжений является для каждого материала вполне определенной и не зависящей от вида напряженного состояния функцией интенсивности деформаций. [c.99]

Интенсивность напряжений является функцией интенсивности деформаций, не зависящей от типа напряженного состояния. [c.104]

Феноменологическая трактовка усталостного пронесся как постепенного накопления повреждений в свете кинетики деформационных явлений рассматривалась выше (см. 5). Для описания этого процесса как случайного В. В. Болотиным, В. П. Когаевым и X. Б. Кор-донским привлекается теория марковских процессов. Эта теория позволяет моделировать переход нагруженного элемента от состояния к состоянию по мере накопления повреждения с использованием представлений об интенсивностях вероятности перехода, приводящих к системе дифференциальных уравнений А. Н. Колмогорова. Решение этой системы (с введением в нее экспериментально обоснованных функций интенсивностей перехода) осуществляется вычислениями на ЭВМ и позволяет получить функции распределения разрушающих чисел циклов при стационарных (с постоянной амплитудой напряжений) и нестационарных (с меняющейся амплитудой) условиях циклического нагружения. [c.111]

Примеры предыдущего параграфа дают определенную зависимость между очертаниями эпюр поперечных сил и изгибающих моментов и внешней нагрузкой. Для установления этих зависимостей рассмотрим балку (рис. 94, а), нагруженную равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью q, сосредоточенной силой Р = qa н парой сил т = qa . Для общности выводов все нагрузки мы задали не в численном виде, а в функции интенсивности q равномерно распределенной нагрузки и некоторого расстояния а. [c.103]

При свободной конвекции, обусловленной процессом кипения, поле скоростей движения жидкости является функцией интенсивности парообразования. [c.198]

Интеграл дифференциального уравнения в случае двух и нескольких участков. Рассмотрим теперь случай, в котором в пределах длины стержня содержится два участка и на каждом из них имеется своя собственная функция интенсивности распределенной продольной нагрузки и 7 ,2- Пусть координата границы между [c.139]

ФУНКЦИИ ИНТЕНСИВНОСТИ РЕМОНТОВ [c.56]

Построенная по этим значениям кривая даст функцию интенсивности отказов t) в зависимости от времени наработки. [c.64]

Монотонно возрастающий характер изменения функции интенсивности отказов соединительных звеньев, имеющих зазор в сопряжении, также подтверждает усталостную природу разрушения. [c.168]

Таким образом, зная универсальную функцию интенсивности (2-5), можно найти все другие спектральные и полные характеристики поля равновесного излучения в вакууме. Однако для нахождения конкретного выражения универсальной функции (2-5) недостаточно знания только основных принципов термодинамики. Как будет показано ниже, нахождение этой функции явилось довольно сложной проблемой, успешно решенной М. Планком в 1900 г. лишь при использовании новых квантовых представлений об энергии излучения. [c.63]

Однако в отличие от случая несжимаемого потока было найдено, что постоянная С является функцией интенсивности тепло- и мас-сообмена. По имеющимся данным, коэффициент С при адиабатических условиях не зависит от числа Маха. Теплоотдача к стенке увеличивает этот коэффициент, тогда как вдув воздуха через стенку уменьшает постоянную профиля таким же образом, как и при изменении шероховатости. [c.424]

Третий закон — интенсивность напряжений О при активном деформировании данного материала является вполне определенной функцией интенсивности деформаций независимо от вида напряженного состояния [c.223]

А. Ю. Ишлинский 123] решил задачу об устойчивости пластического растяжения круглого стержня из вязкопластического материала, у которого максимальное касательное напряжение связано единой кривой с максимальной скоростью сдвига. Далее излагается решение той же задачи, полученное в соответствующем экспериментальным данным о сверхпластичности [32] исходя из предположения, что интенсивность напряжений является функцией интенсивности скоростей деформации . Скорости деформации считаются пропорциональными компонентам девиатора напряжений Sij [c.122]

Скалярный коэффициент, являющийся функцией интенсивности напряжений а, и температуры Т, удобно представить в виде Я == [c.69]

Введем функции интенсивности напряжений и деформаций [c.92]

Функция (П.2.2) пропорциональна экспоненциальной функции, имеющей большой коэффициент в показателе, поэтому значения Ф весьма быстро меняются от точки к точке, причем характер изменения Ф в основном определяется поведением f, в то время как функция ф относительно мало влияет на характер изменения Ф (конечно, вне окрестности нулей ф). В связи со сказанным, в дальнейшем будем называть функцию вида (П.2.2) при малых е функцией с большой изменяемостью, соответствующее решение уравнения (Y. 2. ) — интегралом с большой изменяемостью, f — функцией изменяемости, ф — функцией интенсивности. [c.472]

Полученный выше результат сводится к тому, что для интегралов с большой изменяемостью функция изменяемости определяется уравнением (П.2.6), а функция интенсивности — уравнением (П.2.7). Так как в (П.2.7) входит малый параметр е, то интегралы с большой изменяемостью можно строить асимптотическим методом, который в данном случае сводится к интегрированию уравнения (П.2.7) с помощью простого итерационного процесса, описанного в 1. [c.472]

Уравнение (П.2.7) содержит малый параметр при старших производных, и это позволяет для определения ф прибегнуть к тому или иному итерационному процессу. Однако мы условимся, что при построении интегралов с большой изменяемостью функция интенсивности ф всегда должна рассматриваться как простой интеграл уравнения (П.2.7). Это значит, что ее надо находить при помощи простого итерационного процесса, описанного в I. Он приводится к последовательному интегрированию уравнений вида (фз) =Выражая этот факт, будем в дальнейшем в подобных ситуациях говорить, что ф в первом приближении удовлетворяет уравнению [c.472]

Замечания. I. В дальнейшем под формальной асимптотической погрешностью интеграла с большой изменяемостью будет подразумеваться формальная асимптотическая погрешность его функции интенсивности. В рассматриваемом случае это значит, что формулой (П. 3.15) оценивается формальная асимптотическая погрешность приближенного уравнения (П.3.14), если оно применяется для построения интеграла с большой изменяемостью при [c.475]

Дли определения функции интенсивности ф мы располагаем уравнением (П.3.12), содержащим малый параметр. Под ф будет пониматься простой интеграл этого уравнения, которое в первом приближении имеет вид [c.476]

Если показатель изменяемости т удовлетворяет неравенству (П.7.1), то функция интенсивности ф определяется уравнением (П.7. . Из него видно, что при таких т можно пренебречь влиянием оператора N, т. е. заменить (П.3.1) приближенным уравнением (П.3.14). Это равносильно отбрасыванию второй суммы в левой части (П.7.4). Поэтому можно принять, что (П.3.14) при построении интегралов, соответствующих г-кратной характеристике оператора L, приводит к формальной погрешности порядка [c.482]

При этом всегда происходит разветвление функции изменяемости, т. е. ее главная часть fg должна удовлетворять уравнению (П.6.2), а для 7 в первом приближении получается г различных линейных ур"внений, вытекающих из (П.8.13) и (П.9.4). Функция интенсивности ф в первом приближении определяется линейным уравнением вида (П.8.14) или (П.9.5). [c.485]

В этом уравнении оператор расшифровывается по формулам вида (П.2.5), а следовательно, в силу (П.И.И) главная часть (П. 11.13) нигде не исчезает. Итак, показано, что, если свободный член уравнения (П.П. ) представляет собой функцию с большой изменяемостью вида (П.2.2), то, вообще говоря, это уравнение имеет частный интеграл, представляющий собой функцию такого же вида. При этом показатели изменяемости и функции изменяемости у свободного члена и частного интеграла одинаковы. Различными могут оказаться только функции интенсивности. В частном интеграле последняя содержит дополнительный множи. тель в котором число а определяется формулами (П. 11.5) или (П. 11.6). Это значит, что функция интенсивности частного интеграла существенно меньше по абсолютным значениям, нежели соответствующий свободный член. Достаточное условие справедливости высказанного утверждения заключается в том, что линии уровня функции изменяемости свободного члена при не слишком большом показателе изменяемости (т>т ) не должны касаться характеристик оператора L, а при достаточно большом показателе изменяемости (т> т, )они не должны касаться характеристик оператора N. Частный интеграл обсуждаемого вида может существовать и при нарушении сформулированного выше условия. При этом, как показано на примере, будут иметь место явления, которые можно назвать резонансными. Они заключаются в том, что в дополнительном множителе в число а уменьшается, так как формула (П. 11.5) переходит в формулу (П. 11.9). [c.489]

Определим функцию интенсивности деформации ф. Подставим компоненты деформации по формулам (VIII. 16) в выражение для интенсивности деформации (VIII.6). Используем для этого соотношение (VIИ.5) [c.105]

Большинство данных по КР было получено на высотных образцах ДКБ ориентации ВД. Типичные результаты (рис. 21) показывают скорость распространения конца трещины на сплаве 7075-Т651 как функцию интенсивности напряжений в конце [c.173]

V Р / —для распределения Вейбулла гпс х)—значение функции интенсивности ремонтов, которая находится для нормального распределения по таблице (см. приложение 2) при заданных аргументах х, с, а , где = jk, Uq TmIou, причем а и с параметры функции v t), [c.59]

Чтобы в соответствии с формулой (91) вычислить затраты на ремонт, надо прежде всего определить функцию интенсивности ремонтов r(t). Для этого следует воспользоваться уравнением (31), предварительно сформировав плотности распределения продолжительности работы машин до ремонта и между ремонтами /( ) и g(t) на основе функций распределения безотказной работы Fa i), Gsit) и функций распределения сроков планово-предупредительных ремонтов F (t), Ga(t), задан-ны.х значениями коэффициентов вариации этих сроков Уяп, мп и искомых неизвестных математических ожида НИЙ Тдц и 7 мп- [c.76]

При интенсивности излучения 45 рн1мин и общей толщине стали510 дефектоскоп регистрирует изменение толщины до 4% (20 мм). Приведенные значения чувствительности вовсе не являются предельными для данных толщин, так как чувствительность дефектоскопа является функцией интенсивности излучения бетатрона. Одним из достоинств дефектоскопа является возможность ведения непрерывного контроля толщины изделий с записью результатов контроля на диаграммной ленте. [c.312]

Третьей стороной выхода изучаемой систел1ы является функция интенсивности отказов детали от времени эксплуатации машины. [c.6]

Перейдем к сложному напряженному состоянию, ограничиваясь при этом лишь описанием доминирующих сдвиговых деформаций, протекающих при постоянстве объема материала. Об объемной полузучести полимерных материалов см. работу [16]. Составим сначала зависимость приращений вязкоупругих деформаций, вызванных отдельными импульсами компонентов девиа-тора напряжений, от величин этих импульсов. Положим, что приращение интенсивности вязкоупругих деформаций является функцией интенсивности импульса действительных напряжений и, в общем случае, параметра Лоде, а также отношения — ajoi, где 00 — среднее нормальное напряжение, иногда оказывающее определенное влияние на сдвиговую ползучесть. Имеем в общем виде [c.59]

Здесь W(N, Н) — безразмерная функция интенсивности источников тепла, связанная с абсолютной интенсивностью w n, -z), ккал1м -час соотношением [1] [c.143]

Вернемся теперь к формуле (35.11) и рассмотрим подробнее случай, когда имеется какое-либо внешнее поле. В отличие от рассмотренного выше случая поля стенок сосуда, когда уровни энергии е,-зависят от экстенсивного параметра V, при наличии других полей величины ,- являются функциями интенсивных параметров — напряженностей соответствуюших полей. Естественно поэтому считать внутреннюю энергию U функцией ее естественных параметров S, V, N я напряженности соответствуюшего поля. Например, при наличии магнитного поля мы будем считать U = U(S, V, N, Н). [c.184]

Итак, каждому однократному семейству характеристик оператора Q соответствуют интегралы с большой изменяемостью, в которых линии уровня функции изменяемости [ совпадают с характеристиками этого определяюи го семейства, а функция интенсивности Ф в первом приближении удовлетворяет уравнению первого порядка (П.2.10). Главная часть этого уравнения может обращаться в нуль только [c.473]

Отсюда вытекает, что Д, = 0, l =j=Q, а следовательно, граничные значения функций фд и Ха можно во всех точках контура Pi = р, выразить через заданную функцию g Вместе с тем, из результатов П.5, П.7 вытекает, что каждая из функций интенсивности фо и х в первом приближении удовлетворяет некоторому линейному уравнению первого порядка и что характеристики этого уравнения нигде не касаются контура Pj = Рщ. Требуемое утверждение можно считать доказанным. Указан метод, при помощи которого в первом приближении можно выполнить (единственным образом) граничные условия (П. 12.3) за счет произволов, содержащихся в решении вида (П. 13.1), (П. 13.2). Построение первого приближения сводится к решению некоторого числа задач Коши для линейных уравнений первого порядка, поэтому изложенный метод можно использовать и как эффективный прием полученяя приближенного решения [101—J04]. Его можно уточнить при помощи итерационного процесса, на подробностях которого мы не будем останавливаться. [c.495]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...